Основные экспериментальные данные

Основные экспериментальные данные могут быть суммированы следующим образом [60, 61]. Предел прочности действительно очень высок и, например, у аморфных сплавов на основе железа он больше, чем у наиболее прочных сталей. Деформация носит характер негомогенного сдвига при низких температурах и гомогенного вблизи температуры стеклования. Несколько неожиданным обстоятельством является образование при деформации своеобразных очагов локализованного сдвига, ответственных за протекание процесса деформации. Относительное удлинение при растяжении при низких температурах весьма мало (примерно 0,1%), и аморфные материалы отличаются высокой хрупкостью. В то же время они могут быть подвергнуты сильному изгибу или сжатию. [c.288]

Одной из важнейших и характернейших особенностей сильных взаимодействий является их ярко выраженный резонансный характер. Сечения рассеяния адронов, как правило, не монотонно изменяются с ростом энергии, а имеют многочисленные отчетливые резонансы. Из теории ядерных реакций мы знаем, что резонансам в сечении соответствуют нестабильные состояния. Согласно (2.54) среднее время жизни такого нестабильного состояния обратно пропорционально энергетической ширине Г-резонанса. Поэтому исследование резонансных столкновений в значительной мере является исследованием спектра масс и структуры нестабильных адронов. В этом пункте будут изложены основные экспериментальные данные об адронных резонансах, методы их обнаружения, распадные свойства резонансов. [c.363]

Порядок расчета сушильных установок. Выбор способа подвода теплоты, параметров режима, типа и размеров сушильных установок, оценка их соответствия технологическим требованиям возможны лишь на базе в основном экспериментальных данных о скорости сушки, распределении < , Т и р в объеме материала. [c.369]

Существует ряд теоретических исследований, посвященных поглощению дислокаций границами зерен [333, 332]. Модели, предложенные в этих работах, позволили получить выражения для времени поглощения дислокаций. Например, в работе [333] получена следующая формула, которая удовлетворяет основным экспериментальным данным [c.190]

Способы интерпретации основных экспериментальных данных [c.235]

Основные экспериментальные данные, характеризующие смесеобразование [c.78]

ОСНОВНЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ДАННЫЕ И ПРОСТЕЙШИЕ КРИТЕРИИ ДЛИТЕЛЬНОЙ ПРОЧНОСТИ [c.110]

Теоретическая кривая спектра шума струи получена на основе соображений подобия и использования основных экспериментальных данных по кинематической структуре струи. Согласно этому рассмотрению, которое мы ниже проведем, мощность низкочастотной части шума, излучаемая областью струи в пределах х Ы ж х 8d, растет как f, а мощность высокочастотного шума, излучаемая областью смешения (от места расположения сопла при ж = О до а 4d), падает с / как Этот вывод получается из следующих рассуждений. Турбулентность струи, конечно, неоднородна. Однако можно в первом приближении считать, что отклонения от однородности подобны в зависимости от диаметра струи d и скорости струп у отверстия (сопла) Uj. Разобьем струю на две области область А от [c.417]

ОСНОВНЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ДАННЫЕ [c.208]

За последние годы опубликованы и другие, в основном экспериментальные данные о характеристиках струй, распространяющихся между плоскими стенками [25, 31 ]. [c.83]

Сводка основных экспериментальных данных по влиянию исходных трещин различной длины и глубины представлена на рис. 294. Аналогичные результаты были получены также для трещин и других дефектов сварных швов. Обработка количественных данных рис. 294 для трещины, пересекающей всю высоту двустороннего Х-образного сварного соединения, дает соотношение = [c.436]

Традиционная область использования фреонов — техника умеренного холода. Поэтому их теплофизические свойства были изучены в достаточной степени при температурах ниже комнатной. Область термодинамических параметров состояния, представляющая интерес для энергетики, до последнего времени оставалась практически неисследованной. В Институте теплофизики (ИТФ) СО АН СССР проведено систематическое изучение теплофизических свойств ряда фреонов в области повышенных температур и давлений. Основные экспериментальные данные по удельным объемам, теплоемкости, теплопроводности, поверхностному натяжению и скорости распространения звука в парах фреонов приведены в работе [2, 3]. Работа 12] носит обзорный характер. В ней дано краткое описание методов измерения, характеристика результатов исследований и интерполяционные уравнения, полученные для некоторых свойств на основе экспериментальных данных. Включены также результаты экспериментов, выполненных в институте в последнее время. [c.125]

При определении параметров многочлена по нормальным уравнениям следует иметь в виду, что коэффициенты А необходимо определять с таким числом десятичных знаков, чтобы значения г/, вычисляемые по уравнению, имели такую же точность, как и основные экспериментальные данные. [c.9]

Учитывая, что книга может быть использована не только проектировщиками и студентами, но и научными работниками, в соответствующих главах приведены основные экспериментальные данные геометрические характеристики образцов, прочностные показатели арматуры и бетона, несущая способность образцов и др. [c.7]

В этом параграфе будут изложены лишь основные экспериментальные данные и упрощенная классическая теория только одного оптического нелинейного эффекта — вынужденного рассеяния Мандельштама—Бриллюэна ). [c.411]

Описание экспериментов и их результатов. Ниже приведены в систематизированном виде результаты экспериментальных исследований вибраций, вызываемых движением поездов метрополитена, выполненные на десяти различных участках, отличающихся глубиной заложения туннелей (глубокого и мелкого заложения, наземные трассы), конструкцией туннелей, грунтовыми условиями, конструкцией зданий, расстоянием зданий от туннеля и т. п. Сведения об экспериментальных данных необходимы для формирования общего представления о явлении и для разработки методов расчета параметров колебаний и выбора рациональных средств борьбы с повышенными вибрациями. Перечень объектов обследования с их краткой технической характеристикой и основными экспериментальными данными приведены в табл. 10.1. Описание объектов обследования под номерами, соответствующими номерам в этой таблице, приведены ниже. [c.137]

Обработка экспериментальных данных, накопленных в течение многих лет, позволила установить следующую зависимость коэффициента формы провара от основных параметров рея има сва])ки [c.188]

Результаты классической теории теплоемкости достаточно хорошо согласуются с экспериментальными данными в области комнатных температур (табл. 2.1), однако основной вывод о независимости от температуры эксперимент не подтверждает. Расхождения, особенно существенные в области низких и достаточно высоких температур, связаны с квантовым поведением молекул и находят объяснения в рамках квантовой теории теплоемкости. [c.16]

И атмосферном давлении) диаметр мелких частиц по формуле (2.34) будет равным или меньшим 0,268 мм, что в основном соответствует экспериментальным данным по влиянию давления на щ, с учетом того, что при давлении 1 МПа и тех же условиях величина среднего диаметра составит уже 0,124 мм. [c.44]

Таблица 5.2. Сопоставление расчетных и экспериментальных данных в зоне сопряжения усиления шва с основным металлом с учетом усреднения ОСН по объему разгружаемого столбика

Одним из основных положений разработанной методики определения остаточной напряженности конструкции является принцип суперпозиции от каждого сварного узла (при отсутствии пластического деформирования в результате взаимодействия напряжений от различных узлов). Для проверки этого-положения были проведены расчеты по определению реактивных напряжений, вызванных вваркой плиты в жесткую раму с последующей вваркой штуцера в плиту. Результаты расчетов сопоставимы с имеющимися экспериментальными данными [c.311]

Основные экспериментальные кривые для металлов из порошка находятся в области между зависимостями I и II (см. рис. 2.6). Теоретическая кривая I, отражающая идеальное состояние тепловых контактов между такими частицами, является верхним пределом этих данных. Размер частиц исходного порошка не влияет на теплопроводность. [c.32]

Практическая значимость таких достаточно сложных решений умаляется тем, что в настоящее время полностью отсутствуют экспериментальные данные по важнейшим оптическим свойствам пористых материалов. Поэтому вполне оправданы попытки упростить решение уравнения переноса излучения, для того чтобы выявить в аналитическом виде наиболее существенные характеристики сложного теплообмена в проницаемых матрицах. Кроме того, в ряде практических ситуаций такие упрощения вполне справедливы. Например, в низкотемпературных гелиоприемниках, где основная часть поглощаемой матрицей энергии излучения отдается за счет конвективного теплообмена потоку газа, собственным ее излучением можно пренебречь. [c.61]

При решении простейших задач на растяжение и сжатие мы уже встретились с необходимостью иметь некоторые исходные экспериментальные данные, на основе которых можно было бы построить теорию и внести тем самым некоторые обобщения в анализ конкретных конструкций. К числу таких исходных экспериментальных данных относится в первую очередь уже знакомый нам закон Гука. Основными характеристиками материалов при этом являются модуль упругости Е и коэффициент Пуассона р.. Понятно, что в зависимости от свойств материала эти величины меняются. В первую очередь Е и р зависят от типа материала и в некоторой степени от условий термической и механической обработки. [c.48]

Ниже в этом параграфе излагается общий метод построения класса слабосингулярных неразностных ядер ползучести и релаксации для стареющих материалов, согласующихся с основными экспериментальными данными, позволяющий получить решения уравнения (5.23) в квадратурах [26]. [c.69]

Основными экспериментальными данными являются кривые малоциклового разрушения в условиях проведения опытов, а также серия диаграмм циклического деформирования. Диаграм- [c.235]

Анализируя значения в, нужно отметить, что в основном экспериментальные данные удовлетворяют требованиям термодинамической согласованности, т.е. значение интеграла Херингтона и Ред-лиха-Кистера находится в пределах 0-0,03 L91. Исключение составляют смеси пентан - метанол, этанол - октан, пропанол -гексан. Эти смеси использовались для демонстрации влияния качества экспериментальных данных на расчет парожидкостного равновесия. В табл.1 указаны также номера компонентов, которые в дальнейшем буду" использоваться для кодировки базовых смесей. [c.118]

Основными экспериментальными данными, с которыми сравниваются результаты расчета, являются скорость детонации О, давление р и температура Т в точке Чепмена-Жуге. Существующими экспериментальными методами О определяется с высокой точностью, обычно не хуже 1%. Точность определения давления несколько ниже и составляет примерно 5%, отчасти из-за неопределенности вьщеле-ния точки Чепмена—Жуге. Подробно этот вопрос рассматривается в [23]. Задача измерения температуры детонации, как и температуры ударного сжатия ВВ, потребовала разработки специальной экспериментальной техники. В работах [166,167] для этой цели применялись 2-х и 4-х цветовой пирометры. Достаточно многочисленные и хорощо согласующиеся между собой данные различных авторов пол)П1ены лишь для нитрометана [166—170]. [c.325]

Проведенный анализ простых задач подсказывает также, как по-<7гупаггь с конвективным теплообменом при переходе от старой теории теплопередачи к новой. Все корреляционные соотношения, в которые входит к, следует пересмотреть. Каждое соотношение нужно преобразовать обратно к виду q LT) и сравнить с основными экспериментальными данными, обязательно представленными в виде д(Л Г). Если при этом обнаруживается разброс опорных экспериментальных данных, и они не поддаются обобщению, то нужно серьезно задуматься над тем, не повторить ли эксперименты. [c.40]

Классические модели рассматривались, вне сомнения, потому, что циклотронный радиус значительно больше длины волны электрона, но и в модели скольжения, и в модели перескока имеется критическая точка поворота, где длина волны электрона в направлении, перпендикулярном поверхности, становится больше глубины скин-слоя. В этой точке классическая картина может стать совершенно ненадежной. Ван Гельдер [111] предпринял довольно сложное квантовое рассмотрение, в котором начальное и конечное состояния связываются матричными элементами, зависящими от осцилляций электрического поля, но упустил из виду дискретность этих состояний. Важность дискретной структуры магнитных поверхностных состояний была высказана Ни и Прэн-джем [104], Которые показали, что это предположение позволяет дать простое объяснение основных экспериментальных данных. Пики в Rs по этой теории возникают просто из-за переходов между магнитными поверхностными состояниями. В узком смысле эта теория является квантовым вариантом модели перескакивающих орбит Хайкина [110]. [c.142]

В рамках внутренних работ по двигателям Стирлинга в НАСА были предприняты усилия, направленные на определение неиспользованных возможностей в технологии и получении основных экспериментальных данных для применения их в машинных программах по моделированию. Программа работ включала реконструкцию двух одноцилиндровых с ромбическим приводом двигателей типа GPU-3 фирмы Дженерал Моторе , приобретенных НАСА у транспортного отдела армии США и исследовательской лаборатории Форт-Белвуар (шт. Вирджиния), и проведение их испытаний. Результаты этих испытаний приведены в работе [70]. Моделирующие программы для двигателей Стирлинга разработаны НАСА и кратко описаны Тью в 1977 г. [c.306]

Этот факт имеет важные следствия при практическом использовании реометрических течений, которые можно разделить на две основные категории в соответствии с тем, будут или нет предыстории деформации, а следовательно, и напряжения одинаковыми для всех материальных точек, а также на ограничивающих поверхностях. Поскольку практически можно измерить лишь напряжения на граничных поверхностях, реометрическую информацию можно непосредственно получить только тогда, когда напряжения постоянны во всем пространстве. Когда это не так, экспериментальные данные нужно каким-либо образом дифференцировать. [c.172]

Подавляющее большинство экспериментальных данных получено в опытах с неподвижно закрепленным гладким шаром. С этими данными согласуются результаты, полученные диффузионным методом. В этих условиях теплообмен в основном пропорционален Re° . Согласно теоретическому анализу Г. Н. Кружилина Л. 170] это указывает на то обстоятельство, что при Re=l- 10 значительная часть теплового пограничного слоя, образующегося вокруг шара, ламинарна. [c.143]

Результаты исследования выравнивающего действия системы плоских (тонкостенных) решеток, установленных тандемом, при центральном входе пот(,ка вверх аппарата (см. рис. 4.8) представлены в виде полей скоростей табл. 7.9—7.11 при различных значениях основных параметров, определяющих степень выравннвання потока отношение площадей FJFQ, количество решеток в системе п, коэ([)фицнент сопротивления решеток р, относительное расстояние между решетками 1 Ю . Аналогичные исследования проводились при боковом входе потока и центральном вниз. Анализ полученных экспериментальных данных позволяет сделать некоторые выводы. [c.184]

Именно решение задач в этих двух предельных постановках для одиночного тела в бесконечном потоке поддается аналитическим методам, и основные достижения в этих направлениях считаются классическими и представлены в учебной и научной литературе по гидродинамике. Кроме того, к настоящему времени приобрели известность и результаты решений об обтекании сферы и цилиндра бесконечным поступательным потоком при Re 1 Ч- 10. Видимо, дальнейший прогресс построения полей при обтекании с большими числами Рейнольдса с учетом вознпкаюш их нестационарных эффектов связан с использованием численных методов, а также разработкой приближенных схем обтекания с учетом экспериментальных данных. [c.120]

К сожалению, в [197] не дано полное качественное разъяснение физической стороны явления. К числу жестких следует отнести допущение о пренебрежении осевой составляющей скорости. Для расчета профиля температуры необходимо знать характер распределения окружной скорости, который зависит не только от термодинамических параметров потока газа на входе в камеру энергоразделения вихревой трубы, но и от ее геометрии, а также от давления среды, в которую происходит истечение. Остановимся менее подробно на теоретических концепциях Шепе-ра [255] и А.И. Гуляева [59—61], рассматривавших процесс энергоразделения как результат обмена энергией в противоточном теплообменнике класса труба в трубе. Сохранив в принципе основные идеи представителей третьей фуппы гипотез, Шепер рассматривал ламинарный теплообмен. А.И. Гуляев, сохранив основные моменты физической картины Шепера, заменил лишь конвективно-пленочный коэффициент теплопередачи турбулентным обменом. Эти рассуждения не выдерживают критики по первому критерию оправдания, так как предполагают фадиент статической температуры, направленный от оси к периферии, что противоречит экспериментальным данным [34—40, 112, 116]. Однако опыты Шепера [255] и А.И. Гуляева [59-61] позволили сделать некоторые достаточно важные обобщения по макроструктуре потоков в камерах энергоразделения вихревых труб [c.167]

Основную роль в наиболее часто встречающихся ПТЭ играют составляющие переноса теплоты TjdZ G dtjdZ, Т - t), для расчета которых необходимы экспериментальные данные по теплопроводности X пористых материалов и интенсивности Лу объемного внутрипорового конвективного теплообмена. [c.30]

Основной общий недостаток феноменологического подхода к анализу течений газожидкостных смесей состоит в том, что в его рамках не удается физически строго обосновать справедливость ряда соотношений между наблюдаемыми величинами, которые по этой причине приходится получать путем обработки экспериментальных данных или эвристическим путем. Однако такие соотношения между наблюдаемыми величинами часто бывают справедливы только в том диапаэоне изменения физических переменных, для которого они были получены. [c.186]

Сравнительно большое несоответствие между теорией и экспериментальными данными для скорости частиц было отнесено за счет неодномерности потока частиц и их проскальзывания у стенок сопла [726, 7451. Хотя сопло было спроектировано в предположении равномерного распределения твердых частиц в любом поперечном сечении, они приобретают электростатический заряд и скапливаются у стенок сопла [731]. Заметим также, что при большей скорости изменения сечения расхождение между теорией и экспериментом увеличивается. При большой скорости изменения площади исследуемого сопла основное допущение об одномерности течения становится непригодным. В соответствии с теорией пограничного слоя можно ввести поправку, учитывающую распределение концентрации в поперечном сечении (разд. 8.5). [c.321]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...