Переменное криволинейное движение

В общем случае переменного криволинейного движения скорость изменяется как по величине, так и по направлению. Соответственно при этом движении силу инерции можно разложить на две составляющие касательную, или тангенциальную, 0(, направленную по касательной в сторону, противоположную направлению касательного ускорения а,, и нормальную [c.160]

Переменное криволинейное движение [c.72]

Нормальное и касательное ускорения в переменном криволинейном движении складываются геометрически они определяют полное ускорение точки. При ускоренном [c.72]

Какие ускорения возникают в переменном криволинейном движении [c.73]

Какие силы инерции возникают в равномерном и переменном криволинейном движении [c.99]

В общем случае переменного криволинейного движения материальной точки силу инерции О можно разложить на две составляющие (рис. 195) О , направленную по касательной к траектории и называемую касательной (тангенциальной) силой инерции, и направленную по нормали к траектории от центра кривизны и называемую нормальной (центробежной) силой инерции. [c.197]

При изучении переменного прямолинейного движения точки под термином ускорение мы понимали только изменение скорости по величине. Однако в криволинейном движении меняется и направление скорости, так как криволинейное движение иначе не может возникнуть. Скорость является векторной величиной вектор скорости, обозначаемый V (в отличие от его модуля у), направлен по касательной к той же точке траектории, в которой в данный момент времени находится движущаяся точка . [c.118]

При равномерном криволинейном движении точки модуль скорости остается постоянным, но скорость, рассматриваемая как векторная величина, переменна, и поэтому на рис. 140 для вектора скорости в разных положениях точки обозначения неодинаковы. [c.118]

В случае криволинейного движения материальной точки под действием переменной по модулю и направлению силы весь промежуток времени t можно разбить на бесконечно малые промежутки, в пределах которых вектор силы можно считать постоянным, а путь — прямолинейным, тогда импульс силы за конечный промежуток времени t будет равен сумме элементарных импульсов. В этом случае математическое выражение теоремы об изменении количества движения приобретает следующий вид [c.149]

Докажем эту теорему для самого общего случая движения материальной точки, т. е. для случая криволинейного движения под действием переменной силы (рис. 16.2). Запишем для этой точки основное уравнение динамики тя = , [c.151]

В случае же криволинейного равномерно переменного движения точки в названные формулы входит модуль только одной касательной составляющей ускорения а точки. При любом криволинейном движении точки модуль нормальной составляющей ускорения а = у /р Ф О, и потому модуль ускорения точки а = Уа1+ а% Фа1. [c.193]

Так как осуществление переменной скорости движения рабочего органа станка весьма затруднительно, практически криволинейные поверхности задаются отдельными точками кривой [c.301]

В переменном движении скорость движения точки меняется и по величине, и по направлению. Изменение величины скорости криволинейного движения характе- [c.72]

В кинематике часто приходится встречаться с переменными векторными величинами, изменяющимися с течением времени как по модулю, так и по направлению. Такими переменными векторами являются, например, радиус-вектор г движущейся точки, а также, как увидим далее, скорость и ускорение точки в криволинейном движении. Поэтому, прежде чем переходить к дальнейшему изучению криволинейного движения точки, рассмотрим операцию векторного дифференцирования [c.249]

Рассмотрим теперь, как вычисляется работа в случае криволинейного движения точки. Пусть точка приложения М силы Р, переменной как по величине, так и по направлению (рис. 291), описывает криволинейную траекторию. Требуется определить работу этой силы на пути = . Разобьем весь этот путь на большое [c.409]

Пусть переменная сила Р приложена к точке М, совершающей криволинейное движение из положения М, в положение (рис. [c.213]

Как будет показано дальше, обратные задачи динамики точки переменной массы для многих случаев прямолинейных и криволинейных движений сводятся к исследованию линейного дифференциального уравнения первого порядка и, следовательно, всегда разрешаются в квадратурах. [c.70]

При решении обратных задач для криволинейных движений точки переменной массы целесообразнее пользоваться исходными уравнениями, написанными в проекциях на оси естественного [c.72]

Переходя к общему случаю переменной силы и криволинейного движения, представим себе какую-либо силу F и положим, что ее точка приложения М перемещается по какой-либо, вообще говоря, криволинейной траектории (черт. 17). Возьмем любые два положения Му и М2 точки М на ее траектории. Работу силы F на перемещении точки М из положения Ж, в положение М2 определим следующим образом. [c.39]

Расположим диаграммы одну под другой так, ках это показано на рис. 34. Оси абсцисс обеих диаграмм разделим на достаточно малые промежутки ДА, ДА> , в течение которых движение можно рассматривать как равномерно-переменное с некоторым средним ускорением а , a i,. .. Величина этого ускорения должна быть такой, чтобы приращение скорости в течение каждого из промежутков соответствовало действительному, т. е. чтобы произведение, например а ДА, было равно площади криволинейной трапеции и 2 2 умноженной на произведение соответствующих масштабов, С этой целью криволинейную трапецию заменим прямоугольником, верхнюю сторону которого проводим так, чтобы заштрихованные площади, лежащие выше и ниже ее, были по возможности одинаковы. Высота каждого из прямоугольников, умноженная на масштаб р , даст соответствующее промежутку среднее ускорение а. [c.43]

Элементарной работой силы Элементарная работа силы, называют работу силы на В общем случае, если сила переменна столь малом перемещении или движение ТОЧКИ приложения силы точки ее приложения, при криволинейное, определять работу силы котором изменением силы , /1о/ ч и л [c.173]

Из формулы (1.104) видно, что при а =0 полное ускорение а=а/, а при a =0 полное ускорение равно нормальному ускорению. Очевидно, что при а =0 движение будет переменное прямолинейное, а при щ=0 движение равномерное криволинейное, так как в этом случае а=а и скорость будет изменяться только по направлению. [c.121]

Кулачковым -называется механизм, в состав которого входит кулачок — звено с элементом переменной кривизны. Наиболее простой кулачковый механизм состоит из двух подвижных звеньев, образующих высшую кинематическую пару и входящих со стойкой в низшие кинематические пары. Одним из указанных подвижных звеньев является кулачок в большинстве случаев замкнутой криволинейной формы. Другое подвижное звено имеет обыкновенно простую форму и предназначается для возвратно-поступательного или возвратно-вращательного движения. Поступательно движущееся звено называют толкателем, а вращающееся звено — штангой или коромыслом. [c.208]

Рис. 5.29. Вариатор с шарами, вращающимися на осях. Движение от ведущего диска 1 к ведомому 3 (рис. 5. 29, а) передается посредством шаров 4, которые вращаются на осях 5. Равновесие шаров поддерживается свободно вращающимся кольцом 2. Передаточное отношение регулируется изменением угла наклона осей 5 шаров. Необходимая сила нажатия между шарами и дисками обеспечивается самозатягивающимся устройством с шарами б, перекатывающимися в канавках переменной глубины. Оси пяти шаров поворачиваются диском с криволинейными пазами. На рис. 5.29, б дана схема вариатора.

Второе движение отвечает криволинейной части предельного цикла 2 и происходит с переменной скоростью. [c.100]

По-видимому, конвективную передачу тепла в слое насадки можно считать аналогичной теплопередаче в слое засыпки, а также при поперечном обтекании труб. В какой-то степени движение в насадке можно считать сходным и с движением в криволинейных каналах переменного сечения при продольном обтекании. Исходя из известных работ по теплопередаче можно полагать, что [c.188]

Выбранную систему ортогональных криволинейных координат, совпадаюш.ую с линиями тока жидкости и семействами ортогональных им кривых, называют естественной системой координат. Удобство этой системы координат заключается в то.м, что в ней уравнения движения предельно упрощаются. Известный недостаток применения естественной системы координат, как и переменных Лагранжа, связан с тем, что эта система заранее не известна и должна определяться в процессе решения путем последовательных приближений. В рассматриваемом случае течения газа в турбомашинах выбор первого приближения облегчается тем, что известны граничные координатные поверхности, а промежуточные поверхности могут быть сразу заданы с достаточной точностью. [c.280]

В криволинейном переменном движении (рис. 2.25, б) [c.72]

Предельным случаем является торможение потока вдоль плавной вогнутой стенки, в каждой точке которой поток испытывает отклонение на малый угол d6 (рис. 5.16,6). При этом у стенки образуется волна сжатия, состоящая из бесчисленного множества слабых волн уплотнения. Движение газа через такую волну сжатия совершается при постоянной энтропии. Однако плавное изоэнтропийное торможение здесь может происходить только в слое газа, прилегающем к стенке. В результате пересечения характеристик уплотнения на некотором расстоянии от стенки, зависящем от скорости набегающего потока, возникает криволинейный скачок переменной интенсивности. Поток за скачком вихревой, так как скорости в разных точках за линией ВК различны. [c.137]

В общем случае переменного криволинейного движения скорость изменяется как по величине, так и по направлению. Соответственно при этом движении силу инерции можно разложить на две составляющие касательную (или тангенциальную) Qt, направленную по касательной в сторону, иротивоположную направлению касательного ускорения а , и нормальную (центробежную) Q , направленную в сторону, противоположную нормальному (центростремительному) ускорению а,г, т. е. от центра кривизны траектории. [c.154]

Движение точки характеризуется признаками, уста-навливашыми каждой из двух данных выше классификаций. Как прямолинейное, так и криволинейное движение точки может одновременно быть или равномерным, или неравномерным (переменным) движением. [c.163]

Теорема об изменениии кинетической энергии точки позволяет определить работу приложенных к ней сил при переходе точки из одного положения в другое и в тех случаях (переменной силы и криволинейного движения точки), когда непосредственное вычисление работы по формуле (128) затруднительно. Для этого надо только знать массу точки и модули ее скорости в начальном и конечном положениях. [c.304]

Переходя далее к рассмотрению движения отдельных точек тела, отметим, что при равномерно-переменном вращении тела его точки также движутся равномерно-переменно. Следовательно, их скорости и ускорения могут быть определены по соответствующим формулам равномернопеременного криволинейного движения. [c.166]

Скажем несколько слов о мощности (учебник, 118). В общем случае переменной силы и криволинейного движения формула для мощности М = -V дает так называемое мгновен-ное значение мощности] среднее значение мощности за промежуток времени М определяется формулой = [c.193]

В этой главе будут рассматриваться крылья с переменным углом атаки, крылья, деформированные элеронами или вырезами, и, наконец, крыло при равномерном криволинейном движении. До сих пор мы изучали крылья с вполне определенным контуром и с углом атарси, не изменяющимся вдоль размаха, что не всегда имеет место в действительности. По конструктивным соображениям, или во время маневрирования в полете, крылья подвергаются кручению или деформациям, совершенно изменяющим их аэродинамические характеристики, и нашей задачей теперь является определение этих характеристик. [c.254]

Принимая в качес гве переменной величины ы = v / 2, дифференциал которой du = V dv, i учитывая, что при криволинейном движении v = dsldt-Rd< ldl = R , где s - перемещение точки, имеем [c.42]

В предыдущих главах, посвященных изложению основных теоретических положений динамики стержней, были даны методы вывода уравнений движения пространственнокриволинейных стержней, нагруженных переменными во времени распределенными и сосредоточенными силами. Наряду с мертвыми силами расс.матривались и другие возможные силы, которые могут зависеть от линейных и угловых перемещений и их первых производных по независимым аргументам. Были получены уравнения малых колебаний и изложены численные точные и приближенные методы определения частот и форм колебаний пространственно-криволинейных стержней. [c.164]

Но в отличие от движения по окружности р меняется от точки к точке. Если тангенциальное ускорение отсутствует, то полное ускорение направлено по нормали и движение происходит со скоростью, постоянной по величине, но переменной по направлению, — это криволинейное равномерное движение. Когда движение происходит по окружности, для равномерного движения необходимо, чтобы полное ускорение было всегда направлено по нормали к окружности, т. е. по радиусу. При этом ускорение всегда направлено в одну и ту же точку — к центру. Если же при движении по любой другой криволинейной траектории ускорение всегда направлено в одну и ту же точку, то оно уже не может везде оставаться нормальным к траектории (так как только для окружности нормаль все время направлена в одну и ту же точку). В некоторых частях траектории непременно будет существовать тангенциальная составляюп ая ускорения, и скорость не может оставаться постоянной по величине. Отсюда, например, видно, что движение планет по эллиптическим орбитам должно происходить с переменной по величине скоростью, так как ускорение планет всегда направлено к Солнцу. [c.48]

В предыдущих параграфах этой главы рассмотрены случаи обтекания тел установившимся безвихревым потоком. Полученные результаты решают одновременно и обратную задачу о движении тела с постоянной скоростью в безграничной покоящейся жидкости. Действительно, если требуется изучить закономерности движения тела в жидкости, то согласно принципу относительности Галилея—Ньютона можно всей системе тело—жидкость сообщить скорость,равную по величине и направленную противоположно скорости тела при этом все силы и напряжения в жидкости останутся неизменными. Такое обращение задачи реализуется путем перехода от абсолютной системы координат к системе, связанной с двнл<ущимся телом. Получающееся в этом случае обтекание неподвижного тела изучать удобнее и проще. Однако прием обращения движения не облегчает задачи, если тело движется по криволинейной траектории или с переменной во времени скоростью, т. е. если движение жидкости в системе координат, связанной с телом, будет неустановившимся. Задача обтекания оказывается в этом случае не более простой, чем задача о движе- [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...