Пропускание атмосферы

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

Мощность зондирующего излучения, Вт Коэффициент пропускании атмосферы (в одну сторону) Коэффициент отражения мишени Диаметр приемной апертуры, см [c.240]

Рис. 5.9. Зависимость нелинейного пропускания атмосферы от времени при различных значениях w.

Кривые спектрального пропускания атмосферы, снятые при разных условиях (рис. 531), мало отличаются друг от друга они слегка поднимаются с возрастанием длины волпы. [c.714]

Рис. 531. Кривые спектрального пропускания атмосферы

Считая, что в среднем освещенность луны в новолуние близка к 15 лк, и приняв во внимание коэ ициент яркости луны (0,1) и коэс ициент пропускания атмосферы (0,8), легко подсчитать, что так называемый пепельный свет луны имеет яркость —0,4 нт. Такая яркость не может быть замечена на фоне дневного неба, имеющего яркость, в тысячи раз большую. На фоне ночного неба эта яркость замечается без труда, хотя ее наблюдение затрудняется маскирующим действием высокой яркости освещенного солнцем месяца . [c.73]

Изменение коэфициента пропускания атмосферы показано на фиг. 2. На основании формулы (3) строятся расчётные номограммы для дневного зелёного сигнального огня (фиг. 3) и для ночного красного огня (фиг. 4). [c.233]

Сложный характер спектрального поведения коэффициентов оптического взаимодействия аэрозоля в областях расположения специфических полос поглощения минералов и солей, входящих в состав аэрозольных частиц, определяет более жесткие условия решения задачи прогноза спектрального пропускания атмосферы, особенно в инфракрасном диапазоне волн. Последние исследования убедительно показывают, что при этом нельзя игнорировать постоянные динамические превращения, которые испытывает аэрозоль под воздействием метеорологических факторов (в первую очередь влажности воздуха и ветрового режима). [c.5]

В работе [25] отмечается, что в большинстве практических случаев чувствительность метода снижается на 3—4 порядка из-за флуктуаций лазерного излучения, различного рода фоновых сигналов и несовершенства приемно-передающей системы. Этот метод применяется для определения спектрального пропускания атмосферы на горизонтальных и слабонаклонных трассах при длине трассы 10 км и более. Атмосферный спектрофотометр состоит из лазерного (или теплового) источника и приемной системы в конечной точке трассы (возможно возвращение луча к месту расположения источника поворотным зеркалом, расположенным в средней точке трассы). Серьезной проблемой в таких измерениях является перехват всего пучка, прошедшего через трассу, так как размеры пучка и его положение на входной апертуре приемника флуктуируют из-за рефракции и турбулентности. [c.194]

Полностью разрешенные спектры пропускания атмосферы отличаются исключительной селективностью. При этом многочисленные линии поглощения в окнах прозрачности могут оказать решающее влияние на пропускание монохроматического излучения в очень узком участке спектра, хотя на перенос энергии солнечного излучения через атмосферу в целом и не оказывают заметного влияния. Высокая селективность ослабления за счет молекулярного поглощения обусловливает высокие требования к монохроматичности потока излучения при использовании формулы (6.1). Обычно при решении задач переноса солнечного излучения через атмосферу представляют интерес спектральные интервалы, существенно превышающие ширину спектральной линии поглощения. В этом случае при расчетах ослабления атмосферы за счет поглощения вводят понятие и рассчитывают интегральные (по спектру) функции поглощения [13]. [c.179]

Прозрачность атмосферы 84, 93, 148, 179, 181, 191 Пропускание атмосферы 179 Пыль вулканическая 98 [c.251]

Информационная база для количественных оценок пропускания атмосферы [c.36]

Использование модели [15] является, по-видимому, наиболее перспективным при решении задач численного моделирования дистанционного лазерного зондирования, оценки пропускания атмосферы, обратных задач оптики атмосферы и др., когда требуются знания о распределении температуры и газовых компонент атмосферы. [c.37]

Для количественной оценки пропускания атмосферы для лазерных источников необходимо иметь данные о коэффициентах аэрозольного ослабления, молекулярного рассеяния и резонансного молекулярного поглощения. [c.37]

Описанные выше физические и оптические модели атмосферы, а также автоматизированные системы параметров спектральных линий поглощения атмосферных газов позволяют рассчитывать пропускание атмосферы практически для любых длин волн, метеорологических ситуаций и геометрий распространения лазерного излучения. [c.39]

Разнообразие метеорологических условий по трассе распространения лазерного излучения и специфические особенности ослабления в различных участках спектра требуют огромного объема исходной информации и соответствующих громоздких вычислений. В связи с этим для численной оценки пропускания атмосферы, обусловленного поглощением и рассеянием атмосферными газами и аэрозолями, требуются мощная вычислительная техника и специализированные автоматизированные системы расчета. [c.39]

На рис. 6.1 изображен спектр пропускания атмосферы для приземной трассы протяженностью 1,2 км [12]. В верхней части рисунка приведены спектральные интервалы полос поглощения некоторых атмосферных газов, ранжированные по значениям интегральных интенсивностей. В УФ и видимом диапазонах спектра расположены самые интенсивные полосы поглощения Оз, SO2 и NO2. Наиболее эффективными лазерными источниками в этих диапазонах спектра являются эксимерные лазеры с преобразователями частоты излучения в длинноволновую сторону с помощью ВКР-ячеек высокого давления. Эти спектральные диапазоны могут быть также эффективно перекрыты с помощью генераторов гармоник излучения лазеров на активированных кристаллах с помощью современных высокоэффективных нелинейных кристаллов ВВО или LBO. [c.163]

Рис. 6.1. Спектр пропускания атмосферы для приземной трассы протяженностью 1,2 км.

Для кристаллов, органического стекла, атмосферы и других оптических сред коэффициенты пропускания света Тх находятся экспериментально. На рис. 25 показано пропускание атмосферы в области от 0,6 до 14 мкм в пределах 1850 м (одной мили). Для спектральной кривой атмосферы характерно чередование полос пропускания и участков непропускания света. Полосы пропускания называются окнами прозрачности . Их спектральные диапазоны по длинам волн следующие 0,95—1,05 1,2—1,3 1,5—1,8 2,1—2,4 3,3—4,2 4,5—5,1 и 8—13 мкм. [c.59]

Боли пользователю известен интегральный коэффициент пропускания атмосферы, то необходимо задать признак ATMSF = 0 и соответствующее значение ТАИА1. [c.182]

Понятие П. 3. а. связывалось обычно с возможно- 2№ю чёткого видения удалённых предметов и огней, X е. с условиями пропускания атмосферой видимого шучения. В настоящее время это понятие использу- [c.135]

Видимый о1апаэон (3 10 Гц<у< 10 Гц 3000 А<Х< < мкм). Для выделения видимого Ф. к. и. из наблюдаемого диффузного излучения необходимо вычесть излучение относительно близких источников эмиссию атмосферы, зодиакальный свет (свет Солнца, рассеянный на межпланетной пыли), интегральный свет звёзд Галактики. Эмиссия атмосферы. становится несущественной при наблюдениях за пределами земной атмосферы. При наземных наблюдениях для её исключения вводят поправку, основанную на исследованиях пропускания атмосферы под разными углами к зениту. Вклад зодиакального света можно в принципе учесть, запуская космич. аппараты перпендикулярно плоскости эклиптики на расстояние 1 а. е., т. е. в область, где практически нет межпланетной пыли. Другой, более доступный ныне путь состоит в использовании моделей свечения зодиакальной пыли, а также в наблюдениях видимого Ф. к. и. во фраунгоферовых линиях, где слабо излучение Солнца и поэтому ослаблен зодиакальный свет. Проводятся интенсивные исследования свойств зодиакального света с ракет и спутников с целью выделения видимого Ф. к. и. Третий фактор можно оценить по ф-ции светимости и пространств, распределению звёзд в Гклактике. Этот фактор вносит гл. неопределенность при исследовании внегалактич, компонента оптич. свечения неба. [c.337]

О деталях измерений в оригинальной статье сказано следующее Для практических применений, при отсутствии тумана, пропускание атмосферы является хорошим на участке 0,4—1,1 мкм. Наилучшие участки пропускания в инфракрасной области спектра расположены между полосами поглощения водяного пара, т. е. 1,2 1,5 и 2—2,3мкм. Затем имеются хорошие окна прозрачности 3,2—4,7 и 8—12 мкм. На рис. 23 представлена кривая коэффициента пропускания атмосферы между 0,6 и 10 мкм в присутствии легкого тумана с оптической плотностью 0,14 на километр . [c.48]

Является ли разница в интенсивности падающего света, измеренная с помощью обычных методов, спрашивает Обатон, достаточной для того, чтобы объяснить изменения показателя отражения Средний коэффициент пропускания атмосферы [Л. 179] для длины волны 0,700 мкм составляет 0,839 для высоты 127 м и 0,964 для высоты 4420 м. Но это значение было определено в особенно благоприятных условиях. На равнине эта величина уменьшается из-за присутствия паров воды и взвешенных частиц летом значение коэ4 ициента рассеяния составляет 3,30 на высоте 127 м и 2,13 на высоте 1780 м. Коэффициент отражения, в два раза больший в горах, по-видимому, возрастает не пропорционально увеличению прозрачности атмосферы сказываются продолжительность инсоляции и величина телесного угла, под которым растение получает свет. Измерение излучений в месте произрастания данного растения, производимое на протяжении всего времени его произрастания, дает возможность характеризовать новый сложный фактор, который можно было бы назвать коэффициентом местности. Имеющий значительно большее значение в горах, нежели на равнине, он внесет ясность в наблюдаемые различия. [c.121]

Данные, приведенные в табл. 1 и на рис. 1, обнаруживают больгаие колебания коэффициента пропускания атмосферы и оптической толгцины при длинах волн, превыгааюгцих 12-1,3/i. Поэтому при использовании средних данных таблицы мы принуждены были сгладить ход оптической толгцины в промежутке 1,4/i < < Л < 2,2/i. На рис. 1 сглаженная часть кривой показана пунктиром. [c.661]

В ряде случаев практич. интерес связан не с полем излучения, а с отражат. свойствами или с пропусканием атмосферы. В. А. Амбарцумян сформулировал принцип инварпантности, к-рый послужил основой эффективного метода решения подобных задач [3, 2]. [c.609]

Рассчитанные по таким моделям характеристики поглощения или пропускания атмосферы описывают некую усредненную оптическую ситуацию над данным географическим районом для данного времени года. В связи с этим возникает задача о точности соответствующего оптического прогноза, которая определяется временной нестабильностью значений метеопараметров и концентрации поглощающего газа. Для повышения точности оптического прогноза, как показано в [21], необходимо использовать метеомодели, включающие в себя не только средние профили метеопараметров и концентраций, но и их ковариации по высоте. Следует отметить, что наибольшим изменениям подвержены 0, , р . [c.207]

Дальнейшим условием усовершенствования модели Мак-Клатчи является модель [50], созданная для расчетов пропускания атмосферы в диапазоне длин волн от 0,2 до 40 мкм, в интервале высот от О до 100 км. Эта модель охватывает большое количество атмосферных ситуаций в ней даны сведения для 5м =50, 23, 10, 5, 2 км и значений относительной влажности 7 = 0, 70, 80, 99 7о, использованы континентальная, морская, тропосферная и городская модели аэрозоля. Распределение частиц по размерам соответствует суперпозиции двух логнормальных распределений, представляющих субмикронную фракцию фотохимического происхождения и мелкодисперсную пылевого. [c.38]

Чувствительность лазерного газоанализа методом дифференциального поглощения в значительной степени зависит от ширины линии зондирующего лазерного излучения Ave, поскольку регистрируемое пропускание атмосферы представляет собой свертку истинного спектрального пропускания с аппаратурной функцией лазерного источника (см. формулу (1.58)) из п. 1.3. С увеличением Ave чувствительность газоанализа снижается. Более подробна влияние конечной ширины линии лазерного излучения в методе дифференциального поглощения рассматривается в п. 5.2.1. [c.140]

Реакция приемника на поток излучения, кроме его мощности и спектрального состава, зависит от коэффициентов пропускания атмосферы, исследуеЖюй среды, светофильтров и оптической системы, оптического коэффициента полезного действия механического модулятора, диаметра входного зрачка и оптических характеристик приемника излучения. [c.459]

Исходными данными для расчета являются 1) мощность и спектральный состав излучения 2) величина излучающей поверхности 5изл 3) спектральная кривая пропускания исследуемой среды (объекта) т р 4) спектральная кривая коэ( ициента пропускания атмосферы т 5) спектральная кривая коэффициента пропускания светофильтра Хф 6) спектральная кривая коэффициента пропускания оптической системы 7) спектральная характеристика приемника излучения 8) наименьшая величина реакции (например, минимальный фототок щ), обеспечивающая действие фотоэлектрического устройства 9) диаметр входного зрачка D оптической системы 10) оптический коэффициент полезного действия модулятора [c.459]

Будем считать известными характеристики источника излучения [площадь источника Qh t. его температура Т и спектральный коэффициент теплового излучения е(Х)1 характеристики приемника излучения [минимальная реакция /щщ, относительная спектральная чувствительность s (к) и максимальная спектральная чувствительность S ] спектральный коэффициент пропускания атмосферы Та (к) спектральный коэффициент пропускания светофильтра Тсф (к) спектральный коэффициент пропускания оптической системы То. с(Х). Обычно спектральные коэффициенты пропускания оптических сред даются в виде графиков. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...