Индекс формы поверхности

Индекс формы поверхности, 99. [c.583]

На рис. 4.172, а —в показаны некоторые из результатов моих измерений смещений у поверхности взаимодействия и у свободного конца образца, полученных с использованием оптической техники. Приведены данные замеров продолжительности контакта (а), коэффициента восстановления (б) при разных скоростях соударения зависимость смещение — время (в) у свободного конца образца, длиной 25 см при скорости частиц 2032 см/с. В каждом случае материалом образца был полностью отожженный алюминий с чистотой 99,16%, для которого индекс формы в формуле (4.54) был л=2, что давало для функции отклика при одноосной деформации коэффициент параболы р=39,4 кгс/мм . [c.269]

За исключением локального участка уплощения, каждому отдельному локальному участку поверхности ДШ) соответствует единственное значение индекса формы. Положительному значению индекса формы соответствуют выпуклые локальные участки поверхностей Д и а отрицательному - вогнутые. [c.99]

В правых частях первых двух равенств системы (29) можно выделить влияние высоты полета на плотность воздуха р, переписав их в форме (индекс О означает величину плотности на поверхности Земли) [c.126]

Детали типа эксцентриков, коноидов, турбинных колес, кареток, панелей, зубчатых секторов, сложных кронштейнов и корпусов, с литыми надписями, цифрами, индексами, с несколькими плоскостями разъема, с небольшими стерж ИЯМИ в неразъемной форме, высокой точности и чистоты поверхности [c.127]

Здесь индексами 1 и 2 отмечены среды по обе стороны от границы, а индексы пит обозначают нормальные и касательные компоненты векторов. Соотношения (1.95) записаны для распространенного случая, когда равны нулю плотность поверхностного тока и плотность поверхностного электрического заряда на поверхности раздела. Более общая форма записи (1.95) приведена в [70, 87]. [c.53]

Здесь под Л г подразумевается величина, которая раньше обозначалась, через Ai, т. е. коэс ициент первой квадратичной формы срединной поверхности (звездочкой всюду в этой главе отмечаются величины, заимствованные из предыдущих глав, в тех случаях, когда индексы при этих буквах не имеют тензорного значения). [c.79]

Символы Кристоффеля на поверхности выражаются через коэффициенты первой квадратичной формы-формулами, повторяющими (6.8) главы I, с той разницей, что индексы пробегают значения (1.2),, [c.51]

Здесь и дальше латинские индексы принимают значения 1, 2, 3 по повторяющимся в одночленном выражении латинским индексам выполняется суммирование от 1 до 3. Дискриминанты метрических квадратичных форм на поверхности а) и в пространстве g) связаны соотношением [c.23]

В работах [14, 15, 53] рассмотрены вопросы оптимизации вычислительных программ. В частности, авторами [14] предложен оригинальный метод моделирования в системах произвольной структуры, исключающий необходимость составления для каждой из систем индивидуальных алгоритмов. Метод основан на численном представлении геометрической структуры в памяти ЭВМ. Форма образующих систему поверхностей воспроизводится блоком памяти машины он рассматривается как трехмерная кубическая решетка, в узлах которой расположены двоичные элементы. Анализируемая система вписывается в эту решетку так, что элементам, оказавшимся внутри системы, присваивается индекс О , а остальным — индекс Ь>. Прямолинейное движение молекул заменяют их перемещением по узлам решетки, ближайшим к действительной траектории и имеющим нулевой индекс. Первый встреченный при таком перемещении элемент с единичным индексом рассматривается как точка соударения. Нормаль к стенке в этой точке, необходимая для моделирования скорости молекулы после отражения, формируется с учетом пространственного расположения граничных элементов в окрестностях точки встречи. В работе [53] описана методика формирования библиотеки подпрограмм, реализующих способы построения траекторий независимо от структуры анализируемых систем. Детальный анализ расчетно-методических особенностей применения ММК к решению [c.70]

Для определения коэффициентов разложения amo, атн и а , следует приравнять соответствующие по индексу члены разложения в правой и левой частях уравнения (8,32). Коэффициенты разложения функций н( ,ф) определяются а форме интегралов по поверхности сферы 5 единичного радиуса [c.214]

Излучатель порядка т может иметь различные формы, как это следует из общего вида сферической функции Р (в-, ф) (формула (8,8)). Если второй индекс равен нулю (v = 0), то получим зональный сферический излучатель, симметричный относительно оси z. Сферическая функция Р ( ) имеет т корней следовательно, излучатель порядка т будет иметь на поверхности зон, разделенных /ге-узловыми кругами, [c.224]

Учитывая особые требования к точности формы валов и корпусов, к шероховатости посадочных поверхностей, особый характер расположения полей допусков относительно нулевой линии, на сборочных чертежах рядом с буквой, обозначающей поле допуска вала или отверстия в корпусе, соединяемых с подшипником, ставится индекс п. В этом случае посадка обозначается одним полем например, — глухая подшипниковая, Пп — плотная подшипниковая. Пример простановки полей допусков и предельных отклонений на размеры деталей подшипникового узла показаны на рис. 1.43. [c.118]

В тесной связи с кристаллизующим действием поверхности находится явление определенной ориентации возникающих зародышей кристаллов. При образовании пленок на поверхности химическое превращение развивается таким образом, чтобы конфигурация атомов исходной твердой базы сохранялась (или почти сохранялась) и в новой твердой фазе. Кристаллическая решетка новой фазы сопрягается с кристаллической решеткой исходной фазы теми кристаллическими плоскостями, параметры которых минимально отличаются друг от друга. При этом- пленки приобретают защитную способность в том случае, когда между металлом и пленкой существует структурное соответствие [24, 25]. Однако при химических реакциях возможны случаи образования промежуточных фаз, вызванные трудностью соблюдения принципа ориентационного и размерного соответствия при непосредственной перестройке решетки исходной фазы сразу в окончательную форму [26]. Между индексами кристаллографических направлений и плоскостей в регулярно соприкасающихся решетках установлена количественная связь, что позволяет производить расчеты кристаллических решеток при образовании защитных пленок и различных фазовых превращениях в металлах и сплавах [27]. Принцип структурного соответствия, т. е. направленная кристаллизация или так называемая эпитаксия [28, 29], при которой структура основного металла воспроизводится в образующейся на нем пленке в результате ориентированного роста кристаллов в системе металл — покрытие, особенно хорошо проявляется для большинства металлов и их окислов, гидроокисей, нитридов, карбидов, оксалатов и других продуктов реакционноспособных систем. В последние годы закономерности эпитаксии были также установлены и для различных фосфатных пленок на черных и цветных металлах (гл. П). [c.12]

Во второй форме в качестве индексов использованы римские цифры для того, чтобы показать, что главные напряжения упорядочены, т. е. 01 >011 >0111. Вследствие того что главные оси тензора напряжений совпадают с главными осями поверхности напряжений Коши, значения главных напряжений включают как максимальное, так и минимальное значения компонент нормального напряжения в точке. [c.79]

В обозначениях типов изоляторов буквы означают О — опорный Ф — фарфоровый Р — с ребристой поверхностью. Цифры 6, 10, 20, 35 указывают номинальное напряже ьче изолятора в киловольтах (ке), цифры, стоящие на втором месте (375 750 1250 2000 3000 4250 и 6000), указывают минимальную разрушающую нагрузку (кг) при испытании изолятора на изгиб. Буквенные индексы, стоящие после цифр кр — круглая форма основания фланца (рис. 28) П — наличие арматуры специального типа (для предохранителей) ов — овальная форма основания фланца (рис. 30). Отсутствие буквенных индексов означает, что металлическая арматура заделана внутри фарфорового элемента изолятора. [c.160]

П.ростые переменные RB = 0.015 DB = 0.005 — соответственно наружный радиус и толщина стенки стального вала, м Н = 0.009 — суммарная толщина сопряженного изделия (стенки вала и слоя резиновой смеси) N = 20 — число элементарных слоев, выделяемых в двухслойном изделии С =11—номер индекса точки на границе контакта вала с резиновой смесью в общей нумерации границ элементарных слоев, начинающейся с I = 1 для внутренней поверхности вала КТ = 1.93 ТЭ = 160 — соответственно температурный коэффициент вулканизации /Ст и температура эквивалентного изотермического режима вулканизации Тэ °С ВП = 900 — время процесса вулканизации, для которого намечается произвести расчет, с Г1 = 2 Г2 = 1 —род граничных условий (второй и первый) соответственно на внутренней поверхности вала и на наружной поверхности слоя резиновой смеси ТО = 30 — начальная температура изделия Го, °С ТН2 = 170 — начальная температура наружной поверхности изделия, образующаяся при совершенном тепловом контакте с формой Гн, °С Т2 = О — приращение температуры формы за шаг по времени AL1 = О — плотность теплового потока через внутреннюю поверхность вала ЧЦ = 10 — число циклов интегрирования по времени, через которое намечается производить печатание текущих результатов ПХ = 1 — признак задания массивом значений узловых линейных координат эквивалентной пластины ПТ = 0 — признак задания постоянной начальной температуры изделия ПП = 1 — признак печатания сокращенного объема информации в цикле интегрирования по времени СИГМА = = 1/2 — коэффициент к производной в сеточной схеме интегрирования уравнения теплопроводности. [c.205]

Рис. 1.13 иллюстрирует деформацию формы при образовании монодомена мартенсита в монокристалле исходной фазы. Эта деформация формы, сопровождающая мартенситное превращение, выражается и в изменении формы исходной фазы. Хотя рассматривается монокристалл исходной фазы и исключается превращение с одной поверхностью раздела [8] (например, при охлаждении с одного торца образца), можно отметить, что в различных областях образца имеются эквивалентные кристаллографические условия. При превращении может образоваться большое число кристаллов мартенсита с различными индексами габитус-ных плоскостей (такие кристаллы называют кристаллографическими вариантами). Поэтому в действительности изменения формы исходной фазы, подобного показанному на рис. 1.13, не происходит. В том случае, если исходные образцы находятся в поликристаллическом состоянии и если даже в каждом кристаллите образуется монодомен мартенсита, то из-за эффекта стеснения со стороны окружающих зерен не происходит изменения формы исходной фазы, подобного показанному на рис. 1.13. Естественно, и в поликристаллическом образце исходной фазы кристаллы мартенсита с различными кристаллографическими ориентировками образуются в различных местах в пределах одного кристаллита. Ниже рассмотрены способы образования разных вариантов кристаллов мартенсита и описано изменение формы исходной фазы, происходящее при образовании указанных кристаллов. [c.27]

Характеристиками базового исполнения являются требования к форме, серповидности и непло-скостности класса 2 по ГОСТ 103-76 (для полосы). Прокат сортовой без термической обработки, калиброванный и со специальной отделкой поверхности нагартованный обозначают буквой Н прокат термически обработанный (отожженный, высоко-отпущенный, нормализованный с отпуском, закаленный с отпуском) — буквой Т. По степени раскисления сталь может быть кипящая — кп, полу-спокойная — ПС, спокойная — без индекса. Индексы ставятся в конце марки стали (20кп — кипящая, 20нс — полуспокойная, 20 — спокойная). Прокат сортовой может быть двух групп качества поверхности а — предназначенный для горячей обработки давлением и б — предназначенный для холодной механической обработки. [c.322]

Рассмотрим сначала задачи о течении расплава в слое у прямолинейной части контура. В этом случае 7 = onst и исходное соотношение баланса масс на поверхности плавления (1.6) при С = 1 интегрируется в конечной форме (в дальнейшем индекс 0 у величин главного приближения опускается) [c.189]

Индексы при обозначающих силы и моменты буквах F ш М имеют (что было и ранее и что является общепринятым) тот же смысл, что и такие же индексы при определяющих эти силовые факторы напряжениях первый индекс соответствует направлению нормали к поверхности, на которой действуют напряжения, а второй — направлению напряжения когда оба направления совпадают, используется только один индекс. (В случае моментов можно было бы в.ыдвинуть доводы в пользу того, чтобы второй индекс соответствовал направлению координатной оси, особенно когда моменты изображаются,- как на рис. 6.12, в векторной форме, но это привело бы к путанице в обычных, используемых на практике обозначениях для других величин.) [c.429]

Здесь индекс после запятой означает производную, по соответствующей координате. Из (2. Г) найдем выражения коэффициентов первой и Btbpofi квадратичных форм и символов. Кри- стоффеля поверхности о [c.131]

Иногда встречаются кртсталлы, в которых равны два главных показателя преломления, т.е. i, j = х, у или z. В таких кртсталлах может наблюдаться некритический к угловым расстройкам, или 90-гралус-ный, синхронизм. В случае одноосного кристалла равенство двух главных показателей преломления означает, что соответствующие поверхности индексов для со и 2 со касаются друг друга. В результате синхронизм некритичен к любым угловым расстройкам вследствие близости фазовых скоростей волн разных частот вблизи точки касания. Поверхности индексов двуосных кристаллов имеют более сложную форму. При выполнении указанных выше условий синхронизм оказывается нечувствительным к изменению направления распространения света в одаой плоскости и чувствительным в другой. [c.155]

Очевидно, что конусы векторного синхронизма, соответствующие синхронным преобразованиям первого и второго типов, различны. Действительно, для взаимодействия волн одинаковой поляризации поверхности индексов I и II различаются только началбм координат, а п 1 взаимодействии волн разной поляризации различаются также формы этих поверхностей. Во втором случае (взаимодействие волн разной поляризации) для каждого направления к, могут наблюдаться два конуса векторного синхронизма, так как поверхности к, и кг, имеющие разную форму, можно менять местами (если каждому вектору к ставить в соответствие два значения и, сразу получатся обе поверхности пересечения). [c.159]

Хотя детерминант системы слишком сложен для оценки в общем виде, можно исследовать в деталях характер его полиномиальной формы (по степеням X) для сравнительно малых значений N и распространить эти результаты на общий случай методом индукции. Кроме того, можно разработать алгоритм поиска членов в определителе,.которые имеют наибольшие и наименьшие степени X. Поступая таким образом для значений X при УУ = I (в этом случае опускаются условия непрерывности на поверхностях раздела) 2, 3 и 4, приходим к следующим результатам 1) в детерминанте встречаются только члены с четными степенями X 2) наименьшая степень X равна 4 3) наибольшая степень X равна 2N -2. Хотя эти результаты не являются aб oлюtнo строгими, противоречащих им данных нет. Кроме того, число корней X согласованно с числом граничных условий на кромках, что обсуждается позднее. Особый случай представляет появление кратных корней для X. Поскольку кратные нулевые корни (т. е. тривиальное решение) всегда существуют, эту часть решения необходимо рассматривать отдельно. Для нее уравнение (80) заменяется полиномом третьей степени относительно . Обозначая функции, соответствующие кратным нулевым корням нижним индексом Но, установим, что для однородной системы дифференциальных уравнений, соответствующей уравнениям (67)—(71), не равные тождественно нулю функции определяются как [c.57]

Большой класс рассеивающих объектов может быть представлен в виде совокупности отдельных центров рассеяния и описан локальными характеристиками рассеяния. Реконструкция изображения, сводящаяся обычно к преобразованию Фурье, позволяет определить эффективную поверхность рассеяния и расположение отдельных центров рассеяния на поверхности объекта, т. е. оценить его конфигурацию и размеры. Каждый центр рассеяния характеризуется модулями элементов пол5физационной матрицы рассеяния, т. е. четырьмя значениями эффективной поверхности рассеяния площадью поверхности, индексами поляризации и значением, определяющим положение центра на изображении. Эти величины было предложено использовать в качестве признаков распознавания. Были представлены экспериментальные результаты по распознаванию объектов простейших геометрических форм по их изображениям, полученным методом радиоголографии Фурье в условиях безэховой камеры. Доказана высокая эффективность предложенного метода распознавания. [c.129]

Согласно [1] в экспериментах, в которых исследовались колебания свободной поверхности жидкости, частично заполняюш,ей колеблюш,уюся по гармоническому с частотой UJ закону цилиндрическую полость, для некоторых диапазонов частот и амплитуд колебаний полости наблюдается возбуждение какой-либо одной формы колебаний с частотой, равной субгармонике частоты возбуждения, т.е. ш/п, где п — целое. Эта форма описывается одним из слагаемых разложения (1). Поэтому здесь ниже ограничимся рассмотрением случая, когда форма колебаний свободной поверхности жидкости описывается таким потенциалом скорости, который удовлетворительно аппроксимируется лишь одним членом ряда (1), а именно тем, которому соответствуют значения индексов т — Ivij — 2, и кроме того Ai2 t) — = onst sin (r/n + Л), где Л — фазовый сдвиг между колебаниями жидкости на свободной поверхности и колебаниями сосуда. Далее для рассматриваемой задачи такой формой колебаний и ограничимся. [c.315]

Преобразование Иллингворта — Стюартсона ). Мы выведем здесь преобразование Иллингворта — Стюартсона в несколько иной форме, чем в работе [ ], и при этом не ограничимся только случаем теплоизолированной стенки. Кроме того, сначала примем число Прандтля произвольным, но постоянным. Закон вязкости х (Г) примем линейным, в виде (13.4а). Индексом О будем отмечать величины, относящиеся к критической точке внешнего течения. Постоянную Ъ используем для того, чтобы аппроксимировать точную формулу Сатерленда (13.3) вблизи желаемого места. Если за такое место выбрать поверхность тела, температуру которой Туу примем постоянной, то на основании формул (13.3) и (13.4а) постоянную Ъ следует взять равной [c.320]

При более точном рассмотрении лазерного резонатора следует принять во внимание волновую природу излучения. Это приводит к расширенной концепции стабильных мод в открытом резонаторе. Стабильные моды характеризуются тем, что после одного прямого и обратного прохождения луча в резонаторе распределение напряженности поля на поверхности зеркала воспроизводится с точностью до некоторого множителя. Последний не зависит от координат точки на зеркальной поверхности и характеризует дифракционные потери, обусловленные конечными размерами лобовых поверхностей. Особый интерес представляют положение и число узловых линий на лобовых поверхностях [И]. Параксиальные моды обозначаются в литературе как Г Л4тяч-моды (трансверсальные электромагнитные моды). Индексы тип характеризуют узловые линии на лобовых поверхностях (в частности, для резонаторов прямоугольной формы т — Щх —1, п = ту — 1 см. примеры на фиг. 5), Индекс д соответствует тг. Согласно вышеизложенным представлениям для тх, ту, Шг), частота моды определяется главным образом значением ц для типичных схем лазерных резонаторов [c.24]

На рис. 55 показан двухдиафрагмовый счетчик СГ-6, применяемый при расходе газа до 6 м )час. Его корпус 1 круглой формы разделен металлическим диском-мембраной 5 в плоскости, параллельной торцовым поверхностям счетчика, на две камеры. Одна камера сообщается с входным штуцером 6, а другая — с выходным штуцером 7. Мембрана соединена с корпусом счетчика по его окружности эластичным кожаным кольцом 4, так что она может перемещаться в счетчике по направлению от стенки к стенке. Системой рычагов мембрана соединена со счетным механизмом, передающим показания на связанную с ним шкалу (индекс) 8. [c.104]

Примером механизированного устройства для послед>ющего контроля может служить приспособление для одновременного измерения отклонений внутреннего диаметра, овальности, конусооб-разности, отклонения от перпендикулярности базового торца (по отношению к внутренней поверхности) и разностенности. Контролируемое изделие 3 (рис. 3.41) типа втулки базируется торцом на трех жестких опорах 9 и внз тренней поверхностью — на двух жестких опорах 4 и 11. Измерительные наконечники трех измерительных приборов (обычно микрокаторов) I. 5 и 7 располагаются в диаметрально противоположных точках в верхнем и нижнем поперечных сечениях изделия 3. Приборы настраиваются в нулевое положение с помощью настроечного калибра, имеющего форму контролируемого изделия. Настройка производится микровинтами 10, смещающими пружинные параллелограммы 2, 6 н 8, на которых укреплены приборы 1, 5 я 7. Поворачивая изделие на торцевых опорах на один оборот, делают отсчеты максимальных и минимальных отклонений л б, и. ( 1 ( =Г, 5 и 7 — индексы, обозначающие приборы 1- 5 и 7). Прибор 7 показывает отклонения диаметра 1 отверстия в нижнем сечении и разность л б7—л нмт определяет овальность в этом сечении. Прибор 1 показывает толщину С стенки изделия в том же сечении. Из простых геометрических построений можно заключить, что прибор 5 показывает конусообразность, если использовать полусумму и нбв+л нмб)/2 и отклонение от перпендикулярности образующих внутренней поверхности к базовому (нижнему) торцу, если использовать полураз-НОСТЬ (Хнб5—А нм5)/2. [c.143]

Остановимся, наконец, на возможности генерации в лазерах регулярных винтовых полей. Эксперименты показали, что такие поля не сложно получать во многих типах лазеров при не слишком высоком превышении порога самовозбуждения. Вначале на отражаюш ее покрытие одного из зеркал на оси резонатора наносят маленькое пятнышко из поглощаюш его материала. Это подавляет возбуждение мод с максимальным значением интенсивности на оси, обладаюш их, как правило, наибольшим усилением. Затем уменьшают размеры внутрирезонаторной диафрагмы до тех пор, пока излучение лазера на выходе не примет кольцевую форму (см. рис. 2.7.7, а). Это и есть пучок с винтовой структурой структурой волнового фронта. Его интерферограмма приведена на рис. 2.7.7, б. Ее сравнение с расчетной интерференционной структурой на рис. 2.7.1, а позволяет утверждать, что в центре сфотографированного пучка находится ВД с топологическим зарядом, равным единице. Варьируя размеры поглощаюш ей зоны на поверхности зеркала и внутрирезонаторной диафрагмы, в принципе можно получать регулярные винтовые моды с более высоким топологическим зарядом. То, что лазер в таких условиях генерирует лишь одну из двух возможных винтовых мод (правую или левую) объясняется неравенством их потерь. Вблизи порога самовозбуждения из-за всегда присутствуютцих слабых паразитных отражений от элементов лазера добротность одной из винтовых мод может случайным образом оказаться выше, и в результате межмодовой конкуренции в резонаторе будет формироваться мода, соответствуюш ая ВД определенного знака. При увеличении накачки лазера и значительном превышении порога самовозбуждения указанные факторы нивелируются, и появляется мода с противоположной закруткой. Интерферируя между собой, моды будут формировать поле, описываемое формулой (2.1.26) с нулевым значением индекса р. Такое поле характеризуется системой располагаюш ихся по диаметру пучка узловых линий, количество которых [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...