Уравнение индукции

В случае неподвижной среды (1У == 0) уравнение индукции имеет вид уравнения диффузии или нестационарной теплопроводности (уравнения Фурье) [c.196]

Векторное уравнение индукции (80) в прямоугольной системе координат также распадается на три уравнения [c.201]

Отсюда получаем уравнение индукции для струйки в поперечных скрещенных полях [c.226]

Первые два уравнения представляют собой х-ю и 2-ю компоненты уравнения Навье-Стокса для магнитогидродинамического течения, третье и четвертое — х-ю и 2-ю составляющие уравнения индукции, пятое и шестое — уравнения неразрывности для скорости течения и напряженности магнитного поля. [c.657]

К этому же результату можно прийти и из уравнения индукции, согласно которому в рассматриваемом случае д Нг/дг = 0. [c.660]

Определим наведенное магнитное поле, т. е. продольную составляющую его НИз уравнения индукции, учитывая, что в рассматриваемом случае обтекания бесконечной пластины и)2 =0, Яг = На, имеем [c.661]

Уравнение индукции. В магнитной гидродинамике часто пользуются так называемым уравнением индукции [c.393]

Вид уравнения непрерывности (XV. 11) и уравнения индукции (XV. 17) или (XV. 18) остается неизменным. [c.405]

При малых числах Re имеет место так называемый случай диффузии (затухания) магнитного поля, при этом оно практически не зависит от движения жидкости. Условие диффузии магнитного поля может быть легко получено из уравнения индукции в предположении Re 1 в виде [c.409]

Из уравнений Максвелла (1.91) и закона Ома (1.92) может быть получено уравнение индукции магнитного поля [c.52]

Теперь можно исключить из этих уравнений индукцию В магнитного поля [c.181]

Поля и токи подчиняются системе уравнений Максвелла. Из этой системы с учетом закона Ома (17.1) ив пренебрежении током смещения можно получить уравнение для магнитного поля в движущейся проводящей среде (уравнение индукции) [c.119]

Рассмотрим движение бесконечно проводящего газа (v = 0). Тогда второе уравнение (уравнение индукции) системы (13.27) примет вид [c.159]

Уравнение индукции (1.17) можно преобразовать к несколько иному виду. Используя правила векторного исчисления, запишем [c.298]

Уравнение индукции также приводится к более компактному виду [c.307]

Уравнение индукции (4,6) или эквивалентное ему уравнение [c.24]

Уравнение индукции (4,6), очевидно, удовлетворяется в следующих частных случаях 1° при движении среды вдоль силовых линий магнит- [c.24]

Теория гидромагнитного динамо целиком основывается на уравнении индукции [c.30]

Имеющиеся в настоящее время работы по теории гидромагнитного динамо связаны, в основном, с теорией земного и звездного магнетизма. Укажем прежде всего работы 54,21 д особенно 22, в которых стационарное уравнение индукции (5,8) исследуется при заданном поле скоростей, более или менее соответствующем предполагаемым движениям внутри звезд. Так как во всех этих работах рассматривается ограниченная масса жидкости, имеющая форму шара, то используется разложение векторных полей V и И по векторным ортогональным сферическим гармоникам. В согласии с вышеизложенным, анализ показывает, что при высокой симметрии векторных полей стационарный процесс невозможен. Поэтому [c.33]

Здесь а — безразмерная постоянная порядка единицы. Экспоненциальный характер роста поля следует непосредственно из линейности относительно-Н уравнения индукции в предположении независимости распределения турбулентной скорости от напряженности поля. [c.46]

Рост поля в турбулентной проводящей среде был впервые рассмотрен Бэтчелором Так как его выводы в ряде пунктов существенно отличаются от приведенных выше, то мы остановимся на них подробнее. Бэтчелор исходил из аналогии между уравнением индукции и уравнением [c.46]

Благодаря сферической симметрии, согласно уравнениям электромагнитного поля Максвелла, магнитная индукция В равна нулю [378]. Условие неразрывности для множества твердых частиц [c.482]

Связь постоянных коэффициентов с конструктивными данными устанавливается в общем случае путем решения достаточно сложных базовых уравнений электротехники и механики. Так, например, зависимость индуктивностей от конструктивных данных можно найти, приравнивая (3.5) к выражению электромагнитной энергии через индукцию В и напряженность Н, т. е. [c.66]

Уравнение (10.19) называется уравнением волновых нормалей Френеля и позволяет определить скорость по нормали в зависимости от направления нормали N, заданного Nx, N у, N,, и от свойства кристалла, заданного главными скоростями y.v, Vy, или главными диэлектрическими проницаемостями е, ., е.у, t%. Отметим, что v, , (л — скорости света в случае, когда колебания вектора электрической индукции совершаются по главным диэлектрическим осям, а Уд/ — скорость световой волны для произвольного направления, но перпендикулярной фронту волны вектора D и, следовательно, направленной по нормали N. [c.252]

Первое уравнение выражает равноускоренное смещение электрона вдоль оси еь, параллельной вектору В магнитной индукции [c.553]

Определим силу, действующую на электрон, движущийся в магнитном поле с индукцией 10 000 Гс, которое может быть создано небольшим лабораторным электромагнитом. Если скорость электрона равна 3-10 см/с и направлена перпендикулярно к индукции магнитного поля В, то согласно уравнению (9) значение этой силы равно [c.116]

Уравнение движения частицы, имеющей массу М и заряд q, в постоянном магнитном поле с индукцией В имеет следующий вид [c.124]

Потому что согласно уравнению (9), определяющему силу Лоренца, индукция В имеет в гауссовой системе единиц размерность силы, деленной на заряд. Как показывают равенства (58) и (59), обе части уравнения (57) имеют одинаковую размерность. [c.127]

Здесь приняты во внимание постоянство эффективной температуры торможения Т = idem) И следующие из уравнения индукции (164) и уравнения неразрывности (156) равенства [c.234]

Из уравнения индукции (1.94) следует критерий Rm=anul = i/v — магнитное число Рейнольдса, где = 1 / ац — магнитная вязкость . Несмотря на внешнее сходство его структуры со структурой гидродинамического числа Рейнольдса, магнитное число Рейнольдса имеет совсем иной физический смысл оно характеризует степень влияния движущейся электропроводной среды на магнитное поле. По порядку значений Rm = = Я щ,/Яо, где Яд — приложенное ( внешнее ) магнитное поле Я д — индуцированное магнитное поле, возникающее в потоке при протекании индуцированных вихревых токов = го1Я д. По сути Я д — это возмущение поляЯц, обусловленное воздействием на это поле движущейся электропроводной среды. [c.53]

В работах, посвященных изучению устойчивости одномерных течений, фактически изучается усиление возмущений при прохождении ими каналов МГД-устройств. Наиболее аккуратно вопрос об усилении возмущений рассмотрен Е. В. Артюшковым и А. И. 3 1орозовым (1964). Магнитные силовые линии принимались ими прямолинейными и перпендикулярными к скорости, что позволило использовать уравнение индукции для магнитного поля и свести силовое воздействие магнитного поля на поток к градиенту магнитного давления. В ряде интересных случаев прямолинейность магнитных силовых линий может нарушаться и для выяснения устойчивости таких течений требуются дополнительные исследования. [c.459]

Беря от обеих частей этого выражения операцию rot и при помощи третьего уравнения Максвелла исключая rotE. получаем уравнение индукции в магнитной гидродинамике [c.345]

Уравнение индукции здесь записано в форме (1.22). Поток тепла в уравнении эпергпп для простоты опущен. Введя лагранжевы массовые коордппаты з, I (см. 3 гл. I), систему (2.10) можно переписать так [c.303]

Получим теперь дивергентное уравнение энергии. Обратимся предиарптольно к проекции уравнения индукции (2.16). Его леиую ЧПСТ1. с помощью уравнения неразрывности (2.11) можно представить в ииде [c.304]

Диффузия магнитного поля. Если проводимость среды конечна, то шорой член в правой части уравнения индукции [c.309]

Производную по времени в уравнении индукции (2.16) раскроем с помощью урапнепия неразрывности (2.11) [c.310]

Электротехническое уравнение цепи. Обратимся к одному из уравнений Максвелла, уравнению индукции (1.2), которое. чапипгсм в иптсгральпой форме [c.340]

Пусть в турбулентной проводящей жидкости каким-либо образом появилось слабое магнитное поле. Существует ряд механизмов (на которых мы не будем останавливаться), позволяющих объяснить возникновение такого поля за счет токов в неравномерно нагретой или неоднородно движущейся средеНас интересует дальнейшая судьба этого поля. Будем считать жидкость несжимаемой. Поведение магнитного поля определяется уравнением индукции (1,20), которое в случае несжимаемой среды после скалярного умножения обеих частей на Н, может быть записано в виде (ср. (5,4)) [c.45]

Воспользовавшись соотношением H = rotA, преобразуем уравнение индукции (5,1) в уравнение для вектор-потенциала магнитного поля А [c.51]

Уравнение (10.19) квадратично относительно vh, следовательно, имеет два положительных решения, соответствующих двум различным скоростям Vj для каждого направления нормали N. Это означает, что при распространении света в анизотропной среде имеет место распростране1те одновременно двух волн с разными скоростями, которым соответствуют взаимно перпендикулярные направления колебания вектора электрической индукции . Очевидно, что при этом каждому направлению распространения и каждой поляризации будет соответствовать свой показатель преломления. Такая зависимость показателя преломления от поляризации волны приводит к раздвоению луча (двулучепреломлеиию) при прохождении анизотропных сред. [c.252]

По a iKony электромагнитной индукции модуль ЭДС в контуре при изменении магнитного потока определяется уравнением [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...