Течения жидкости с переменной вязкостью

Течения жидкости с переменной вязкостью [c.155]

В случае течения жидкости с переменной вязкостью в круглой трубе исходная система уравнений имеет вид [c.125]

Жидкости с переменной вязкостью. При турбулентном течении в круглой гладкой трубе в случае охлаждения жидкости (Рш И/ = 1-1-2). [c.49]

Приведенные расчеты произведены в предположении постоянства вязкости V жидкости в щели, которая в действительности зависит от температуры и давления жидкости, являющихся величинами, переменными по ходу течения жидкости. Поскольку изменения вязкости, происходящие в результате увеличения или уменьшения давления, в большинстве случаев малы, ими обычно пренебрегают, учитывая лишь те изменения, которые связаны с изменением температуры. Так как изменение температуры, а следовательно, и изменение вязкости жидкости в щели носит [c.82]

Заметим, что трудности, возникающие при исследовании неустойчивости плоскопараллельных течений идеальной жидкости,, в случае жидкости с переменной по высоте (т. е. координате г) плотностью сохраняются и при наличии отличной от нуля вязкости, так как здесь соответствующее обобщенное уравнение Орра— Зоммерфельда даже и при будет иметь особенность в точке,, [c.104]

Б. С. Петухов, Расчет теплообмена и гидравлического сопротивления при ламинарном течении жидкости переменной вязкости в плоском канале, Теплоэнергетика", 1954, № 7. [c.413]

В случаях, когда во время измерения имеется возможность учета изменений вязкости и плотности жидкости, сужающие устройства любого типа могут применяться и в областях режимов течения, где а переменно. Для этого результаты предварительного градуирования устройства представляются не в форме (XI.8), а в виде обобщенной статической характеристики (XI.6), где вместо числа Кец используется его аналог — критерий подобия л 2, не содержащий в своем составе измеряемой величины В соответствии с изложенным в п. 4 гл. III, учитывая выражения (XI.6) и (XI.7), определим структуру критерия [c.337]

В 7-2 и 7-3 изложены полученные нами приближенные решения задач о движении жидкости и теплообмене в плоской и круглой трубах с учетом зависимости коэффициента вязкости от температуры [Л. 7 и 8]. Эти решения справедливы для термического начального участка при вязкостном режиме течения (т. е. при отсутствии естественной конвекции). Кроме того, в 7-4 рассмотрено приближенное решение задачи с учетом переменной вязкости, полученное Янг Ван-цзу [Л. -9] для всей области течения в круглой трубе. В 7-5 и 7-6 приводятся результаты экспериментальных исследований. [c.114]

Степень обоснованности закона Дарси. Чтобы понять более ясно общую природу закона течения , на основании которого представлены данные экспериментов по движению жидкостей, например, проделанные Дарси, было бы полезно вначале подвергнуть рассмотрению те требования, которые налагаются при этом теорией размерностей 1. Прикладывая хорощо известные правила этой теории можно легко установить, что падение давления Ар через колонку песка длиной / 3, обусловливающее движение жидкости с плотностью у, вязкостью / и средней скоростью и, должно быть связано с этими переменными уравнением вида [c.59]

Капилляры с турбулентным течением жидкости имеют в широком диапазоне расхода О сложный характер зависимости р - /(0, отличный от квадратичного из-за переменности коэффициента трения Л. Поэтому квадратичные капиллярные дроссели (например, 1 на рис. 11.7) применимы в условиях незначительных изменений давления р и расхода О, что соответствует условиям в предохранительном клапане при небольшом диапазоне изменения вязкости. Во избежание засорения и облитерации размер проходов капилляров должен быть не менее 0,6...0,8 мм при условии фильтрации жидкости. [c.286]

Далее, эти эксперименты линейны также в том смысле, что коэффициент вязкости выступает как коэффициент пропорциональности в линейном соотношении, которое существует между двумя макроскопическими экспериментально измеряемыми переменными. Так, в случае (а) при сдвиговом течении сила, действующая на плоскость, прямо пропорциональна ее скорости, а перепад давлений в капилляре прямо пропорционален объемному расходу жидкости. В случае (б) установившаяся скорость шарика прямо пропорциональна силе, вызвавшей движение. В случае (в) момент сил, действующий на каждый из цилиндров, прямо пропорционален угловой скорости. Для каждого линейного эксперимента с заданной геометрией коэффициент вязкости выступает как коэффициент пропорциональности между зависимой и независимой переменными. [c.500]

При расчете вихревых течений используются различные методы. В последние годы все шире развиваются подходы, основанные на прямом численном решении уравнений Навье - Стокса. Как вариант таких подходов можно рассматривать и метод решения двумерных задач в переменных функция тока - завихренность . В случаях локализованной завихренности, особенно при больших числах Рейнольдса, когда влияние вязкости на динамику завихренности мало, с успехом используются вихревые методы, основанные на лагранжевом подходе к описанию движения жидкости. [c.320]

Решения систем ур-ний (Г) и (2) получены лишь при различных упрощающих предположениях. В отсутствие вязкости (модель идеальной жидкости, в к-рой =0) они сводятся к Эйлера уравнениям Г. При описании течений жидкости с малой вязкостью (наир., воды) можно упростить ур-ния Г., пользуясь гипотезой о погракичном слое. К упр01цению ур-иип Г. приводит также уменьшение числа независимых переменных до трёх — X, у, 2 или л , у, t, двух — х, у или х, t И одной — X. Если движение жидкости не зависит от времени t, оно наз. установившимся или стационарным. При стационарном движении dvidt—i). [c.466]

Заметим еще, что трудности, возникающие при исследовании неустойчивости плоскопараллельных течений идеальной жидкости, в случае жидкости с переменной по высоте (т. е. координате г) плотностью сохраняются и при наличии отличной от нуля вязкости, т. к. здесь соответствующее обобщенное уравнение Орра — Зоммерфельда даже и при уф О будет иметь особенность в точке, в. которой /(г) = с (см., например. Дикий (1960а).) ). Поэтому механическое перенесение на этот случай правил выбора ветви многозначных решений, разработанных для случая течений жидкости постоянной плотности, произведенное в работе Шлихтинга (19356), нельзя считать обоснованным. Также и непосредственное сведение задачи об определен НИИ критерия неустойчивости к задаче на собственные значения без привлечения непрерывного спектра здесь оказывается несостоятельным из-за неполноты соответствующей системы собственных функций. Отсюда вытекает, что в случае течений жидкости переменной по высоте плотности и при V = О и при V О строгий анализ устойчивости течения требует изучения асимптотического поведения при ->оо решения соответствующей общей задачи с начальным условием. Возникающая при этом задана анализа является весьма трудной, и некоторые успехи здесь были достигнуты лишь сравнительно недавно и притом лишь в предположении, что V = О (т. е. для идеальной жидкости). [c.123]

Диэлектрические потери составляют ту часть электрической энергии, которая переходит в тепло в диэлектрике при переменном напряжении. Диэлектрические потери тесно связаны с процессом поляризации, который не протекает мгновенно. С момента наложения электрического поля до наступления стационарного состояния проходит о пределенное время, которое при всех электротехнических частотах весьма мало по сравнению с периодом приложенного напряжения. Процесс установления поляризации, связанной с тепловым движением, протекает сравнительно медленно и зависит от вязкости жидкости. При снятии поля ориентировка молекул нарушается, при этом выделяется тепло. Время, в течение которого ионы и молекулы под действием поля достигают стационарного состояния, определяется временем релаксации. Последнее тем меньше, чем выше температура жидкости, п возрастает с повышением вязкости. Наличие медленно устанавливающейся поляризации в жидком диэлектрике обусловливает некоторый ток при переменном напряжении, состоящий из двух слагающих активной и реактивной, которые независимы рт тока сквозной проводимости. Наличие активного тока [c.31]

В этой главе рассмотрены вопросы численного интегрирования линейных и нелинейных краевых задач для систем обыкновенных дифференциальных уравнений, возникающих при исследовании прочности, устойчивости, свободных колебаний анизотропных слоистых композитных оболочек вращения после разделения угловой и меридиональной переменных. В предыдущих главах было показано, что корректный расчет таких оболочек и пластин в большинстве случаев требует привлечения неклассических дифференциальных уравнений повышенного порядка. Там же (см. параграфы 4.1, 4.4, 5.2, 6.2) отмечалась важная особенность таких уравнений — существование быстропеременных решений экспоненциального типа, имеющих ярко выраженный характер погранслоев и существенных лишь в малых окрестностях краевых закреплений, точек приложения сосредоточенных сил, мест резкого изменения геометрии конструкции и т.д. Стандартные схемы численного интегрирования краевых задач на таком классе дифференциальных уравнений малоэффективны — попытки их применения встречают принципиальные трудности, характер и формы проявления которых подробно обсуждались в параграфе 4.1 (см. также [136]). Добавим к этому замечание о закономерном характере данного явления — существование решений экспоненциального типа с чрезвычайно большим (по сравнению с длиной промежутка интегрирования) показателем изменяемости в неклассических математических моделях деформирования тонкостенных слоистых систем, дифференциальными уравнениями которых учитываются поперечные сдвиговые деформации, обжатие нормали и другие второстепенные" факторы, естественно и необходимо. Такие решения описывают краевые эффекты напряженного состояния, связанные с учетом этих факторов, и существуют не только у неклассических уравнений, установленных в настоящей монографии, но и в других вариантах неклассических уравнений повышенного порядка, что уже было показано (см. параграф 4.1) на конкретном примере. Болес того, подобные явления наблюдаются не только в теории оболочек, но и в других математических моделях механики и физики. Известным классическим примером такого рода может служить течение Навье—Стокса — при малой вязкости жидкости, как впервые было показано Л. Прандтлем (см., например, [330]), вблизи обтекаемого тела возникает зона пограничного слоя. Такие задачи согласно известной [56, 70 и др.] классификации относятся к классу сингулярно возмущенных, т.е. содержащих малый параметр и претерпевающих понижение порядка, если положить параметр равным нулю. Проблема сингулярных возмущений привлекала внимание многих авторов [56, 70, 173, 190 и др.]. Последние десятилетия отмечены значительными достижениями в ее разработке — в создании и обосновании методов асимптотического интегрирования для различных [c.195]

Прежде всего рассматривается возможность непосредственного обобщения методов теории функций комплексного переменного. Так, в гл. VIII анализируются плоские течения сжимаемой жидкости без учета влияния силы тяжести (и вязкости) и плоские течения несжимаемой тяжелой жидкости. В первой из указанных выше задач с успехом применяется достаточно общая теория Чап-лыгина [93] и его последователей. [c.31]

Проиллюстрируем вывод одномерного эволюционного уравнения на примере двумерного возмущенного течения в плоской струе несжимаемой жидкости, граничащей с твердой стенкой [21, 276]. Будем считать время декартовы координаты х, у, компоненты вектора скорости м, у и давление р обезразмеренными соответственно по величинам , и, р и (Ь, и - характерная длина и скорость струи, р - плотность несжимаемой жидкости). При больших Ке = и 1 V (V - кинематическая вязкость) пристеночная струя аналогична пограничному слою, а невозмущенный профиль (/о продольной компоненты скорости в струе зависит от переменной = Ке . Дальнейший анализ основывается на свойствах функции и , вытекающих из вида изучаемого движения, а именно на выходе из струи (при [c.90]

С точки зрения динамики (см. уравнение 4.5) при отсутствии внешних сил F вязкостью можно пренебречь, если силы давления —grad р значительно превосходят силы вязкости xAv. Этот случай соответствует ускоренному движению жидкости, как, например, при течении идеальной жидкости по горизонтальной трубе переменного сечения (см. Лекцию 3). [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...