Масса атомная электрона

Рассмотрим теперь вопрос о пути, проходимом электроном в веществе. При небольших энергиях, т. е. в той области, где преобладают ионизационные потери, путь электрона не будет прямолинейным, поскольку полная релятивистская масса падающего электрона по порядку величины еще близка к массе атомного электрона. Поэтому понятие пробега для электрона данной энергии в данном веществе не является однозначным. Эта неоднозначность [c.445]

V в направлении оси Ох. Обозначим через S энергию этой частицы, через т массу электрона, через NZ число электронов в 1 Л4 , через Z порядковый номер элемента, через Ь минимальное расстояние электрона от траектории пролетающей частицы, называемое прицельным параметром. Опишем круговой цилиндр радиусом, равным прицельному расстоянию Ь, с осью, совпадающей с траекторией частицы, таким образом, чтобы боковая поверхность цилиндра проходила через точку, в которой находится электрон (рис. 1). Будем принимать, что взаимодействие-столкновение частицы с атомным электроном не оказывает существенного влияния на траекторию пролетающей частицы, а координаты, электрона заметно не изменяются за время взаимодействия-столкновения, т. е. если Л [c.18]

Масса ядра равна разности между массой атома и суммой масс Z электронов атомной оболочки (с точностью до энергии связи этих электронов). [c.29]

Если энергия связи атомных электронов пренебрежимо мала, то Вс равно энергии связи я/jp ), где В — дефект массы. [c.238]

Массы атомных ядер и элементарных частиц варьируются в следующих пределах. Известны ядра с массами от 2-10" до 5-10" г. Известны элементарные частицы с массами от 10" г (электрон) до примерно 1,7-10" г (резонанс в системе е" — е" при энергии 9,6 ГэВ). Кроме того, существуют частицы (Y-квант и, по-видимому, нейтрино), массы которых точно равны нулю. Что такое частицы нулевой массы, будет объяснено ниже в 2, п. 6. [c.11]

Заменив в этой формуле ускорение на силу, деленную на массу, == FIM, получим, что интенсивность тормозного излучения при кулоновском столкновении частицы с заряженным центром обратно пропорциональна квадрату массы частицы и прямо пропорциональна квадрату заряда рассеивающего центра. Отсюда прежде всего следует, что если радиационные потери и важны, то только для электронов, но не для тяжелых частиц. Например, радиационные потери для протонов в (Мр/т) 3 10 раз меньше, чем для электронов. Далее, если в ионизационные потери основной вклад дают столкновения налетающей частицы с атомными электронами, то радиационные потери, наоборот, обусловлены столкновениями с ядрами. Действительно, излучение при столкновении с ядром в больше, чем при столкновении с электроном, а число электронов лишь Б Z раз больше, чем ядер. [c.444]

Атомный номер цезия 55, атомная масса 132,905, атомный радиус 0,274 нм. Известно более 20 радиоактивных изотопов стабилен с атомной массой 133. Электронное строение [Xe]6s. Электроотрицательность 0,35, Потенциал ионизации 3,893 эВ. Кристаллическая решетка — о. ц. к, с параметром 0,6141 нм. Плотность 1,9 т/м . /пл=28 С, / иа = 670°С. Модуль упругости =1,7 ГПа, НВ 0,015. [c.68]

Атомный номер скандия 21, атомная масса 44,9559, атомный радиус 0,164 нм. Известны 12 изотопов с атомной массой 40—51. Стабилен с атомной массой 50. Электронное строение [Аг]3 4з . Электроотрицательность 1,0. Потенциал ионизации 6,561 эВ. [c.75]

Атомный номер иттрия 39, атомная масса 88,905, атомный радиус 0,181 нм. Известно 18 радиоактивных изотопов и один стабильный с атомной массой 39. Электронная структура fKr]4d 5s . Электроотрицательность 0,9. Потенциал ионизации 6,38 эВ. Кристаллическая решетка а-фазы — при температуре до 1481 °С — п. г. с параметрами а= [c.76]

Образование пар — электрон + позитрон X. у-квант вблизи атомного ядра, в его поле превращается в пару — электрон-f позитрон. Так как энергия, связанная с массой покоя электрона или позитрона, равна 0,511 мэв, то образование пары может произойти у у-квантов с энергией 1,02 мэв. [c.66]

Атомные частицы, проходя через вещество, теряют энергию двумя способами. Во-первых, они могут возбуждать или вырывать атомные электроны во-вторых, они могут передавать энергию атому в целом при ядерных столкновениях. В связи с этим прохождение атомных частиц через вещество представляет сложную задачу многих тел. Однако ввиду большой массы ядра по сравнению с массой электрона можно с приемлемой степенью точности провести различие между ядерными столкновениями , при которых импульс и кинетическая энергия частицы переходят в поступательное движение атома как целого, и электронными столкновениями , при которых энергия передается атомным электронам и происходит возбуждение или ионизация атома. Ядерные столкновения относят к разряду упругих в отличие от неупругих столкновений при обмене энергией налетающей частицы с электронной подсистемой вещества. [c.198]

В 1916 г. А. Зоммерфельд, работая над воровской атомной моделью, ввел новый способ квантования электронных систем с помощью двух переменных ( главного и побочного квантовых чисел) и получил для движения электронов необходимые эллиптические орбиты. Благодаря уточнению модели атома Бора были объяснены некоторые спектроскопические данные. Далее Бор в духе классической механики принял массу движущегося электрона постоянной. Зоммерфельд же учел поправки, которые требовала теория относительности, и ввел в теорию Бора релятивистскую массу электрона, заметно меняющуюся в зависимости от изменения громадной скорости электрона, движущегося внутри атома. В результате этого стало ясно, что электронная орбита движется в данной плоскости вокруг фокуса, занятого ядром, т. е. она приобрела вид розетки. Теперь Зоммерфельд смог объяснить тонкую структуру не одного только спектра водорода, но и спектра рентгеновских лучей. Тем самым при построении атомной модели стали учитывать и теорию относительности Эйнштейна. Однако и это новое видоизменение теории Бора, развитое Зоммерфельдом, не давало возможности охватить все опытно наблюдаемые спектральные линии, а модели, содержащие три и более тел (например, гелия), она не в силах была точно рассчитывать. Здесь все время сохранялось противоречие теории фактам, как бы ни усложнялось классическое в своей основе представление об электронной орбите. Только квантовая механика позднее разрешила это противоречие, отказавшись в принципе от классических представлений об электроне как миниатюрном шарике и о точной орбите его движения. [c.454]

Р. п. зависят от заряда ядер вещества Z. Тяжёлые материалы обладают большей тормозной способностью. С др. стороны, ускорение частицы обратно пропорционально её массе т, т. е. при одном и том же Z наиб. Р. п. будут испытывать электроны. Существ, роль в процессе радиац. торможения играет расстояние частицы от ядра в момент испускания фотона. На больших расстояниях от ядра его поле можно рассматривать как поле точечного заряда, но если это расстояние больше ср. радиуса орбит атомных электронов, то необходимо учитывать экранирование поля ядра электронами. Если расстояние, на к-ром происходит испускание фотона, мало, то поле ядра уже ее может рассматриваться как поле точечного заряда. [c.206]

Движения атомных частиц в Т, т, разнообразны, и это проявляется в разнообразии его свойств. Важную роль играет различие масс атомных частиц. Т. к. ионы в тысячи раз тяжелее электронов, скорость движения ионов в Т. т. мала по сравнению со скоростью электронов. В адиабатическом приближении, исследуя движение электронов, ионы можно считать неподвижными, а движение ионов определять усреднёнными (по быстрому движению) характеристиками электронов. [c.45]

Массы атомных ядер в тысячи раз больше масс электронов. А сила, действующая на ядра со стороны волны, превосходит силу, действующую на электроны, [c.84]

Стандарт допускает применение некоторых единиц, не входящих в Международную систему. Эти единицы разделены на три группы К первой группе относятся единицы, допускаемые без ограничения срока наравне с единицами СИ. Кроме относительных и логарифмических сюда входят еще 18 единиц минута, час и сутки угловые градус, минута и секунда, а также град или гон тонна, гектар, литр и диоптрия вольт-ампер и вар астрономическая единица, световой год, парсек, атомная единица массы и электрон-вольт. [c.25]

Фактически включены в Международную систему и 18 единиц, приведенных в табл. 6 стандарта, в том числе 5 типично внесистемных единиц астрономическая единица, световой год, парсек, атомная единица массы и электрон-вольт. [c.98]

Все тела представляют собой совокупность атомных ядер и электронов объем, занимаемый этими частицами, ничтожно мал по сравнению с объемом образуемого ими твердого тела. Каждая из частиц представляет собой некоторый сгусток материи, являющийся носителем массы, энергии и заряда. Заряд ядра всегда положителен и равен Ze, где Z — порядковый номер соответствующего химического элемента в таблице Менделеева,. е—абсолютная величина (отрицательного) заряда электрона (е = 4,8-электростатических единиц). Масса покоя электрона те = 9,1 г, а масса ядра почти точно равна АШа, tee А — массовое число (атомный вес) соответствующего химического элемента или некоторого его изотопа, гПа—атом- ая единица массы Ша = 1,66 10 г). Радиус ядра имеет по- рядок 10 —10 слг, а межатомное расстояние— порядок см. . [c.25]

Оценить глубину проникновения для чистого олова, основываясь на нелокальной теории и используя следующие данные критическая температура Т с = 3,7 К плотность равна 7,3 г смг атомная масса М = 118,7 эффективная масса гп = 1,9 m (где т —масса свободного электрона). [c.94]

Из этого элементарного вывода видна аналогия между ядерным магнетоном и боровским магнетоном орбитальных атомных электронов. Единственное различие заключается в том, что ядерный магнетон содержит массу протона М и поэтому приблизительно в 1840 раз меньше боровского магнетона, содержащего электронную массу. [c.10]

Упругое рассеяние. Электроны рассеиваются заметным образом как атомными электронами, так и ядрами. Когда электрон, массы покоя и скорости v проходит через атом, взаимодействие между его зарядом и центральным полем ядра вызывает отклонение или рассеяние электрона. Для каждого атома вероятность рассеяния на данный угол пропорциональна [c.44]

Что касается так называемых тяжелых ядерных частиц р, й и , то напомним, что они все являются атомами, лишенными своих электронов. Например, а-частица есть просто ядро гелия (гНе ) , лишенное обоих атомных электронов, а протон и дейтрон-ядра водорода соответственно (хН ) и (1Н2). Их массы порядка масс атомов, т. е. атомных единиц массы на частицу. Следовательно, энергия покоя —порядка величины 1000 МеУ. Кинетические энергии этих частиц обычно гораздо меньшие, от О до [c.50]

Все известные нам виды материи состоят из частиц. Пожалуй, из основных открытий физиков, касающихся Вселенной, самым важным было выяснение зернистого характера строения материи. Это — ключ к Пониманию поведения и строения газов, жидкостей и твердых тел, к пониманию химических реакций и к теориям, способным объяснять явления не только атомной физики, но и макрофизики. Уже в 1756 г. Франклин отдавал себе отчет о зернистости материи, несущей электрические заряды. Рассмотрев явление электростатической индукции, он с поразительной прозорливостью писал Электрическая материя состоит из чрезвычайно мелких частиц, так как даже через самую плотную обычную материю она способна проникать с такой легкостью, как если бы не существовало никакого заметного сопротивления . Б 1897 г. Дж. Дж. Томсон показал, что катодные лучи способны отклоняться электростатическим и магнитным полями (рис. 15.1). Затем он вычислил массу частиц (электронов), образующих эти лучи, которая по порядку, [c.423]

В настоящем издании справочника приведены основные физические характеристики металлов атомная масса, атомный радиус, число электронов в атоме (атомный номер) и их строение по сравнению со строением благородных газов (гелия — is , неона—[He]2s 2p , аргона — [Ме]3з 3/) криптона— [Ar]Зii °45 4p ксенона— [Kr]4d 5s25pe р . дона [Xe]4/ 5d 6s 6p ), электроотрицательность, ионизационный потенциал, плотность, температуры плавления и кипения. Дополнительно приведены краткие сведения о ресурсах металлов, точности и достоверности определения свойств материалов, сверхиластичностн и электропластичности металлов. [c.6]

Атомный номер золота 79, атомная масса 196,9665, атомный радиус 0,144 нм. Известно 20 изотопов стабилен с атомной массой 197. Электронное строение [Хе]4/ - 5(7" 6з. Электроотрицателыюсть 1,1. Потенциал ионизации 9,223 эВ. Кристаллическая решетка — г.ц.к. с параметром а=0,40785 нм. Плотность 19,299 т/м . /пл=10б4°С, Дшп = 2877°С. [c.45]

Атомный номер алюминия 13, атомная масса 26,9815, атомный радиус 0,143 нм. Известно 9 изотопов с массовыми числами 23—31 стабилен с атомной массой 27. Электронное строение [Ке]3з23р1. Потенциал ионизации 5,984 эВ, Электроотрицательность 1,4. Кристаллическая решетка—г. ц. к. с параметром 0,40496 нм. Плотность 2,698 т/м /пл = 660°С, <кип=2520°С. Упругие свойства =71 ГПа, (7=26,5 ГПа. [c.50]

Атомный номер висмута 83, атомная масса 208,980, атомный радиус 0,182 нм. Известно более 20 искусственных изотопов и один природный изотоп с массой 209. Электронное строение [Хе] 4/ 5 °6х26рз. Электроотрицательность 1,4. Потенциал ионизации 7,237 эВ. Кристаллическая решетка—ромбоэдрическая с параметром а=0,47457 нм и а=57°14 13". Плотность 9,84 т/м <пл=271°С, Аип=1557°С, Температурный коэффициент объемного расширения висмута равен [c.62]

Атомпып номер натрия 11, атомная масса 22,99, атомный радиус 0,192 нм. Известно 6 изотопов, стабильный с атомной массой 23. Электронное строение [Ме]3з. Электроотрицательность 0,5. Потенциал ионизации 5,138 эВ. Кристаллическая решетка — о. ц. к. с параметром 0,429 им /пл=98°С, яп = 878°С. Плотность 0,97 т/мз. При температуре ниже —233 °С — структура п. г. с периодом а = 0,3767 нм. [c.67]

Атомный номер празеодима 59, атомная масса 140,907, атомный радиус 0,1828 нм. Известен стабильный изотоп с атомной массой 139. Электронное строение [Хе]4Р6з1 Электроотрицательность 0,8. Потенциал ионизации 5,42 эВ. Кристаллическая решетка — п.г. с параметрами а = =0,3664 нм и с= 1,1807 нм, с/а=3,222. Плотность 6,773 т/м . вл= = 931 С, кип = 3520°С. Механические свойства =33 ГПа, (3=14 ГПа, р = 0,30, Ов=112 МПа, Оо,2=70 МПа, 6=15 /о, Ф=67 %. [c.78]

Атомный номер родня 45, атомная масса 102,9055, атомный радиус 0,134 нм. Известен 21 изотоп. В природе существует один стабильный изотоп с атомной массой 103. Электронное строение [Кг]4с 5 . Элект-рооТрицательность 1,4. Потенциал ионизации 7,46 эВ. Кристаллическая решетка — г. ц. к. с параметром 0,379 нм. Плотность 12,44 т/м . Родий химически устойчив в растворах кислот и щелочей. При температуре выше 600 °С родий окисляется при 200—600 °С он реагирует с галогенами, серой, селеном. пл= 1965 °С, кип=3627°С. [c.165]

Здесь М и. т — приведённые массы атомного и электронного осцилляторов, — частота молекулярных колебаний, е — заряд электрона, Е — электрич. поле световых волн. Если на систему, описываемую (42), действует бигармонич. поле (13) с частотами Ю1 и Шз то при (Ох — (О4 й будет происходить резонансная раскачка молекулярных колебаний. Этот процесс используется в когерентной антистоксовой спектроскопии (см. раздел 5) [систему (42) можно рассматривать как классич. обоснование феноменологич. ур-ния (27) . Теперь, однако, гл. акцент делается на обусловленном комбинац. резонансом энергообмене волн с частотами Ых и Ыа. Энергия ВЧ-волны накачки Шх — нереда-ётся низкочастотной, стоксовой Ша сос волне при достаточно большой интенсивности накачки /д стоксова волна нарастает экспоненциально — возникает вынужденное комбинац, рассеяние [c.303]

Металлы, Плазма типичных металлов — сильно вырожденная электронная ферми-жидкость, описание к-рой требует использования многочастичных методов и учёта структуры энергетик, зон. Однако мн. свойства простых металлов, в к-рых электроны проводимости принадлежат атомным з- и р-оболочкам, могут быть описаны в рамках т. н. модели желе , когда кристаллик. решётка заменяется однородно размазанным положит, зарядом ионов, на фоне к-рого колеблются электроны. Концентрация электронов п фактически является единств, параметром модели, т. к. в этом случае в(1)е = 1,ат. — масса свободного электрона, Из-за высоких п частота сор 10 с 1, а энергия плазмона ЙШр для большинства простых металлов 5—2.5 эВ (в Ка 5 эВ в Mg 11 эВ, в А1 16 эВ). [c.601]

Развитие физики атома, атомного ядра и элементарных частиц потребовало введения ряда новых Ф. ф. к. Ридбер-га постоянной для бесконечной массы атомного ядра R , определяющей атомные спектры танкой структуры по-сто.чнной а, характеризующей эффекты квантовой электродинамики и тонкую структуру атомных спектров магнитных моментов электрона и протона и р константы Ферми Ср и угла ВайнберГа 0w, характеризующих эффекты слабого взаимодействия, массы промежуточных Z -и W-бозонов mz и являющихся переносчиками слабого взаимодействия, и т. д. Развитие физики сильных взаимодействий на основе кварковой модели составных адронов и квантовой хромодинамики, несомненно, приведёт к новым Ф. ф. к. С др. стороны, имеется тенденция к построению единой теории всех фундам. взаимодействий (эл.-магн., слабого, сильного и гравитационного, см. Великое объединение), что позволило бы уменьшить число независимых Ф. ф. к. Так, уже создана единая теория электрослабых взаимодействий (т. н. стандартная модель Вайнберга—Салама — 1лэшоу), в результате чего константа Ферми Ср перестаёт быть независимой и выражается через константы /г, а, 9w и mw [c.381]

Напомним, что атомы имеют диаметр около Ш" см и сосюят-из одного или более электронов, окружающих центральное ядро. Эти электроны связаны в атоме электростатическим притяжением их отрицательного заряда к положительному заряду ядра. Энергия связи этих атомных электронов гораздо меньше, чем энергия связи между ядерньши частицами (нуклонами), и фактически в большинстве проблем ядерной физики ею оЫчно можно пренебречь. Все ядра состоят из двух типов частиц почти одинаковой массы—нейтронов и протонов. В терминах современной теории эти две частицы представляют различные квантовые состояния одной основной частицы (нуклона). [c.5]

Ядерные распады, производимые р, а н а, рассматривались вкратце в разделе 15. Известно, что существуют не упругое рассеяние и конкуренция между различными способами распада. Эти взаимодействия в общем имеют небольшие эффективные сечения, так как для проникновения в ядро заряженные частицы должны преодолеть кулоновский барьер. Потери на излучение, имеющие существенное значение при взаимодействии между легкими частицами (например, электронами) и веществом, в основном отсутствуют в этой области энергии для р, d и ос вследствие их больших масс покоя. В разделе 24 указывалось, что потери на излучение обратно пропорциональны квадрату массы покоя. Отсюда следует, что эффекты для этих частиц равны 10 от эффекта для электронов. Таким образом остлются два существенных типа взаимодействия для этих частиц 1) ядерное рассеяние и 2) ионизационные эффекты или взаимодействие с атомными электронами. [c.51]

Другая причина интереса к атомным и сверхатомным полям обусловлена возникновением релятивистских эффектов в конечном состоянии свободного электрона, вырванного из атома. Действительно, колебательная энергия свободного электрона в поле волны E q ос F/uuY в сверхатомном поле может достигать величины энергии покоя свободного электрона, равной ШеС , где Ше — масса покоя электрона. Это и означает, что в конечном состоянии электрон является релятивистским. Соответственно все теоретические выражения для вероятности ионизации, энергетического и углового распределения образующихся электронов должны быть обобщены на релятивистский случай. В ряде случаев это приводит к существенным изменениям результатов, полученных при пренебрежении релятивистскими эффектами (гл. X), [c.22]

С помощью трековых камер с магнитным полем массу частпцы можно определить, произведя кинема-тич. анализ ее упругого столкновения с известным ядром (напр., водорода или гелия, наполняющего камеру) или атомным электроном (по делыпа-электро-нам). Этот метод обладает тем достоинством, что он основан на точно выполняющихся законах сохранения энергии и количества движения. С помощью этого метода определяются массы невидимых па фотографиях нейтральных частиц, если число подлежащих вычислению величин (масса, энергия частицы, ее импульс п углы, определяющие направление движения) для всех участвующих в реакции частиц не больше 4. Дело в том, что все кипематич. величины связываются четырьмя уравнення.ми ур-нием сохранения энергии и тремя ур-ниями сохранения импульса (но трем пространственным осям). Напр., если для реакции - - р —> -(- Х° -f- р достаточно точно измерены импульс я+-мезона до столкновения с покоящимся протоном р, а также импульс я -мь-зона и протона после столкновения, то импульс р неизвестной частицы Х° и ее полная энергия Е полностью определяются, после чего находится масса VЕ — p .. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...