Методы измерения коэффициента пропускания

Методы измерения коэффициента пропускания [c.404]

Причина разброса точек связана с флуктуациями мощности лазерного излучения. Эти флуктуации не влияют на положение интерференционных экстремумов и не приводят к появлению или потере полос в интерферограмме, т. е. практически не вносят погрешностей в определение температуры методом ЛИТ. Однако флуктуации мощности падающего излучения являются источником погрешностей для термометрии по сдвигу края поглощения. Для уменьшения случайных погрешностей необходимо применять лазер со стабилизацией мощности или создавать схему с опорным пучком для более точного измерения коэффициента пропускания. [c.175]

В другом варианте двухволнового метода также измеряются два значения плотности на двух длинах волн первая длина волны соответствует спектральной области максимального поглощения, вторая длина волны —спектральной области прозрачности. Двухволновой метод обеспечивает ошибку измерений =ь(1- 3)%. Однако для этого необходимы хороший монохроматор, тщательная настройка оптической схемы и точное измерение коэффициентов пропускания. Так как для метода не требуется точная фокусировка изображения, то появляется возможность изучения неоднородных по толщине объектов. [c.106]

Стробоскопический метод представляет по существу специальный случай измерения корреляционной функции. Роль вспомогательной функции H t) здесь играет временная зависимость коэффициента пропускания затвора или временная зависимость интенсивности освещения, создаваемого лампой-вспышкой. Если Я(/) соответствует очень короткому импульсу (и представляется возможным аппроксимировать Н (t) б-функцией), то при условии нормировки интеграла от Н (t) к единице из (3.1) следует, что К (т) =S (т). [c.107]

Коэффициент отражения зеркал, превышающий 0,99, обычно рассчитывают по данным измерения их пропускания. В обычных измерительных системах потери (или коэффициент отражения) вычисляют путем сравнения электрических сигналов фотоприемника при двух разных оптических условиях сначала с зеркалом, а потом без него. По мере уменьшения оптических потерь метод, основанный на измерении малой разности больших сигналов фотоприемника, становится все менее точным. Правда, был предложен ряд способов [112] уменьшения ошибок (а это главным образом ошибки оптического характера) в таких измерительных системах, но метод сравнения все еще не обеспечивает нужной точности при R— 1. [c.310]

В последнее вре.мя для получения спектров поглощения начали применять совершенно новые методы, без использования собственно спектрального прибора, т. е. без разложения излучения в спектр. Речь идет о методах, в которых применяются источники квази-монохроматического излучения с перестраиваемой частотой и производится непосредственное измерение зависимости коэффициента пропускания исследуемых веществ от длины волны [1(1]. Источниками монохроматического излучения служат лазеры с перестраиваемой частотой, а в длинноволновой инфракрасной области — генераторные лампы обратной волны с умножением частоты. Разрешающая способность таких методов определяется спектральной шириной излучения, и в ряде областей спектра она оказывается значительно выше, чем для традиционных спектроскопических методов. К недостаткам нового метода следует отнести пока относительно небольшую область перестройки частоты и значительные экспериментальные трудности в осуществлении самой перестройки. Краткое описание новых спектральных приборов. можно также найти в [12. 13]. [c.15]

Для построения характеристической кривой часто применяется метод сеток [41, 42]. Следует иметь в виду, что пропускание сеток не аддитивно, и их не следует устанавливать друг за другом во избежание муаровых эффектов. Сетки можно располагать перед щелью либо перед решеткой. При пользовании сетками следует убедиться, что дифракция не искажает их коэффициента пропускания настолько сильно, что появляется заметная зависимость коэффициента пропускания от длины волны. Если такая зависимость обнаруживается, то нельзя пользоваться для измерений в вакуумной области спектра сетками, програ- [c.240]

Приставка ИПО-76 (рис. 1) обеспечивает получение спектров однократного внешнего отражения, а также измерение коэффициентов отражения (относительным методом) плоских вертикально ориентированных объектов. Объекты располагаются вне приставки и могут иметь размеры диаметр до 150 мм, толщина до 50 мм, площадь исследуемой зоны 6X8 мм. В комплект приставки входят образцы сравнения — эталоны отражения (клиновидные пластинки из германия и Флюорита). Угол падения осевого луча 6° при угловой расходимости пучка 13°. Хрупкие объекты могут закрепляться в приставке с помощью воздушного присоса. Пропускание приставки 80 %. [c.208]

Первый метод определения так называемой абсолютной тонкости отсева заключается в измерении под микроскопом наибольших частиц, не уловленных очистителем. При использовании этого метода должна соблюдаться особенная чистота при исследовании, иначе в поле зрения микроскопа может оказаться случайная крупная частица, которая совершенно исказит действительную тонкость отсева. Для устранения такой случайности можно применять метод определения тонкости отсева по коэффициенту пропускания для ряда размерных групп частиц [c.184]

Измерение малым зондом в нескольких точках участка. Значение коэффициента пропускания усредняется по ряду измерений. Тем самым исключается погрешность установки зонда в плаг-методе, однако увеличивается время анализа. [c.105]

Видное место занимают статистические методы исследования, легко реализуемые с помощью сканирующей фотометрии. Сигнал фотоэлектрического преобразователя, отражающий изменение коэффициента пропускания гетерогенных систем, рассматривается как реализация стационарного случайного процесса, что позволяет использовать для его анализа математический аппарат теории случайных процессов. Условие стационарности оказывается приемлемым при соответствующем выборе размера сканируемого участка препарата. Исследованию подвергаются амплитудные распределения первого, второго и более высокого порядков, проводится корреляционный, частотный анализ и т. д. Решающую роль при исследованиях в этих случаях играют выбранный метод измерения и алгоритмы обработки экспериментальных данных, реализация которых иногда возможна только на ЭВМ. [c.110]

Погрешность измерения коэффициента отражения абсолютным методом составляет 10%, а коэффициента пропускания — 3%. [c.290]

Соотнощение между измеряемой величиной и термодинамической температурой оказывается очень простым, однако шумовая термометрия не используется в качестве основного метода первичной термометрии. Причина заключается в том, что не удается достаточно точно измерить напряжения порядка нескольких микровольт и при этом избежать посторонних источников шума, как теплового, так и нетеплового происхождения, а также сохранить постоянными полосу пропускания и коэффициент усиления измерительных приборов. В шумовой термометрии, несмотря на достигнутые за последние годы успехи, остается еще много нерешенных проблем. Точность измерения термодинамической температуры шумовым методом, кроме области очень низких температур, намного ниже точности других первичных термометров. По этой причине, не вдаваясь в подробности предмета шумовой термометрии, рассмотрим в общих чертах основные принципы тех приемов, которые применялись на практике. [c.113]

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

При исследовании нестационарного перемешивания теплоносителя в пучке витых труб использовался метод диффузии от системы линейных источников тепла, впервые примененный для исследования стационарного перемешивания в таких пучках [9]. Этот метод заключается в исследовании процесса диффузии тепла от группы нагретых труб вниз по потоку. Для экспериментальных установок и участков различного масштаба обычно нагревались группы из 7 и 37 витых труб [39]. При исследовании нестационарного тепломассопереноса на пучках с 127 трубами нагревалась центральная зона из 37 витых труб. Нагрев труб осуществлялся благодаря их омическому сопротивлению при пропускании электрического тока. Создаваемая при этом неравномерность тепловыделения по радиусу пучка формирует неравномерность полей температуры теплоносителя, в качестве которого использовался воздух. Неравномерность температур частично выравнивается благодаря межканальному поперечному перемешиванию теплоносителя. Этот процесс характеризуется эффективным коэффициентом диффузии который определяется путем сопоставления экспериментально измеренных и теоретически рассчитанных полей температур в рамках принятой модели течения гомогенизированной среды, которая заменяет течение теплоносителя в реальном пучке витых труб. [c.56]

Промежуточное положение области мягкого и ультра-мягкого рентгеновского излучения, лежащей между достаточно хорошо изученными областями — жесткой рентгеновской и вакуумной ультрафиолетовой, делает возможным применение широко известных. методов определения оптических констант, какими являются в области жестких рентгеновских лучей метод пропускания и в областях видимой и ультрафиолетовой измерение угловых зависимостей коэффициента отражения. Причем методы пропускания и измерения спектральных зависимостей коэффициента отражения существенным образом используют соотношения Крамерса—Кронига. [c.20]

Возможности метода не безграничны. С уменьшением полосы пропускания фильтра растет постоянная времени фотоэлектрического устройства, т. е. ограничивается возможность измерения быстрых изменений разности хода. Увеличение постоянной времени требует понижения частоты модуляции, а это приводит к тому, что фильтр начинает пропускать наряду с полезным сигналом низкочастотные колебания, обусловленные флуктуациями интенсивности источника света, увеличением шума фотоприемника и дрейфом коэффициента усиления электронной аппаратуры. [c.135]

Спектральная зависимость коэффициента поглощения К 1) в интервале длин волн 800—600 нм (кривая 2 рис. 1) построена по данным измерения пропускания пластин YIG различных толщин (100—30 мкм), вырезанных из монокристалла, а при 600—40 нм рассчитана методом Крамерса — Кронига. Как видно из рисунка, в длинноволновом диапазоне (л меньше 500 нм) имеются сравнительно слабые (7(<5Х X 10 см ) полосы поглощения они связаны с внутренними переходами в З -подоболочках ионов Fe + [1—5]. Значительное увеличение поглощения при переходе к более коротким волнам (500—200 нм) говорит о наложении на внутренние переходы разрешенной сильной полосы переноса заряда от ионов кислорода к Fe +. В области наиболее сильного поглощения (/( 10 см ) могут иметь место межзонные переходы в s-зоны железа и иттрия. [c.150]

Второй метод измерения коэффициента пропускания состоит в последовательной регистрагцш сигналов V к ) и Т"о (к ) (с кюветой и без кюветы) во всей исследуемой области спектра при сканировании с постоянной скоростью. Кроме того, регпстрируется пулевой сигнал, или нулевая линия, при закрытом пучке [c.405]

Измерение отношений методом вращающихся секторных дисков подробно описано Куинном и Фордом [71]. Сами диски сделаны с отверстиями вблизи периферии, образованными радиальными парами ножевых кромок. Ось вращения дисков расположена параллельно пучку излучения, который проходит через отверстия и может прерываться. Средняя яркость источника, наблюдаемая через отверстия вращающегося секторного диска, выражается в соответствии с законом Тальбота произведением яркости источника на коэффициент пропускания диска, т. е. на долю времени, в течение которого излучение может проходить через отверстия. Эта доля равна отношению полного угла, занимаемого центрами всех отверстий, к 2я. Тщательно сделанный диск, имеющий, например, коэффициент пропускания 1,25 /о. позволяет получить погрешность измерения коэффициента пропускания до 0,01 %. Коэффициент пропускания может быть измерен либо механически — прямым измерением положения кромок ножей, либо хронометрированием светового пучка, проходящего через отверстие, когда диск вращается in situ. Для того чтобы выполнялся закон Тальбота и была полностью реализована указанная возможная точность в измерении отношения, жалюзийный фотоумножитель (например, EMI 9558) нуждается в низком уровне освещения катода. Средний анодный ток не должен превышать примерно 0,1 мкА, а потенциалы динодов должны быть стабильными. [c.373]

Еще в начале 60-х годов использовался метод фотоэлектрической инфракрасной полярископии и дефектоскопии для измерения и наблюдения картин прозрачности и двупреломления полупроводниковых кристаллов, прозрачных в средней инфракрасной области спектра [40]. Метод заключался в последовательном измерении в отдельных точках исследуемых образцов значений пропускания и двупреломления, характеризующих структурные несовершенства этих образцов. Подобные исследования, проведенные в последнее время на кристаллах n-GaAs [233, 234], -GaP [49, 102, 116], fi-Si [69, 234], fi-Ge [36], позволили качественно оценить степень примесной неоднородности и связать последнюю с условиями роста кристаллов. В этих исследованиях контроль полупроводниковых материалов производился путем измерения коэффициента пропускания. Аналогичную оценку степени неоднородности можно сделать, используя коэффициент отражения образца [65]. [c.180]

Является ли разница в интенсивности падающего света, измеренная с помощью обычных методов, спрашивает Обатон, достаточной для того, чтобы объяснить изменения показателя отражения Средний коэффициент пропускания атмосферы [Л. 179] для длины волны 0,700 мкм составляет 0,839 для высоты 127 м и 0,964 для высоты 4420 м. Но это значение было определено в особенно благоприятных условиях. На равнине эта величина уменьшается из-за присутствия паров воды и взвешенных частиц летом значение коэ4 ициента рассеяния составляет 3,30 на высоте 127 м и 2,13 на высоте 1780 м. Коэффициент отражения, в два раза больший в горах, по-видимому, возрастает не пропорционально увеличению прозрачности атмосферы сказываются продолжительность инсоляции и величина телесного угла, под которым растение получает свет. Измерение излучений в месте произрастания данного растения, производимое на протяжении всего времени его произрастания, дает возможность характеризовать новый сложный фактор, который можно было бы назвать коэффициентом местности. Имеющий значительно большее значение в горах, нежели на равнине, он внесет ясность в наблюдаемые различия. [c.121]

Можно избежать применения спектрального прибора для градуировки монохроматора или спе(Ктрографа в том случае, если применяемый источник света является монохроматическим [137—139]. Тогда для определения коэффициента пропускания прибора необходимо произвести два измерения светового потока на его входе и на выходе (за выходной щелью, если это монохроматор, и в кассетной части, если градуируемый прибор-спектрограф). Этот метод применялся Спрегом и др. [137] для определения /коэффициента отражения решетки. Этим же методом определялась эффективность спектрографа ДФС-6 [138] и монохроматора ВМ-70 [139—140]. [c.261]

По старой традиции многие авторы ищут способы нормировки по теоретическим работам. В лучшем случае это позволяет получить надежно только одну точку. И если 15 лет назад было правильно поступать таиим образом [64], то теперь надо изыскивать другие способы. Нам представляется, что некорректное измерение абсолютных интенсивностей — это основная причина больших расхождений между сечениями, найденными в различных работах. Как уже указывалось в 31, для абсолютных измерений интенсивности необходимо определить зависимость коэффициента пропускания спектрального прибора от длины волны и затем проводить измерения с помощью неселективного приемника, либо проградуировать всю систему в целом, например, с помощью метода, основанного на использовании линий с общим верхним уровнем ). В тех работах, где такие методы применяются, удается получить достаточную точность [84]. [c.340]

Измерение коэффициентов отражения, пропускания и поглощения. Эти измерения можно провести различными методами, используя яркомер, светомерную скамью или универсальный фотометр. [c.298]

Y ( 0 — частота центра линии поглощения, Vл — частота ЛИ) также важен учет сдвига центра линии поглощения давлением. Однако при решении задач атмосферного распространения, построении оптических моделей атмосферы,, оценках погрешностей спектроскопических методов зондирования газового состава этим фактором, как правило, пренебрегали. Причиной этого является недостаток информации о значениях коэффициентов сдвига центров колебательно-вращательных линий молекул атмосферных газов. В [9] приведены результаты измерения коэффициента самосдвига для линии азН (О, 0) полосы V2 аммиака, который втрое меньше коэффициента самоуширения для той же линии и равен (0,10 0,003) см атм Коэффициент сдвига центра линии СН4 3,39 мкм давлением воздуха составляет величину на порядок меньше [2]. Лишь недавно, в описанных в предыдущей главе экспериментах, выполненных на внутрирезонаторном и оптико-акустическом [39] спектрометрах, были измерены коэффициенты сдвига центров линий основного поглощающего газа атмосферы— паров Н2О — в видимом и ближнем ИК-диапазоне спектра давлением воздуха. В [39] сделаны оценки систематических погрешностей, возникающих при решении обратной задачи дистанционного зондирования газового состава и расчетах атмосферного пропускания, обусловленные неучетом этого эффекта. Кратко остановимся на этом вопросе. [c.198]

Однако следует заметить, что отнощение интенсивностей линий с одинаковым квантовым числом / в стоксовой и антистоксовой компонентах спектра не зависит от температуры газа. Для устранения интерференции излучения лазера с принятым сигналом упругого рассеяния требуется высокое спектральное разрешение (10 ). Такого разрешения можно достичь, применяя многопроходный интерферометр [337] или йодный газовый фильтр [338]. Однако следует подчеркнуть, что коэффициент пропускания таких фильтров очень низкий, что приводит к уменьшению сигнала и ухудшению точности измерений. Авторы работы [336] предположили, что прямое измерение сигнала для случая центра линии позволило бы вычесть связанную с упругим рассеянием составляющую из двух обратных сигналов комбинационного рассеяния и тем самым устранить необходимость использования фильтра. Это в свою очередь привело бы к увеличению сигнала и повышению точности измерений. Проведенный анализ [339] показал, что применение интерфе-рометрической техники может значительно улучшить чувствительность и увеличить дальность этого метода, если в измерении одновременно использовать все вращательные линии спектра комбинационного рассеяния [340]. [c.378]

В этом параграфе описан метод определения вкладов нескольких работающих машин в вибрационное поле нрисоединен-ных конструкций, когда ни один из источников не может работать автономно [58]. В этом случае, как это следует из результатов предыдущего параграфа, необходимы дополнительные сведения относительно частотных характеристик рассматриваемой системы. На практике трудно делать какие-либо достоверные оценки этих величин на отдельных частотах. Так, для двух одинаковых машин, установленных зеркально симметрично на некоторой конструкции, едва ли будут точно выполняться соотношения (4.35) ввиду небольших естественных отклонений от симметрии. Даже малое смещение частоты одного из местных резонансов несущей конструкции может значительно исказить равенство (4.35) в этой частотной области. Поэтому оценки переходных характеристик целесообразно делать в достаточно широких полосах частот, где местные отклонения частотных характеристик мало сказываются на поведении интегральных переходных характеристик. Кроме того, измерения в полосах частот мало чувствительны к небольшим изменениям режима работы машины (изменения нагрузки, случайные рхзмеиония частоты вращения вала и т. п.), в то время как они существенно сказываются на точности измерения спектральных характеристик, в частности взаимных спектральных плотностей машинных сигналов. По этим причинам в приводимом нин e методе разделеиня источников, основанном на оценках переходных характеристик между машинами, мы будем оперировать сигналами, получаемыми из реальных машинных акустических сигналов путем пропускания через фильтры с шириной полосы А(в, а характеризовать эти сигналы будем величинами, относящимися ко всей частотной полосе (среднеквадратичными значениями, коэффициентами корреляции). Вопрос о выборе полосы Асо будет рассмотрен в конце параграфа. [c.128]

При измерениях таким методом возникают две трудности создание чисто синусоидального изменения температуры на одном из концов образца и постепенный рост средней температуры. Последнюю проблему решили Грин и Коулее [88], у которых нагрев и охлаждение осуществлялись током, пропускаемым через контакт между р- и п-типами теллурида висмута, причем направление тока периодически менялось на противоположное. Вследствие эффекта Пельтье тепло выделялось в контакте при одном направлении тока и поглощалось при другом. Выделяемое джоулево тепло компенсировалось за счет пропускания большого тока в направлении, вызывающем охлаждение образца. Этот метод нагрева также помогает создавать синусоидальное изменение температуры. Конец образца вместе с нагревателем имеет температуру, периодически меняющуюся со временем, которую можно разложить в ряд Фурье с небольшим числом гармоник. Главные члены тогда имеют частоты со, Зсо и т, д., но, так как поглощение волны больше при высоких частотах, волна становится почти строго гармонической уже на небольшом расстоянии от нагревателя. Затем можно найти поглощение и скорость волны и с помощью этих величин вычислить коэффициент [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...