Сохранение импульса и анергии

Я. р.— осн. метод изучения структуры ядра и его св-в (см. Ядро атомное). Я. р. подчиняются законам сохранения электрич. заряда, барионного заряда, энергии и импульса. Я. р. могут протекать с выделением и с поглощением энергии Q, к-рая примерно в 10 раз превышает анергию, поглощаемую или выделяемую при хим. реакциях. Поэтому в Я. р. можно заметить изменение масс взаимодействующих ядер согласно закону сохранения энергии, энергия Q, выделяемая или поглощаемая при Я. р., равна разности сумм масс ч-ц (в энергетич. ед.) до и после Я. р. I [c.914]

В настоящее время энергия, до которой могут быть ускорены протоны, достигла сотен Гэв. В 1967 г. в СССР (г. Серпухов) был залушзн ускоритель на энергию 76 Гэв. В 1972 г. в США (Батавия) получен пучок протонов с анергией 400 Гэв. Очень большие возможности для исследования взаимодействий при сверхвысоких энергиях обещает быстро развивающийся метод встречных пучков, идея которого заключается в использовании вместо неподвижной мишени щучка частиц, движущихся навстречу бомбардирующим частицам. Очевидно, что а этом случае относительная доля кинетической энергии, идущая на взаимодействие, поаыщается (по сравнению с долей кинетической энергии, идущей на выполнение закона сохранения импульса). Если обе сталкивающиеся частицы имеют разные массы и скорости, то их суммарный имяульс равен нулю и вся кинетическая энергия частиц идет на взаимодействие. Записав для этого случая выражение (13.10) в с. ц. и. обеих частиц, а затем в системе координат, связанной с одной из частиц, и приравняв их между собой, можно найти связь между кинетической энергией во встречных пучках (Т ) и эквивалентной (по вызываемому эффекту) кинетической энергией бомбардирующей частицы (7) при обычном способе ее взаимодействия с неподвижной частицей-мишенью [c.139]

Все указанные С. отражают свойства плоского 4-мерного пространства Минковского с псевдоевкли-довой. метрикой (см. Относительности теория). Преобразования (1) и (2) представляют сдвиги, а (3) и (4) — повороты в пространстве Минковского. С. относительно первых двух преобразований приводит к законам сохранения импульса и анергии, а С. относительно пово- [c.506]

Для нолучения Г. р. вводится статистический ансамбль Гиббса совокупность большого (в пределе бесконечно большого) числа копий данной системы (клас-сич. или квантовой), соответствующих заданным макро-сконич. условиям. Рассматривается распределение систем (членов ансамбля) в фазоеом пространстве координат q И импульсов р частиц или по квантовым состояниям всей системы. Г. р. имеют место как для состояний классич. системы с ф-цией Гамильтона ff(p, ф в фазовом пространстве (р, q)= р ,.. р , i,- Ы всех N частиц системы, так и для квантовых состояний системы с уровнями анергии ёГ. р. в классич. статистике зависят от координат и импульсов лишь через Н (р, q) и не зависят от времени, удовлетворяя Лиу-вилля уравнению, к-рое выражает сохранение плотности вероятности в фазовом пространстве. Г. р. в квантовой статистике зависят от гамильтониана системы Й, удовлетворяя квантовому ур-нию Лиувилля, выражающему эволюцию во времени матрицы плотности. [c.452]

Важное значение для решения задач М. имеют понятия о динамич. мерах движения, к-рымя являются кол-во движения (см. И.чпульс), момент количестеа движения и кинетическая анергия, и О мерах действия силы, каковыми служат импульс силы и работа. Соотношение между мерами движения и мерами действия силы дают т. н. общие теоремы динамики. Эти теоремы и вытекающие из них законы сохранения кол-ва движения, момента кол-ва движения и механич. энергии выражают свойства движения любой системы материальных точек и сплошной среды. [c.127]

Методы косвенного наблюдения нейтрино [4]. Методы косвенного детектирования Н. основаны на том, что в реакциях с участием И. оно уносит не только анергию, но и импульс. Наиболее отчетливо это проявляется в двухчастичных реакциях типа К-захвата, р-захвата, я— -р.- -тиК— -p + v распадах. В этих случаях частицы, возникаюш,ие вместе с v, имеют, согласно законам сохранения, вполне определенную энергию. Отчетливый и острый пнк в эпергетич. рас-нредолении ядер отдачи при К-захвате, обнаруженный в ряде экспериментов, убедительно доказывает, что при -распаде испускается только одно Н. Аналогичный эффект наблюдается и при (.i-захвате (см. рис. 1). Еще более доступны для наблюдения случаи распадов n->-fi+v и K-<-p+v. Результаты этих опытов дают также грубую оценку массы Н. и совместимы с предположением, что = 0. [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...