Определение потерь резонатора

Определение потерь резонатора [c.300]

Процесс каскадного увеличения числа фотонов в результате вынужденного излучения продолжается до некоторого момента. Как только интенсивность излучения достигает определенного значения, зависящего, в частности, от дифракционных потерь резонатора и пропускной способности полупрозрачного -выходного зеркала резо- [c.384]

Для определения Го и а производят измерение пороговых углов генерации для резонаторов, имеющих различные полезные потери (т.е. различные Ri, Лг)- Затем, полагая, что внутренние потери резонатора не зависят от угла схождения генерационного пучка с пучком накачки, вычисляют Го и а на основании соотношений (7.19), (7.20). [c.254]

Метод активной синхронизации мод с помощью периодической модуляции параметров резонатора заключается в следующем. Внутри резонатора помещается модулятор, управляемый внешним сигналом и изменяющий потери резонатора (или другие его важные параметры, например оптическую длину пути) с течением времени по периодическому закону и с определенной частотой модуляции. Если частоту модуляции выбрать так, чтобы она равнялась частотному интервалу между модами для отдельных аксиальных мод, то вследствие модуляции для каждой моды начнется генерация побочных полос. Их частота будет совпадать с частотами обеих соседних мод. В результате этого эффекта между модами возникнет взаимодействие и при [c.95]

Отметим также, что зависимость р) обладает симметрией относительно точки р = р. При определенных значениях параметров резонатора в точке Л возможно касание третьего рода (рис. 4.6, б). В этом случае экстремумы в точках К, Л и М сливаются в один глобальный минимум, и диапазон изменения оптической силы ТЛ АЭ, при котором потери резонатора меняются слабо, существенно расширяется (приблизительно в два раза). [c.206]

Режим свипирования длины волны генерации осуществляется так же, как и ее перестройка, описанная в предыдущих пунктах данного параграфа. Отличие заключается в том, что положение минимума кривой потерь резонатора непрерывно смещается по шкале частот в процессе излучения лазера. Для этого, например, в случае призменного дисперсионного резонатора с определенной скоростью вращается зеркало, расположенное за дисперсионной призмой, [c.205]

Для определения добротности резонатора необходимо подсчитать запас энергии в резонаторе данной формы и мощность омических потерь в стенках. Согласно (5.20) [c.330]

Коэффициент усиления измеряется двумя методами. В первом методе кювета с активной средой помещается в резонатор, у которого предварительно тщательно измерены потери. В этот же резонатор вставляют кварцевую пластину, как и при измерениях коэффициента отражения зеркал, потери которой известным образом зависят от угла ее поворота. Разворачивая эту пластину, доводим генерацию с исследуемой кюветой до порога. Затем оцениваем общие потери резонатора и по ним — коэффициент усиления активной среды. Для определения зависимости усиления от мощности (или тока) накачки такие измерения проводятся при нескольких значениях величины накачки. Точность этого метода не превышает десятков процентов от измеряемой величины (10—20%). [c.243]

Величина f называется относительными потерями энергии или, сокращенно, потерями. Вместо величины / иногда оперируют с добротностью резонатора Qr. Под добротностью колебательной системы понимают отношение энергии, запасенной в системе, к энергии, выходящей из системы за один период колебаний 2.л/со. Легко показать, что для оптических резонаторов добротность, определенная таким образом, связана с потерями / соотношением [c.781]

Упражнение 4. Определение коэффициентов усиления и потерь ЮКГ. Измерение зависимости коэффициента усиления от мощности излучения. Для резонатора со стеклянной пластиной 6 коэффициент потерь на один проход может быть представлен в виде [c.308]

Затем поворотом пластины 6 потери в резонаторе увеличьте до достижения срыва генерации. Пусть значение 7 , определенное по углу поворота пластины при срыве генерации, равно / 1. Обозначим А значение К° при силе разрядного тока гф Тогда в соответствии с (6.32), (6.48) [c.308]

Это уравнение записано в пренебрежении векторным характером электрического поля, что справедливо для резонатора, в котором созданы условия существования колебаний с определенной плоскостью поляризации. Величина характеризует все виды потерь энергии в оптическом резонаторе. [c.361]

Непосредственное определение количества топлива и воды в масле обычными химическими методами является сложным и трудоемким процессом. Кроме того, ввиду значительных потерь времени на химический анализ невозможно применение метода при ускоренных испытаниях. Поэтому был использован сверхвысокочастотный метод [4,], основанный на измерении отраженной мощности в резонаторе. [c.144]

Следует иметь в виду, что линии излучения будут располагаться по всей ширине спектральной линии только в том случае, если уровень накачки обеспечивает условие генерации по всему контуру линии. Уровень накачки для возникновения генерации должен быть достаточно большим, чтобы перекрыть потери в резонаторе, что требует вполне определенной минимальной (пороговой) инверсии и соответствующей ей мощности накачки, ниже которых генерация не возникает. [c.15]

Сопротивление системы выпуска двухтактного двигателя очень мало, отработавшие газы и часть свежей смеси беспрепятственно выбрасываются в воздух. Уменьшить этот выброс-можно, увеличив сопротивление на выпуске. Но не просто увеличив, а подобрав всю систему строго определенным образом. Дело в том, что в выпускной системе происходит непрерывный колебательный процесс, волны высокого давления проходят по выпускной трубе, упираются в перегородки глушителя, возвраш,аются обратно. И задача конструктора подобрать эти перегородки( резонатор ) так, чтобы волна повышенного давления создавалась у выпускного окна как раз в тот момент, когда заканчивается выпуск и идет продувка. Тогда газовая пробка заткнете цилиндр и предотвратит потери свежей смеси. В конечном итоге улучшится наполнение и повысится мощность. [c.39]

В отличие от резонаторов, применяемых в устройствах СВЧ-диапазона, лазерные резонаторы характеризуются следующими двумя главными особенностями I) они, как правило, являются открытыми, т. е. не имеют боковой поверхности, и 2) их размеры намного превышают длину волны лазерной генерации. Поскольку длина волны лазера простирается от долей микрометра до нескольких десятков микрометров, лазерный резонатор с размерами, сравнимыми с этими длинами волн, имел бы слишком низкий коэффициент усиления, чтобы могла возникнуть лазерная генерация. Упомянутые выше две особенности оптического резонатора оказывают значительное влияние на его характеристики. Например, то, что резонатор является открытым, приводит к неизбежным потерям для любой моды резонатора. Эти потери обусловлены дифракцией электромагнитного поля, вследствие чего часть энергии покидает резонатор. Поэтому такие потери называются дифракционными. Таким образом, строго говоря, определение моды в смысле (4.1) нельзя применить к открытому оптическому резонатору, и в таком резонаторе не существует истинных мод (т. е. стационарных конфигураций). Однако в дальнейшем мы увидим, что в открытых резонаторах в действительности существуют конфигурации типа стоячих электромагнитных волн, имеющие очень небольшие потери. Поэтому мы будем определять моду (иногда [c.160]

Наконец, перейдем к определению дифракционных потерь, Дело в том, что для этого в каждом конкретном случае необходимо решать интегральное уравнение Френеля — Кирхгофа. На рис. 4.37 приведены как характерные и весьма полезные примеры вычисленные зависимости дифракционных потерь от числа Френеля для некоторых симметричных резонаторов (которые характеризуются соответствующими значениями параметра g). Заметим, что для данного числа Френеля наименьшие потери имеет конфокальный резонатор (gr = 0). [c.215]

После общих замечаний о пучке с частичной пространственной когерентностью мы можем перейти к рассмотрению особенно важного случая лазерной генерации на многих поперечных модах. Таким образом, мы рассмотрим устойчивый лазерный резонатор, в котором поперечный размер 2а активной лазерной среды значительно больше размера пятна моды ТЕМоо, распространяющейся внутри этой среды. Соответствующими примерами могут быть непрерывный или импульсный твердотельные лазеры, поэтому мы можем обратиться к случаю, показанному на рис. 5.14. Однако последующее рассмотрение применимо вообще к любому многомодовому лазеру с устойчивым резонатором. Для простоты предположим, что размер пятна w в среде приблизительно равен размеру пятна Wq в перетяжке пучка. Поскольку радиус а существенно больше, чем Шо, следует ожидать, что будет возбуждено много поперечных мод, которые заполнят поперечное сечение лазерной среды. Предполагается, что возбуждаемая мода высшего порядка ограничена до размера, который незначительно обрезается апертурой среды. Поперечные индексы этой моды можно найти из рис. 7.7, если известны максимально допустимые потери возбуждаемой моды. Предположим, например, что эти потери равны 10 %, тогда 90 % мощности этой моды высшего порядка должно проходить через лазерную апертуру. В этом случае эффективный размер пятна ш/, т в соответствии с определением, данным в предыдущем разделе, должен быть равен радиусу а среды, т. е. wt, т = а. С помощью выражения (7.49) получаем [c.464]

Последнее выражение мы записали с помощью соотношения (8.75). Из (8.77) мы видим, что пропорциональна величине (0), т. е. интенсивности волны накачки. Таким образом, условие (8.79) означает, что для возбуждения параметрической генерации необходима определенная пороговая интенсивность волны накачки. Эта интенсивность пропорциональна произведению потерь (по мощности) yi и 72 двух волн с частотами (Oi и 2 за один проход в резонаторе и обратно пропорциональна величинам d и Я [c.510]

Физическая причина столь резкого возрастания потерь очевидна на каждом проходе резонатора луч отклоняется от первоначального направления на угол 2а и весьма быстро покидает резонатор (рис. 2.2). Максимальный угол между крайними лучами, определяющий полную расходимость излучения в плоскости, в которой происходит разъюстировка, может быть определен по формуле [c.68]

Гц, а ширина линии лазерных переходов в различных активных средах лежит в пределах от Асо/2я 10 Гц (в газах при низком давлении) до Асо/2я 10 —10 Гц (в красителях и твердых телах), то возможен и такой случай, когда в зависимости от типа лазера в лазерном резонаторе может усиливаться лишь малое число аксиальных мод но в других случаях число усиливающихся мод может достигать и нескольких десятков тысяч. При многих применениях бывает необходимо работать лишь с определенным, по возможности малым числом мод или даже с одной-единственной модой. Для поперечных мод это достигается сравнительно просто благодаря различиям в дифракционных потерях. Например, в резонаторе можно поместить дополнительную диафрагму, чем создается большое возрастание дифракционных потерь высших поперечных мод. Селекцию-отдельных аксиальных мод можно выполнить с помощью, например, такого селектора частоты, каким является дополнительный эталон Фабри—Перо. Напротив, для генерации ультракоротких световых импульсов следует всемерно увеличивать число> аксиальных собственных колебаний. Это требует применения материалов, обладающих возможно более широким спектральным контуром усиления, поскольку в этом случае можно избежать подавления аксиальных мод, обусловленного спектральной зависимостью коэффициента усиления. [c.57]

Рис. 2.12. Трехзеркальный резонатор лазера на красителе с непрерывной накачкой. Показаны только оптические оси пучка накачки и лазерного пучка. Активным материалом служит свободно текущий раствор красителя (струя), находящийся в месте перетяжки обоих пучков. Для получения определенного направления поляризации при возможно малых потерях струя располагается по отношению к лазерному пучку под углом Брюстера. Зеркала Si и S2 имеют относительно малые, обычно равные радиусы кривизны. Расстояния между зеркалами S3, S2 и S2, Si обозначены d.2 и d. Расстояние от перетяжки лазерного пучка до зеркала Si обозначено

ООО А в зависимости от геометрии резонатора на ширине линии обычно укладывается несколько сотен мод. Экспериментальное определение такого громадного количества мод было бы труднейшей задачей, если бы не то обстоятельство, что только очень немногие моды имеют достаточно малые потери, чтобы генерировать. [c.75]

Данная глава посвящена вопросам измерения параметров, характеризующих некоторые менее очевидные свойства лазерных резонаторов и активных сред, применяемых в квантовой электронике, от которых зависят рабочие характеристики лазеров. Здесь излагается ряд способов измерения усиления за один проход. В одном из параграфов главы даются дополнительные сведения о тех методах измерения усиления, о которых говорится в гл. 7, 3 и 4. Рассматриваются методы согласования мод, а в параграфе, посвященном измерениям времени жизни, указываются некоторые способы определения подобных характеристик в газах, жидкостях и твердых телах. Излагаются также методы измерения энергии электронов и плотности энергии в плазме газовых лазеров. Рассматриваются способы измерения прозрачности зеркал в предельном случае большой отражательной способности, а также экспериментальные методы определения значений коэффициента отражения, при которых выходная мощность лазера максимальна. Дается также способ определения степени инверсной заселенности в лазерах с модулированной добротностью. В заключительной части рассматриваются потери в резонаторах и методы их определения. Глава начинается с обзора соответствующих параметров лазера. [c.225]

Принципиальная схема лазера. Среда с инверсной заселенностью, способная усиливать проходящий через нее световой поток, называется активной. Заполним пространство между пластинами интерферометра Фабри — Перо активной средой (рис. 276). Между последовательными отражениями от зеркал при прохождении через активную среду световой поток усиливается. Эта система образует активный оптический резонатор. Усиление потока при прохождении через активную среду происходит в соответствии с формулой (51.8). При отражении от зеркал излучение частично ослабляется. Одно из зеркал делается с максимально возможным коэффициентом отражения, а через другое зеркало свет в определенной пропорции выходит из системы, образуя ее излучение, которое называется лазерным. Кроме потерь света при отражении от зеркал имеются потери за счет рассеяния в среде и других дифракционных эффектов. Для работы системы в качестве генератора света необходимо обеспечить определенный баланс между усилением светового потока при прохождении через активную среду и ослаблением за счет всех факторов, включая само лазерное излучение. [c.312]

При исследовании поля скоростей отработанного воздуха было обнаружено [52], что при определенных настройках генератора ГС-5 воздух, выходящий из сопла, обтекает резонатор узкой конической струей (в пределах угла +10°). Так как при наличии параболического рефлектора максимум излучения направлен в том же направлении, то было предложено вместо параболоида использовать систему, подобную описанной в работах [57, 58]. Предполагалось, что направления звуковой энергии и потока воздуха будут перпендикулярны друг другу и их можно будет разделить без больших потерь акустической энергии. Промышленный [c.103]

Подобные явления иногда оказываются следствием очень быстрого возбуждения среды при больших потерях резонатора [26]. Чаще их, однако, вызывают специально, осуществляя внутрирезонаторную принудительную модуляцию с частотой 1/Го либо просто помещая в резонатор затвор из поглощающей нелинейной среды, пропускание которого растет с интенсивностью проходящего света. Такой затвор подчеркивает любые случайные флуктуации интенсивности с его помощью можно добиться того, что еще на стадии развития генерации излучение стягивается в снующий между зеркалами цуг с длиной 2Z, и временная развертка интенсивности превращается в набор следующих друг за другом с интервалом Го пичков с длительностью Т [c.175]

Оптическая генерация с вырожденной либо квазивырожденной по частоте накачкой позволяет дополнить арсенал методов изучения нелинейных свойств хорошо известными методами лазерной спектроскопии. При этом сохраняются все основные возможности и преимущества известных методов (ориентация волнового вектора по любой из кристаллографических осей позволяетЪзучать анизотропию отклика управление поляризацией записывающего и считывающего излучения — изучать тензорные свойства нелинейности управление пространственным масштабом решетки — идентифицировать механизмы релаксации записываемой решетки и т.д.). С другой стороны, наличие порога генерации и достаточно резкие зависимости выходных характеристик лазерного излучения от надпоро-гового усиления дают удобный и точный метод определения пороговых усиления и потерь резонатора. [c.253]

Условие цикличности требует, чтобы соответствующий рассматриваемой моде световой пучок полностью воспроизводил самого себя на протяжении одного цикла, т. е. при двойном прохождении резонатора. В случае сферических зеркал этому условию удовлетворяет гауссов пучок с определенными параметрами, зависящими от геометрии резонатора. В самом деле, пусть в некоторых сечениях 2] и 22 (рис. 6.22) имеются сферические зеркала, отражающие поверхности которых совпадают с волновыми поверхностями гауссова пучка. Тогда исходный гауссов пучок после отражения будет преобразован в такой же пучок, распространяюшийся в противоположном направлении, а после отражения от второго зеркала он полностью совпадает с исходным. При этом мы предполагаем, что диаметр 2ш(я) пучка в месте расположения зеркал много меньше их диаметров. Практически достаточно, чтобы диаметр й зеркала в несколько раз превосходил диаметр 2ш пучка интенсивность настолько быстро уменьшается при + что при с(=3-2ш мимо зеркала проходит лишь 0,01% от полного светового потока. Эта величина характеризует дифракционные потери резонатора. Потери иного происхождения (например, из-за пропускания и по- [c.300]

С помощью специальных усовершенствований можно увеличить мощность лазеров. С этой целью помещая между одним из зеркал резонатора и торцом кристалла многогранную призму, вращающуюся с большой скоростью (порядка 40 ООО об/мин), увеличиваем в течение определенных промежутков времени потери в резонаторе. Такое искусственное завышение потерь приводит к накоплению большого числа атомов в метастабпльном состоянии. Затем в некоторые моменты времени потери резко уменьшаются и происходят массовые вынужденные переходы, что приводит к увеличению мощности излучения в 1000 раз и более. При этом мощность лазера, работающего на таком режиме, превышает 10 Вт/см , а излучаемые импульсы называются гигантскими. [c.388]

Выражение (35.29) служит основой расчета выходного излучения многих реальных лазерных систем. Для определения 5ген надо первоначально определить параметры активного вещества к1 и а, знать коэффициенты отражения зеркал и коэффициент вредных потерь р. Величина р обычно очень мала, так как степень однородности активных стержней и качество изготовления других элементов резонатора очень высоки. [c.279]

За работой [164] последовали статьи Бойда, Гордона, Когельника [140, 141], в которых было проведено более общее рассмотрение открытых резонаторов, составленных из двух сферических зеркал с произвольными радиусами кривизны, и дана классификация таких резонаторов по величине дифракционных потерь. Выяснилось, что в определенном диапазоне геомет- [c.61]

Хотя история лазеров началась с использования плоского резонатора, его теория оказалась весьма крепким орешком . Особенно сложно дело обстояло с методами оценки дифракционных потерь. Правда, еще Шавлов и Таунс в своей основополагающей работе [197] попытались выполнить такудо оценку. По аналогии с известным приемом, позволяющим учесть влияние конечного размера зеркал интерферометра Фабри —Перо на его разрешающую способность [110], они отождествляли время, затрачиваемое наклонными световыми пучками до их выхода за пределы зеркал, со средним временем жизни фотонов в резонаторе. Благодаря своей наглядности такой упрощенный подход принес поначалу определенную пользу, однако уже расчеты Фокса и Ли [164] показали полную его несостоятельность. [c.92]

На рис. 2.266, в изображена более полная картина поведения собственных колебаний двумерного резонатора и трехмерного резонатора с круглыми сферическими зеркалами. Видно, что имеется, в конечном счете, небольшое число мод (в двумерном резонаторе симметричных, в трехмерном — аксиаль но-симметричных), потери которых изменяются с А экв квазипериодическим образом, так что эти моды поочередно становятся наиболее добротными. В трехмерном случае эти закономерности сохраняются и при больших Л экв в то время как в двумерном, начиная с определенного значения А экв> кривые перестают пересекаться - вырождение [c.122]

Вообще говоря, возникающая под воздействием полей отдельных генерирующих мод неравномерность распределения усиления по сечению вызывает определенную деформацию мод — изменение распределений полей и значений дифракционных потерь. Однако при анализе конкуренции поперечных мод их деформащ1ей обычно пренебрегают. Наиболее оправданным это является в случае устойчивых резонаторов, обладающих сравнительно малой чувствительностью по отношению к влиянию возмущений ( 3.2). С них и начнем более подробное рассмотрение. [c.183]

Призмы и решетки обладают угловой дисперсией — направление светового пучка после них зависит не только от исходного направления, но и от длины волны. В результате резонатор при фиксированной его геометрии оказывается отъюстированным только для излучения вполне определенной частоты, на которой и осуществляется генерация (ход лучей на рис. АЭа изображен сплошными линиями). Для других частот резонатор разъюстиро-ван (штриховые линии) и имеет большие потери, что и влечет за собой эффект спектральной селекции. Изменяя геометрию резонатора, можно осуществлять перестройку по частоте. Чтобы торцы элемента не образо- [c.226]

Расчетная формула для определения связанных с разъюсти-ровкой плоского резонатора усредненных потерь в резонаторе [c.67]

Поляризационные характеристики излучения лазеров с пространственно однородной анизотропией. Отметим, что матричный метод, позволяя довольно просто определить собственные поляризации анизотропных резонаторов, не дает ответа на вопрос о том, какое состояние будет иметь излучение, реально генерируемое лазером (точно так же, как знание распределения амплитуд и фаз мод пустого резонатора не позволяет еще судить о расходимости света, испускаемого лазером). В связи с этим прежде чем перейти к рассмотрению лазеров с неоднородной анизотропией резонаторов, нужно остановиться на результатах экспериментального определения поляризационных характеристик излучения однородно-анизотропных лазеров. Экспериментальное исследование поляризационных характеристик таких лазеров часто осложняется тем, что при малой величине амплитудной анизотропии (и произвольной величине фазовой), когда разница потерь мод, связанная с поляризационной анизотропией, мала или вовсе отсутствует, генерируется смесь собственных поляризаций. Излучение при этом оказывается квазинеполяризо-ванным и разделить его на составляющие довольно сложно. Отметим, что можно добиться весьма сильной дискриминации по потерям мод, входящих в генерацию, при работе лазера в режиме пассивной модуляции добротности. Наряду с известным [c.93]

Функционирование таких генераторов можно пояснить следующим образом. Пусть для определенности в среде записываются только пропускающие решетки. Тогда в приведенной на рис. 1.1 схеме волна накачки 2, дифрагируя на решетке, записанной волной накачки 1 и шумовой волной 3, порождает вторую волну генеращ1и 4, сопряженную волне 3. Интер-ференщ1я волн 2 4 приводит к записи еще одной затравочной решетки с 1ем же периодом, на которой дифрагирует волна накачки 1, усиливая вол-ну генерации 3. В процессе смешения волн обычно возникает указанная в (1.2) фазовая добавка (Рлл> которая сама является функцией Это делает лазеры на динамических решетках более гибкой системой по сравнению с обычными лазерами, в частности, позволяет управлять спектральным положением добротной моды, подтягивая ее к длине волны лазера накачки [6]. Усиленные волны 3 и 4, отражаясь от зеркал резонатора, возвращаются в нелинейную среду, где вновь усиливаются, и тд. Если это усиление компенсирует потери (порог генерации), то после достаточного числа проходов развивается стационарная генерация пучков 3 и 4, соответствующих добротным модам резонатора 3i —З2 [c.11]

Для фоторефрактивных кристаллов, накачиваемых непрерывным излучением газовых лазеров, в качестве усилителя можно использовать голографический усилитель с таким же или другим фоторефрактивным кристаллом. Такой усилитель является невзаимным усиливается лишь одна из двух встречных волн в петле, что приводит к ряду особенностей. Расчет показывает [43], что усиленное отражение обращенной волны может быть голучено при усилении любой из двух встречных волн. Снижение же порога генерации достигается только при усилении слабой генерационной волны внутри петли и не только в резонаторе с определенным уровнем потерь. Экспериментально снижение порога и повышение коэффициента отражения обратной волны бьши продемонстрированы в петлевом генераторе на ниобате бария-натрия с дополнительным усилителем на идентичном кристалле [44]. [c.147]

Вместо рассмотренной в предыдущем разделе синхронизации мод при модуляции внутренних потерь или оптической длины резонатора синхронизация мод может осуществляться путем модуляции усиления. Для этого в резонатор лазера вводится накачка в виде непрерывной последовательности импульсов, генерируемых другим лазером с синхронизацией мод (см. рис. 5.8). Если длина резонатора лазера достаточно близка к длине резонатора лазера накачки или кратна ей, то при определенных условиях усиление оказывается модулированным с периодом, равным времени полного прохода резонатора. Как и при модуляции потерь, короткий импульс в этом случае формируется за промежуток времени, соответствующий максимальному усилению. Длительность этого импульса при оптимальных условиях может быть на два-три порядка короче длительности импульса накачки. Наибольший практический интерес представляет применение метода синхронной накачки в лазерах на красителях, так как в лазерах этого типа используется преимущественно оптическая накачка, а их линии усиления весьма широки (величина А(0з2/2л лежит в пределах от 10 до 10 Гц). Лазеры на красителях допускают в определенном диапазоне плавную перестройку частоты в области максимума спектра излучения. Это достигается введением в резонатор частотно-селек-тивного оптического фильтра, в качестве которого могут быть использованы, например, эталон Фабри—Перо, фильтр Лио или призма. Ширина спектра пропускания этих фильтров, однако, не должна быть слишком мала, так как ее сужение может вызвать существенное увеличение длительности импульсов. По указанным причинам значение лазеров на красителях с синхронной накачкой в технике генерации пикосекундных и субпи-косекундных импульсов в последние годы все больше возрастает. По сравнению с лазерами на красителях с пассивной синхронизацией мод, которым посвящена следующая глава, синхронно накачиваемые лазеры имеют следующее преимущество для перестройки частоты их излучения может быть использована полная спектральная ширина лазерного перехода, тогда как при пассивной синхронизации полоса перестройки дополнительно ограничивается спектром линии поглощения насыщающегося поглотителя. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...