Паразитное отражение

С наличием паразитных отражений от различных поверхностей в резонаторе связано отклонение экспериментальной зависимости порогового усиления от разъюстировки зеркал резонатора (рис. 2.5) от теоретической экспоненциальной кривой. [c.69]

Очень важно, чтобы образцовый источник (особенно лампа с вольфрамовой нитью накаливания) работал в таких внешних условиях, при которых сводилось бы к минимуму паразитное отражение. Калибровку всегда следует проводить в условиях контролируемой геометрии, и при этом нужно пользоваться стабилизированным источником питания лампы. [c.212]

Паразитные отражения в призмах [c.248]

Призмы или призменные системы должны проверяться на возможность появления вредных (паразитных) отражений, которые могут вызвать появление дополнительных изображений или бликов. Паразитный ход лучей может получаться, например, в прямоугольной визирной призме (рис. 15) при указанном на рисунке положении или в призме-кубе в положении, изображенном на рис. 16. [c.248]

Участок визуального УФ-контроля должен быть оснащен светильниками отраженного или рассеянного свето-распределения, обеспечивающими в помещении освещенность 10 лк. Прямая подсветка зоны контроля и глаз оператора от источников видимого света не допускается. На контролируемой поверхности допускается паразитная освещенность от ультрафиолетового облучателя не более 30 лк. [c.173]

Метод акустической эмиссии имеет также и некоторые недостатки. Основным недостатком, ограничивающим широкое распространение метода, является сложность расшифровки результатов контроля, обусловленная тем, что на волновой процесс акустической эмиссии накладываются паразитные акустические параметры многократно отраженных волн, шумов от работы машин, нагружающего тела и окружающей среды. Применение фильтров и систем защиты только частично снижает влияние этого воздействия. Уникальность оборудования и отсутствие его промышленного изготовления не позволяют распространить метод дальше сферы экспериментального применения. [c.88]

НИИ одинаковых типоразмеров активных элементов проявляются эффекты суперлюминесценции (усиленной люминесценции) и генерации (паразитных мод. Паразитное излучение генерируется в активном элементе по замкнутым траекториям при конечном значении отражения от боковых поверхностей активного элемента. Коэффициент отражения боковой поверхности активного элемента зависит от степени шероховатости поверхности [74]. [c.110]

Часть света, падающего на фоточувствительный слой и проходящего в подложку, рассеивается в последней и отражается обратно в эмульсию, производя нежелательное экспонирование. Отражение имеет место на передней поверхности подложки и на ее задней стороне (на границе подложка — воздух), результатом чего является ухудшение качества изображения, особенно нежелательное, когда требуется высокое разрешение. При использовании когерентного света эти отражения приводят к появлению паразитных интерференционных полос. Изображение точки при достаточно большой экспозиции оказывается окруженным как бы ореолом, что и дает название рассматриваемому явлению. [c.124]

Особенность поляризованного света проходить через границу двух сред без отражений при падении под углом Брюстера позволяет получить следующий эффект. Для устранения переотражений в поверхностях эмульсия — стекло голографической пластинки, которые регистрируются в виде паразитной голограммы зеркала, желательно, чтобы освещающий пучок при записи отражательной голограммы и опорный при пропускающей падал на пластинку под углом Брюстера. Устранить переотражения в пропускающей голограмме можно путем нанесения на эмульсионную сторону черного матового противоореольного слоя (такую дополнительную обработку можно производить и с заводскими пластинками). Для отражательной голограммы этот способ неприемлем, поэтому условие освещения под углом Брюстера становится особенно существенным. Надо сказать, что такой угол очень удобен н с точки зрения освещения голограммы при восстановлении. [c.94]

Новейшим голографическим методом является метод деления амплитуды. Деление амплитуды означает, что соответствующим оптическим элементом часть интенсивности пучка отделяется в другом направлении. Метод деления амплитуды основывается на отражении на границе двух оптических сред, двойном лучепреломлении света и других явлениях. При использовании этого метода структура оптического пучка не меняется и оба пучка имеют одинаковое распределение интенсивности по сечению, что удобно для осуществления последующих этапов голографического эксперимента. Лазерный пучок очень узок, поэтому для целей голографии его нужно обработать оптическими элементами расширить, сфокусировать, отклонить и т. п. Эту обработку можно провести либо перед разделением, либо после разделения пучка. Чаще пользуются вторым способом, поскольку при делении необработанного пучка требуются делительные элементы значительно меньших размеров. Кроме того, в этом случае можно значительно лучше отделить паразитные пучки, возникающие в результате многократного отражения в делительных элементах. [c.98]

В обычном методе фотографической регистрации используется освещение только некогерентным светом, поскольку в этом случае регистрируется лишь распределение интенсивности света, отраженного объектом или прошедшего через него. Шероховатость поверхности объекта либо неоднородность стекла подложки вызывают некогерентное рассеяние света, которое ухудшает качество изображения вследствие уменьшения контраста, образования паразитных изображений и т. п. [c.115]

При повороте прямоугольной равнобедренной призмы AB , расположенной перед объективом телескопической системы, на угол ф от начального положения (при начальном положении отражающая грань АС расположена под углом 45° к оси объектива) могут возникнуть паразитные изображения. На рис. 15 показан ход пучков лучей, образующих эти добавочные изображения. Основной пучок А д, падающий на призму под углом 2ф к нулевой оси визирования 00, испытывает одно отражение от грани А С. Пучок А преломляется гранью А В, отражается дважды от граней ВС и А С и дает перевернутое изображение другого объекта в центре поля зрения. [c.248]

Из рисунка видно, что паразитные изображения большой яркости, вносимые прямоугольной качающейся призмой, появляются, если падающие на нее пучки лучей претерпевают различное число отражений. [c.248]

Если температура пластинки изменяется во времени, то при облучении ее пучком монохроматического света наблюдается последовательность резонансов Фабри-Перо, т. е. периодические осцилляции интенсивности проходящего и отраженного света. Пластинку зондируют обычно по нормали к поверхности. Иногда применяют небольшие углы падения (54-20°) с целью избежать паразитных сигналов от интерференции пучка между поверхностями оптического окна установки, расположенного между лазером и исследуемой пластинкой [6.11, 6.12]. В технологических установках (для нанесения тонких пленок и т. д.) иногда проводят зондирование при больших углах падения (р 70° [c.132]

В оптических приборах для улучшения их характеристик, а именно для увеличения прозрачности и ослабления паразитных изображений, используют покрытия стеклянных поверхностей тонкими диэлектрическими пленками [1]. Преимущества такого метода борьбы с отражением становятся еще более явными при увеличении числа покрытий. Полупрозрачные тонкие пленки используются и для увеличения отражения света от стеклянной поверхности [2]. Такие диэлектрические зеркала особенно важны в лазерных резонаторах и интерферометрах. В частности, с их помощью создаются оптические фильтры, ограничивающие полосу пропускания узким частотным интервалом. [c.153]

Выполним процедуру устранения НР в нащем примере. Для устранения емкостного НР достаточно учесть объемное сопротивление тела коллектора у транзистора, для устранения резистивных НР — паразитные емкости в узлах 2 и 5 на корпус. Тогда эквивалентная схема и ее граф с выделенным нормальным деревом принимают вид, показанный на рис. 14, а, б. М-матрица, состоящая теперь только из подматриц Мдс и Мде, показана в табл. 2. Из этого примера видно, что устранение НР путем включения дополнительных ветвей в эквивалентную схему иногда может не только не ухудшить точность анализа, а, наоборот, повлечь за собой более полное отражение свойств реальной схемы в ее математической [c.85]

В настоящее время для определения размеров капель, взвешенных в паровом потоке, применяется метод, предложенный К. С. Шифриным и В. И. Голиковым [164], основанный на измерении индикатрисы рассеяния света под малыми углами. Конструкция зонда, в котором использован метод малоуглового рассеяния света, разработана в лаборатории турбомашин А. В. Куршаковым (МЭИ) (рис. 2.15). Зонд (рис. 2.15, а) представляет приемник /, жестко соединенный с трубой //. Труба может передвигаться в направляющей втулке, закрепленной в корпусе рабочей части стенда. Световой поток (показан стрелкой) от источника света — лазера ЛГ-66 попадает в просвечиваемый объем (вблизи сечения по А—А). Рассеянный в этом объеме свет попадает на зеркало I. Для снижения погрешности за счет паразитных отражений используется - диафрагма 2. Инди- [c.44]

Еще одним фактором, ухудшающим шумовые свойства ПВМС, являются паразитные отражения от поверхностей раздела в струк- [c.157]

В этом плане важнейшими источниками потерь в лазерных резонаторах являются неполное отражение излучения от зеркал, погло-гцение в активной среде лазера и других диэлектриках, являюгцихся составными частями резонатора, паразитное отражение от торцов диэлектриков и др. В частности, для процессов, происходяш их в генераторе, энергию, выводимую из лазера, также следует рассматривать как потери, хотя термин потери в этом случае не вполне адекватен сути дела. [c.30]

Остановимся, наконец, на возможности генерации в лазерах регулярных винтовых полей. Эксперименты показали, что такие поля не сложно получать во многих типах лазеров при не слишком высоком превышении порога самовозбуждения. Вначале на отражаюш ее покрытие одного из зеркал на оси резонатора наносят маленькое пятнышко из поглощаюш его материала. Это подавляет возбуждение мод с максимальным значением интенсивности на оси, обладаюш их, как правило, наибольшим усилением. Затем уменьшают размеры внутрирезонаторной диафрагмы до тех пор, пока излучение лазера на выходе не примет кольцевую форму (см. рис. 2.7.7, а). Это и есть пучок с винтовой структурой структурой волнового фронта. Его интерферограмма приведена на рис. 2.7.7, б. Ее сравнение с расчетной интерференционной структурой на рис. 2.7.1, а позволяет утверждать, что в центре сфотографированного пучка находится ВД с топологическим зарядом, равным единице. Варьируя размеры поглощаюш ей зоны на поверхности зеркала и внутрирезонаторной диафрагмы, в принципе можно получать регулярные винтовые моды с более высоким топологическим зарядом. То, что лазер в таких условиях генерирует лишь одну из двух возможных винтовых мод (правую или левую) объясняется неравенством их потерь. Вблизи порога самовозбуждения из-за всегда присутствуютцих слабых паразитных отражений от элементов лазера добротность одной из винтовых мод может случайным образом оказаться выше, и в результате межмодовой конкуренции в резонаторе будет формироваться мода, соответствуюш ая ВД определенного знака. При увеличении накачки лазера и значительном превышении порога самовозбуждения указанные факторы нивелируются, и появляется мода с противоположной закруткой. Интерферируя между собой, моды будут формировать поле, описываемое формулой (2.1.26) с нулевым значением индекса р. Такое поле характеризуется системой располагаюш ихся по диаметру пучка узловых линий, количество которых [c.134]

НЫХ существенных факторов. Лазерный стержень или разрядная трубка представляют собой источник энергии, возбуждающий генератор. Мощность вносится в резонатор, т. е. резервуар оптической энергии, потоком фотонов. Поток фотонов может затем вытекать из резонатора по различным каналам, в частности через выходное зеркало (это обычный способ вывода излучения лазера), через рассеяние или паразитное отражение от любых элементов, через линейное поглощение или через преобразование во вторую гармонику в нелинейном элемелте. Поток фотонов [c.142]

При = [Я1Яг1 я используемый метод правильно описывает главный член асим-итотики вторичных краевых волн. При kL n кромки Н и Яг оказываются вблизи границы свет — тень отражения первнчного поля от противоположной грани, и, кроме того, расстояния kL также малы. Поэтому при малых kL расчет вторичной дифракции проводится неточно и суммарная диаграмма вычисляется, как видно из рис. 6,20, для L/A = = 1/20 1/10 с большими ошибками. При LfK = 1/4 точность расчета становится удовлетворительной. Расчет при дает весьма большую точность. На рис. 6.21 приведены диаграммы излучения при L/X = 1, рассчитанные МПД (зеленая линия), методом интегральных уравнений (черная линия) и измеренные экспериментально (пунктир). Частые осцилляции экспериментальной кривой (особенно на уровне ниже 28 дБ) объясняются, по-видимому, паразитными отражениями от посторонних тел. [c.198]

Однако иногда и этого оказывается недостаточно, например, если контролируются нзделня, хорошо пропускающие звук, в частности поковки из специальных, особенно никелевых сталей, и к тому же с больишм усилением. В таком случае нужно либо уменьшить частоту повторения импульсов, что означает при таком же размере области контроля удлинение паузы, либо научиться отличать паразитные отражения от настоящих. Различать те и другие отражения можно по тому, что частота следования импульсов, например 500 Гц, подвергается, обычно ненамеренно, небольшой частотной модуляции с частотой сети (гудение). Из-за этого промежуток времени между двумя [c.202]

Любая миграция, являясь средством неискажающего изображения сейсмических границ, в то же время в своей основе имеет модель среды, в которой существование сейсмических границ не допускается. В самом деле, сейсмические границы - это резкие скачки акустического импеданса, порождающие вторичные (отраженные и дифрагированные) волны. Но если в модель скоростного разреза V,j ig x, у, г), используемую в процедуре миграции, включить скачки скорости, достаточные для образования вторичных волн заметной интенсивности, то миграция добросовестно нарисует эти волны, которые наложатся на реальные зарегистрированные отражения в качестве собственного шума процедуры миграции. Ограничивая сейсмические данные (и скоростную модель) размером площади работ и максимальным временем обработки, мы в скрытом виде вносим в модель весьма резкие границы, и результатом являются хорошо известные краевые эффекты - паразитные миграционные улыбки на боковых и нижней грани мигрированного изображения сейсмического куба. Для подавления этих искажений резкие границы на боковых и нижней гранях куба заменяют нерезкими, сглаженными. Аналогично, реальные резкие скачки скоростного разреза в пределах площади работ также необходимо сглаживать. Тем не менее паразитные отраженные волны от недостаточно заглаженных граней сейсмического куба и неоднородностей модели разреза интервальных скоростей иногда отчетливо видны на мигрированных сейсмических изображениях. [c.49]

Однако ненасыщенный коэффициент усиления Go = exp(ag/) нельзя делать слишком большим, поскольку иначе в усилителе могут возникнуть два таких нежелательных эффекта, как паразитная генерация и усиленное спонтанное излучение (УСИ). Паразитная генерация возникает, когда усилитель начинает генерировать вследствие обратной связи, которая до некоторой степени всегда существует (например, благодаря наличию отражения на торцах усилителя). Явление УСИ уже рассматривалось нами в разд. 2.7.3. Оба этих явления имеют тенденцию снимать имеющурося инверсию и вследствие этого уменьшать усиление лазера. Чтобы свести к минимуму паразитную генерацию, не [c.488]

Механизм, приводящий к ухудшению направленности излучения в подобных случаях, был изучен в [50,43]. Оказалось, что при введении в телескопический резонатор частично отражающей плоской пластинки появляются паразитные моды, которым соответствуют замкнутые траектории лучей, причем на одно отражение от этой пластинки приходится много проходов по активной среде. Поэтому паразитные моды даже при совсем мало отражающей пластинке имеют более низкие пороги возбуждения, чем основная мода двухзеркального резонатора. Поскольку этим модам, кроме того, присуща высокая неравномерность распределения поля, возбуждаются сразу несколько из них со всеми вытекающими отсюда печальными последствиями. И неудивительно в 2.5 мы сталкивались с тем, что наличие даже ничтожно слабой сходящей волны, порожденной краевой дифракцией, приводит к вырождению мод по потерям. Поэтому предпринимаемые иногда попытки повлиять на режим генерации (в частности, понизить его порог) путем установки в резонатор элементов, иници- [c.211]

Отметим, что все результаты измерения аараиетров модуляции света в структурах с питанием постоянным напряжением получены при малом уровне считывающего излучения, поскольку последнее из-за наличия примесных центров в ФП вызывает паразитный оптический Отклик. Чувствительность структур данного типа на длине волны модулируемого сигнала оказалась около 3-10 Дж -с>1 или приблизительно в 10 раз меньшей, чем к управляющему. Для струкгур с отражением света динамический диапазон усиления яркости повышался до 10 и даже до 10 при использовании светопоглощаюших слоев. [c.152]

Любой классический интерферометр, который был разработан для измерения изменений длины оптического пути как на пропускание, так и на отражение от высококачественных оптических элементов, имеет соответствующий голографический аналог. Классические интерферометры характеризуются не столько устройством оптических элементов, сколько тем (так как это устройство может сильно меняться в зависимости от конкретного применения), являются ли интерферометрически сравниваемые волновые фронты почти плоскими или сферическими с относительно небольшими фазовыми отклонениями от идеального волнового фронта. Вследствие этого оптические элементы, используемые в составе классического интерферометра, должны изготавливаться с высокой степенью точности, чтобы не вносить паразитных полос в результирующую интерференционную картину. Наоборот, голография, позволяет восстанавливать волновые фронты с произвольным изменением фазы поперек волнового фронта, что открывает возможности применения в интерферометрии элементов с более низким оптическим качеством. Голографическая интерферометрическая система может быть выполнена на рассеивающих элементах, которые вообще нельзя использовать в классических методах. Поскольку в классических интерферометрах производится сравнение волновых фронтов, а не их запись, то такие приборы работают в реальном времени, что требует от оптических элементов интерферометра высокой стабильности и до некоторой степени столь же высокой стабильности изучаемого явления. С другой стороны, в голографическом интерферометре сравниваемые волновые фронты запоминаются, так что экспериментатору доступно еще одно измерение, а именно во времени. Наличие временной переменной является весьма существенной частью голографической интерферометрии, что привело к многочисленным новым ее применениям, играющим важную роль особенно в области изучения вибраций. [c.504]

У клиновидного слоя отдельные прошедшие и отраженные пучки распространяются под углом друг к другу, что облегчает отделение паразитных пучков. Если клиновидность мала, то угол отклонения б прошедшего пучка от падаюш его определяется соотношением 8 = (п — 1) ф, где п — показатель преломления клина Ф — угол его преломления. Угловое разделение Аб соседних пучков, как отраженных, так и прошедших, дается выражением AS 2/кр. Понятно, что даже малая клиновидность обеспечивает прострапствеппсе разделение пучков на соответствуюш ем рас-стояпип. [c.106]

Блок-схемы экспериментальной установки для измерения пространственных, временных и энергетических характеристик излучения ЛПМ представлены на рис. 4.1. Испытания проводились в основном с отпаянным саморазогревным АЭ ГЛ-201 (см. гл. 2), часть исследований — с удлиненным АЭ ГЛ-201Д (см.гл.З). Характеристики выходного излучения АЭ ГЛ-201 исследовались в режиме без зеркал, с одним зеркалом, с плоским и плоско-сферическим резонаторами и с телескопическим HP. В плоском резонаторе в качестве глухого зеркала 3 использовалось зеркало с многослойным диэлектрическим покрытием, в качестве выходного 4 — стеклянная плоскопараллельная пластина без покрытия (коэффициенты отражения зеркал 99% и 8% соответственно). Вогнутое диэлектрическое зеркало с радиусом кривизны R = 3 м (диаметр 35 мм) и коэффициентом отражения 99% и стеклянная плоскопараллельная пластина образовывали плоскосферический резонатор длиной 1,5 м. Зеркало с радиусом кривизны R = 3 м использовалось в качестве глухого зеркала и в телескопическом HP с коэффициентом увеличения М = 10-300. Выходными зеркалами в HP служили выпуклые зеркала с диэлектрическим или алюминиевым покрытием, имеющие диаметр 1-2,5 мм и радиус кривизны R = 10-300 мм. Эти зеркала наклеены на просветленную плоскопараллельную стеклянную подложку так, что оптическая ось зеркала образует с плоскостью подложки угол не менее 94°. Последнее необходимо для устранения обратной паразитной связи подложки с активной средой АЭ. При коэффициентах увеличения М = 15-60 в качестве выходных зеркал резонатора использовались и стеклянные мениски диаметром 35 мм. При М — 5 глухое вогнутое зеркало имело R — = 3,5 м, а выходное выпуклое — 0,7 м. В режиме работы с одним зеркалом применялись выпуклые зеркала с Д = 0,6-10 см. Средняя [c.108]

Серьезным ограничением на запасенную энергию возбуждения в лазере, как уже отмечалось, могут стать паразитные моды, возникающие при наличии внутри активного элемента замкнутых траекторий лучей, на которых усиление превосходит потери. В наибольшей степени этому подвержены усилители с активными элементами в виде плоских дисков (круглых или прямоугольных) или так называемых активных зеркал [10, 691, имеющих большие полированные рабочие тюверхности. Условия возникновения паразитных мод в дисковых усилителях рассмотрены, например, в [70, 71]. Для лучей, распространяющихся зигзагообразно по замкнутому пути внутри усиливающего диска диаметром о и испытывающих ряд полных внутренних отражений от рабочих поверхностей и отражений от боковой поверхности с коэс ициентом отражения условие возникновения незатухающих паразитных мод имеет вид [c.88]

Таким образом, в условиях больших коэффициентов отражения от стенок ди( узиые паразитные моды оказываются более опасными, чем зеркально отражае.мые. [c.90]

Заметим, что наиболее совершенными являются интерферометры с переносом спектра при помощи двухчастотных лазеров и акусто-оптических модуляторов лазерного излучения. В последнем случае удается в значительной мере ослабить паразитные комбинационные гармоники, возникающие в рассмотренных ранее двухчастотных интерферометрах за счет несовершенства характеристик поляризационных элементов. В интерферометрах с акустооптическими модуляторами излучение лазера дифрагирует на бегущих ультразвуковых волнах. Лучи нулевого и первого порядков дифракции имеют различные оптические частоты и угловые направления, что допускает их сравнительно несложное разделение. Нейдеальность пространственного разделения, влйянйе отраженных волн и другие факторы приводят к искажениям спектра интерференционного сигнала, однако эти искажения можно снизить до сотых долей процента. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...