Продольный и поперечные эффекты

Продольный и поперечные эффекты [c.13]

Исходя из равноправия всех инерциальных систем отсчета, мы должны заключить следующее если в какой-либо одной из инерциальных систем отсчета (все равно, неподвижна она или движется прямолинейно и равномерно относительно Солнца и звезд) существует какое-либо физическое явление, то это же физическое явление должно существовать и во всякой другой инерциальной системе отсчета. А значит, и эффект сокращения размеров движущихся тел, обнаруженный в опыте Майкельсона при движении тела относительно неподвижной системы отсчета, должен возникать при движении тела относительно любой инерциальной системы отсчета. Поэтому в любой инерциальной системе отсчета опыт Майкельсона должен дать один и тот же (отрицательный) результат, так как сокращение размеров тела, происходящее при движении тела в данной системе отсчета, как раз компенсирует разницу длин путей, проходимых продольным и поперечным световыми сигналами в той же системе отсчета. В соответствии с принципом относительности опыт Майкельсона (как и всякий опыт) не может обнаружить равномерного и прямолинейного движения всех приборов в целом относительно любой инерциальной системы отсчета. [c.255]

Электромагнитно-акустические преобразователи. В табл. 9 показаны основные схемы электромагнитно-акустических (ЭМА) преобразователей, действие которых основано на эффектах электромагнитного поля. На рис. 41 даны конструкции наиболее применяемых преобразователей для продольных и поперечных волн. В преобразователе, показанном на рис. 41, а, магнитное поле с индукцией Вп в зоне действия вихревых токов расположено по нормали к поверхности изделия. [c.225]

Упругие волны, распространяющиеся вблизи свободной поверхности упругого тела и перемещающиеся вдоль нее, называются поверхностными волнами Релея. Эффект этих волн быстро уменьшается при углублении в тело. Скорость их распространения равна а YO (> ( — численный коэффициент, величина которого немного меньше единицы и зависит от значения коэффициента Пуассона при х = 0,25 а = 0,9194, при = 0,5 а — 0,9554) и оказывается меньше, чем скорость продольных и поперечных волн. Движение частиц в поверхностных волнах Релея происходит в плоскостях, перпендикулярных поверхности и параллельных направлению распространения. Например, при простых гармонических поверхностных волнах Релея траектория частицы представляет собой эллипс. [c.317]

В общем случае /г+ и tiL определяются компонентами электрической восприимчивости вещества, т. е. теми же физическими процессами, от которых зависит поляризация вещества. Для выбранного вещества и п1 зависят от приложенных внешних постоянных электрического и магнитного полей и т. д. Если разность пХ и п1 становится отличной от нуля вследствие наложения электрического поля, в общем случае имеем дело с электрооптическими эффектами. Если же разность п+ и п- определяется действием постоянного магнитного поля, то в общем случае имеем дело с магнитооптическими эффектами, которые принято разделять на продольные и поперечные в зависимости от того, совпадает ли направление силовых линий магнитного поля с направлением распространения света или является перпендикулярным к нему. В случае продольного наблюдения, если различие в показателях поглощения /с+ и к для двух циркулярных составляющих невелико, наблюдается поворот плоскости поляризации линейно-поляризованного света, называемый эффектом Фарадея или магнитооптическим вращением (МОВ). Если различие в показателях поглощения и к существенно, то наблюдается магнитный циркулярный дихроизм (МЦД). В общем случае, когда имеет место различие и в и п , и в и к , линейно-поляризованный свет становится эллиптически-поляризованным при этом МОВ соответствует угол поворота эллипса поляризации, а МЦД — изменение эллиптичности, т. е. отношения составляющих по главным осям эллипса поляризации. [c.194]

Приведем некоторые результаты экспериментов, иллюстрирующие упомянутые выше эффекты для круглых струй. На рис. 2.3 показаны изменения средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи при ее поперечном [2.5] акустическом облучении, на рис. 2.4 - аналогичные результаты при продольном и поперечном [2.26] акустическом облучении струи. [c.50]

Структура уравнений (5.3) и (5.5) такова, что не существует сколько-нибудь простого правила сложения эффектов от двух и более волн. Так, если F = Fi(x — it) F2(x — С2 ), то даже в наинизшем приближении по амплитуде (при сохранении в G членов порядка не выше h ) средний расход Gm не равен сумме расходов от волн F и F2 по отдельности. Не разделяются и вклады в расход от продольных и поперечных смещений стенки [6]. [c.651]

Итак, расчет нагрузок на лопасти несущего винта по теории несущей линии связан с определением -индуктивных скоростей в сечениях от продольных и поперечных вихрей следа. Для определения скорости притекания потока к сечению лопасть заменяется присоединенным вихрем, расположенным вдоль линии четвертей хорд, а продольные свободные вихри, образующиеся вследствие изменения подъемной силы по размаху, продлеваются до присоединенного вихря. Индуктивная скорость подсчитывается в месте расположения присоединенного вихря. Простейшим и экономным в вычислительном отношении представлением сложной системы свободных вихрей лопасти является сетка из вихревых элементов конечной длины. Свернувшиеся концевые вихревые жгуты лопастей хорошо описываются сосредоточенным вихрем. На основе проведенного выше исследования обтекания профиля можно заключить, что модель несущей линии применима и при наличии в следе поперечных вихрей. При адекватном представлении расположенного близ лопасти участка пелены вихрей нестационарные аэродинамические эффекты могут быть рассчитаны достаточно верно, несмотря на то, что индуктивная скорость определяется лишь в одной точке по хорде (на присоединенном вихре). Для повышения точности результатов расчета пелену поперечных вихрей следует обрывать, не доходя до присоединенного вихря, на четверть хорды. Непрерывное распределение вихрей еле- [c.448]

Понятия продольного и поперечного электрооптических эффектов, а также полуволнового напряжения широко используются прк поляризационных методиках исследования электрооптических сред и описании электрооптических модуляторов света. Вообще говоря, эти понятия используются и при изучении фоторефрактивных кри-.сталлов, однако в таком случае они приобретают некоторые новые оттенки. Связано это с тем, что электрооптический эффект возникает не во внешнем приложенном поле, а во внутренних полях, образовавшихся в кристалле в результате освещения записывающим светом, а также с тем, что практически всегда рассматривается неодно- [c.17]

Оболочка, подкрепленная продольными и поперечными ребрами, рассматривается как многослойная в работе [28]., В осесимметричной задаче ползучести эффект выпучивания достигается за счет учета физической нелинейности в выражениях для скоростей ползучести. Здесь отклонение от идеальней формы появляется за счет ползучести в окружном направлении под действием внутреннего давления, которая приводит к некоторой бочкообразности формы из-за стеснения на торцах. Решение задачи строится с помощью вариационного уравнения [137]. [c.271]

Эффект рассеяния проявляется максимально, если дефект расположен перпендикулярно направлению магнитного потока (рис. 30,а). Поэтому сварные соединения для контроля намагничивают в продольном и поперечном направлениях по отношению к оси шва. Это позволяет выявлять дефекты, ориентированные вдоль и поперек щва, а также расположенные под небольшими углами к этим направлениям. [c.51]

При двумерной вытяжке предел прочности материала на растяжение в продольном и поперечном направлениях вследствие эффекта ориентации увеличивается. [c.188]

После этого вычисляются напряжения. Как видно, методика определения расчетных транспортных нагрузок очень похожа на методику определения сейсмических сил. Отличие состоит в том, что в последнем случае необходимо рассматривать переходной режим движения системы. Если обратиться к формуле (8.55), определяющей коэффициент динамичности, то можно сделать вывод, что первый член ее определяет динамический эффект от изменения продольного, а второй — от изменения поперечного профиля дороги. Множители, стоящие в квадратных скобках этой формулы, зависят от форм собственных колебаний и статистических параметров продольного и поперечного профилей дороги. Вторые члены в квадратных скобках формулы (8.55) учитывают взаимную корреляцию между перемещениями правого и левого конца конструкций. Если этим влиянием пренебречь, то получим более простую формулу [c.341]

В табл. И показаны основные схемы преобразователей, действие которых основано на эффекте электромагнитного поля. На рис. 44 даны конструкции наиболее часто применяемых преобразователей для продольных и поперечных волн. В преобразователе, показанном на рис. 44, а, магнитное поле с индукцией Вп в зоне действия вихревых токов расположено по нормали к поверхности изделия. Сила Р, определяющая смещение точек среды, направлена по касательной к поверхности, т. е. возбуждаются поперечные акустические волны. Напряженность электрического поля, возникающего в результате двойного преобразования 28] [c.197]

Именно по этой причине магнитное поле ММ испытывает в сверхпроводнике эффект Мейсснера продольная и поперечная компоненты поля компенсируют друг друга при любой скорости ММ [2. [c.243]

Установленные закономерности по влиянию различных факторов на эффект динамического деформационного старения при статическом растяжении подтверждаются и при динамическом разрыве. Температура минимума относительного удлинения при статическом и при динамическом разрыве несколько ниже температуры минимума относительного сужения. Это обусловлено, по-видимому, различной скоростью деформации образцов в продольном и поперечном направлении при растяжении. Средняя скорость деформации при растяже- [c.239]

А. Традиционно понятия продольный и поперечный эффэкты < пределяют взаимную ориентацию приложенного электрического лоля к кристаллу и направление распространения света. Однако в фоторефрактивном кристалле интересующий нас электрооптиче-ский эффект возникает за счет внутренних полей благодаря появлению неоднородного пространственного заряда, т. е. поля s - Поэтому определение продольного и поперечного эффектов теперь уже относится к ориентации направления распространения света по отношению к направлению поля пространственного заряда внутри кристалла. Роль внешнего поля в данном случае может быть совершенно несущественна, так как внешнее поле может прикладываться лишь для того, чтобы обеспечить дрейф носителей заряда. В случае диффузионного механизма записи внешнее поле вообще отсутствует. [c.18]

Обратные эффекты можно подразделить таким же образом, как и прямые. Наиболее известными из линейных эффектов (поскольку их легче всего- исследовать) являются продольный и поперечный эффекты Виллари. Они заключаются в том, что приложение механических сил по оси стержня приводит к изменению его магнитных свойств. [c.210]

В некоторых работах [41, 232] представлены подробные данные о влиянии продольного и поперечного звукового облучения дозвуковых турбулентных струй на их аэродинамические характеристики. Обращают на себя внимание два эффекта взаимно противоположного характера, возникающие при аэроакустичес-ком облучении струи и соответствующих либо условию усиления генерации, либо условию ослабления турбулентности в пределах ее начального участка. [c.127]

Однако объяснить этот отрицательный результат сокращением размеров тел при движении невозможно, так как во всех инерциальных системах отсчета (кроме неподвчжной ) этот эффект сокращения, по мнению Лорентца, должен отсутствовать. Стоя на точке зрения Лорентца, мы можем указать только одно объяснение отрицательного результата омыта Майкельсона в инерциальных системах отсчета, движущихся относительно неподвижной , нельзя так рассчитывать пути, проходимые продольным и поперечным световыми сигналами, как мы это делали в 60. Ведь именно этот расчет приводил к ра.злнчным длинам путей продольного (9.18) и поперечного (9.20) световых сигналов а вследствие различия путей равенство времен распространения должно нарушиться при повороте установки, если сокращения размеров тел не происходит. [c.256]

С точки зрения Эйнштейна эфир вообще должен быть исключен из рассмотрения, и при расчете путей, проходимых световыми сигналами, следует принимать во внимание толыю движение участвующих в опыте приборов,а не эфира, т.е. движение зеркал и приборов, регистрирующих приход сигналов. Поэтому приведенные в 60 расчеты путей распространения продольного и поперечного сигналов одинаково применимы во всех инерциальных сисгемах отсчета. А значит, если во всех инерциальных системах отсчета (вследствие их полного равноправия) опыт Майкельсона должен давать один и тот же (отрицательный) результат, то с точки зрения Эйнштейна эффект сокращения размеров твердого тела должен существовать при движении тела относительно всякой инерциальной системы отсчета. [c.256]

Благодаря описанным эффектам интенсивность излучения лазера будет циклически меняться, причем полный цикл модуляции интенсивности излучения будет происходить при смещении внешнего зеркала 4 на Х/2 (в случае существования только продольных мод как в резонаторе /, так и в резонаторе II). Аналогичная периодичность модуляции излучения лазера наблюдается и в случае, когда в резонаторах lull существуют продольные и поперечные моды, но каустические поверхности разноименных мод этих резонаторов не соприкасаются (например, в зеркальном, симметричном относительно внутреннего зеркала 3, резонаторе). [c.234]

Благодаря этому с помощью отражательной М. а. можно пэучать многослойные плёнки и др. слоистые системы, визуализировать подповерхностные дефекты и микротрещины и др. Визуализация внутр. структуры образца на больших глубинах затруднена эффектами отражения и преломления на его границе. Вследствие отражения лишь малая часть падающего излучения проходит внутрь образца, а структура прошедшего пучка оказывается искажённой эффектами преломления в образце возникает неск. сходящихся пучков, образованных уэтугими волнами разл. поляризаций (в изотропном образце—продольными и поперечными волнами), причём эти пучки имеют значит, аберрации за счёт изменения хода лучей при преломлении. Однако использование в качестве иммерсии жидкостей с большими волновыми сопротивлениями и скоростями звука (нанр., жидкого галлия) позволяет уменьшать потери на отражение и аберрации и получить акустич. изображения внутр. структур образца как в продольных, так и в поперечных лучах. [c.150]

Многообразные волновые взаимодействия и самовоз-действия фактически определяют гл, черты поведения мощных лазерных пучков в материальной среде. Разработка эфф. методов управления продольными и поперечными нелинейными взаимодействиями позволила реализовать в оптике разнообразные эффекты нелинейной волновой динамики — параметрич. взаимодействия, ударные волны, генерацию структур, солитоны, спиральные волны, турбулентность. [c.294]

В среде с кубичной нелинейностью наиб, интерес представляют эффекты самовоздействия световых пакетов и пучков, обусловленные четырёхволновыми взаимодействиями раал. компонент их частотного и угл. спектров. Разнообразие механизмов нелинейности показателя преломления и возможность эфф. управления пространственными масштабами продольных и поперечных Li взаимодействий (варьируя пшрину спектра, интенсивность светового поля, удаётся, в отличие от квадратичных сред, изменять соотношение между нелинейностью и дисперсией) позволяют реализовать в кубичной среде разнообразнейшие эффекты нелинейной волновой динамики. В основе их лежит сравнительно небольшое число фундаментальных нелинейных эффектов. Анализ их проводят в терминах преобразования пространственяо-вре.менных огибающих при физ. интерпретации используют и спектральные представления. [c.301]

Эффект С. п. возникает в оптически плотных средах, когда влияние вещества на поле значительно, и представляет собой один из возможных режимов когерент-вого распространения коротких импульсов в резонансных средах. Его простейшее описание основано на использовании волнового ур-ния для медленно меняющейся амплитуды электрич. иоля импульса A(t, г) (полное поле =, 4ехр[ — ( at — г)]-)- к, с.) и ур-нии для матрицы плотности двухуровневой системы, записанных в предположении, что длительность импульса т нагкшого меньще времён продольной и поперечной релаксации. [c.409]

При растяжении стержня размеры его поперечного сечения уменьшаются (рис. 9.10), а при сжатии — увеличиваются. Это явление получило название эффекта Пауссона. По аналогии с продольной деформацией изменение размеров поперечного сечения ДЬ (на рис. 9.10 Д6 < 0) называется абсолютной поперечной деформацией. Относительная продольная и поперечная е = Д й / й деформации связаны между собой коэффициентом Пуассона [c.407]

ОТ места удара, он мог сравнить формы импульса в этих трех сечениях по длине стержня. Так же, как и Дэвис, Риппергер рассматривал проблему разделения продольных и поперечных компонент, Риппергер подробно проанализировал различие результатов, полученных при варьировании диаметров как стержней, так и шаров он сравнил значения максимальных амплитуд деформаций, полученные в эксперименте, со значениями, найденными на основе модифицированной теории Герца. На рис. 3.74 показаны эффекты дисперсии по данным, полученным при помощи датчиков, установленных в трех указанных выше сечениях. Профили импульсов сравнивались для случаев удара шариками с диаметрами 0,318 и 0,635 см по торцу стержня с диаметром 2,54 см на рис. 3.75 показан эффект от удара шарика диаметром 1,27 см о тот же самый стержень. [c.437]

При попытках применить этот метод к молекулярным кристаллам [147] было обнаружено, что частоты продольных и поперечных фононов практически совпадают (незначительные различия наблюдались лишь для трансляционных колебаний). Это объясняется тем, что как генерация суммарных частот, так и линейный злектрооптический эффект в молекулярных кристаллах связаны в основном с движением электронов (см. гл. 4). По-видямому, это сильно ограничивает возможности применения описанного метода для определения Хцк о ) и Хцк (<> > 0) молекулярных [c.90]

Напомним ещё раЗ с чём связаны основныё различия в зависимостях амплитуды модуляции света от положения заряда в кристалле при продольном и поперечном электрооптических эффектах. Из (7.66) следует, что в точках кристалла, симметричных относительно плоскости заряда (в нашем случае в точках (х, z) и (х, —z)), продольные и поперечные компоненты поля равны по модулю. Продольные компонеты в этих точках имеют противоположные знаки, а поперечные — одинаковые. В силу этого при интегрировании (7-56) набег фаз, которые получает световая волна при распростралени в кристалле за счет продольного электрооптического эффекта слева от плоскости заряда, полностью компенсируется набегом фаз, которые свет приобретает справа от этой плоскости. В результате для продольного эффекта (pi, = 0. когда заряд находится в центре кристалла. В силу того что поперечные компоненты имеют одинаковые знаки слева и справа от плоскости заряда, при поперечном электро-оптическом эффекте такой компенсации нет. Поэтому в результате интегрирования (7.62) получаем ф1,2 =5 0. [c.152]

Из рис. 7.6 видно, что амплитуда модуляции считывающего света на пространственных частотах 1-ь6 лин/мм возрастает с увеличением толщины заряженного слоя кристалла da- Вместе с тем на больших пространственных частотах амплитуда модуляции практически не зависит от da- Если рассматривать фх.а (К) как передаточную функцию ПВМС, то при уменьшении da увеличивается разрешающая способность ПВМС, что сопровождается уменьшением максимально достижимой амплитуды модуляции считывающего света. Различия в зависимостях ф1,2 (К) для продольного и поперечного электроопти-ческих эффектов видны из сравнения кривых на рис. 7.5 и 7.6. Различие заключается, в частности, в том, что при продольном эффекте увеличение толщины заряженного слоя ведет к уменьшению амплитуды модуляции на всех пространственных частотах. При этом снижается разрешающая способность ПВМС, поскольку при продольном эффекте модуляцию света обеспечивает лишь заряд, локализованный в непосредственной близости от поверхности кристалла. [c.154]

Влагонасыщенность естественных горных пород заметно влияет на закономерности распространения продольных и поперечных волн, причем эффект полного насыщения порового пространства особенно существен у мягких горных пород (грунтов). Для определенности в табл. 3 приведены результаты некоторых экспериментальных измерений скорости распространения продольных V и поперечных г/Ч волн совместно с обычно используемой характеристикой грунта. [c.61]

Некоторого повышения прочности изделий из органического стекла удается достигнуть тщательиым соблюдением режима формования и сборки изделий. Более высокий эффект дает метод двухосной ориентации листов органического стекла перед его формованием. Ориентация заключается в растягивании нагретого до 140—150 листа одновременно в продольном и поперечном иаправлениях. Это создает более упорядоченную внутреннюю структуру материала, что приводит к повышению его качества, особенно ударной вязкости и локальности поражения при обстреле. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...