Оптическая ось с лазером

Значительно более перспективной с точки зрения повышения мощности лазера является схема с поперечной прокачкой газа (см. рис. 4.5,в). В этом случае оптическая ось резонатора лазера направлена перпендикулярно направлению скорости прокачки газа и поэтому ее увеличение не сопровождается снижением эффективности конвективного охлаждения, определяемого длиной разрядной зоны по потоку I. Значения величин Л А в схемах с продольной прокачкой становятся одного порядка с / и при значениях и Ur/as IO- время кон- [c.134]

Рубиновый лазер может давать линейно-поляризованное излучение без помощи какого-либо поляризатора. Если рубиновый стержень лазера вырезан из кристалла рубина таким образом, что оптическая ось кристалла перпендикулярна к оси стержня или составляет с ней угол 60 , то излучение линейно-поляризовано, причем вектор индукции О перпендикулярен плоскости главного сечения кристалла. [c.788]

Рубин представляет собой одноосный кристалл. Показатели преломления обыкновенного и необыкновенного лучей светло-красного рубина, применяемого в лазерах, равны соответственно Ho = 1,7653 и /1 =1,7513 (для Я = 6560 А). Рубиновый лазер может давать поляризованный свет без каких-либо специальных поляризационных устройств. Для этого оптическая ось рубина не должна совпадать с его геометрической осью. Известно, что в обыкновенной волне направления волновой нормали и луча совпадают. Чтобы зеркала резонатора действовали эффективно, необходимо, чтобы волновые нормали были перпендикулярны к ним. В таком случае в рубине параллельно геометрической оси стержня будет распространяться только обыкновенный луч, а необыкновенный пойдет под углом к ней, попадая на боковую поверхность стержня. Поэтому резонатор будет эффективнее усиливать обыкновенные лучи, в которых электрический вектор перпендикулярен к оптической и геометрической осям кристалла. [c.287]

В зависимости от того, как ориентирована оптическая ось кристалла рубина по отношению к оси стержня, излучение лазера может быть поляризованным и неполяризованным. Когда оси параллельны, поляризация отсутствует. Когда ось стержня образует с оптической осью угол в 60 или 90°, излучение линейно поляризовано, причем вектор напряженности электрического поля в электромагнитной волне имеет направление, перпендикулярное плоскости, в которой лежит оптическая ось. [c.25]

ОПТИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ — передача информации с помощью ЭЛ.-магн. волн оптич. диапазона. Идея О. с. известна человечеству давно (обыкновенные костры, с кон. 18 в. семафорная азбука), однако лишь с созданием лазеров появилась реальная возможность построения широкополосных систем О. с. [c.441]

ОПТИЧЕСКИЕ стандарты частоты — лазеры СО стабильной во времени частотой излучения (10"i — 10 ), её воспроизводимостью (10" —10 ). О. с. ч. применяются в физ. исследованиях и находят практич. приложение в метрологии, локации, геофизике, связи, навигации и машиностроении. Деление частоты О. с. ч. до радио диапазона сделало возможным создание шкалы времени, основанной на использовании периода оптич. колебаний. [c.451]

Из общих представлений о процессах взаимодействия оптического излучения с веществом (рис. 3.1) и из приведенных в табл. 11 параметров твердотельных технологических лазеров видно, что для промышленности необходимо разрабатывать лазеры, обеспечивающие перекрытие широких диапазонов энергий и длительностей импульсного излучения и средних мощностей непрерывного или импульсно-периодического излучения. Задание пространственно-временных и энергетических характеристик излучения определяется технологическим режимом, характером обработки и размерами зоны ее воздействия [66, 69, ПО]. [c.113]

Третий подход к классификации связан со способом возбуждения активного вещества. Различают следующие лазеры с возбуждением за счет оптического излучения, с возбуждением потоком электронов, с возбуждением солнечной энергией, с возбуждением за счет энергий взрывающихся проволочек, с возбуждением химической энергией, с возбуждением с помощью ядерного излучения (последние привлекают сейчас пристальное внимание зарубежных военных специалистов). Различают также лазеры по характеру излучаемой энергии и ее спектральному составу. Если энергия излучается импульсно, то говорят об импульсных лазерах, если непрерывно, то лазер называют лазером с непрерывным излучением. Есть лазеры и со смешанным режимом работы, например полупроводниковые. Если излучение лазера сосредоточено в узком интервале длин волн, то лазер называют монохроматичным, если в широком интервале, то говорят о широкополосном лазере. [c.23]

Камера с ЭОП использовалась в режиме покадровой съемки для изучения картин в ближней зоне рубинового лазера длиной 3,81 см и диаметром 4,74 мм. Ось с была ориентирована под углом 57°, а боковая поверхность полирована. Торцы были покрыты свежим слоем серебра, чтобы обеспечить высокий коэффициент отражения зеркал. Время экспозиции каждого кадра обычно выбиралось равным lO"" сек, а расстояние между кадрами — равным 0,5 10" сек. Изображение лазерного кристалла фокусировалось на фотокатод соответствующей оптической системой, а вместо затвора в нужное время включался и выключался электронный луч внутри трубки. Полученные картины были проанализированы и оказались в соответствии с рассчитанными картинами ближнего поля. [c.65]

ОПТИЧЕСКИЙ КВАНТОВЫЙ ГЕНЕРАТОР, лазер — устройство для генерирования электромагнитного излучения оптического диапазона. О. к. г. дает узконаправленный монохроматический когерентный световой луч (см. Монохроматическое излучение, Когерентные колебания) с большой плотностью энергии, что позволяет использовать его в качестве источника сварочного нагрева (см. Лазерная сварка), а также при резке твердых и сверхтвердых материалов. [c.97]

Перспективна модификация метода, основанная на применении "световой плоскости". Излучение источника света (обычно лазера) цилиндрической линзой преобразуется в плоский поток с малой расходимостью. В фокусе линзы ширина пучка порядка 10. .. 50 мкм в зоне 2 мм (вдоль пучка). Дефекты материала, рассеивающие свет (метод темного поля), визуализируют телекамерой, оптическая ось которой направлена ортогонально световой плоскости. При использовании ИК-лазера метод эффективен для исследования кристаллов кремния, фосфида индия, др. материалов микроэлектроники. Аналогичный метод, но с боковым расположением телекамеры, применяют для изучения структуры потоков газа или жидкости. [c.520]

Многоканальный метод измерения можно реализовать путем пропускания через ОА-ячейку потоков излучения от одного или нескольких лазеров с различными длинами волн, модулированных различными звуковыми частотами, с последующим выделением ОА-сигналов на каждой длине волны с помощью частотно избирательных электронных фильтров. Такой метод измерения несмотря на сложность представляется полезным для экспрессного и селективного анализа состава газов при мониторинге состава атмосферы, в хроматографии и т.п. [12]. Другой вариант многоканального метода предусматривает использование нескольких ОА-ячеек, заполненные газом при различных условиях, через которые пропускают оптическое излучение с определенными характеристиками (или несколько ОА-ячеек с идентичным газовым составом, но с элементами на входе, меняющими свойства лазерного излучения) [26]. Это особенно удобно при исследовании зависимости характеристик спектра поглощения от давления газа или характеристик излучения. [c.139]

До недавнего времени источники света, которыми располагала оптика, позволяли получать световые пучки лишь слабой интенсивности с максимальными электрическими полями 0,1—10 В/см (см. задачу к этому параграфу). Нелинейные эффекты (за редкими исключениями) в этих случаях совсем незаметны. Случай сильных электрических полей в оптике считался чисто умозрительным и долгое время не исследовался. Начиная с 1960 г. — года изобре- тения оптических квантовых генераторов лазеров) — положение изменилось. Эти источники света позволяют получать световые волны, в которых электрические поля достигают 10 —10 В/см. Такие поля уже не могут считаться пренебрежимо малыми по сравнению с внутриатомными и внутримолекулярными полями. В них наблюдаются качественно новые нелинейные явления и притом не как малые поправки к линейным эффектам , а как явления крупного масштаба, получившие уже важные практические применения. О нелинейной оптике мы будем говорить в главе XI. Во всех остальных главах излагается линейная оптика. [c.40]

Рубин — одноосный кристалл. Обыкновенный и необыкновенный показатели преломления светло-красного рубина, употребляемого в лазерах, равны соответственно По — 1,7653 и п = 1,7573 (для % = 656 нм). Рубиновый лазер может давать поляризованный свет без каких-либо специальных поляризационных приспособлений. Для этого оптическая ось рубинового стержня не должна совпадать с его геометрической осью. Возникновение линейной поляризации нельзя объяснить различием коэффициентов отражения обыкновенного и необыкновенного лучей, так как разность По — Пе слишком мала. Поляризация возникает потому, что в обыкновенной волне направления волновой нормали и луча совпадают между собой, а в необыкновенной не совпадают. Чтобы зеркала лазера действовали эффективно, как резонатор, необходимо, чтобы волновые нормали были к ним перпендикулярны. Но тогда в рубине только обыкновенный луч будет распространиться параллельно геометрической оси стержня, а необыкновенный пойдет под углом к ней, попадая на боковую, поверхность стержня. Поэтому резона- [c.717]

Говоря о принципиально важных элементах лазера, следует отметить наряду с активной средой и системой возбуждения (системой накачки) также оптический резонатор. Для возникновения генерации в лазере необходимо, чтобы инверсия активной среды обеспечила превышение усиления над суммарными потерями в резонаторе. Изменяя уровень и характер потерь в резонаторе, можно осуществлять управление процессом генерации. В соответствии со спецификой используемого в лазере резонатора генерируется излучение, поле которого имеет определенную спектральную и пространственно-временную структуру. Формирование поля излучения с определенной структурой — принципиальная функция оптического резонатора в лазере. [c.90]

Оптические реперы. Используемые в СВЧ-диапазоне методы получения узких спектральных линий оказались не применимыми в оптич. области спектра (доплеровское уширение мало в СВЧ-диапазоне). Для О. с. ч. важны методы, н-рые позволяют получать резонансы в центре спектральной линии. Это даёт возможность непосредственно связать частоту излучения с частотой квантового перехода. Перспективны три метода метод насыщенного поглощения, двухфотонного резонанса и метод разнесённых оптич. полей. Осн. результаты по стабилизации частоты лазеров получены с помощью метода насыщенного поглощения, к-рый основан на нелинейном взаимодействии встречных световых волн с газом. Нелинейно поглощающая ячейка с газом низкого давления может находиться внутри резонатора лазера (активный репер) и вне его (пассивный репер). Из-за эффекта насыщения (выравнивание населённостей уровней частиц газа в сильном поле) в центре доплеровски-уширен-ной линии поглощения возникает провал с однородной шириной, к-рая может быть в 10 —10 раз меньше доплеровской ширины. В случае внутренней поглощающей ячейки уменьшение поглощения в центре линии приводит к появлению узкого пика на контуре зависимости мощности от частоты генерации. Ширина нелинейного резонанса в молекулярном газе низкого давления определяется прежде всего столкновениями и эффектами, обусловленными конечным временем пролёта части- [c.451]

Оптические часы. О. с. ч., снабжённый системой деления его частоты в радиодиапазон, представляет собой устройство, позволяющее определять единицу шкалы времени — секунду — по числу периодов высокостабильных оптич. колебаний. Схема онтич. часов включает эталонный высокостабвльный стандарт Не — Ne/ H4, цепочку подобранных и синхронизованных по фазе лазеров ИК-, субмиллиметрового диапазонов и генераторов СВЧ-диапазона, обеспечивающих деление оптич. частоты в радиодиапазон е выходом на стандартные частоты 1 и 5 МГц. Последоват. фазовый захват частоты одного генератора к другому (см. Захватывание частоты) позволяет передавать высокую стабильность частоты О. с. ч. в радиодиапазон без потерь. В качестве быстродействующих нелинейных элементов для преобразования частот лазеров и генерации гармоник высокого порядка применяются точечные диоды типа металл — окисел — металл (МОМ-диод) с постоянной времени 10 с. Пока система деления частоты Не —Не/СН( стандарта является громоздкой. Необходимо её упрощение, чтобы О. с. ч. стали конкурентноспособными со стандартами радиодиапазона. [c.452]

В зависимости от взаимной ориентации скорости потока газовой сме< Wr и оптической оси О быстропроточные лазеры можно в свою очередь разделить на лазеры с продольной и поперечной прокачкой. Указанная классификация СОг-лазеров иллюстрируется схемой на рис. 4.5, а—в. В лазерах с диффузионным охлаждением проток газа не является обязательным и при наличии схем регенерации лазер- [c.123]

В России интенсивное применение сварки с одновременным проведением широкого круга исследований по технологии, металлургии, прочности сварных конструкций, разработке сварочного оборудования началось с середины 20-х годов в различных регионах страны. Во Владивостоке (В.П. Вологдин, Н.Н. Рыкалин, Г.К. Татур, С.А. Данилов), в Москве (Г.А. Николаев, К.К. Хренов, К.В. Любавский) в Ленинграде (В.П. Никитин, А.А. Алексеев, Н.О. Окерблом) и т.д. Особую роль в развитии и становлении сварки сыграл академик Е.О. Патон, создавший в 1929 г. лабораторию, а впоследствии и Институт электросварки АН УССР, в котором в конце 30-х годов был разработан новый способ - автоматическая сварка под флюсом. Там же в 1949 г. был создан принципиально новый вид сварки плавлением - электрошлаковая сварка. Широкое применение в промышленности находит разработанный в 50-х годах в ЦНИИТМАШе К.В. Любавским и Н.М. Новожиловым способ сварки плавящимся металлическим электродом в среде углекислого газа. Его существенными преимуществами является универсальность (автоматический и полуавтоматический), высокая производительность и качество, экономичность. Электронно-лучевая сварка была разработана французскими учеными в конце 50-х годов. Использование для сварки оптических квантовых генераторов-лазеров началось в 60-х годах. Сварка занимает достойное место в ряду других технологических процессов. Это обусловлено универсальностью, возможностью значительной экономии металла, возможностью создания уникальных конструкций, которые при других технологических процессах создать невозможно. [c.9]

Наиболее распространенным источником малых волновых аберраций первого порядка (оптический клин) является непараллельность зеркал. В этом случае F(x) — 1 = 2ikex, где е — угол между зеркалами. Поскольку F — I является антисимметричной функцией х, не равны нулю только Р 1 с четными т — /1. Несложный анализ показывает, что с увеличением угла разъюстировки е центр тяжести распределения поля монотонно смещается в сторону более удаленных друг от друга краев зеркал (противоположный вывод в [80] основан на неточности в рассуждениях). В частности, выражение для собственной функции низшей моды имеет вид и о Uq + A ea X)Nui ([57] рис. 3.6а). В соответствии с этим выражением основная мода оказывается заметно деформированной уже пр и крайне малых углах разъюстировки. Когда е достигает значения Х/(4аЛ ) (что соответствует разности оптических длин на противоположных краях резонатора X/27V), угловая расходимость излучения основной моды примерно удваивается [120] одновременно сама теория возмущений перестает быть применимой для описания этой моды. Такая чувствительность к ничтожным аберрациям приводит к тому, что наблюдать мало искаженную низшую моду плоского резонатора с большим N в опытах с лазерами не удается практически никогда. [c.153]

В лазерах с диффузным охлаждением отношение мощности излучения к длине разрядной трубки P/L не зависит от радиуса разрядной трубки и давления рабочей смеси. Поэтому основной путь увеличения мощности излучения СОг-лазера с диффузным охлаждением — это увеличение длины разрядных трубок (до десяти метров). Учитывая ограничение, налагаемое дифракционными явлениями на предельную длину лазера L p 5- 50 м, предельная мощность лазера с диффузным охлаждением Рцр О Зч-З кВт. Для уменьшения длины мощных диффузно-охла-ждаемых СОг-лазеров используется система параллельно расположенных газоразрядных трубок, последовательно объединенных единой оптической системой (это лазеры с так называемым сложением или ломаным резонатором). Основной недостаток таких лазеров — сравнительно высокая расходимость лазерного излучения, на 1—2 порядка превышающая дифракционный предел, что обусловлено многомодовььм характером излучения и большим числом оптических элементов, в частности, поворотных зеркал. [c.48]

В предыдущих главах были рассмотрены 1принцип действия и физика генерации лазеров с непрерывной и импульсной накачкой. Для Практического использования лазеров необходимо представление о конкретных характеристиках выходного излучения, а также о конструкции лазеров и их составных частей. В настоящей главе рассмотрены оптические схемы, узлы и элементы конструкции, а также подробные характеристики излучения отечественных серийных лазеров на гранате с неодимом. [c.93]

Для выяснения механизма фотоиндуцированного искажения кристаллической структуры проводилось параллельное исследование поляризаццонно-оптического изображения области воздействия света (рис. 7.8). Оптическая ось кристалла направлена под углом 45 к осям поляризатора и анализатора. Фоторефракция индуцировалась излучением Не— d-лазера с интенсивностью 100 мВт/см , которое падало на кристалл через ддафраг-му диаметром 0,3 мм, помещенную у кристалла. Граница светового пятна совпадает с центральной окружностью, но область изменения двупреломления значительно превышает размеры светового пятна, особенно в направлении, перпендикулярном оси с. На рис. 7.9, а представлено изменение-двупреломления АЫ — По) вдоль направления [001], полученное по данным рис. 7,8 с помощью 314 [c.314]

Описанный loia оптических генераторов называют лазерами на динамических решетках, или голографическими лазерами. С неменьшим основанием речь может идти о лазерах на четырехволновом смешении. Ниже эти названия будут использоваться на равных, так как они, с одной стороны, уже привились в литературе, а с другой — отражают двойственную природу этих необычных генераторов, возникших на стыке нелинейной оптики и динамической голографии [1,7]. Полное обсуждение их особенностей, достоинств и места среди других оптических генераторов, а также аргументация в пользу их отнесения, с определенными оговорками, к классу лазеров будут даны в заключении после рассмотрения всех их свойств. [c.11]

В первой публикации, где сообщается о реализации лазера с обращающим зеркалом на BaTiOs [55], описана схема, показанная на рис. 4.26. Все взаимодействующие пучки соответствовали необыкновенным волнам в кристалле, что позволяло использовать большой электро-оптический коэффициент г42. Размеры кристалла и его ориентация по отношению к пучкам накачки обеспечивали усиленное отражение R q 20, т.е. существенное превышение над порогом генерации в высокодобротном резонаторе. Отношение интенсивностей пучков накачки изменялось от 1 до 30, при этом оптимальное соотношение составляло 25, что соответствовало у1 3,2 [55]. [c.157]

Эксперименталы1ые результаты. На всех приведенных схемах отсутствуют оптические вентили для предотвращения обратного воздействия излучения управляемого лазера на задающий лазер, как эго обычно делается в квантовой электронике. Однако именно с таким вентилем проводился один из первых экспериментов с двумя Аг -лазерами, которые синхронизировались по схеме на рис. 6.55 [21]. Излучение управляющего лазера, содержащего эталон для обеспечения длины когерентности ког 2 м, мощностью 40 мВт инициировало генерацию в кристалле BaTiOs с мощностью обращенного пучка 12 мВт. Второй такой же лазер, но без выходного зеркала располагался так, чтобы его оптическая ось проходила через область смешения волн под углом 150° к положительному направлению соси. [c.205]

Советская промышленность уже в 1975 году освоила серийный выпуск лазеров различных типов, серий ГОС и ГОР, серии ЛГ и др. Они демонстрировались на iMho-гих международных выставках, и вызывали всеобщий интерес [4, 5, 6]. Ускоренными темпами развивалась лазерная техника и в США, Франции, Англии, Италии, ФРГ. В новое научное направление вовлекалось все больше ученых и исследователей. Они принесли новые идеи, часть из которых оказалась давно забытыми старыми. Так, например, использование схемы эксперимента А. Майкельсона, который он приводил еще в npomJioM веке, привело к созданию лазерного гироскопа, а точнее, датчика угловой скорости вращения (ДУС), который отличается от роторного более высокой точностью, широким диапазоном измеряемых скоростей, практически мгновенным включением в работу (не нужно время на раскрутку ротора), малой чувствительностью к перегрузкам [7, 8]. Эти приборы стали использовать в системах навигации и стабилизации. Для решения ряда научных проблем были построены различные локаторы и дально-. меры с лазером в качестве источника излучения. Например, при проведении локации Луны локатор был размещен в Крымской обсерватории и им осуществлялось зондирование поверхности Луны. С тем, чтобы получить отраженный сигнал значительной мощности, на Луну был доставлен зеркальный отражатель, изготовленный французскими учеными и техниками [9, 10]. О высокой точности лазерной локации говорит такой эксперимент.. Он был выполнен сотрудниками обсерватории Мишель де Прованс по американскому спутнику Эксплорер-22 . Этот спутник был также оснащен зеркальной панелью, состоящей из 360 оптических элементов. В локаторе в качестве источника излучения использовался рубиновый лазер. После обработки результатов локации выяснилось, что в момент измерений наклонная дальность от локатора до спутника составляла 1571 км 992 м. Причем это Расстояние было измерено с ошибкой всего 8 м. Такой эксперимент дает ученым возможность составить более правильное представление о форме Земли и о распределении поля тяготения. И если раньше считалось, что поле тяготения имеет сферическую форму, затем стали говорить об эллиптической форме, то теперь о поле тяго- [c.6]

Регистрация производилась двумя фотоэлементами — один контролировал излучение до призмы, второй — после. Сигналы с фотоэлементов поступали на вход двухлучевого осциллографа. Излучение в случае ориентации стержней под углами 60 и 90"" оказалось полностью плоскополяризованным с электрическим вектором, перпендикулярным плоскости, содержаш,ей оптическую ось. Для всех пичков поляризация оказалась одной и той же. Этого можно было ожидать, так как при изучении флуоресценции R компонента с электрическим вектором, перпендикулярным оси С, была самой сильной. Исследование излучения стержней с ориентацией 0° показало отсутствие поляризации как плоской, так и круговой, в интервале температур от 100° до 300° К и при уровнях мош,ности, лежапхих вблизи порога и значительно выше. То же самое наблюдалось для каждого отдельного пичка. Полученные результаты противоречат теории мод, изложенной в гл. 3, 2, где было сказано, что двухлепестковая картина излучения рубинового лазера с ориентацией 0°, рабо-таюш,его вблизи порога, плоскополяризована. [c.91]

Рис.9.10. Схема эксперимента по регистрации оптических свойств ударно-сжатой плазмы [48] в—схема измерений б—оптический сигнал, /—детонационная линза 2—заряд ВВ 3 —ударник 4 — мишень 5—прозрачна преграда б—диафрагма 7—зеркало в—оптическая система 9 — полупрозрачные зеркала /О—юстировочный лазер // — интерференционные светофильтры 12— фотоэлектронные умножители /3—осциллографы 14 — электроконтакты измерения скорости ударника 15— схема формирования импульсов /6—линия задержки /7 — электрокоитакты измерения скорости ударной волны 18 — осциллограф для измерения скорости ударной волны 19 — скоростной спектрометр 20—система цифровой обработки спектра 2/—выход ударной волны из мишени в газ 22 — участок нарастания излучения 23—столкновение ударной волны с преградой 2 -разрушение преграды материалом мишени.

Широкое распространение понятия Н. в. связано с тем, что многие системы, служащие для передачи энергии или информации, можно представить в виде цепочек из ячеек, в к-рых существуют Н.в., образу ю-п ,ие счетное, а иногда и несчетное множество. Примеры линии электропередачи, телефонные и телеграфные кабели, волноводы СВЧ [2], акустич. трубы (см. Интерферометр акустический), волноводы акустические в океанах (см. Гидроакустика) и в атмосфере, тропосферные и ионосферные каналы дальней радиосвязи, а также ряд устройств для усиления и генерации колебаний СВЧ (см., напр.. Магнетрон, Лампа бегущей волпы), ускорители э.пемонтарных частиц, лазеры (см. Оптический генератор), кристаллич. структуры [3] и т. д. Любое вынужденное колебание в этих системах представляется суммой Н.в., порожденных внешними воздействиями в отдельных ячейках (см. ниже). Так, напр., в линиях передачи, кабелях и волноводах, возбуждаемых на одеюм конце, возникают Н. в., распространяющиеся вдоль системы до точки приема колебаний, т. е. Н. в. я в л я ю т с я н е р е н о с ч и ] а м и энергии или информации. Если периоднчпость или однородность цепочки сильно нарушена, то Н. в. не существуют и передача энергии или информации становится невозможной. [c.436]

Подходящим кристаллом может быть одноосный кристалл дигидрофосфата калия KHgPOi (сокращенно KDP). Для этого кристалла при Я = 1,15 мкм, как показывает расчет, подтверждаемый наблюдениями, угол синхронизма равен 4Г35. Существует красивый демонстрационный опыт. Кристалл KDP, вырезанный параллельно оптической оси, кладется на столик, который может вращаться вокруг вертикальной оси. Оптическая ось кристалла должна быть горизонтальна. На кристалл направляется мощный инфра-, красный луч от лазера на неодимовом стекле (Я = 1060 нм). Луч лазера невидим, но его можно обнаружить с помощью листа черной бумаги. Бумага загорается, если ее поместить на пути луча. При произвольной ориентации кристалла никакого видимого света не возникает. Но если кристалл медленно поворачивать, то из него выходит ослепительно яркий зеленый луч (Я — 530 нм), когда станет выполняться условие синхронизма. [c.732]

Однако более важными являются нетепловые применения лазера на углекислом газе. Среди этих возможных применений — оптическая связь как на Земле, так и в космосе. В этом случае для передачи через земную атмосферу наиболее привлекательны оптические окна , прозрачные для волн с длиной от 9 до 14 микрон. Высокая мощность и эффективность лазеров на углекислом газе с длиной волны 10,6 микрон делает их идеальными кандидатами для таких целей. Лазер на углекислом газе является идеальным для оптических радарных систем снова из-за малых потерь в атмосфере. Другая возможность — использование лазера на углекислом газе для исследования оптических взаимодействий с веществом на длине волны 10,6 микрона, так как многие полупроводники, непрозрачные для видимой части спектра, прозрачны для этой длины волны. Еще одно применение мощного лазера на углекислом газе — использование 10,6-микронного излучения в качестве насоса для изучения нелинейных свойств новых материалов, которые могли бы служить для создания действительно непрерывно настраиваемых источников инфракрасного излучения. В связи с этим мои коллеги и я провели ряд интересных экспериментов, которые включают в себя генерацию вторых гармоник, параметрическое усиление излучения в далекой инфракрасной области, двухфотонпое получение пары электрон — дырка в полупроводниках, изучение нелинейностей в полупроводниках, возникающих благодаря электронам проводимости, и рамановского рассеяния в полупроводниках на электронах с уровня Ландау. Некоторые из этих механизмов оказались достаточно сильны для того, чтобы позволить нам создать настраиваемый лазерный вибратор в инфракрасной части спектра. Такой настраиваемый лазер, накачиваемый лазером на углекислом газе с фиксированной частотой, может использоваться как вибратор в системе оптической связи или в радаре. Более того, такие инфракрасные настраиваемые источники полностью революционизируют инфракрасную спектроскопию. Описание этих экспериментов может быть предметом особой статьи. В заключение достаточно сказать, что лазеры на углекислом газе уже открыли дорогу физическим исследованиям, о которых нельзя было раньше и мечтать, и обещают в будущем много плодотворных экспериментов. [c.73]

На практике Л прР-лазеры, схожие по составу, легированию и размерам с лазерами, использованными для рис. 7.5.2, дают излучение в ТЕ-поляризации и поперечных модах высокого порядка, Порядок доминирующей моды изменяется от т = 3 до т = 6 при 0,3 0,5 мкм и 2,8 ш 4 мкм [83]. Лазеры с расширенным волноводом отличаются от большинства ДГС-лазеров тем, что могут излучать ббльшую мощность до катастрофического разрушения зеркал. Это обусловливается меньшей концентрацией оптической мощности в активной области. Сообщалось о достижении импульсной мощности 0,6 Вт, излучаемой с одного зеркала при токе 2,5 А [87]. [c.230]

А о,збСао,б4Аз р — Л -гетеропереходу. Такие молярные доли AIAs характерны для ДГС-лазеров, используемых в системах волоконно-оптической связи. ДГС-лазер с д = 0,08 в активном слое излучает на длине волны 0,82 мкм, на которой в оптическом волокне потери прн передаче имеют минимум. [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...