Измерение коэффициента отражения зеркал

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ОТРАЖЕНИЯ ЗЕРКАЛ [c.310]

Изложенный выше метод измерения коэффициентов отражения зеркал обеспечивает высокую чувствительность, но обладает недостатками, обычными для длинных интерферометров. На результатах измерения потерь сильно сказываются вибрации здания, пола, а также воздушные потоки. Небольшое случайное колебание расстояния между зеркалами как интерферометра, так и лазера вызывает большое изменение положения сигнала на экране осциллографа, а это не дает возможности провести точные измерения. [c.313]

Коэффициент усиления измеряется двумя методами. В первом методе кювета с активной средой помещается в резонатор, у которого предварительно тщательно измерены потери. В этот же резонатор вставляют кварцевую пластину, как и при измерениях коэффициента отражения зеркал, потери которой известным образом зависят от угла ее поворота. Разворачивая эту пластину, доводим генерацию с исследуемой кюветой до порога. Затем оцениваем общие потери резонатора и по ним — коэффициент усиления активной среды. Для определения зависимости усиления от мощности (или тока) накачки такие измерения проводятся при нескольких значениях величины накачки. Точность этого метода не превышает десятков процентов от измеряемой величины (10—20%). [c.243]

Интерферометр Фабри —Перо, состоящий из двух идентичных зеркал, разделенных воздушным промежутком длиной L, освещается монохроматическим непрерывным светом с перестраиваемой частотой. Из измерения зависимости интенсивности выходного пучка от частоты падающей волны было найдено, что область дисперсии интерферометра равна 3-10 Гц, а его разрешение составляет 60 МГц. Вычислите расстояние между зеркалами L интерферометра, его резкость и коэффициент отражения зеркал. Вычислите также добротность Q резонатора Фабри —Перо на длине волны 0,6 мк.м (оранжевый цвет) и время жизни фотона в резонаторе. [c.233]

Это позволяет сконцентрировать насыщающийся поглотитель в малой области вблизи выходного зеркала. Как уже было описано в гл. 6, эффективность действия насыщающегося поглотителя максимальна при расположении его в контакте с зеркалом резонатора. (Однако здесь необходимо указать, что оптимум достигается тогда, когда коэффициент отражения зеркала близок к 100 7о, что в рассматриваемой установке места не имеет.) Длительность импульса определяется по измерению автокорреляционной функции путем преобразования во вторую гармоническую [c.271]

При таком методе существенна точность, с которой можно определить и 2, и поэтому величины d и d2 долл ны превышать несколько десятков сантиметров. Отметим, что при таком методе все потери объединены в один параметр R. Разница между действительным коэффициентом отражения зеркал и величиной R может также служить источником ошибок, и ее необходимо учитывать, если требуется определить усиление с заданной точностью. Тем не менее применение активного резонатора Фабри—Перо расширяет возможности измерения малых усилений. [c.250]

Коэффициент отражения зеркал, превышающий 0,99, обычно рассчитывают по данным измерения их пропускания. В обычных измерительных системах потери (или коэффициент отражения) вычисляют путем сравнения электрических сигналов фотоприемника при двух разных оптических условиях сначала с зеркалом, а потом без него. По мере уменьшения оптических потерь метод, основанный на измерении малой разности больших сигналов фотоприемника, становится все менее точным. Правда, был предложен ряд способов [112] уменьшения ошибок (а это главным образом ошибки оптического характера) в таких измерительных системах, но метод сравнения все еще не обеспечивает нужной точности при R— 1. [c.310]

Проведены измерения спектра излучения лазера при совпадении центра контура линии излучения лазера с частотой поглощения вышеуказанных линий паров Н2О и О2 при минимальном коэффициенте отражения зеркал резонатора гз = 5 % и Г2 = 0,5. Следует отметить, что в связи с высокой концентрационной чувствительностью лидара при температурах —20 °С обрабатывались крылья линии. Для варьирования чувствительностью ЛП-лидара наиболее оптимальной оказалась его конструкция с регулируемым коэффициентом отражения Г2. [c.218]

При измерении коэффициента отражения образца используется приспособление 5, которое устанавливается на место зеркала 2. [c.299]

В предположении, что коэффициент отражения зеркала без покрытия равен 0,3, из (8.2.4) измерением мощности, излучаемой с каждого зеркала лазера, были определены значения коэффициента отражения для зеркал с покрытием. [c.320]

Остановимся на еще одном существенном для измерения оптических констант обстоятельстве — влиянии шероховатости поверхности на отражение. Подробно этот вопрос будет рассмотрен в следующем параграфе, здесь же обратим внимание на необходимость учета этого фактора при измерении оптических констант по коэффициенту отражения. В работе [12] с учетом шероховатости поверхности по угловым зависимостям коэффициента отражения были определены оптические константы вольфрама и углерода в области длин волн 1,7—4,4 нм (табл. 1.1). Шероховатость поверхности образцов зеркал составляла 0,6 нм для зеркала из углерода и 2,0 нм для зеркала из вольфрама. Данные табл. 1.1 свидетельствуют, что учет шероховатости для зеркала из вольфрама вносит существенные поправки в значения оптических констант. [c.25]

На рис. 4.9 приведены экспериментальные значения коэффициента многократного отражения R от вогнутого зеркала как функции угла скольжения 0щ,п крайнего луча в пучке. Из рис. 4.9 видно, что измеренные значения коэффициента отражения составляют йз 60 %, т. е. на два порядка больше, чем при повороте на этот же угол за счет однократного отражения. На рис. 4.9 [c.145]

Кривая 3 на рис. 4.9 — это результат теоретического расчета для шероховатой поверхности (С = 3 нм, а = 1 мкм) с учетом только зеркальной компоненты отраженного пучка (4.44). Отметим, что значение высоты шероховатостей, измеренное на плоском образце (который был изготовлен тем же способом, что и сферическое зеркало) методом интегрального рассеяния на рабочей длине волны, составляет как раз С = 3 нм. Экспериментальные результаты лежат существенно ближе к кривой 2, чем к кривой 5. Это, по-видимому, подтверждает вывод о том, что влияние шероховатостей на коэффициент отражения поворотного зеркала сравнительно слабо, так как рассеянное излучение само поворачивается вогнутой поверхностью и вносит вклад в интенсивность выходящего пучка. [c.146]

Особенности алмазного точения металлических зеркал и выбор материалов подробно рассмотрены в работе [14]. В настоящее время этим методом достигнута точность формы порядка 10 нм и шероховатость поверхности а 1 нм [73]. Структура поверхности, обработанной алмазным точением, обычно содержит несколько компонент периодическую компоненту с периодом, равным шагу резца (обычно 5—10 мкм), квазипериодические компоненты с периодами в несколько десятков микрометров, обусловленные возмущениями резца при проточке, и случайную компоненту, связанную, видимо, со структурой материала [23]. Для улучщения гладкости поверхности после проточки обычно используют дополнительное полирование. В работе [22] для той же цели был использован другой способ — покрытие поверхности слоем акрилового лака толщиной около 3 мкм с последующим напылением отражающего металлического покрытия. Измерения полученного таким образом зеркала в области энергий квантов = 1,5 кэВ показали, что коэффициент отражения практически соответствует расчетному значению. [c.225]

Для измерений в длинноволновом диапазоне спектра, в том числе миллиметровом и субмиллиметровом диапазоне, применение обычных многолучевых интерферометров, состоящих из стеклянных или кварцевых пластин с зеркальными слоями, сопряжено с рядом трудностей отсутствие отражателей с большим пропусканием и высоким коэффициентом отражения, большая величина поглощения материала и т. д.). Поэтому в длинноволновом диапазоне спектра используются стержневые отражатели для К = 6,2 мм и перфорированные зеркала для к = 12,5 мм П44]. Однако их изготовление с высокой степенью точности весьма сложно, поэтому использование более коротковолнового участка спектра приводит к возрастанию относительной погрешности (по отношению к длине волны). [c.53]

Данная глава посвящена вопросам измерения параметров, характеризующих некоторые менее очевидные свойства лазерных резонаторов и активных сред, применяемых в квантовой электронике, от которых зависят рабочие характеристики лазеров. Здесь излагается ряд способов измерения усиления за один проход. В одном из параграфов главы даются дополнительные сведения о тех методах измерения усиления, о которых говорится в гл. 7, 3 и 4. Рассматриваются методы согласования мод, а в параграфе, посвященном измерениям времени жизни, указываются некоторые способы определения подобных характеристик в газах, жидкостях и твердых телах. Излагаются также методы измерения энергии электронов и плотности энергии в плазме газовых лазеров. Рассматриваются способы измерения прозрачности зеркал в предельном случае большой отражательной способности, а также экспериментальные методы определения значений коэффициента отражения, при которых выходная мощность лазера максимальна. Дается также способ определения степени инверсной заселенности в лазерах с модулированной добротностью. В заключительной части рассматриваются потери в резонаторах и методы их определения. Глава начинается с обзора соответствующих параметров лазера. [c.225]

Глава открывается таблицей коэффициентов отражения ряда металлических пленок, напыленных в вакууме на подложки. Такие зеркала используются при измерениях интенсивности отраженного светового потока. Далее представлены (в форме таблиц и рисунков) оптические постоянные металлов. Известно, что у металлов измеряемые в ИК-области оптические параметры отраженного света, а следовательно, и рассчитанные на их основе оптические постоянные определяются свойствами поверхностного скин-слоя. Учитывая это, таблицы значений п и х для ряда наиболее употребительных объектов, в первую очередь благородных металлов, представлены по данным разных авторов и с указанием технологии получения образцов, будь то массивные слитки или металлические пленки. Для таких металлов, как свинец и железо, являющихся важнейшими компонентами сплавов, типовые данные дополнены измерениями в широком интервале температур. [c.69]

Измерение длины с помощью интерференционных колец равного наклона. Эталон длины может быть выполнен в виде интерферометра Фабри — Перо. На рис, 3.8.1 изображен эталон длины Си выполненный в виде кварцевого цилиндра. На полированные торцы цилиндра установлены на оптическом контакте плоские зеркала. Их поверхности обладают высоким коэффициентом отражения. [c.212]

Для измерения цвета такой насыщенности в колориметре имеется разбавитель , который дает возможность добавить белый или окрашенный цвет к цвету исследуемого образца. Нужная степень разбавления осуществляется в приборе с помощью системы зеркал 12, 13 и 15. Зеркало 15 помещено перед непрозрачным центром диафрагмы 2 и отражает белый свет от осветителя 1 на второе зеркало 13, которое посылает свет на зеркало 12. Зеркало 12 представляет собой стеклянную плоскопараллельную пластинку с коэффициентом отражения около 8%, незначительно изменяю-ющую яркость измеряемого излучения. [c.323]

В основу метода измерения положена зависимость коэффициента поглощения пучка поляризованных нейтронов ферромагнитным образцом от угла между направлением поляризации и вектором намагниченности ферромагнетика. Пучок нейтронов проходит через две железные пластинки, намагниченные до насыщения вдоль оси 0Z, перпендикулярной направлению распространения пучка ОХ. После прохождения первой (поляризующей) пластинки пучок нейтронов частично поляризуется, так как поглощение зависит от направления спина. Б более позднем варианте эксперимента использовалось отражение неполяризованного пучка от магнитного монокристаллического зеркала и достигнута большая степень поляризации. Если в пространстве между двумя пластинками существует поле Яо, перпендикулярное намагниченности и направлению пучка, то спин нейтрона, который находится в этом поле, в течение времени t повернется, прецессируя вокруг поля, на угол а = o , пропорциональный как магнитному моменту нейтрона, так и величине поля. Интенсивность пучка, проходящего через вторую (анализирующую) пластинку, будет периодической функцией поля с периодом 2л /со, по которому в принципе можно вычислить магнитный момент нейтрона. Точность описанного метода весьма невелика. [c.15]

Коэффициент интегрального рассеяния зеркала (или призмы) оценивается с помощью следующей аппаратуры в качестве источника используется лазер с модулированным по мощности излучением. Исследуемое зеркало помещается внутри фотометрической сферы и располагается так, чтобы отраженный от зеркала луч и луч от лазера беспрепятственно выходили из сферы (отраженный луч в дальнейшем тщательно гасится). Фотоприемник, примыкающий к сфере, измеряет ее освещенность, проводимую светом, рассеянным на зеркале. Использование синхронного детектирования позволяет избавить установку от влияния засветок и повысить точность измерения. Тщательное расположение диафрагм, ограничивающих луч лазера и убирающих постороннее рассеяние, позволяет достигнуть точности в несколько тысячных долей процента. [c.242]

Лотери невзаимного элемента (НЭ) измеряются на установке, подобной установке для измерения коэффициента отражения зеркал (так как в последней в сущности измеряются общие потери зеркала). В отличие от зеркал при измерении НЭ не приходится менять положение зеркала. Для компенсации сдвига луча при расположении НЭ под брюстерским углом используется либо специальная компенсационная пластина, либо НЭ вставляют в промежуток между кюветой и плоским зеркалом. Точность измерения [c.242]

В последние годы в связи с широким использованием кольцевых резонаторов возникла острая необходимость в контроле параметров их элементов, таких, как параллельность граней и толщина четвертьволновых пластин, однородность фазовых невзаимных элементов, однородность коэффициента отражения зеркал и т. д. На рис. 126 приведена оптическая схема полуавтоматического эллипсометра для измерения поляризационных свойств (эллиптичности и поворота плоскости поляризации) фазовых невзаимных элементов, используемых в лазерных гироскопах. Свет от лазера ЛГ-126, отразившись от зеркал 10 и пройдя через поляризатор 2, линейно поляризуется. После прохождения через фазовый невзаимный элемент (ФНЭ) 3 происходит поворот плоскости поляризации и возникает эллиптичность излучения. При соответ- [c.205]

С помощью уравнений (11) и (14) были интерпретированы результаты и определена шероховатость 100 А-х пленок (см. табл, 1). Кроме того, уравнение (14) было использовано для объяснения расхождения расчетных и измеренных коэффициентов отражения ванадийуглеродного зеркала [29], причем хорошее согласие было достигнуто в первых четырех порядках отражения в диапазоне энергий 5300—6000 эВ при высоте шероховатости 7,7 0,5 А. [c.445]

Пример 7. Определить полуширину дисперсионной и гауссовской составляющих фойхтовского контура по измеренным значениям полуширины НК Yo = 0,ll, выраженной в долях интерференционного порядка, и контрастности интерференционной картины К = 10. Установка с ИФП имеет малую выходную диафрагму 4 = 0 и 5 = 0. Зеркала ИФП обладают параболическим дефектом, причем максимальная амплитуда дефекта имеет величину а[ = = Л/10 при длине световой водны X = = 500 нм 1 = ai/X = 0,1. Толщина ИФП t — 0,5 см коэффициент отражения зеркал R = 0,94. [c.152]

Недавно в литературе был описан интерферометр Конна, который представляет собой сканируюш,ий интерферометр Фабри— Перо со сферическими зеркалами [22]. Этот прибор особенно удобен для измерений спектра лазера, поскольку входное излучение должно быть согласовано с интерферометром в отношении размеров пучка и кривизны волнового фронта. Была получена спектральная разрешающая способность, равная 3 10 на длине волны 1 мк при расстоянии между зеркалами 50 см и коэффициенте отражения зеркал 99%. Это соответствует М й-нимально разрешимой полосе в 1 Мгц. [c.389]

Блок-схемы экспериментальной установки для измерения пространственных, временных и энергетических характеристик излучения ЛПМ представлены на рис. 4.1. Испытания проводились в основном с отпаянным саморазогревным АЭ ГЛ-201 (см. гл. 2), часть исследований — с удлиненным АЭ ГЛ-201Д (см.гл.З). Характеристики выходного излучения АЭ ГЛ-201 исследовались в режиме без зеркал, с одним зеркалом, с плоским и плоско-сферическим резонаторами и с телескопическим HP. В плоском резонаторе в качестве глухого зеркала 3 использовалось зеркало с многослойным диэлектрическим покрытием, в качестве выходного 4 — стеклянная плоскопараллельная пластина без покрытия (коэффициенты отражения зеркал 99% и 8% соответственно). Вогнутое диэлектрическое зеркало с радиусом кривизны R = 3 м (диаметр 35 мм) и коэффициентом отражения 99% и стеклянная плоскопараллельная пластина образовывали плоскосферический резонатор длиной 1,5 м. Зеркало с радиусом кривизны R = 3 м использовалось в качестве глухого зеркала и в телескопическом HP с коэффициентом увеличения М = 10-300. Выходными зеркалами в HP служили выпуклые зеркала с диэлектрическим или алюминиевым покрытием, имеющие диаметр 1-2,5 мм и радиус кривизны R = 10-300 мм. Эти зеркала наклеены на просветленную плоскопараллельную стеклянную подложку так, что оптическая ось зеркала образует с плоскостью подложки угол не менее 94°. Последнее необходимо для устранения обратной паразитной связи подложки с активной средой АЭ. При коэффициентах увеличения М = 15-60 в качестве выходных зеркал резонатора использовались и стеклянные мениски диаметром 35 мм. При М — 5 глухое вогнутое зеркало имело R — = 3,5 м, а выходное выпуклое — 0,7 м. В режиме работы с одним зеркалом применялись выпуклые зеркала с Д = 0,6-10 см. Средняя [c.108]

Для измерения коэффициента отражения можно использовать различные установки, не учитывая необходимую высокую точность. Обычно для новыщения точности измерений используется резона-торный принцип. Одна из таких установок представляет собой линейный лазер с зеркалами, работающий на необходимой длине волны. Внутри резонатора помещается кювета с брюстеровскими окнами и кварцевая пластина под углом Брюстера, крепление которой поворачивает ее на ожидаемый угол и отсчитывает последний. Разворотом этой пластины генерация лазера доводится до порога. После этого в резонатор под нужным углом вставляется исследуемое зеркало. Одно из основных зеркал перемещается так, чтобы располагалось по нормали к лучу, отраженному от исследуемого зеркала. Разворотом регулируемой кварцевой пластины снова приводят генерацию получившегося изломанного лазера к пороговому значению. Переводя разность углов положения кварцевой пластины в первом и во втором случаях к потери с помощью градуировочной кривой, находят добавочные потери (К), вносимые исследуемыми зеркалами. Коэффициент отражения находится [c.241]

РИС. 13.5. Экепериментальная установка для измерения нелинейного коэффициента отражения (все зеркала являются полностью отражающими). [c.600]

Здесь кус — ненасыщенный коэффициент усиления в центре линии, о = = сго + [in (1/Я ) + 26 ]/(21) - приходящиеся на единицу длины потери (Oq — измеренные в см потери на неактивное поглощение в среде, R — коэффициент отражения выходного зеркала, 25" - дифракдаонные и прочие возможные потери, L — длина резонатора , А - oJ, I — средняя интенсивность. Форма распределения интенсивности на периоде стоячей волны при R везде одинакова (поэтому усреднение по всей длине заменено усреднением по указанному периоду) и описывается множителем [c.179]

Более подробный анализ состояния поляризации генерируемого импульса выполнен в работе [14]. В ней использована кювета с Na толщиной 3 см и давлением буферного газа (гелий) I мм рт.ст., находящаяся при температуре 260 °С. Частота излучения была отстроена в красную сторону от перехода Si/2 - Pi/2 з величину (а>-с о)/2л- = 5 ГГц. Длина резонатора, образованного зеркалом с коэффициентом отражения R = 0,94 и обращающим зеркалом, составляла 30 см. Мощность генерации составляла около 1 Вт. Поляризация пучка накачки, встречного по отношению к падающему на обращающее зеркало генерируемому пучку, была горизонтальной, а попутного — вертикальной. Генерируемый пучок содержал как горизонтально, так и вертикально поляризованные компоненты, причем отношение их интенсивностей составляло величину /горДвер 2 и сохранялось постоянным при заданной температуре и частотной расстройке. В работе [14] указывается, что с ростом концентрации атомов натрия отношение /горДвер падано (для Г 280°С /гор/4ер = 1/Ю) Дополнительные измерения показали, что Rj,q для пробного пучка в отсутствие обычного зеркала ОВФ-резонатора различно для разных поляризаций. Так, при падении горизонтально поляризованного пробного пучка = [c.183]

Генерация в лазере с обращающим зеркалом возникала лишь при подаче сигнального пучка, энергия которого могла достигать энергии пучков накачки. Импульс генеращ1И следил за импульсом накачки активного элемента при его сдвиге в пределах импульса накачки обращающего зеркала. Ширина спектра генерации лазера была уже, чем у спектра излучения накачки, и составляла 30 см". Интегральный коэффициент отражения обращающего зеркала в режиме генерации достигал 40% при энергии падающего на него излучения 4 Дж. Энергия генерации лазера, измеренная со стороны зеркала Зг, равнялась 5 Дж при энергии сигнального пучка, изменяющейся в пределах 0,03—0,3 Дж. [c.212]

В результате проведенных исследованиай и разработки конструкции ЛП-лидаров с твердотельным активным элементом установлена высокая спектральная чувствительность к слабому газовому поглощению в атмосфере на трассе длиной около 100 м, достигающая с лазером на рубине примерно 10" см при коэффициенте эффективного внешнего отражения гз=10 и 10 см при гз=10 2. Обнаружено существенное влияние процессов адсорбции-десорбции газов на зеркалах резонатора и стохастизиру-ющих атмосферных факторов (турбулентность осадков) на спектрально-кинетический режим работы лазера с внешним отраженным сигналом. Проиллюстрирована возможность измерения газовых компонент атмосферы в широком диапазоне варьирования метеоусловий и регулируемой с помощью коэффициент выходного зеркала лазера Г2 концентрационной чувствительностью измерений. Показано, что наибольший положительный эффект от использования данного типа ЛП-лидара достигается при зондировании с малой измерительной базой, что имеет принципиальное значение для обнаружения локальных газовых выбросов в атмосфере и цехах крупных металлургических, химических и других [c.219]

Двухлучевые спектрофотометры [158—172]. Любой дву. слу-чевой спектрофотометр построен на основе монохроматора,— устройства, расщепляющего световой пучок, и двух детекторов. Они могут применяться для измерения коэффициентов пропускания и коэффициентов отражения. Первый спектрофотометр для вакуумного ультрафиолета был предложен Джемсом [171]. Часть пучка, вышедшего из монохроматора, отразившись от зеркала 1 (рис. 3.39), падает на флуоресцирующий экран 2, [c.173]

Многочисленные экспериментальные методы определения оптич. постоянных металлов можно разделить на неск. групп [3]. 1-я группа — измерение поглощательной способности Л или коэффициент отражения г = 1 — Л = [( — 1)2 хМ/[(п 1) - - - х2] при нормальном падении света. Этот метод дает возможность определить п и х, если коэфф. отражения металла определяется дважды, при наличии 2 разных внешних сред. Применяются калориметрич. методы и методы сравнения интенсивностей света, отраженного от исследуемого металла и от эталонного зеркала. К этой группе примыкают методы, основанные на определении коэфф. поглощения к = ах/с при прохождении света через пленки металла. [c.193]

Такого же типа схема реализована на синхротроне ФИАН Пахра . В схеме применяется фокусирующее зеркало (радиусом около Зм), выходная щель на каретке движется по кругу Роуланда, в этой же каретке смонтированы образец и приемник излучения. Спектрометр представляет собой спектрограф ДФС-451, модифицированный на область спектра 20—2000 А. Для выделения спектральных порядков в этой схеме применяется наряду о пленочными фильтрами система из двух зеркал с переменным углом падения СИ. Горизонтальные сечения обоих зеркал являются сторонами параллелограмма, и система не меняет угла падения излучения на щель при изменении углов падения на зер.кала. В этом обрезающем фильтре из двух зеркал используется пороговая зависимость коэффициента отражения от угла падения в мягкой рентгеновской области.- Установка на базе спектрографа ДФС-451 предназначена для измерения спектров возбуждения люминесценции в Ш ирокой области спектра (20—2000 А), поэтому приемником излучения является сам [c.237]

В качестве примера приведем однометровый спектрометр скользящего падения, используемый на электронном синхротроне ДЭЗИ. Спектрометр смонт1фован по схеме Роуланда и предназначен для спектроскопии твердого тела в области спектра 10—400 А. В такой схеме пучок СИ падает на входную щель спектрометра после отражения от плоского зеркала. Такая схема, в которой на расширенную входную щель и далее на решетку падает параллельный пучок СИ, не является уже роуландовской. Схема не дает высокого разрешения (до 2 А),. но позволяет увеличить полезную интенсивность и избавиться от рентгеновского фона. Когда СИ падает непосредственно на входную щель спектрометра, возникает сильный фон из-за интенсивной жесткой компоненты СИ. Еще большего эффекта можно достичь, совместив фильтрацию (отражение) с фокусировкой СИ на входную щель спектрометра. При этом плоское зеркало заменяется на вогнутое, собирающее СИ на входную щель. При такой установке с фокусировкой на входную щель спектрометра разрешение улучшается в 10 раз (до 0,2 А), а интенсивность спектра увеличивается почти в 10 раз. В этой схеме спектры второго порядка проявляются в области около 100 А. В первой установке для выделения порядков применялись пленочные фильтры, а измерение поглощения проводилось при разных толщинах, чтобы путем расчега коэффициента поглоще- [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...