Истечение несжимаемых жидкостей

Общие соотношения. Истечение несжимаемых жидкостей [c.73]

При истечении несжимаемых жидкостей применяются суживающие сопла, так как массовая скорость истечения несжимаемой жидкости монотонно возрастает по мере снижения давления потока жидкости. [c.76]

Рассмотрим в качестве примера истечение несжимаемой жидкости из сосуда через патрубок, сделанный в форме усеченного конуса, расширяющегося к выходу (рис. 30). [c.54]

Влияние сжатия струи, скорости на подходе к отверстию и других факторов учитывается так же, как и при истечении несжимаемой жидкости, введением коэффициента расхода р [c.322]

Коэффициент расхода р в формуле (7.55) можно представить, как обычно, в виде р = сре (где ф — коэффициент скорости, который, как и в случае истечения несжимаемых жидкостей, зависит от числа Рейнольдса). При значительных числах Рейнольдса можно принимать (для отверстий в тонкой стенке) ф = 0,98. [c.324]

Истечение несжимаемой жидкости из малого отверстия в тонкой стенке [c.229]

Скорость истечения несжимаемой жидкости из сосуда [c.26]

Определим скорость истечения несжимаемой жидкости из сосуда (рис. 14). При истечении жидкости из сосуда уровень жидкости понижается и движение является неустановившимся, но если предположить, что сосуд достаточно велик, а отверстие мало, то движение в течение не очень [c.26]

Истечение несжимаемой жидкости [c.151]

Фиг. 5 24. Истечение несжимаемой жидкости через насадок.

Фиг, 5-27. Истечение несжимаемой жидкости через прямоугольную шлицевую щель. [c.154]

Фиг. 5-26. Истечение несжимаемой жидкости черев щель.

При выводе уравнений (2-33) — (2-35) предполагалось, что скорость изменения массы подчиняется закону истечения несжимаемой жидкости и что температура газа меняется незначительно. Пренебрегая также изменением объема во времени и величинами второго порядка малости, получаем следующую приближенную формулу для расчета изменения интенсивности скачка во времени [c.29]

Истечение несжимаемой жидкости (79). 1-16-2. Суживающиеся сопла для газа (87). 1-16-3. Сверхзвуковые сопла (сопла Лаваля) (88). 1-16-4. Истечение газа из отверстий (90). 1-16-5. Расчет лабиринтовых уплотнений (91) [c.7]

Мв-1. ИСТЕЧЕНИЕ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.79]

Рис. 1-32. Истечение несжимаемой жидкости через ма.чые отверстия в тонкой стенке.

Рис. 1-34. Истечение несжимаемой жидкости через большое отверстие в тонкой стенке.

Рис. 1-35. Истечение несжимаемой жидкости через щель.

Рис. 1-37. Истечение несжимаемой жидкости через отверстие при переменном напоре.

ИСТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ И ГАЗА ИЗ ОТВЕРСТИЯ Истечение несжимаемой жидкости (газа) [c.35]

Рис. 1.21. Истечение несжимаемой жидкости через большое отверстие

Рнс. 1.22. Истечение несжимаемой жидкости через затопленное отверстие [c.30]

Истечение несжимаемой жидкости через малое отверстие. Рассмотрим истечение жидкости из сосуда через отверстие. Будем считать, что отверстие расположено вблизи дна (рис. 12). Жидкость предположим несжимаемой и находящейся в поле сил тяжести. Пусть 5 — площадь открытой поверхности жидкости в сосуде, s — площадь отверстия, Н — уровень жидкости в сосуде. [c.115]

Скорость ист,ечения газа из отверстия в резервуаре. В 6 была решена задача о скорости истечения несжимаемой жидкости из отверстия в резервуаре. Рассмотрим теперь аналогичную задачу для газа. Пусть в резервуаре находится газ под давлением, которое мы обозначим через />тах- Через отверстие в стенке газ вытекает в атмосферу, давление в которой обозначим через р . Вычислим скорость истечения газа. Возьмем в вытекающей струйке два сечения одно —внутри резервуара, где давление равно / тах, а скорость можно считать равной нулю, и другое — после выхода из резервуара, где давление равно р , а скорость равна V. Запишем для этих двух сечений уравнение (25) [c.97]

Фиг. 5-24. Истечение несжимаемой жидкости Процесс истечения ЖИДКОСТИ через тол-

Массовый расход газа при этом зависит от давления в резервуаре р и возрастает с его увеличением, но не зависит от давления внешней среды Рвн, а следовательно, от величины отношения рвв/рь Коэффициент расхода (X в формуле (XVI.55) можно представить, как обычно, в виде (,i = (pe, где ф — коэффициент скорости, который, как и в случае истечения несжимаемых жидкостей, зависит от числа Рейнольдса. При значительных числах Рейнольдса можно принимать (для стверстий в тонкой стенке) ф = 0,98. [c.306]

Фиг. 6-26. Истечение несжимаемой жидкости ереа щель.

Начнем с приближенных методов. Большинство из них опирается на известный в гидродинамике прием, состоящий в распределении вдоль границ течений различных особенностей — вихрей источников, стоков и мультиполей — и последующем составлении интегральных уравнений для определения интенсивностей этих особенностей. Д. Саламатов (1959) под руководством Ф. И. Франкля рассмотрел задачу об истечении несжимаемой жидкости из осесимметричной воронки конической формы, определил вид свободной поверхности и распределение скоростей вдоль стенки воронки. Метод решения задачи состоял в замене границ течения непрерывно распределенными кольцевыми вихрями, причем на поверхности сосуда неизвестной являлась интенсивность вихрей, а на свободной поверхности — радиус вихревого кольца. Для определения этих величин по граничным условиям было составлено интегро-дифференциальное уравнение, которое было решено в отдельных точках методом последовательных приближений. В дальнейшем тот же метод был применен Д. Сала-матовым для нахождения сопротивления круглого конуса при струйном обтекании и сопротивления тела вращения при кавитационном обтекании. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...