Поляризации индекс

Полупроводник собственный, плотность электронов 16.1 Поляризации индекс 3.10 Поляризуемость кристалла 24.9—24.11 Потенциал парный 9.2, 9.5, 9.8 [c.634]

Последними двумя членами опять-таки можно пренебречь, а первый член аналогичен (4.59) в случае, когда регистрируется излучение с любой поляризацией. Индексы у произведения матриц указывают направление поляризации обоих падающих пучков. [c.117]

ПЛЮС пренебрежимо малые члены, пропорциональные средним флуктуациям. Первая сумма является новым членом, который своим существованием обязан тому факту, что детекторы не различают поляризации. Индексы в этом члене относятся к двум компонентам матрицы произведения 8182, имеющим различную поляризацию. [c.118]

Для построения поляризационных диаграмм коррозии необходимо располагать идеальными поляризационными кривыми-. кривой анодной поляризации анодной фазы металла и кривой катодной поляризации катодной фазы металла в условиях, близких к условиям коррозии данного металла. Таким образом, эти идеальные кривые соответствуют условиям, когда на анодных участках протекает только анодный процесс, т. е. Va = / (ta) . а на катодных — только катодный процесс, т. е. = f где индекс с означает суммарный , при этом [c.282]

Первые индексы у /г и соответствуют среде / или 2, вторые — кратности частоты (например, 12 = 1 (2со), Й21 — волновой вектор преломленной в среде 2 волны с частотой со). Основание к такому выбору вида поля состоит в следующем. Уравнения Максвелла для поля с частотой 2со представляют собой неоднородную систему уравнений, причем источником поля служит нелинейная часть поляризации среды, изменяющаяся по закону [c.847]

Теперь индекс поляризации а принимает не 3, а З г значений говорят о 3[х ветвях нормальных колебаний. При этом 3 ветви называются акустическими, а остальные 3[х—3 ветвей — оптическими. Наличие оптических вет- [c.133]

Кроме ПАВ с вертикальной поляризацией (в основном это волны рэлеевского типа) существуют волны с горизонтальной поляризацией (волны Лява), к-рые могут распространяться на границе твёрдого полупространства с твёрдым слоем (рис., д). Это волны чисто поперечные в них имеется только одна компонента смещения к, а упругая деформация в волне представляет собой чистый сдвиг. Смещения в слое (индекс 1) и в полупространстве (индекс 2) описываются след, выражениями [c.649]

Здесь д и индекс поляризации для простоты опущены, но очевидно, что такое уравнение справедливо для каждой моды. В трехмерном случае соответствующее уравнение имеет вид [c.38]

Звездочкой отмечены индексы плоскости поляризации упругой волны. [c.249]

Начало следуюш,его диапазона частот суш,ественно зависит от 2> 1. 9- В этом диапазоне волн внутри структуры суш,ествуют две и более распространяюш,иеся волноводные волны (с индексами т = О, 1, 2,. ..). Характер дифракционных зависимостей здесь резко усложняется энергетическая связь между полупространствами над и под решеткой теперь осуществляется с помощью нескольких распространяющихся волноводных волн с различными постоянными распространения. Наиболее важно в этом диапазоне то, что для обеих поляризаций существуют точки полного прохождения и полного резонансного отражения при определенных значениях частоты, толщины 2Н и других параметров. В отдельных случаях изменение по X на величину порядка 10" может привести к резонансному изменению 6о i ( I ) от единицы до нуля (рис. 51—53). На рис. 51 и 52 границы волновых диапазонов отмечены звездочками. Описанные резонансы имеют место только в части двухволнового диапазона, расположен- [c.101]

Поляризация волны не изменяется при прохождении сквозь решетку, размеры которой соответствуют линиям г (х, 6) = О с нечетным индексом п в (5.5). При четном п плоскость поляризации поворачивается на л/2 без изменения энергетических характеристик волны. Поскольку и исследуемом диапазоне параметров решетки 1 Bgj, то преимущественное значение [c.202]

Рассмотрим тонкое керамическое кольцо радиуса а, ширины IV и толщины I (фиг. 50) с электродами, нанесенными на большие поверхности (при поляризации используются те же электроды). Следует отметить, что данное рассмотрение остается справедливым и в случае электродов, нанесенных по толщине кольца. В любом случае обозначим направление, в котором действуют тангенциальные силы, индексом 1, а направление поляризации — индексом 3. Поверхности, на которые нанесены электроды, являются эквипотенциальными, поэтому Е — Е2 О на этих поверхностях, а также внутри кольца, поскольку размерами поперечного сечения кольца можно пренебречь. Аиалогичныл образом, исходя из малости поперечного сечения, можно заключить, что все напряжения, за исключением тангенциально растягивающего напряжения Травны нулю на свободных поверхностях и, следовательно, внутри кольца. Поэтому в качестве независимых переменных используются величины Т и Е ъ пьезоэлектрические [c.267]

Направление синхронизма. На рис. 18.8 показаны сечения поверхностей показателя преломления обыкновенных п 1 = (ш), n i — п (2со)) и необыкновенных (и и п ) волн в кристалле KDP — дигидрофосфата калия для частоты рубинового лазера (индекс 1) и его второй гармоники (индекс 2). Как видно из рис. 18.8, под некоторым углом Оо к оптической оси (0Z) кристалла происходит пересечение эллипсоида п . и сферы п1, что означает п, = пЧ в данном направлении. Поэтому направление, определяемое значением угла я%, является направлением синхронизма. Следовательно, если поляризацию падающей волны подобрать так, чтобы основная волна в кристалле являлась обыкновенной, а кристалл подобрать так, чтобы в нем данная обыкновенная волна возбуждала необыкновенную волну второй гармоники, то в направлении о должно произойти резкое возрастание мощности второй гармоники. В формуле (18.20) не учтена потеря энергии падающей волны на нагревание кристалла и на рассеяние, в результате чего при п (2со) == п (со) длина когере1ггности превращается в бесконечность. Однако в реальных средах всегда возможны подобные потери и поэтому длина когерентности даже при п (2со) — п (со) становится конечной. И в этом случае условие синхронизма является условием наилучшей генерации второй гармоники. [c.406]

При более точной формулиропкс следует определить направление поляризации, связанное с данным х для атого необходимо учесть смещение электронов, обусловленное волной. Как указывалось раньше, мы будем упрощать задачу, предполагая, что волны могут быть либо продольными, либо поперечными и что электроны взаимодействуют лишь с продольными волнами. Это значит, что частоты поперечных волн определяются движением ионов в фиксированном отрицательном пространственном заряде. Из работы Фукса известно, что таким путем могут быть точно определены упругие константы сдвига (модуль сдвига) одновалентного металла. По-видимому, это приближение, хорошее для длинных волн, менее пригодно для коротких, которые имеют как продольную, так и поперечную компоненты. Поскольку в дальнейшем мы будем иметь дело лишь с продольными волнами, индекс а у Qx явно выписываться не будет. [c.759]

В произвольном направлении в кристаллах в общем случае могут распространяться три объемные волны ква-зипродольная (QL) и две квазипоперечные — быстрая (FS) и медленная (SS) со скоростью poa = M, где М — действующий адиабатический модуль упругости, зависящий от направления распространения и поляризации волны. В таблицах нижний индекс — направление распространения, верхний — поляризация (направление колебательного смещения). В кубических кристаллах действующий модуль для разных типов волн [c.133]

Потенциал включения Нет складывается из омического падения напряжения гм и потенциала поляризации, не содержащего омического падения напряжения (индекс IR — frei) [c.87]

Диэлектрический датчик давления имеет начальную емкость Сдо, электрически заряжен до напряжения поляризации С/о и нагружен сопротивлением входа измерительной цепи 7 вх (рис. 75). При выполнении условия изменением заряда на емкости при сжатии датчика можно пренебречь. Тогда заряд Q — oUq= U, где С= = Сд- -Сп Сп — присоединенная емкость, равная емкости соединительных кабелей, входа измерительной цепи и выводов датчика из - время измерения давления R Rbx (индекс О соответствует начальному значению). [c.174]

Здесь 7J/ j(w4 (Oi, Шз) — компоненты тензора нелинейной оптич. восприимчивости (см. Поляризуемость) 3-го порядка (i, j, к, L — индексы декартовых координат) частота исследуемого сигнала (Oi является алгебрам ч, суммой частот, вводимых в среду полей (Oi, Oj, og (т. о. 0i=(0i-l-(j)2-f Шз), нек-рые из к-рых могут оказаться отрицательными. D — численный коэф., учитывающий возможное вырождение среди частот а,,. . ., СО4. Одно или неск. полей ,(m ) (а=1, 2, 3), вводимых в среду, могут быть сильными (накачка), остальные — слабыми. При приближении одной из частот (Oj,. . ., (04 либо одной из их линейных комбинаций ( o)i IfOjI, Шг1 (йз1 и т.п.) к частоте разрешённого квантового перехода в исследуемой среде компоненты нелинейной восприимчивости x fki испытывают дисперсию. Соответственно, испытывают дисперсию и параметры зл.-магп. волны, источником для к-роп служит нелинейная поляризация (1). Стационарная когерентная А. л. с. с использованием лазерного излучения относительно невысокой интенсивности (для к-рого в разложении поляризации существен [c.38]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ ОПЕРАТОР в квантовой электродинамике — функция, представляющая собой аналог массового оператора для оезмас-совой частицы — фотона. Включает вклады диаграмм поляризации вакуума в пропагатор фотона. Совокупность таких вкладов, простейший из к-рых отвечает первой диагра.мме на рис. 4 в ст. Поляризация вакуума (также рассмотрен в ст. Регуляризация расходимостей), образует П. о. (к, а). Здесь к — 4-импульс фотона, а = е /4л ж 1/137 — постоянная тонкой структуры, по степеням к-рой располагаются вклады теории возмущений в П. о., р,, V — лоренцевы индексы, соответствующие разл. значениям поляризацип фотона. После устранения расходимостей в соответствии с условием калибровочной инвариантности имеет поперечную структуру [c.63]

У Р. в диапазоне частот от 10 МГц до 10—80 ГГц наблюдается, как правило, степенная зависимость спектральной плотности потока излучения от частоты г(/ сл V- а — спектральный индекс см. примеры спектров на рис. 1). Радиоизлучение имеет, несомненно, синхротронную природу — излучают релятивистские электроны, движущиеся в магн. полях Р. Важным свидетельством в пользу этого заключения служит наблюдаемая линейная поляризация радиоизлучения (в ср. 8—10%). Степень линейной поляризации возрастает до 40—60% для отд. компактных деталей структуры Р., что близко к предельно воз,можной степени поляризации (ок. 70%) синхротронного излучения н свидетельствует об определённой (в масштабах до десятков кпк) упорядоченности их крупномасштабных магн. полей. По оценкам, напряжённость магн, ноля Р, составляет 10 —10 Э в протяжённых радиоструктурах и 10 — [c.213]

В области нормальной дисперсии величина показателя преломления увеличивается с ростом частоты, т. е. для изотропных сред условие ( ) не выполняется, но оно выполняется в области аномальной дисперсии. В анизотропных средах условие ( ) может быть выполнено и в области нормальной дисперсии в случае взаимодействия волн разл. поляризаций. Хотя при этом всегда п (ш1)< (ш2) и (со )<п (ш2] (индексы о и е относятся соответственно к обыкновенной и необыкновенной волнам), однако при не слишком малых параметрах анизотропии возможно o(oji) fl(( o2) (отрицат. кристаллы) или fJe(t0i)3= ((U2) (положит. кристаллы). В отрицат. нелинейном кристалле KDP условие Ф. с. при генерации второй гармоники выполняется при взаимодействии вида A<,((i)i)-i- ( Oi) = (0)2) или (Mi)-l- e(wi)=Arj(t02)- Подобные соотношения можно записать для др. типов трёхчастотных взаимодействий. [c.274]

ЭЛЕКТРОСТРЙКЦИЯ—деформация диэлектрика, пропорциональная квадрату приложенного электрич. поля (или поляризации). Электрострикционная деформация не меняет знак при изменении направления поля на противоположное. При наличии обратного пьезоэлектрич. эффекта (линейной связи деформации и поля см. Пьеюэлек-трики) Э. выступает в качестве малой нелинейной добавки к нему. В отличие от пьезоэлектрич. эффекта, у Э. нет обратного эффекта, но есть термодина.мически сопряжённый эффект — изменение диэлектрической проницаемости пол действием механич. напряжения (аналог фотоупруго-сти), Коэф. Э. является тензором 4-го ранга, несимметричным по перестановке 1-й и 2-й пар индексов и симметричным по перестановке индексов внутри 1-й и 2-й пар. Тензор Э. характеризуется в общем случае (триклинная симметрия) 36 компонентами. Э. может иметь место в центросимметричных кристаллах и в изотропной среде. В сегнето-электриках с центросимметричной исходной (неполярной) фазой эффект Э. велик в области фазового перехода, а в сегнетоэлектрич. фазе пьезоэлектрич. эффект можно [c.594]

Эта зависимость связана пьезомодулем dih, который является козффициентом пропорциональности между злектрическим зарядом, возникающим назлектродахпье-зозлемента, и механическим напряжением. Численно пьезомодуль равен заряду, возникающему на единице поверхности пьезозлектрика при приложении к нему единицы давления. Пьезомодуль в зависимости от направления злектрической оси и действия силы обозначают буквой с индексами, например du, и т. д. Для пьезоэлектриков с различной структурой практическое значение имеют три модуля 31—связывает заряд, возникающий под действием силы в направлении, перпендикулярном направлению поля поляризации — то же, под действием силы, совпадающей с направлением поляризации dis — связывает заряд, возникающий под действием механических напряжений сдвига. [c.196]

Коэффициенты d f, [dy] = Кл/Н, называемые пьезомодулями, образуют таблицу в общем случае из 18 членов, причем первый индекс указывает направление Составляющей вектора поляризации, а вюрой — порождающее механическое напряжение. Пьезомодуль с одинаковыми индексами (, / = 1, 2, 3 называют продольным он характеризует эффект при сжатии граней, с которых снимается заряд. Пье-зомодуль с разными индексами ( , / = 1, 2, 3, /) называют поперечным в этом случае сила сжатия направлена вдоль электродов Наконец, пьезомодуль, у которого / = 4, 5, 6, описывает эффект при действии касательных напряжений и называется сдвиговым. Направления координатных осей выбираются специальным образом [20]. Вследствие симметрии кристалла некоторые из пьезомодулей равны друг другу или нулю, так что в простейшем случае в таблице остается только два равных [c.189]

С<+) и С< ) — операторы, относящиеся к приемнику (фоточувствительиой поверхности), и соответствующие рожденяю частицы в одном состоянии и уничтожению в другом ((соответсгвеяно) A Kц Л положительно-частотная и отрицательно-частотная части оператора вектор-потенциала поля, а [Х — индекс поляризации. [c.206]

Здесь Rap и Тар — элементы матриц отражения и прохождения и Г соответственно, т. е. элементы обобщенной матрицы рассеяния структуры. Индекс п соответствует номеру гармоники прошедшего поля, р — номеру падающей волны (1.26). Различия между поляризациями первичной волны несущественны для дальнейшего, поэтому здесь отсутствуют соответствующие идентификаторы. Очевидно, что при р = О кпй — о.п, Тпо = Ьп ъ -случае и Rno = А , Тпо — Вп в Я-случае. Каждой из плоских волн единичной амплитуды (1.26) соответствует вектор-столбец амплитуд пространственных гармоник прошедшего поля и вектор-столбец отраженного поля. Составим бесконечную матрицу Т = [Тпр]п. р=- из амплитуд пространственных гармоник прошедших полей и назовем ее обобщенной матрицей прохождения периодической структуры. С помощью матрицы Т легко получить пpouJeдшee поле, если па решетку падает суперпозиция волн вида (1.26). Пусть, например, амплитуды фурье-волн в этой суперпозиции обра. зуют вектор-столбец (Ср р= ,. Тогда вектор амплитуд прошедшего поля можно найти по формуле [c.23]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляризации индекс : [c.250] [c.45] [c.17] [c.324] [c.68] [c.549] [c.614] [c.90] [c.56] [c.60] [c.80] [c.267] [c.420] [c.32] [c.307] [c.635] [c.404] [c.35] [c.356] [c.478] [c.505] [c.355] [c.101] [c.198] [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...