Отражение аномальное

Острота резонансной кривой 60, 82 Осцилляторные схемы Пирса 102 Осцилляция волновой решетки 173 Отражение аномальное 378 [c.718]

В книгу включено несколько разделов, разработка которых еще только начата и по изложенным методам возможны дискуссии, а по мере выявления новых фактов теория может претерпеть существенные изменения. К таким разделам относятся теоретическая схема взаимодействия падающих и отраженных дисперсных частиц при обтекании тел газовзвесью ( 8 гл. 4), некоторые теоретические результаты по аномально сильным осцил- [c.4]

При аномальном С. а. рассеяние электронов на поверхности образца мало сказывается на величине б. Здесь существенную роль играют электроны с малыми углами скольжения, для к-рых отражение близко к зеркальному. Заметно влияет на аномальный С.-э. пост. магн. [c.541]

Для отражения ударных волн от твердой стенки получено трехпараметрическое семейство ударных адиабат, лежащих между ударными адиабатами, соответствующими решениям аналогичных задач в двухфазных средах пузырьковой структуры. В частности, в случае горячей жидкости (Тю Т о) отражение ударных волн происходит, как в парожидкостных средах, с аномальным усилением отраженной волны при любой малой интенсивности падающей волны. В случае холодной жидкости ударная волна ведет себя при отражении так же, как в жидкости с пузырьками нерастворимого газа аномальное усиление не наблюдается из-за малой сжимаемости среды при большей температуре твердых частиц (либо при относительно тонких паровых оболочках около них). [c.740]

Изменение углов падения излучений позволяет наблюдать глубокие, а иногда и аномальные изменения в коэффициентах отражения. Все значения, приведенные выше, относятся к нормальному или приблизительно нормальному падению лучей. [c.126]

Рассмотрим теперь экспериментальные зависимости углового распределения рассеянного рентгеновского излучения. Наблюдаемые индикатрисы рассеяния часто имеют асимметричную форму. На рис. 1.6, изображающем приведенные в работе [10] индикатрисы рассеяния, хорошо видно, как по мере роста угла падения асимметрия как бы перемещается из области углов рассеяния, больших зеркального (0 = 1°), в сторону меньших углов (0 = 3°). Штриховой линией показан контур падающего на образец пучка. Индикатрисы приведены к единичной интенсивности в максимуме. Отрицательные значения А9 соответствуют углам отражения, большим зеркального. Подобные результаты получены на /Са-линии Си авторами работы [32] (рис. 1.7). Особо следует отметить эффект аномального отражения рентгеновских лучей, открытый 26 лет назад [69] и о тех пор неоднократно подвергавшийся исследованию (см. например, работу [23]). Мы не будем здесь подробно его рассматривать (обзор исследований и обсуждение их результатов можно найти в работе [5]). Для нас наиболее существенно то обстоятельство, что пик аномального отражения наблюдается при угле падения, меньшем зеркального, и интенсивность его зависит от шероховатости поверхности отражателя. [c.32]

В противном случае быстрое спадание функции Ус (р (0)) при удалении от направления зеркального отражения приводит к тому, что уже при небольшом отличии угла скольжения 6о от 0с высота пика аномального рассеяния становится крайне малой. Так, в масштабе рис. 2.5, г на сплошной кривой этот пик просто не виден, [c.68]

Наряду с экстинкцией существенное влияние на дифракционные свойства поглощающего кристалла оказывает пространственное распределение в нем волнового поля, образованного падающей и дифрагированной волнами. При изменении угла падения плоской волны в границах дифракционного пика максимумы волнового поля в кристалле плавно смещаются в пределах межплоскостного расстояния системы отражающих плоскостей. При их совпадении с атомными слоями наблюдается повышенное поглощение, а при сдвиге поглощение аномально мало. В соответствующей последнему случаю узкой области углов падения сохраняется высокий коэффициент отражения, несмотря на значительное фотоэлектрическое поглощение в кристалле. Этот эффект, впервые наблюдавшийся при дифракции на прохождение, получил название эффекта Бормана [7]. [c.307]

Существенной является также особенность, состоящая в том, что для -поляризации на рэлеевских длинах волн, т. е. в точках скольжения, аномальным образом уменьшаются коэффициент отражения а(, и амплитуды всех гармоник поля, за исключением амплитуды скользящей гармоники. Этим свойством обладают решетки, геометрические размеры лент которых малы по сравнению с длиной волны. При этом падающее поле резонансным образом практически полностью проходит сквозь решетку (рис. 10 и 11). С повышением частоты при фиксированной ширине лент максимумы Ьо, исчезают, когда длина волны становится соизмеримой с размером лент. [c.41]

Анализу подвергали рентгенограммы образцов, испытанных в условиях установившегося режима трения. Оценивали изменение интегральной интенсивности дифракционных линий — отражений от плоскостей (220), (311), (222) по отношению к интенсивности эталонной линии (222) (0 = 50°) алюминия. Результаты анализа показали, что если на глубине около 5 мкм аномальный характер изменения интенсивности дифракционных максимумов, вызванный предварительной обработкой образцов, несколько сохраняется, то в тонких поверхностных слоях указанная аномалия полностью отсутствует. [c.107]

В 1902 г., исследуя отражение от решетки различных s-волн, Вуд обнаружил быстрое изменение эффективности в различных интерференционных порядках в некоторых узких частотных областях. Они наблюдаются в виде ранее неизвестных узких темных и светлых полос в спектре отражения решетки при ее освещении источником света, спектр излучения которого медленно изменяется. В 1907 г. Рэлей объяснил это аномальное поведение тем, что рассеянное поле становится сингулярным при длинах волн, на которых один из интерференционных порядков направлен под скользящим углом. Он обнаружил, что аномалиям Вуда соответствуют определенные длины волн Х , которые были названы рэлеевскими длинами волн для этих волн существует порядок спектра т, такой, что выполняется равенство /8 = 0. Возможные значения Х можно найти из выражения (6.10.9), а именно [c.450]

В главе о распространении упругих волн сделаны добавления о поглощении ультразвука в твердых телах, о распространении волн в гранулированных средах, аномальном отражении и аномальном прохождении звука через пластинки и оболочки и об ультразвуковых линиях задержки. Кроме того, сделан также ряд мелких дополнений. Устранены замеченные ошибки и неточности предыдущего издания. [c.8]

Рис. 308. Аномальное отражение и прохождение волн при падении ультразвуковых волн на тонкую пластинку конечной длины.

При отражении звука тонкой пластинкой, аномальное отражение и прохождение звука наблюдаются в области ряда дискретных углов падения, соответствующих возбуж--дению изгибных или продольных волн различного типа в пластинке. Направление незеркальных отражений определяется из условия совпадения (когда фазовая скорость [c.509]

Второй вопрос, который возникает при наличии границы, связан с характером отражения возбуждений от границы. Как известно, в некоторых задачах, например в задаче об аномальном скин-эффекте [13], в двух предельных случаях — зеркальном и диффузном— долучаются незначительно различающиеся результаты. Можно надеяться, что и в данном случае характер отражения возбуждений от границы не сказывается существенно на величине глубины проиикновеныя. Поэтому мы вначале разберем случай зеркального отраженпя. Наличие зеркально-отражающей границы позволяет нам четным образом продолжить потенциал на вторую половину пространства, т. е. положить A(z) = A[ — z) (z — направление нормали к границе, векторный потенциал А берется параллельным границе). Это требование записывается в виде [c.901]

Диффузное рассеяние. До сих пор мы при вычислении глубины проникновения предполагали, что отражение электронов от поверхности металла происходит зеркальным образом. Рассмотрим теперь другой предельный случай, когда электроны отражаются диффузно. Что происходит в этом случае, можно легко выяснить, если воспользоваться результатами работы [13] по аномальному скин-эффокту. Если бы мы переписали уравнение (4.10), определяющее ток j в координатном представлении, то, как мы уже говорили, оно имело бы следующий вид [c.904]

При сдувании с полированной твердой поверхности слоя жидкости (например, смазочного масла) этот слой может быть настолько тонким, что в отраженном свете окажется возможным наблюдать интерференционные линии равной толщины. Такое сдувание с удобством может быть использовано для быстрой и чрезвычайно наглядной характеристики реологических свойств смазочных масел при данной температуре. Применяя сдувание в узкой плоскопараллельной щели в форме прямоугольника, Б. Дерягин, Г. Страховский и Л. Малышева показали, что этим методом можно характеризовать вязкость тонких пристенных слоев жидкостей и исследовать аномалию их механических свойств [1]. Этот же метод е успехом может быть применен для быстрого измерения обычной объемной вязкости жидкостей. При сдувании в узкой клиновидной щели [2, 3] оказывается возможным в результате одного опыта получить полную характеристику механических свойств жидкостей, обладающих как нормальной, так и,аномальной вязкостью, а также жидкостей, у которых существует предельное напряжение сдвига. В последнем случае особенно удобен радиальный вариант метода сдувания [4]. Возможны, разумеется, и другие варианты метода сдувания, отличающиеся друг от друга главным образом геометрией узкой щели (например, сдувание в узкой цилиндрической щели и др.) и имеющие каждый свою область применения. [c.111]

Причиной образования 3. м. является рефракция звука в атмосфере. Т. к. темп-ра в ниж, слоях атмосферы убывает с высотой (вплоть до минус 50—75 "С на высоте 15—20 км), звуковые лучи отклоняются вверх, что приводит к прекращению слышимости на поверхности Земли. Повышение темп-ры до плюс 50—70 "С в слое, лежащем на высоте 40—60 км, приводит к тому, что лучи загибаются кпизу и, огибая сверху 3. м., возвращаются па земную поверхность, образуя зону аномальной слышимости. Вторая и третья зоны аномальной слышимости возникают вследствие одно- и двухкратного отражения звуковых лучей от земной поверхности. Для зон аномальной слышимости характерно запаздывание прихода звука по времени на 10— 30% по сравнению со случаем нормального распространения звука вдоль земной поверхности это запаздывание обусловлено большей длиной искривлённого луча по сравнению с прямым путём вдоль поверхности и меньшей скоростью звука в холодном воздухе. Ветер изменяет форму лучей, уничтожая симметрию в условиях распространения звука, что может привести к значит, искажению кольцеобразной формы 3. м. и даже разомкнуть кольцо, ограничив зону аномальной слышимости нек рым сектором. Изучение 3. м. впервые привело к мысли о наличии слоя с повышенной темп-рой па высоте ок. 40 ки. Исследование аномального распространения звука — один из методов определения темп-р в ср. атмосфере. [c.88]

В далёких УФ- и ИК-областях, в к-рых диэлектрики характеризуются сильным поглощением (х > 1), козф. О. с. достигает значений Л > 0,9. В этих спектральных областях происходит резкое изменение дисперсии показателя преломления напр., для ионных кристаллов значения п изменяются от 0,1 до 10. Вследствие аномальной дисперсии (к-рая всегда есть в области сильного изменения х) появляются две характерные точки пересечения кривых дисперсий граничащих сред, для к-рых ЯJ — я,, а показатель поглощения для одной из этих точек X < 0,1, а для другой х > 1. В результате и в спектре отражения наблюдается минимум в области малого поглощения (х < 0,1) напр., для кварцевого стекла вблизи оси. полосы поглощения А, = 9 мкм величина Д — 0,00006 для х > 1 Л — 0,75. На рис. 1 (вверху) изображены дисперсионные кривые я(Х) для двух первых оптически прозрачных сред — воздуха ( (В = 1) и алмаза (nJg ) и для второй среды в окрестности её полосы поглощения к). Для воздуха и второй среды при равенстве Ящ— г (точки 1 в. 2) наблюдается минимум в спектре отражения (рис. 1, внизу), когда Хг < 0,1 на длине волны 1. Для алмаза и второй среды при равенстве Пу, (точки 3 в 4) минимум в [c.510]

Весс-зумпновские члены и топология, заряды возникают в эффективных С.-м. как отражение аномалий исходных фермионных теорий. Важную роль в С.-м. играют также их собственные квантовые аномалии. Аномальными могут быть -мерная общекоордиватная инвариантность в теории с действием (3), калибровочная Я-симметрия в случае М = G/H, вейлевская симметрия - [где ц>(х) — нек-рое вещественное [c.494]

Наличие у ДЛ других порядков дифракции помимо рабочего приводит к тому, что в проекционном объективе, содержащем ДЛ, только часть света, прошедшего или отраженного от предмета, участвует в формировании полезного изображения. Само по себе это обстоятельство не ново светопропускание чисто рефракционных систем также не равно 100 %, однако для дифракционных объективов, во-первых, уровень светопропускания может быть аномально низок (10—20%), во-вторых, свет, дифрагированный в нерабочие порядки линз, попадает в плоскость изображения и искажает его структуру. Масштабы и характер этого искажения кроме эффективности ДОЭ зависят и от других параметров, в частности от фокусного расстояния. Рассмотрим два крайних случая ДЛ с большой оптической силой и дифракционные асферики. [c.213]

Следует еще раз обсудить причины, которые обычно выдвигаются, чтобы объяснить расхождение между экспериментальными и теоретическими коэффициентами отражения МИС. Прежде всего, это несоответствие оптических констант веществ, которые обычно используются для интепретации, и тех, что практически реализуются в слоях МИС. В работе [66 ] измерение коэффициента от титануглеродной МИС было использовано для определения оптических констант титана в области аномальной дисперсии. Слои титана в образце имели толщину 26,4 А. Результаты оказались в прекрасном согласии с данными, полученными методом дисперсионных соотношений из известных значений киэффициекта поглощения [771. Таким образом, в данном случае константы титана в слоях МИС и в массивном образце совпадают. [c.444]

ЛОВ ниже температурного порога пластичности [98-109] и в ряде других исследований [НО-134]. Это явление аномального пластического течения вблизи поверхности кристал 10в нашло также отражение в дискуссидх о на личии или отсутствии приповерхностного градиента плотности дислокаций [135-158] и в ряде других исследований по особенностям генерирования дислокаций позсрхностными источниками [159—163]. [c.11]

Наиболее интересным в плане получения самых разнообразных дифракционных характеристик, но и в то же время наиболее трудным для анализа является резонансный случай, в котором длина волны возбуждения соизмерима с периодом решеток. До широкого внедрения в практику расчетов средств электронно-вычислительной техники исследования в резонансной области обычно замыкались на анализе некоторых частных или предельных ситуаций [30—41]. Вынужденные довольствоваться малым, авторы указанных и других работ заложили прочный фундамент, на котором строится современное здание теории дифракции волн на периодических решетках в резонансной области частот. Действительно, практически в каждом широко используемом сегодня методе построения математических моделей для численных экспериментов на ЭВМ явно просматривается влияние идей и результатов, полученных в 40—60-х годах. Прежде всего это касается метода частичных областей (методов переразложения, сшивания) (25, 42—46], методов теории потенциала (интегральных уравнений) 17, 47—521, модифицированного метода Винера — Хопфа — Фока [53— 56], модифицированного метода вычетов [54], метода полуобращения матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58]. Подобная преемственность наблюдается и в желании глубже проникнуть в суть явлений и эффектов, обнаруживаемых при исследовании процессов дифракции волн на решетках различных типов и геометрий в резонансной области частот. Вслед за работами Л. Н. Дерюгина [59, 60], в которых впервые на одном частном примере теоретически проанализированы поверхностный и двойной резонансы в отражательной решетке, появились работы с результатами всестороннего аналитического и численного исследований явлений аномального рассеяния волн в области точек скольжения (на рэлеевских длинах волн) [25, 61—65], полного резонансного прохождения [25, 66, 67] и полного резонансного отражения [7, 25, 29, 53, 57, 64, 68—77] плоских волн в случае полупрозрачных решеток, полного незеркального отражения волн отражательными решетками [25, 78—88] и т. д. [c.7]

Аномальное вудовское отражение играет важную роль вблизи точек превращения очередной неоднородной гармоники в однородную. На симметричном остром эшелетте при нормальном падении интенсивные аномалии Вуда наблюдаются вблизи х = 1 для всех а, вблизи целых х — для а = 90° и при у, —2 — для а = 60°. Для остальных а аномалии незначительны (рис. 104, 105). Существование наиболее сильно выраженных аномалий для случая а = 90° обусловлено, с одной стороны, общим свойством острых эшелеттов сильно рассеивать падающую волну, а с другой стороны — наличием такого частотного свойства прямоугольного эшелетта, как геометрические резонансы, проявляющиеся при определенных условиях в полном отражении падающей волны назад в передатчик. [c.157]

Пластины (в частности, тонкие полупроводниковые монокристаллы) характеризуются, как правило, некоторыми отклонениями от идеальной плоскопараллельной формы, что обусловлено особенностями процессов резки, шлифовки и полировки пластин, а также сложностью контроля геометрических параметров в ходе технологического процесса (контроль после окончания процесса только фиксирует наличие и степень неидеальности, но повторная обработка пластин с целью устранить эту неидсальность практически никогда не проводится). Различные отклонения от идеальной формы по-разному влияют на результат взаимодействия света с пластиной. Например, при взаимодействии лазерного пучка с пластиной тонкого полупроводникового монокристалла происходит интерференция света, но ее проявление в проходяш,ем и отраженном пучках может соответствовать любой из возможностей, ограниченных предельными случаями (от интерференции в идеальной пластине до вырожденного режима многократных отражений без интерференции). В пределах плош,ади одного кристалла диаметром 75-Ь150 мм иногда проявляется полный спектр возможностей. Поэтому правильность интерпретации результатов лазерного зондирования зависит от знания геометрических свойств пластины. Неучет геометрических особенностей пластин иногда приводит к обнаружению фиктивных микро- и макрообъектов в монокристаллах (например, областей аномального поглош,ения света, волнообразного распределения примесей и т.д.). [c.58]

Параметрическая генерация звука в резонаторах. Из приведенных только что оценок вццно, что в звуковом и ультразвуковом диапазонах частот получить большое усиление для бегущей волны трудно - величина нелинейности (по крайней мере, если не использовать аномальные среды) относительно мала. Однако коэффициент усиления обычно гораздо больше, чем декремент затухания, и это позволяет использовать многократное взаимодействие волн, возникающее в ограниченных системах типа резонаторов с отражающими концами, причем, как уже говорилось в гл. 2, отражение обеих волн должно происходить синхронно. В подобных системах возможно не только усиление, но (благодаря обратной связи) и неустойчивость — параметрическая генерация звука. [c.159]

О II т и ч е с к II о свойства. Непрозрачен. Цвет красно-бурый только в све кем изломе быст Ю покрывается красной п синей побежалостью. В отраженном свете розовато-коричневый. Согласно М. Н. Шорту, ыожст производить слабое (аномальное) вращение п.лоск остп поляризации отраженного света. [c.42]

Аномальное прохождение рентгеновских лучей через кристалл, впервые полученное Боррманом [39, 401, является на первый взгляд удивительным явлением пропускание излучения толстым совершенным кристаллом может очень сильно возрасти, когда кристалл повернут в точное положение, соответствующее сильному брэгговскому отражению. В случае тонкого кристалла, наоборот, интенсивность прошедшего пучка уменьшается, когда эиер- [c.210]

Для описания каналирования с помощью дифракционных явлений были сделаны различные попытки. Наблюдение аномального прохождения в направлениях плоскостей решетки напоминает эффект Боррмана. Но некоторые размышления показывают, что двухволновая динамическая теория, используемая обычно при обсуждении эффекта Боррмана даже для электронов, здесь совершенно непригодна. Для протонов длина волны составляет приблизительно 1/40 длины электронной волны с той же энергией. В то же время сила упругого взаимодействия с веществом, определяемая величиной <т = jt/A , будет приблизительно в 40 раз больше, и степень неупругого рассеяния относительно еще больше. Следовательно, в случае дифракции протонов толщина кристалла, в которой имеет место когерентная дифракция, составит десятки ангстрем, число одновременных отражений будет очень велико и сфера Эвальда будет почт плоской. При этих обстоятельствах приближение фазовой решетк с учетом поглощения должно быть достаточно точным, чтобы его применили к любому возможному наблюдению при дифракции протонов или более тяжелых ионов. [c.329]

Отметим, что впервые аномальные всплески давления при отражении от стенки ударного импульса в пузырьковой жидкости были отмечены в теоретическом исследовании В. К. Кедринского (1968, 1980). [c.107]

Отражение звука упругими оболочками и пластинками. Явление аномального (незерк льного) отражения и прохождения звука. Большинство окружающих нас предме- [c.506]

Также наблюдается и аномальное прохождение звука через пластинки и оболочки. Аномальное прохождение звука через пластинку, находящуюся в жидкости, используя метод Теплера, наблюдали в 1940 г. С. Н. Ржевкин и С. И. Кречмер. Ими было обнаружено, что за пластинкой, кроме обычной проходящей волны, направление которой совпадает с направлением падающей, имеется также волна, направление которой противоположно направлению отраженной волны от пластинки (см. рис. 308). С. Н. Ржевкин объяснил это аномальнее прохождение звука через [c.508]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...