Поляризация при отражении

Поляризация при отражении и преломлении света на границе двух диэлектриков [c.374]

Явление поляризации при отражении и его законы можно изучить следующим образом. Пусть параллельный пучок естественного света (рис. 16.2) падает на стеклянное зеркало укрепленное [c.374]

Рис. 16.2. Исследование поляризации при отражении.

Рис. 16.3. Схема прибора для исследования поляризации при отражении, в котором в качестве поляризатора и анализатора служат стеклянные зеркала 5151

Если же электрический вектор лежит в плоскости падения, то при отражении он поворачивается вместе с фронтом волны на 90°. Таким образом, электрические векторы в падающей и отраженной волнах составляют между собой прямой угол (рис. 16.4, в), так что интерференция между ними невозможна. Результирующая электрического вектора во всей толще эмульсии сохраняет неизменное значение, и слоистого отложения серебра не наблюдается. Таким образом, можно решить, как ориентирован электрический вектор в направленном на зеркало М поляризованном свете, и, следовательно, установить направление электрического вектора для различных конкретных случаев поляризации. Эти опыты показали, что в случае поляризации турмалином электрический вектор имеет направление, параллельное оси турмалина в случае поляризации при отражении от диэлектрика он лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости отражения (падения) в случае преломления диэлектриком — в плоскости преломления (падения) и т. д. [c.378]

Рис. 24. Поворот угла поляризации при отражении и преломлении иа границе раздела

Для прозрачного диэлектрика степень поляризации отраженного света рассчитывается по известной формуле Френеля. Для поглощающих сред расчет сложнее, и состояние поляризации отраженного света не всегда можно вычислить. Кроме того, оно существенно зависит от состояния поверхности, в частности, от наличия на ней поверхностных слоев со свойствами, отличными от свойств основного вещества. Поэтому степень поляризации отраженного света приходится определять экспериментально. Пока поляризация при отражении — единственный путь для [c.180]

Рис. 3.50. Схема опыта для измерения поляризации при отражении.

Отражательная и пропускательная способности поляризация при отражении и преломлении. Рассмотрим теперь, как энергия поля падающей волны распределяется между двумя вторичными полями. [c.57]

Следовательно, все корни уравнения (4.104) положительны, причем в интервале (О, 1) имеется ровно один корень уравнения. Таким образом, скорость рэлеевской волны является однозначной функцией параметров упругого полупространства. Поскольку кубическое уравнение имеет или один, или три вещественных корня, то в зависимости от значения <7 существуют или два значения о> при которых происходит обмен поляризацией при отражении, или ни одного. [c.109]

Следующий важный шаг в изучении поляризации сделал шотландец Брюстер, который открыл угол полной поляризации при отражении (угол Брюстера) и установил существование, кроме линейной, круговой и эллиптической поляризаций. Подтверждением поляризационных гипотез стало открытие Брюстером двулучепреломления в стекле, подвергнутом одноосному сжатию (искусственная анизотропия). [c.22]

Как видно, эти формулы существенно отличаются от (3.22) и (3.23)—имеются иные угловые зависимости и иные интенсивности, отсутствует угол Брюстера, имеет место эллиптическая поляризация при отражении. Очевидно, что эти обстоятельства в принципе могут быть использованы для определения природы излучателей. [c.129]

При падении света, поляризованного линейно, отраженный поляризован тоже линейно. При нормальном падении плоскость поляризации при отражении должна [c.156]

Излучение оптических квантовых генераторов отличается от излучения некогерентных источников (Солнце, лампы накаливания и др.) линейной или эллиптической поляризацией. При отражении от объекта изменяется поляризация сигнала, т. е. его деполяризация. Характер деполяризации зависит от свойств поверхности и формы объекта, а также соотношений между его размерами, поэтому поляризационные параметры отраженной волны содержат информацию о свойствах объекта, которая также может быть использована. [c.147]

Поляризация света при отражении и преломлении на границе раздела диэлектрик — металл. Так как для металлов п является комплексной величиной, то, согласно формулам Френеля, амплитуды как преломленной, так и отраженной волны окажутся комплексными. Это означает, что между компонентами отраженной (а также и преломленной) волны и падающей возникает разность фаз. Эта разность фаз для s- и р-компонент не является одинаковой, поэтому между S- и р-компонентами отраженной (а также преломленной) волны возникает определенная разность фаз, приведшая к эллиптической поляризации отраженной от поверхности металла волны. Как известно из раздела механики курса общей физики , сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний с отличной от нуля разностью фаз между ними в общем случае приводит к так называемой эллиптической поляризации , В эллиптически поляризован- [c.63]

Теперь можно полностью истолковать этот эксперимент. При падении на первое зеркало естественного (неполяризованного) света под углом Брюстера отраженный свет оказывается полностью поляризованным. От второго зеркала он либо отразится полностью (П2 II ni рис. 2. 13, а) или совсем не отразится от него (П2 X пх рис. 2.13, б), так как в последнем случае второе зеркало отражает свет только той поляризации, которая отсутствовала в пучке, отраженном от первого зеркала. Контрольными опытами нетрудно показать, что именно поляризация света при первом отражении и определяет условия отражения от второго зеркала. Для этого можно заменить первое зеркало каким-либо поляризатором (например, поляроидом или призмой Николя см. 3.1). Изменяя поляризацию падающего на второе зерка.по света, легко перейти от максимальной к минимальной интенсивности света на выходе. Укажем также, что если одно из диэлектрических зеркал заменить обычным металлическим, то ни при каком положении другого зеркала не удается добиться исчезновения света. Следовательно, при отражении света от металлического зеркала никогда не получается линейно поляризованная волна (см. 2.5). [c.88]

Усиленно эффекта магнитного вращения плоскости поляризации при многократных отражениях [c.161]

Явление поляризации света, т. е. выделение световых волн с определенной ориентацией электрического (и магнитного) вектора, имеет место и при отражении или преломлении света на границе двух изотропных диэлектриков. Этот способ поляризации был открыт Малюсом, который случайно заметил, что при поворачивании кристалла вокруг луча, отраженного от стекла, интенсивность света периодически возрастает и уменьшается, т. е. отражение от стекла действует на свет подобно прохождению через турмалин. Правда, при этом не происходило полного погасания света при некоторых определенных положениях кристалла, а наблюдались лишь его усиление и ослабление. [c.374]

При рассмотрении этих опытов можно считать, что отражение от металла сушественно не влияет на характер поляризации света. Более тонкие эффекты при отражении от металла будут рассмотрены позже. [c.377]

В настоящей главе описан метод получения эллиптически-поляризованного и циркулярно-поляризованного света при прохождении линейно-поляризованного света через кристаллическую пластинку. Однако это далеко не единственный способ создания указанных типов поляризации. Эллиптическая поляризация наблюдается при отражении линейно-поляризованного света от металла и при полном внутреннем отражении круговая поляризация возникает иногда при этих процессах, а также при воздействии магнитного поля на излучающие атомы (см. эффект Зеемана) и при-других явлениях. Само собой разумеется, что каким бы процессом ни было вызвано появление эллиптически- или циркулярно-поляризованного света, методы анализа его остаются теми же, как и описанные Ё настоящем параграфе. [c.399]

Наличие дисперсии света является одним из фундаментальных- затруднений первоначальной электромагнитной теории света Мак- свелла. Эта теория, связавшая воедино электромагнитные и опти- ч/ ческие явления, представляла громадный шаг вперед и стала научным обобщением крупнейшего масштаба. Трприя )я1 гвр.п.пя-позволила раскрыть смысл явления Фарадея (вращение плоскости поляризации в магнитном поле), открытого почти за четверть века до того она, несомненно, стимулировала дальнейщие изыскания в области магнето- и электрооптики, приведшие к двум важным открытиям Керра двойного лучепреломления в электрическом поле и поворота плоскости поляризации при отражении от намагниченного ферромагнетика. Наконец, теория Максвелла устранила ряд неясностей и противоречий упругой оптики. [c.539]

Отд. область М. составляют магнитооптич. явления в ферромагнетиках, заключающиеся во влиянии намагниченности на состояние поляризации при отражении света от металла или прохождении его через тонкие плёнки (см. Керра аффект магнитооптический) и объясняемые в рамках квантовой теории взаимодействия внеш. и внутр. электронов ферромагнетика и влияния спие-орбитального взаимодействия на поглощение света. [c.112]

Явление поляризации света лежит в основе ряда методов исследования структуры вещества с помощью многочисл. поляризационных приборов. По изменению степени поляризации (деполяризации) света при рассеянии и люминесценции можно судить о тепловых и структурных флуктуациях в веществе, флуктуациях концентрации растворов, о внутри- и межмолекулярной передаче анергии, структуре и расположении излучающих центров и т. д. Широко применяются поляризационно-оптический метод исследования напряжении, возникающих в твёрдых телах (напр., при механич. нагрузках), по изменению поляризации прошедшего через тело света, а также метод исследования свойств поверхности тел по изменению поляризации при отражении света эллипсометрия). В кристаллооптике ноляризац, методы используются для изучения структуры кристаллов, в хим. промышленности — как контрольные при произ-ве оптически активных веществ (см. Сахариметрия), в оптич. приборостроении — для повышения точности отсчётов приборов (напр,, фотометров). [c.420]

Более сложным является описание поляризационных свойств уголкового отражателя (триппель-призма, последняя строка в табл. 9 и рис. 2.25). Для каждой пары расположенных друг напротив друга 60-градусных секторов преобразование поляризации при отражении от триппель-призмы описывается матрицей Джонса, вид которой приведен в табл. 9 в системе координат р и q, связанной с проекцией ребер на плоскость, перпендикулярную к направлению падения пучка на призму. Выражения для а, Ь, с и d через показатель преломления материала призмы таковы [c.89]

Поляризация света при отраженш н преломлении. Естественный свет является неполяризован-ным. Ввиду различия Pj , и р , т,, отраженный и преломленный лучи частично поляризованы. Поляризация при отражении была экспериментально обнаружена в 1808 г. Э. Л. Малюсом (1775—1812). Он наблюдал через кристалл исландского щпаТа двойное лучепреломление (см. 42) луча солнца, отраженного от поверхности стеклянной пластинки. При вращении пластинки вокруг луча как оси он заметил, что относительные интенсивности двух, возникающих в результате двойного лучепреломления лучей изменяются. Это свидетельствует о частичной поляризации луча солнца при отражении от поверхности стекла. Теоретического объяснения поляризации при отражении Малюс не предложил. Поляризация света при преломлении экспериментально была обнаружена в 1811 ij. Э. Л. Малюсом и Жл Б. Био (1774—1862). [c.109]

В настоящее время начинают широко применяться устройства, дающие свет, поляризованный по кругу. Круговая поляризация при отражении получена для а в работе [208]. Линейно поляризованный свет, отраженный от зеркала под углом Брюстера, падает на другое зеркало, обладающее тем свойством, что взаимно перпендикулярные компоненты имеют одинаковые коэффициенты отражения и при определенном для каждого материала угле падения сдвинуты по фазе на л/2. Так, например, для алюминиевого зеркала, покрытого естественной пленкой А12О3, при угле падения 52° сдвиг фазы соответствует п/2, и таким образом, свет поляризован по кругу. Система зеркал АЬОз в качестве поляризатора и АЬзеркало для осуществления сдвига по фазе дали для а коэффициент отражения 12%. [c.183]

О Ответ tgvi = — os (ф — фг) tgv/ os (ф + фг). tgV2 = os (ф — ф2)1ду. Учитывая, что 0<ф, ф2<л/2, и полагая 0<у<л/2, получаем неравенства VI >V и Y2плоскость поляризации при отражении поворачивается от плоскости падения, а при преломлении — в сторону плоскости падения. О [c.153]

Возможность получить линейную поляризацию при отражении широко используется в оптическом эксперименте, например в ИК-области спектра. На этом принципе строятся поляризаторы, представляющие собой пластинки из диэлектрика, которые обладают плоской поверхностью, полированной до зеркального блеска. Эти зеркала изготовляются из стекол, непрозрач- [c.64]

Мы уже знакомы с некоторыми методами получения плоско-поляризованного света. При отражении падающего под углом Брюстера света от границы раздела двух диэлектриков происходит полная линейная поляризация. Образуя стопу из многих пластин, можно получить практически полную линейную поляризацию и при преломлении. Однако сильное ослабление интеисивностн поляризованного света делает эти методы невыгодными. [c.231]

Ниже показано, что основные оптические свойства метЕшлов могут быть рассмотрены в рамках развиваемой здесь феноменологической теории. Но прежде всего выясним специфичность этой задачи. Большинство металлов, как известно, характеризуется высоким коэффициентом отражения. Кроме того, даже в тонком слое металла излучение очень сильно поглощается. Опыт показывает также, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности наблюдается эллиптическая поляризация излучения, отсутствующая лишь при нормальном падении. [c.100]

Что же касается направления колебания в свете, поляризованном при отражении, то исследование (см. 104) показывает, что электрический вектор в отраясенком свете в случае полной поляризации колеблется перпендикулярно к плоскости падения. При частичной поляризации это направление колебаний является преимущественным, хотя в частично поляризованном свете представлены колебания и других направлений. [c.376]

Таким образом, если в падающей волне (х и Ец находятся в одной фазе, то в отраженном свете между взаимно перпендикулярными компонентами х и Ег появится сдвиг фазы, зависящий от ф и п. Следовательно, явление полного внутреннего отражения позволяет получить эллиптически-поляризо-ванный свет, как и пропускание света через кристаллическую пластинку. Разумеется, для осуществления эллиптической поляризации при полном внутреннем отражении надо, чтобы падающий пучок не был естественным, но обладал поляризацией, например, линейной (см. 109). [c.485]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...