Теплоемкость методы расчета, основанные

Поступательные и внешние вращательные составляющие могут быть легко найдены из классической теории, а именно в случае поступательного движения Ср = а в случае внешнего вращения С° = для нелинейных и для линейных молекул (Я — универсальная газовая постоянная). Трудности выделения приемлемых колебательных и вращательных частот в широком температурном интервале привели к использованию более точных, но эмпирических методов расчета, основанных на применении составляющих групп или связей. Для иллюстрации сказанного в табл. 7.1 даны значения составляющих связей для вычисления теплоемкости С° при 298 К (величины 5293 и А 293 обсуждаются ниже). Хотя не всегда [c.205]

В настоящей работе излагается метод расчета гиперзвукового обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком совершенного газа с постоянными удельными теплоемкостями. Этот метод основан на разложении искомого решения в ряд по степеням параметра = (7 — l)/(7-hl), где 7 — отношение удельных теплоемкостей, и [c.26]

Выводы. Разработан метод расчета обтекания плоских контуров и осесимметричных тел потоком газа при очень больших сверхзвуковых скоростях, основанный на разложении решения в ряд по степеням параметра е = (7 — 1)/(7 -h 1), где 7 — отношение теплоемкостей. Приведены формулы для вычисления первых двух членов этого ряда. В качестве примера решена задача об обтекании конического тела с протоком. Сравнение с точным решением для случая обтекания кругового конуса показывает, что при 7 = 1.4 погрешность в величине давления на конусе не превышает 1 % при полууглах при вершине конуса до 40 %. [c.35]

Изложен новый метод расчета обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком идеального газа при больших сверхзвуковых скоростях. Метод основан на представлении решения уравнений газовой динамики в виде рядов по степеням малого параметра = (7 — 1)/(7 + 1), где 7 - отношение теплоемкостей. В качестве примера приложения метода приведено подробное решение задачи об обтекании тела вращения в виде усеченного конуса с протоком. Область применения метода и его точность оценены путем сравнения приближенных решений с известными точными решениями задач об обтекании сверхзвуковым потоком клина и конуса. [c.37]

Разработан новый аналитический метод расчета обтекания тел вращения и плоских контуров потоком идеального газа с большой сверхзвуковой скоростью. Метод основан на представлении решения уравнений газовой динамики в виде рядов по степеням (7 — 1)/(7-Ь1), где 7 — отношение теплоемкостей. Получены в общей форме выражения первых двух членов этих рядов для основных газодинамических величин составляющих скорости, давления и плотности. Точность приближенных решений, основанных на сохранении первых двух членов рядов, оценена путем их сравнения с точными решениями для обтекания клина и конуса. Установлено, что для 7 = 1.4 метод может быть использован при значениях параметра подобия К = = М 8Ш(Т > 3-4. [c.51]

Выше рассмотрены приближенные аналитические методы расчета установившихся режимов МВУ, основанные на совместном решении уравнений статики. Расчетные формулы можно использовать при условии, что известны коэффициенты теплопередачи, температурные депрессии, энтальпия пара и теплоемкость раствора. [c.181]

Изложен метод расчета термодинамических и теплофизических характеристик кремнийорганических соединений, основанный на принципах термодинамического подобия. Обобщены экспериментальные данные, приведены методики расчета критических параметров веществ и графики универсальных функций. Табулированы значения упругости пара, орто-барической плотности жидкости и пара, кинематической вязкости, теплоемкости и теплопроводности жидкости, поверхностного натяжения и теплоты преобразования в широком интервале температур и давлений для двухсот наиболее широко используемых соединений. [c.192]

Четырнадцатая глава содержит описание методов расчета теплоемкостей. Главное внимание в ней уделено методам, основанным на использовании функций Эйнштейна и Дебая. В эту главу включены также вычисления парциальных и кажущихся теплоемкостей растворов по опытным данным. [c.6]

Ниже изложен аналитический метод расчета обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком идеального газа при больших сверхзвуковых скоростях. Метод основан на разложении решения уравнений газовой динамики в ряды по степеням параметра = (7 — 1)/(7+1), где 7 - отношение теплоемкостей, и по идее аналогичен методу разложения по степеням где Ке - число Рейнольдса, решения уравнений движения [c.280]

Составление настоящих таблиц производилось при помощи уравнения состояния, основанного на теории ассоциации, разработанной автором совместно с И. И. Новиковым. Основные положения этой теории приводятся ниже. Приложение полученных из теории выводов к водяному пару позволило впервые создать термодинамическую теорию водяного пара, положенную в основу настоящих таблиц. В областях, в которых уравнение состояния оказывалось недостаточно точным (область жидкости, критическая область при 400° С и вдоль пограничной кривой), а также при составлении таблиц теплоемкости Ср, расчет табличных значений свойств производился методами численного анализа по новейшим экспериментальным данным. [c.10]

Эти четыре метода расчета теплоемкости жидкости, основанные на использовании принципа соответственных состояний, иллюстрируются примерами 5.12—5.14. Расчетные и экспериментальные значения сравниваются в табл. 5.18. Точность и применимость этих методик обсуждаются после описания метода, в котором используется термодинамический цикл Ватсона. [c.152]

Динамическая теория решетки. Метод, предложенный для вычисления теплоемкости Борном и Карманом [6—8], основан на расчете действительного вида колебательного спектра при определенных предположениях о характере межатомных сил. Частоты собственных колебаний решетки вычисляются здесь как корни секулярного уравнения, получающегося из определителя преобразования к нормальным координатам. Степень такого уравнения есть 3. (5—число атомов в одной ячейке), а число уравнений равно числу ячеек. Поэтому все-таки для окончательного вычисления g(v) должны быть развиты соответствующие приближенные методы. Борн и Карман [8] использовали метод, в основном подобный тому, каким мы пользовались при выводе формул (5.1) и (5.2), и показали, что их результаты подтверждают закон Дебая для низких температур, согласно которому теплоемкость [c.320]

В первой части (гл. 1—11) освещены известные, классические представления о строении кристаллов и. их свойствах. Изложены основные положения о симметрии кристаллов и о типах кристаллических решеток. Далее автор переходит к описанию термических и калорических свойств кристаллов и квантовомеханическому расчету теплоемкости кристаллов по Эйнштейну и Дебаю. В книге подробно развит термодинамический метод анализа важнейших свойств кристаллов, в особенности, для определения условий фазовых равновесий и полиморфных превращений. Последовательная термодинамическая трактовка проходит через все разделы книги и составляет в известном смысле ее логический стержень. Наряду с термодинамическими расчетами в ряде случаев используются методы, основанные на приближенной оценке межатомных взаимодействий. В этих главах сообщаются также элементарные сведения о кинетических закономерностях важнейших процессов, происходящих в кристаллах, в том числе—о процессах диффузии. Наконец, дается представление о реальной структуре кристаллов и о видах структурных дефектов. [c.11]

Для расчета этих функций, или точнее их изменений в процессе нагрева вещества от абсолютного нуля до заданной температуры, применяют различные методы. Наиболее универсальным из них является метод, основанный на измерении теплоемкости веществ в широком интервале температур и особенно часто применяемый при исследовании твердых и жидких веществ. [c.237]

В настоящей работе излагается метод приближенного расчета неустановившихся одномерных течений газа с ударными волнами большой и умеренной интенсивности, основанный на представлении решения уравнений движения в виде рядов но степеням = (7 — 1)/(7+1) (7- отношение теплоемкостей). Излагаемый метод применялся ранее автором для расчета некоторых установившихся и неустановившихся движений газа с ударными волнами очень большой интенсивности [8, 9. [c.261]

Совершенствование методов измерения частоты обусловило, по-видимому, появление большого числа исследований акустических свойств газов и жидкостей. Данные о скорости распространения звука оказываются весьма ценными с точки зрения проверки достоверности уравнений состояния, полученных на основании сведений о термических свойствах вещества, и полезны для расчета других термодинамических характеристик, например, теплоемкости. [c.29]

Последним описываемым методом является модификация подхода Чью— Свенсона, основанного на термодинамическом цикле Ватсона [уравнение (5.8.11)]-Этот метод сложнее в использовании, а проверка его точности дала беспорядочные результаты. Для расчетов следует знать критические температуру и давление, теплоемкость жидкости и теплоту парообразования, а также корреляцию давления пара по температуре. При использовании этого метода требуемая теплоемкость жидкости всегда находилась по методу групповых составляющих Чью—Свенсона при 20 °С (табл. 5.12), а теплота парообразования — из приложения А. Сравнение приводит к выводу, что данный метод дает плохие результаты при низких температурах (менее 20 °С). Проверочные расчеты по этому методу, проведенные Чью и Свенсоном [11], показали, что в основном погрешность менее 5 % (для углеводородов 3 %). [c.164]

К этой группе проверок тормозов по нагреву, основанных на использовании эмпирических данных, относится метод расчета тормозов подъемно-транспортных машин по экспериментальным тепловым характеристикам, разработанный автором во ВНИИПТМАШе. Температура, установившаяся при бесконечно большом времени работы, не зависит от веса тела, его теплоемкости и начальной температуры, а определяется только количеством выделяющегося в единицу времени тепла Q, а. также конструктивными факторами и свойствами теплорассеивающей поверхности. Так как тепловой поток Q пропорционален средней мощности торможения, то между установившейся температурой /у-т и средней мощностью торможения должна быть непосредственная связь. При обработке результатов эксперимента оказалось, что во всех случаях использования тормозов всех типоразмеров экспериментальные зависимости достаточно точно определяются соотношениями типа Для каж- [c.364]

Третиа закон термодинамики позволяет находить абсолютные значения энтропии и, таким образом, определять термодинамические потенциалы только, как уже сказано выше, на основании термических данных. Схема расчета по абсолютным энтропиям в настоящее время является основной для вычисления констант равновес 1Я гетерогенных реакций, реакций в конденсированных фазах и т. д. Большинство термохимических величин, представленных в справочнике, рассчитано по этой схеме, и этот метод расчета излагается подробно. Отправной точкой в вычислениях, как н в других методах, являются величины теплоемкости веществ при постоянном давлении. Эмпирические уравнения теплоемкости обычно представляют собой степенные ряды абсолютной телшературы в качестве независимого переменного [c.35]

Методы расчета теплоемкости жидкостей делятся на четыре основные категории 1) теоретические 2) групповых составляющих 3) основанные на принципе соответственных состояний и 4) основанные на использовании термодинамического цикла Ватсона. Методы каждой категории, кроме первой, описываются ниже, а в конце раздела даются рекомендации. Теоретические методы основаны на вычислении теплоемкости жидкостей при постоянном объеме посредством раздельного рассмотрения каждого типа аккумулирования энергии. Надежных расчетных методик для нужд инженеров не создано, хотя Бонди [8, 9] предложил несколько полезных приближений, которые особенно ценны для высокомолекулярных жидкостей и полимеров. Ранее Сакиадисом и Коутсом были опубликованы результаты использования подобного подхода [74]. [c.145]

В то же время теория электронных корреляций достигла больших успехом в так называемом приближении желе , в котором твердое тело рассматривается как система взаимодействующих электронов на однородном фоне положительных зарядов. В таком приближении не учитывается влияние потенциала решетки. Для описания ферми-жидкости гелий-3 был предложен подход, при котором расчеты из первых принципов, основанные на методах квантовой теории поля, объединяются с феноменологической теорией Ландау. Он дал приемлемые значения энергии связи, увеличения эффективной массы и теплоемкости (или плотности состояний), а также определенные сведения о необычайно разнообразных коллективных модах в системе взаимодействующих электроиов. Ясно, что модель желе для металлов в лучшем случае может служить лишь нулевым приближением. [c.182]

В работе [78] па рентгенограммах сплавов золота с медью были обнаружены очень слабые сверхструктурные линии, отвечающие химическому соединению АизСи. В 1950 г. Д. Коули [80] на основании термодинамических расчетов также высказал предположение о существовании в системе Аи — Си химического соединения АизСи (9,7% Си), образующегося в результате упорядочения твердого раствора. Данные [78] п [80] были впоследствии подтверждены в работах [22, 46, 77, 81, 82, 124, 147—155]. Исследования проводили методами рентгеновского анализа [81, 148, 149 и 151] и электронной дифракции [82, 152, 155], измерением теплоемкости и электросопротивления [46, 81, [c.81]

В настоящей главе мы изложим приближенные теории теплоемкости Эйнщтейна и Дебая, основанные на рассмотрении колебаний кристаллической решетки, причем будут затронуты также и методы более точных расчетов. Затем мы рассмотрим эффекты, связанные с ангармоническими взаимодействиями в решетке (включая тепловое расширение), формулу Грюнайзена и теплопроводность диэлектриков. Тепловые свойства металлов рассматриваются в гл. 7, сверхпроводников — в гл. 12, особенности. тепловых свойств магнитных материалов — в главах 15 и 16. [c.211]

Э( ктивный потенциал обмена и корреляции имеет смысл также и при рассмотрении атомных систем. Оригинальный подход Кона — Шэма в отличие от рассмотрения, проведенного здесь, не был основан на теории линейного отклика (на этой теории не основывался фактически и метод Слэтера). Однако предположение о медленном изменении, т. е. о малых д, прив ю после минимизации энергии к обменному потенциалу, пропорциональному [/I (г)1 /, где п (г) — полная плотность. С таким обменным потенциалом энергию основного состояния атома можно рассчитать столь же просто, как и в методе Хартри, однако теперь будет учтен и обмен. Единственной аппроксимацией здесь является предположение о медленном изменении плотности как функции координат. Для свободного атома это предположение, однако, довольно серьезно. Кон и Шэм распространили свою теорию также и на возбужденные состояния, в частности, использовали ее для определения теплоемкости газа свободных электронов. Этот расчет потребовал введения дополнительных параметров, и в настоящее время ценность его не вполне ясна. [c.349]

Методы, основанные на использовании принципа соответственных состояний. В ряде таких методов, предназначенных для расчета теплоемкости жидкости, используются зависимости, имеющие форму уравнения (5.6.4) Бонди [8] дает обзор многих уравнений такого вида. Он модифицировал уравнение Роулин-сона [70], получив [c.150]

Метод Лимана и Деннера, основанный на использовании принципа соответственных состояний [уравнение (5.8.7) ], имеет погрешность расчета теплоемкости жидкости того же порядка, что и метод Яна и Стила, т. е. менее 5 %. Чтобы воспользоваться им, надо знать радиус вращения (табл. 5.17) и критическую температуру. Если известно значение R, легко составить программу расчета по данному методу на ЭВМ. [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...