Диаграмма импульсов векторная

Построим теперь так называемую векторную диаграмму импульсов. Сначала изобразим вектор р1 отрезком АВ (рис. 4.13), затем векторы р/ и р2, каждый из которых представляет собой, согласно (4.65), сумму двух векторов. [c.118]

Таким образом, для построения векторной диаграммы импульсов, соответствующей упругому столкновению двух частиц (одна из которых первоначально покоилась) необходимо [c.118]

И наконец, из той же векторной диаграммы импульсов можно найти связь между углами i и . [c.119]

Следует, однако, обратить внимание на одно принципиальное обстоятельство. Векторная диаграмма импульсов, в основе которой лежат законы сохранения импульса и энергии, давая нам полную картину всех возможных случаев разлета частиц после столкновения — результат сам по себе весьма существенный, — совершенно не говорит о том, какой из этих возможных случаев реализуется конкретно. Для установления этого необходимо обратиться к более детальному рассмотрению процесса столкновения с помощью уравнений движения. При этом выясняется, например, что угол рассеяния di налетающей частицы зависит от характера взаимодействия сталкивающихся частиц и от так называемого прицельного п ар а м етр а , неоднозначность же решения в случае т >т2 объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния i9 i может реализоваться при двух значениях прицельного параметра, причем независимо от закона взаимодействия частиц. [c.120]

Теперь рассмотрим тот же вопрос в /(-системе отсчета, где частица массы mi с импульсом pi испытывает столкновение с покоЯ L с щейся частицей массы Шг. Для определения возможных случаев разлета частиц после столкновения здесь также полезно воспользоваться векторной диаграммой импульсов. Ее построение аналогично тому, как это было сделано для упругого столкновения. Им-пульс налетающей частицы pt= [c.121]

Воспользуемся векторной диаграммой импульсов, соответствующей предельному углу di пр (рис. 4.21). Из прямоугольного треугольника АСО следует, что [c.131]

Распад частицы. Частица с импульсом ро (в К-системе) распалась на лету на две частицы с массами mi и т . При этом выделилась энергия Q — энергия распада (она перешла в кинетическую энергию). Построить векторную диаграмму импульсов для этого процесса и найти с помощью нее возможные импульсы pi и р2 возникших частиц. [c.131]

С помощью этих формул построим векторную диаграмму импульсов (рис. 4.22). Изобразим сначала отрезок АВ, равный импульсу ро. Затем радиусом р проведем окружность с центром в точке О, которая делит отрезок АВ на две части в отношении mi отг- Эта окружность и есть геометрическое место точек всех возможных положений вершины С треугольника импульсов AB . [c.132]

Рассмотрим теперь брэгговскую дифракцию (рис. 10.4). Угол отклонения при условии Брэгга равен 20д = 2 ar sin (X/Q/2nv). На рис. 10.5 приведена соответствующая этой дифракции векторная диаграмма импульсов. Предположим, что частота звука изменяется от /д до /д -Ь Д/. Поскольку К — l-wf/v, это приводит к изменению звукового волнового вектора на величину АК = как показано на рисунке. Поскольку угол падения остается неизменным (вд) и фактически неизменной сохраняется длина вектора дифрагированной волны к, концы этих векторов к оказываются расположенными на окружности, изображенной на рис. 10.5. Таким образом, мы не можем замкнуть диаграмму импульсов и, следовательно, закон сохранения импульсов не выполняется. Пучок будет дифрагировать в направлении, которое соответствует наименьшему нарушению закона сохранения импульса . Дифракция происходит [c.410]

Если же tni m.2, то физический смысл имеют оба знака перед корнем — ответ в этом случае неоднозначен под углом импульс рассеянной частицы может иметь одно из двух значений (это зависит от относительного расположения частиц в момент соударения). Последний случай соответствует векторной диаграмме, показанной на рис. 4.14, в. [c.130]

Рис. 54. Векторная диаграмма катастрофы в пространстве PH, показывающая сохранение 4-импульса.

Вектор ОЯ имеет особое значение, так как он представляет скорость центра масс двух молекул перед столкновением и после столкновения. Векторные диаграммы (рис. 1.2 и 1.3) показывают, что эта скорость не меняется в процессе соударения. Эго можно доказать и аналитически при помощи закона сохранения импульса. Скорость центра масс перед столкновением равна [c.19]

Рис. 17. Диаграммы работы пик-генератора. а — образование импульса в пик-трансформаторе б — векторная диаграмма намагничивающих сил в —векторная диаграмма сеточных импульсов г — образование сеточного импульса вентиля 1 с1 сб — векторы напряжения сеточных импульсов.

Рис. 2. Векторная диаграмма, иллюстрирующая закон сохранения импульса при рассеянии света на звуке.

Рис. 13. График (а) углового распределения струй в событиях трёхструйной аннигиляции e-t-e в адроны. Диаграмма (б) изображает механизм этого процесса в КХД. 0 — угол между струями с наибольшим н следующим по величине суммарными импульсами <в системе отсчёта, в которой струи с наибольшим н наименьшим импульсами летят в противополо-жиыс стороны). Сплошная и пунктирная линии — теоретические предсказания дли векторного и скалярного глюонов.

Существует также широкий класс иеиеренормируе-мых взаимодействий с безразмерной константой связи. Так, вообще говоря, иеперенормируемо взаимодействие массивного заряженного векторного поля с фермионами. Пропагатор такого векторного поля не убывает с ростом 4-импульса, поэтому область больших импульсов в фейнмановских диаграммах не обрезается досха- [c.323]

Устройством, генерирующим отпирающие импульсы, является пик-генератор, который состоит из шести пик-трансформаторов. Принцип работы пик-трансформатора основан на насыщении его сердечника при прохождении переменного тока по первичной обмотке. Когда сердечник не насыщен, происходит изменение магнитного потока, и во вторичной обмотке пик-трансформато-ра наводится э. д. с. (имиульс), максимум которой соответствует моменту перехода через нуль магнитного потока. В этой точке скорость изменения магнитного потока наибольшая. Параметры пик-трансформаторов подбираются таким образом, чтобы ширина импульса у о снования равнялась 60°. Когда сердечник пик-трансформатора насыщен, то нет изменений магнитного потока, и, стало быть, отсутствует э. д. с. во вторичной обмотке (рис. 17,а). Пик-трансформаторы, образующие пик-генератор ПГЗ-120, имеют каждый две первичные и четыре вторичные обмотки. Первичные обмотки пик-трансформаторов соединены в сложный зигзаг, и отношение чисел витков первичных обмоток W2 W —0,3 7. Такое отношение чисел витков первичных обмоток и схема их соединений позволяют получить векторную диаграмму НС пик-генератора, показанную на рис. 17,6. Соединяя вторичные обмотки пик-трансформаторов с учетом векторной диаграммы НС можно получить векторную диаграмму отпирающих импульсов в соответствии с очередностью работы вентилей в трехфазной мостовой схеме (рис. 17,в). Каждый импульс сдвинут относительно предыдущего на 60 . На рис. 17,г показана форма отпирающего импульса, построенного в соответствии со схемой соединения обмоток, приведенной на рис. 16 для вентиля 1. Ширина импульса у основания равна 150°, а на высоте, соответствующей напряжению смещения (для ионных вентилей) —120°. Ширину импульса можно при необходимости уменьшить путем отключения соответствующей обмотки. [c.41]

Образование импульса. Теперь рассдютрим случай, когда волновая фу нкция "ф (/) является суперпозицией очень большого числа колебанйцпавной амплитуды А, с нулевыдш начальными фазами и частотами, к орые равномерно распределены в диапазоне от сох до 2. Соответствующая стробоскопическая векторная диаграмма показана на риё. 6.4. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...