Объем характерный

В [Л. 113] гидросмесь трактуется как сумма двух потоков фиктивных континуумов (жидкости и частиц). В отличие от большинства других исследователей М. А. Дементьев специально подчеркивает эту фиктивность, оправдывая ее лишь приложимостью методов механики сплошной среды. В [Л. 113] для оценки надежности использования модели фиктивного континуума рекомендуется сопоставлять объем характерного структурного образования турбулентности, определяемого кубом поперечного масштаба турбулентности [c.29]

Объем характерный (критический) 210—211, 231—233, 239 [c.479]

Перейдем к постановке задачи. Рассмотрим объем жидкости Р, имеющий характерный размер Ь. Будем предполагать, что Ь много больше среднего расстояния между пузырьками газа I. Обозначим через А. пузырьки газа, находящиеся в узлах периодической решетки с периодами ( = 1, 2, 3). Пузырьки будем считать сферическими с радиусами соответственно. Скорость поступательного движения пузырьков обозначим через и, а ско- [c.113]

Вид функции (4. 7. 18) в различные моменты времени показан на рис. 54. В начальный момент времени =0 (т = 1) кривая распределения, как видно из рис. 54, имеет максимум при В=1, т. е когда объем пузырьков газа является характерным. Введем понятие времени коалесценции по истечении которого общее число пузырьков газа уменьшается в два раза. Из соотношения (4. 7. 2) видно, что [c.162]

По истечении времени t t ( с=0.5) максимум функции распределения сдвигается в сторону больших пузырьков И=1.25 (характерный объем пузырьков теперь равен максимальному объему в начальный момент времени). Через время 2=5.25 (т=0.16) максимум еще больше сдвигается В = 1.75 (см. рис. 54). [c.162]

Таким образом, чтобы задать макроскопическое состояние, нужно зафиксировать значения относящихся к системе макроскопических параметров. Существенно, что при этом нет нужды заботиться о задании всех мыслимых макроскопических величин. Оказывается, достаточно зафиксировать только часть из них, сколько именно — зависит от того, что за состояние мы хотим задать. А остальные тогда сами примут значения, характерные для этого состояния. Если мы зададим, например, объем, число частиц и температуру газа, все остальные его характеристики давление, внутренняя энергия, теплоемкость и т.д. рано или поздно примут вполне определенные значения. [c.10]

Прежде всего общим свойством всех макроскопических объектов является то, что составляющие их частицы находятся в непрерывном движении. Правда, характер этого движения и законы, которые им управляют, как будто совершенно различны в различных объектах. В газах, например, молекулы свободно движутся по всему объему, лишь относительно изредка сталкиваясь друг с другом. В твердых телах атомы, напротив, сильно связаны между собой и могут лишь слегка колебаться около положений равновесия. Еще более могучим является обменное взаимодействие между электронами в металле, но оно совсем не похоже на взаимодействие между молекулами газа или атомами твердого тела. Оказывается, однако, что существует одна общая черта, одинаково характерная для всех этих разных движений их хаотичность. [c.13]

Из 1.3 мы знаем, что если задать объем И, число частиц Ы и внутреннюю энергию Е системы, то, тем самым, будет определено множество доступных для нее микросостояний. Мы знаем также, что подавляющее число этих микросостояний будет реализовывать равновесное макроскопическое состояние, для которого характерно однородное или почти однородное распределение экстенсивных макро- скопических величин по различным частям системы. Например, однородное или почти однородное распределение энергии и частиц цо объему. Или энергии и занимаемого объема—по частицам. И так далее. [c.51]

Простейшим видом объемных волн являются плоские волны. Плоские волны делятся пъ продольные и поперечные (см. рис. 82). В продольной волне или волне расширения - сжатия частицы сжимаются и растягиваются, двигаясь вдоль распространения волны. В поперечных (сдвиговых) волнах, или волнах искажения частицы среды перемещаются поперек направления движения волны, испытывая только деформации сдвига. При этом искажается только их форма, но объем не меняется. Характерно, что скорости объемных [c.139]

В режиме разделения времени задания пользователей, связанных с ЭВМ посредством индивидуальных устройств ввода-вывода информации (так называемых терминалов), обрабатываются последовательно в течение коротких отрезков времени. Тогда небольшие задания требуют для своего выполнения небольшого числа таких отрезков, и следовательно, выполняются быстро. При этом у пользователей создается ощущение монопольного владения ресурсами ЭВМ. Режим разделения времени составляет основу диалогового взаимодействия проектировщика с ЭВМ. В проектировании организация такого взаимодействия целесообразна, когда имеются трудности формализации решаемой задачи, объем вводимой и выводимой информации невелик, а время реакции ЭВМ на действия человека не превышают 2—3 с. Такие задачи являются характерными, например, для конструирования ЭМУ. [c.41]

В качестве входных данных для работы этих программ применяются координаты характерных точек изображения (координаты вершин контура, центров скруглений и пр.), что увеличивает объем вводимой информации по сравнению, например, с ранее рассмотренным методом получения частично нормализованных изображений, в соответствии с [c.185]

Критическая точка, как уже отмечалось, представляет собой фазовый переход второго рода, который характеризуется появлением нового свойства сразу, во всем объеме, занимаемом веществом применительно к критической точке это означает, что химический потенциал во всем объеме должен перейти от того вида, который он имеет в одной из фаз (например, жидкой), в форму, характерную для другой фазы (т. е. газообразной). Этот переход осуществляется путем флуктуационного образования новой фазы, охватывающего весь объем, занятый веществом соответственно этому при приближении к критической точке радиус флуктуации параметра, обусловливающего фазовый переход, стремится к бесконечности. [c.260]

Характерным техническим показателем объемных гидромашин является рабочий объем, который указывается в справочниках и марках насосов, гидромоторов и пневмомоторов. Например, насос ВНР 32/20 В — высоконапорный Н — насос Р — радиальный 32 — рабочий объем, см /об 20 — давление, МПа. [c.157]

Характерной особенностью численных методов является боль-щой объем вычислительной работы при их реализации, поэтому [c.51]

В настоящее время в экспериментальной практике используются разнообразные методы определения турбулентных характеристик потока. Однако все они могут быть разделены на две большие группы. К первой группе относят методы, основанные на введении в поток индикатора (пыль, мелкие частицы), по поведению которого можно сделать вывод о параметрах турбулентности. Это методы, основанные на эффекте Доплера (лазерный, акустический анемометры), методы мгновенной фоторегистрации, разнообразные оптические методы, методы электронных пучков и т. д. Указанные методы имеют небольшую разрешающую способность приборов, для них характерны трудности юстировки оптической системы, большой объем экспериментальной информации, а также определенные трудности расшифровки показаний аппаратуры. В то же время эти методы не искажают структуры потока и находят применение в тех случаях, когда другие методы неприменимы (например, при исследовании структуры вязкого подслоя). [c.257]

Примеры обсуждаемых задач приведены на рис. 2.18—2.21. На рис. 2.18 показаны равновесные формы пузырьков и капель на плоской поверхности. Характерным для этого случая является то, что сила тяжести как бы прижимает объем дискретной фазы к поверхности. На рис. 2.19 показаны очертания пузырьков и капель на плоской поверхности в условиях, когда сила тяжести стремится как бы оторвать объем от поверхности. Приведенные на рис. 2.18 и 2.19 картины охватывают случаи гидрофильной (0 < Tt/2) и гидрофобной (0 >71/2) поверхностей. [c.102]

В случае ламинарного движения дисперсной смеси, когда хаотическое движение включений или дисперсной фазы (пусть это будет вторая фаза) несущественно(Ас 2 = 0)i пульсации скоростей несущей фазы (первая фаза) связаны только с относительным макроскопическим движением (скольжением) фаз (несущая фаза имеет регулярный турбулентный режим движения). Тогда характерные значения пульсаций скоростей первой фазы Ai>i — — V2, причем они охватывают часть объема несущей фазы, по порядку равного объему включений. Таким образом, имеем [c.55]

Опыты с образцами высокопластичных материалов (свинца, алюминия, золота и т. п.) очень удобны для детального исследования процессов пластического деформирования (пластического течения). В этих обстоятельствах объем материала практически не изменяется, что характерно для чистого сдвига. В связи с этим возникло предположение, что условие перехода через состояние предельной упругости следует связывать с максимальными касательными напряжениями Поэтому выражение для эквивалентного напряжения принимает вид [c.135]

Разрушение может быть частичным и полным. Частичное, разрушение тела характеризуется повреждением материала за счет возникновения в нем отдельных трещин или распределенных по объему дефектов, понижающих его прочностные свойства. При полном разрушении происходит разделение тела на части. Следовательно, разрушение является наиболее характерным показателем нарушения прочности твердого тела. [c.727]

Характерной особенностью ковалентных кристаллов, связанной с направленным характером связей, является-низкий коэффициент компактности (т. е. отношение объема, занимаемого атомами в элементарной ячейке, к объему самой элементарной ячейки). [c.9]

Когда отдельные крупные зерна или малые группы их беспорядочно разбросаны по объему изделия, разно-зернистость является островной. На рис. 214 приведен характерный случай такой разнозернистости. [c.391]

Изменение количества движения жидкости, протекающей через рассматриваемый неподвижный объем, пропорционально массе, заключенной в этом объеме, и, следовательно, третьей степени его линейного размера. Силы, действующие на поверхности граней и равные возникающим напряжениям, умноженным на соответствующие площади, пропорциональны квадрату характерного линейного размера. При стягивании рассматриваемого элементарного объема в точку остаются только силы, связанные с возникающими в этой точке напряжениями. [c.26]

Первый член правой части уравнения описывает диссипацию кинетической энергии элемента жидкости, когда последний сохраняя неизменным свой объем, испытывает вследствие действия сил вязкости деформацию формы коэффициент т] называется коэффициентом сдвиговой вязкости, или просто коэффициентом вязкости. Второй член связан с диссипацией энергии в том случае, когда элемент ЖИДКОСТИ сохраняет свою форму (но не объем), что характерно для сжимаемой жидкости коэффициент называется коэффициентом объемной вязкости. Величина г) и [c.177]

С. Г. Телетов в результате получает системы уравнений, которые учитывают силы взаимного сопротивления компонентов и фазовый переход одного компонента в другой. Однако в [Л. 123] отмечается, что временное осреднение не позволяет получить строгие уравнения дисперсоида. При этом показано, что и способ осреднения Франкля нуждается в улучшениях. Метод последовательного осреднения физических величин, предложенный в [Л. 123], заключается в том, что в каждый момент величины осредняются по объемам компонентов, а затем используется временное осреднение по промежуткам времени, соизмеримым с периодом характерных турбулентных пульсаций. В [Л. 113] осреднение фактически выполняется по объемам компонентов, составляющих объем элементарной ячейки потока AVn AVt = = РлАУп ДКт= (1—Рл)А п. При этом справедливо отмечается, что идея условного континуума лишь тогда может иметь физический смысл, если при этом хотя бы приближенно [Л. 113] отражаются особенности дисперсных лотоков (наличие подвижных внутренних границ, рассредоточенность по элементарным ячейкам сил межкомпонентного взаимодействия). Особый интерес представляет предложение Б. А. Фидмана дополнить пространственно-временное осреднение Франкля вероятностным осреднением основных величин дисперсных потоков [c.31]

При малых периодах пульсаций, большой и нестационарной частоте вращения мелких частиц, при быстролетучих и кратковременных процессах (прогрев и воспламенение частичек топлива и пр.) характерное время может оказаться порядка Ткр. Впервые теплообмен в этих своеобразных условиях был изучен Б. Д. Кацнельсоном и Ф. А. Тимофеевой диффузионным методом (Л. 153], а затем Л. И. Кудряшевым и А. А. Смирновым аналитически и экспериментально (методом регулярного режима). В связи с формированием теплового пограничного слоя тепловой поток q , передаваемый от поверхности частицы в пограничный слой (или в обратном направлении), больше (или меньше) теплового потока доб, проникающего из пограничного слоя в ядро потока. Поэтому предложено различать коэффициенты теплоотдачи от поверхности частицы ап и от поверхности. пограничного слоя в объем потока аоб- При этом показано, что п>аоб тем значительнее, чем меньше критерий гомохронности. Согласно данным [Л. 153] в записи С. С. Кутателадзе [c.160]

Однако закон Бугера Бера, определяющий перенос лучистой энергии, приложим лишь к таким поглоп ающим средам, в которых переизлучение незначительно, а распределение температуры но объему газа равномерно. Тогда очевидна неправомерность использования такого метода применительно к потокам газовзвеси (кроме слабо запыле шых), к флюидным потокам, а также к падающему, псевдоожиженному и плотному слою, где невозможно игнорировать переизлучение, рассеивание и неравномерность поля температур частиц. Можно полагать, что использование методики, основанной на выражениях (8-24), (8-26), приводит в подобных случаях к завышению ал, так как, помимо игнорирования нереизлучения и рассеивания энергии, молчаливо предполагается, что все частицы одинаково (или примерно так же, ка в котельных газах, характерных весьма незначительной запыленностью) видят стенки канала, обладая одинаковой по сечению трубы температурой. Характерно, что доказательство неправильности таких позиций содержится в самой работе [Л. 230]. Здесь при проверке показаний термопар выявлено, что для незапыленного воздуха различие, вызванное излучением стенок в показаниях термопар диаметром 0,1 0,3 и 0,5 мм, составляло 100— 150° С, а в потоке газовзвеси — всего лишь +5° С. Таким образом, имела место практически полная тепловая экранировка спая термопар частицами. [c.268]

Управляющая программа MFT позволяет организовать мультипрограммный режим с фиксированным числом задач (режим MFT), характерной особенностью которого является то, что ОП ЭВМ еще до начала обработки заданий разбивается на фиксированное число разделов. В дальнейшем в каждом разделе выполняется единственная задача. Внутри раздела возможно появление подзадач (вариант управляющей программы MFT с подзадачами). Управляющая программа MFT занимает в оперативной памяти объем 128К байт. Недостатком режима MFT является то, что размеры разделов фиксированы и, как правило, превышают истинные потребности [c.104]

Наглядным примером может служить вывод дифференциального уравнения теплопроводности Фурье дНдх = a jH), нри котором не учитывалась конкретная обстановка явления и рассмагривался только выделенный дифференциальный объем тела dV. Для вывода уравнения потребовался единственный опытный факт, что перераспределение энергии в среде возможно только при наличии температурных градиентов, не равных нулю. Поэтому полученное дифференциальное уравнение представляет собой наиболее общую связь между существенными для явления величинами и характеризует свойства, присущие всем явлениям данного класса (класса явлений теплопроводности). В дифференциальном уравнении нет никаких сведений о конкретных значениях отдельных величин, характерных для какого-либо единичного явления. Переменные, вхо-дяп иe в состав уравнения, могут принимать самые различные значения, каждое из которых отвечает какому-то единичному явлению. [c.409]

В.П. Алексеев и А.П. Меркулов пришли к выводу о перестройке вдоль камеры энергоразделения периферийного квазипотенци-ального вихря в вынужденный приосевой закрученный поток, вращающийся по закону, близкому к закону вращения твердого тела (т = onst) [13, 14, 115, 116]. Отмеченные исследования были проведены в 60-е годы и их основополагающие результаты, а также результаты зарубежных исследователей [227, 234, 237, 246, 255, 261, 265, 268] обобщены в монографиях [35, 94, 164]. В большинстве проведенных исследований измере аничивались лишь установлением качественных зависимостей распределения параметров по объему камеры энергетического разделения в виде функций от режимных и геометрических параметров. Сложность проведения зондирования в трехмерном интенсивно закрученном потоке определяется не только малыми размерами камеры энергоразделения, но и радиальным градиентом давления, вызывающим перетекание газа по поверхности датчика, а следовательно, искажающим данные измерений. В некоторых исследованиях [208] предпринята попытка определения расчетным методом поправки на радиальные перетечки с последующим учетом при построении кривых (эпюр) распределения параметров в характерных сечениях. Опубликованные данные порой имеют противоречивый характер и трудно сопоставимы, так как практически всегда имеются отличительные признаки в геометрии основных элементов и соотношении характерных определяющих процесс параметров. [c.100]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Найти давление и объем в характерных точках цикла поршневого двигателя внутреннего сгорания с подводом теплоты при р = onst, а также термический к. п. д. и полезную работу, если дано р = 100 кПа, е = 14 р = 1,5 k = 1,4. [c.149]

Характерные условия металлургических реакций при сварке, как и при кристаллизации,— высокая температура нагрева, 0ТНО1 сительно малый объем расплавляемого металла, кратковременность процесса. [c.26]

Электромеханические объекты представляют собой специальный класс объектов машиностроения, общей особенностью которых является относительно большой объем задач конструирования и технологической подготовки производства. Этим объекты машиностроения существенно отличаются, например, от радиоэлектронной аппаратуры, для проектирования которой характерно преобладание вопросов схемотехники. [c.16]

Так, например, анализ рабочих чертежей элементов конструкции ЭМУ, выполненных в соответствии с требованиями ЕСКД, показал, что эти чертежи содержат не менее 100—150 графических элементов (отрезков прямых линий, окружностей и дуг окружностей и пр.). Кроме того, графическое изображение на чертеже сопровождается поясняющим текстом (в среднем 10—15 строк). Принимая во внимание, что программы, предназначенные для изготовления чертежей на графопострюи-телях, должны применяться при различных значениях параметров чертежа (геометрических размеров или координат характерных точек элементов изображения), необходимо предусмотреть специальные части этих программ, выполняющие функции формирования массива чертежа, элементы которого задают численные значения параметров в операторах черчения (см. 5.3). По объему эти части программ черчения в ряде случаев оказываются не меньше, чем собственно графические, в которых, в свою очередь, необходимо иметь как минимум один оператор для формирования каждого графического элемента. Поэтому общий объем одной программы для изготовления чертежа в данном случае составляет в среднем 200—300 операторов. [c.267]

Необходимо, например, рассчитать на прочность коленчатый вал двигателя внутреннего сгорания. Не надо быть специалистом, чтобы представить себе объем необходимой работы. Вал установлен на нескольких подшипниках. В определенном порядке, известно каком, в цилиндрах двигателя происходит воспламенение рабочей смеси и через шатун на вал передается усилие. По индикаторной диаграмме может быть вычислен закон изменения усилия в зависимости от угла поворота вала. Несмотря,на то, что длины участков вала всего в два три раза больше характерных размеров поперечных сечений, можно с определенной натяжкой рассматривать коленчатый вал как пространственный брус, нагруженный достаточно сложной системой сил. С поворотом вала эти силы, естественно, меняются. Меняются их плечн и потому для выявления общей картины действующих сил необходимо произвести анализ изгибающих и крутящих моментов при различных угловых положениях вала. Скажем, через каждые 10° поворота вала. Это — достаточно длительная и кропотливая подготовительная работа. [c.93]

Модель анализатора изображения Ранее отмечалось, что характерной особенностью любого ОЭП как объе кта проектирования является наличие подсистемы, с помощью которой аьщеляется и особым образом кодируется та часть информации об источнике излучения, которая определяет функциональное назначеше ОЭП. [c.60]

Здесь использованы безразмерная пространственная координата X. отнесенная к характерной длине пласта, безра шерное время г, пропорциональное объему докаченной жидкости, безразмерные интенсивности фазовых переходов отнесенные [c.325]

Картина обтекания цилиндра реальной (вязкой) жидкостью резко отличается от описанной выше. При очень малых числах Рейнольдса в набегающем потоке (Re = W d/v, d —диаметр цилиндра) разница между картинами обтекания невязкой и вязкой жидкости очень мала. Но она будет проявляться все больше по мере увеличения чйсла Рейнольдса. При значениях чисел Рейнольдса, характерных для практических задач, картину обтекания можно представить следующим образом. На поверхности цилиндра в этих условиях образуется пограничный слой (рис. 10.5). В этой области в результате диссипации элементарный объем жидкости частично теряет свою кинетическую энергию и оставшегося запаса не хватает для того, чтобы достичь точки 5, и он останавливается. Во внешнем потенциальном течении давление восстанавливается по закону [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...