Оптическая ось для лазеров 318—319, для концентрации излучения 322—323, для

Указанные выше свойства излучения лазеров предъявляют ряд специфических требований к конструкции оптических систем. Большая мощность лазерного излучения обусловливает чрезвычайно высокие значения энергетической освещенности, особенно в местах концентрации излучения. Поэтому в этих местах не следует устанавливать оптические детали. [c.319]

Оптические системы для концентрации излучения лазера [c.322]

В заключение отметим, что расчет оптических систем для согласования параметров лазерного.пучка с последующими оптическими элементами аналогичен расчету рассмотренных выше оптических систем, предназначенных для концентрации излучения лазера или для уменьшения расходимости лазерного пучка. [c.326]

Когерентность излучения проявляется практически во всех свойствах оптических квантовых генераторов. Исключение составляет, разумеется, полная энергия излучения, которая, как и в случае некогерентных источников, прежде всего зависит от подводимой энергии. Замечательной чертой лазеров, тесно связанной с когерентностью их излучения, является способность к концентрации энергии — концентрации во времени, в спектре, в пространстве, по направлениям распространения. Для некоторых квантовых генераторов характерна чрезвычайно высокая степень монохроматичности их излучения. В других лазерах испускаются очень короткие импульсы, продолжительностью 10 с поэтому мгновенная мощность такого излучения может быть очень большой. Световой пучок, выходящий из оптического квантового генератора, обладает высокой направленностью, которая во многих случаях определяется дифракционными явлениями. Такое излучение можно, как известно, [c.769]

В жидких лазерных материалах может быть достигнута концентрация активных ионов того же порядка, что и в лазерных стеклах. Это позволяет получить большие энергии и мощности излучения с единицы объема активного вещества. В то же время сильная зависимость показателя преломления от температуры обусловливает значительные оптические неоднородности, возникающие при накачке активной среды, что приводит к ухудшению генерационных характеристик лазеров и увеличению расходимости лазерного пучка. Применение прокачки активной жидкости через лазерную кювету позволяет реализовать как периодический, так и непрерывный режим работы лазера. [c.948]

Для получения когерентных волн созданы специальные оптические квантовые генераторы. В этих генераторах электромагнитные волны, зарождающиеся в различных местах, удаленных друг от друга на большие расстояния, когерентны между собой. Оптические квантовые генераторы обычно называют лазерами. Важным свойством лазеров является не только получение когерентного излучения, но и способность к большой концентрации световой энергии во времени и в пространстве, а также по направлению ее распространения. Излучение получается с высокой степенью монохроматичности. [c.74]

Поверхностная закалка при нагреве лазером. Лазеры —эго генераторы света (квантовые генераторы оптического диапазона). В основу их работы положено усиление электромагнитных колебаний с помощью индукционного излучения атомов (молекул). Лазерное излучение монохроматично, распространяется очень узким пучком и характеризуется чрезвычайно высокой концентрацией энергии. Для промышленных целей применяют наиболее часто СОг-лазеры непрерывно-волнового типа мощностью 0,5— 5 кВт. Применение лазеров для тер.миче.ской обработки основано на трансформации световой энергии в тепловую. [c.225]

Лазеры — оптические квантовые генераторы (ОКГ), позволяющие получать электромагнитные излучения чрезвычайно высокой концентрации энергии. Длина волн, генерируемых ОКГ, находится в световом диапазоне от ультрафиолетовой области спектра до инфракрасной (а = 0,1 - 70 мкм). [c.130]

Сущность и техника сварки лучом лазера. В настоящее время сварка лучом лазера по экономическим соображениям имеет еще незначительное применение в промышленности. Излучение лазера с помощью оптических систем может быть сфокусировано в пятно диаметром в несколько микрометров или линию (см. рис. 4.26. .. 4.28). При этом по концентрации энергии оно на несколько порядков превышает остальные сварочные источники энергии. Лазерная сварка ведется либо на воздухе, либо в аргоне, гелии в СО2 и др. в различных пространственных положениях. Излучение с помощью оптических систем легко передается в труднодоступные места. Для сварки используются твердотельные и газовые лазеры. Твердотельные лазеры могут быть непрерывного и импульсного действия. Ввиду большой концентрации энергии в пятне нагрева форма провара при сварке схожа с таковой при сварке электронным лучом. Использование лазеров с короткими импульсами обычно приводит к бурному испарению металла из сварочной ванны. [c.151]

Отсечка в спектре накачки областей излучения, соответствующих коротковолновым полосам поглощения ионов неодима с большим стоксовым сдвигом, приводит к заметному уменьшению тепловыделения в элементе КПД лазера при этом уменьшается. Для иллюстрации этого в табл. 16 приводятся значения отношений вкладов в тепло и генерацию излучения накачки, подвергнутого фильтрации, к соответствующим суммарным по полосам поглощения неодима величинам. Приведенные оценки в первом приближении справедливы для всех современных промышленных стекол с массовыми долями концентрации, неодима от 1 до 6 % изменение концентрации (оптической толщины элементов) приводит к небольшому перераспределению вкладов отдельных полос поглощения в энергетику активного элемента. [c.129]

Схема лазера с оптической накачкой приведена на рис. 3. Видно, что лазер состоит из следующих основных элементов среды, чаще называемой активным веществом, двух зеркал, называемых открытым зеркальным резонатором, источника возбуждения, источника питания и рефлектора. Активное вещество, используемое для получения индуцированного излучения, должно обладать такими уровнями энергии, переход между которыми сопровождается излучением, лежащим в требуемом диапазоне длин волн. Это вещество должно иметь определенную концентрацию активных частиц, т. е. тех частиц, которые обеспечивают накопление и выделение энергии. Понятно, что чем больше будет таких частиц, тем большее их число примет участие в накоплении и излучении энергии. Активное вещество помещено в открытый зеркальный резонатор. Принцип его работы достаточно хорошо понятен из рассмотрения рис. 4. Видно, что в ситуации а все частицы активного вещества (кроме двух) находятся в основном состоянии, т. е. на нижнем энергетическом уровне. В ситуации б внешнее электромагнит- [c.17]

Знание оптических характеристик аэрозолей в поле мощных лазеров является основой для построения модели нелинейного распространения света через мутные среды. Коэффициенты аэрозольного ослабления, поглощения, рассеяния, индикатриса рассеяния, компоненты матрицы рассеяния, прозрачность при нелинейном взаимодействии излучения с аэрозольной средой становятся функциями вида ф(А., /, а, t), где а — параметр, характеризующий свойства аэрозоля (концентрацию, параметры функции распределения, комплексный показатель преломления). Вид этой зависимости, за исключением частных случаев, удается определить только из специально поставленных экспериментов. [c.121]

Удельная работа деления древесины лазером значительно выше удельной работы резания. Еще нет лазеров, созданных специально для резания древесины, но лазеры при мощности (в режиме непрерывного излучения), равной 20—50 вт, позволяют делить на части заготовку из древесины толщиной, равной 10 мм, со скоростью подачи 30—50 мм/сек и толщине прореза , равной 0,4—0,2 мм. Теоретически диаметр лазерного луча может быть уменьшен до длины световой волны, излучаемой квантовым генератором. Однако такое сужение луча оптическими линзами ведет к интенсивной концентрации энергии в самих линзах, способной их разрушить. [c.197]

С помощью оптических методов контроля при использовании в контрольно-измерительной аппаратуре в качестве источника излучения лазера можно проводить неразрушающий контроль геометрических размеров изделий, неоднородностей, внутренних напряжений прозрачных объектов, деформаций, вибраций, поверхностных механических напряжений, концентрации частиц, толщины пленок и качества обработки поверхностей изделий. [c.192]

Для поверхностной закалки может использоваться нагрев лазером. Лазеры — это квантовые генераторы оптического диапазона в основу работы которых положено усиление электромагнитных колебаний за счет индуцированного излучения атомов (молекул). Лазерное излучение распространяется очень узким пучком и характеризуется высокой концентрацией энергии. Источниками генерируемого излучения служат твердые тела (рубины, алюминиевые граниты, иттрий, стекла) и газы (Не, Ne, Аг, СО ). [c.170]

С появлением лазеров, обладающих уникальными свойствами, в частности, высокой концентрацией мощности и энергии, а также возможности получения импульсов малой длительности за последние два десятилетия открыта и исследована целая совокупность нелинейных эффектов, сопровождающих оптическое излучение в атмосфере, и, таким образом, сформировалось новое направление в науке, основные итоги которого подведены в монографии Нелинейная оптика атмосферы (том 6). [c.7]

В результате проведенного анализа получаем, что спектральное раснределение рекомбинационного излучения (8.2.12) имеет вид рис. 8.4. Наблюдаемый спектр всегда выглядит более симметрично (см. рис. 8.5). Это определяется рядом обстоятельств. Во-первых, в светоизлучающих диодах и лазерах обычно используются высокие концентрации донорных и акцепторных примесей, что вызывает искажение края запрещенной зоны, показанное на рис. 8.2, б. Во-вторых, наряду с излучением фотона может происходить взаимодействие с кристаллической решеткой. В таком случае часть энергии рекомбинационного перехода (примерно 0,05 эВ) может передаваться колебаниям решетки — оптическому или акустическому фонону, который возбуждается в тот же момент времени. В-третьих, переход может идти в несколько этапов с участием одного из примесных уровней вблизи края зоны. В результате в основном излучательном переходе присутствует энергия, меньшая, чем ширина запрещенной зоны. [c.217]

Применение лазеров как источников излучения для решения различных задач в большинстве случаев требует разработки оптических систем, служащих для преобразования лазерного излучения. С помощью таких систем могут решаться следующие задачи концентрация лазерного излучения в пятно малых размеров (фокусировка) преобразование лазерного пучка в пучок с малым углом расходимости (коллимация) формирование лазерного пучка в пучок с необходимыми параметрами для согласования с последующей оптической системой (согласование). [c.319]

Поверхностная закалка при нагреве лазером. Лазеры — оптические квантовые генераторы — позволяют получить очень высокую концентрацию энергии. Применение лазеров для термической обработки основано на трансформации световой энергии в тепловую. Закалка при нагреве лазером проводится при удельной мощности 10 —5-10 Вт/см при времени воздействия на поверхность 10 с. Используются технологические лазеры импульсного и непрерывного действия При импульсном излучении воздействие осуществляется в точке, при непрерывном — в полосе шириной до 3 мм. [c.190]

Лазеры как источники излучения находят широкое применение в устройствах и системах, обеспечивающих точное определение скорости, линейных и угловых координат, в высотомерах, оптических гироскопах и системах связи. Независимо от назначения основными элементами блок-схем таких систем являются передатчик и приемное устройство. Излучение лазера после отражения или непосредственно должно быть принято приемным устройством. Для увеличения дальности действия и повышения точности измерений необходимо, чтобы угол раствора луча лазера был как можно меньше. В приемных устройствах необходимо обеспечить захват максимальной части падающего потока энергии и концентрацию его на поверхности чувствительного элемента приемника. [c.98]

ЛУЧЕВАЯ ПРбЧНОСТЬ — способность среды или элемента силовой оптики сопротивляться необратимому изменению оптич. параметров и сохранять свою целостность при воздействии мощного оптич. излучении (папр., излучения лазера). Л. п. при многократном воздействии часто наз. лучевой стойкостью. Л. п. определяет верх, значение предела работоспособности элемента силовой оптики. Понятие Л. п. возникло одновременно с появлением мощных твердотельных лазеров, фокусировка излучения к-рых в объём или на поверхность среды приводила к её оптическому пробою. Л. п. численно характеризуется порогом разрушения (порогом пробоя) q — плотностью потока оптич. излучения, начиная с к-рой в объёме вещества или на его поверхности наступают необратимые изменения в результате выделения энергии за счёт линейного (остаточного) или нелинейного поглощения светового потока, обусловленного много-фотонным поглощением, ударной ионизацией или возникновением тепловой неустойчивости. Первые два механизма реализуются в прозрачных средах, лишённых любого вида поглощающих неоднородностей, а также при микронных размерах фокальных пятен или предельно малых длительностях импульсов излучения. При этом Л. п. достигает очень больших значений 10 Вт/см . При значит, размерах облучаемой области оптич. пробой обусловлен тепловой неустойчивостью среды, содержащей линейно или нелинейно поглощающие неоднородности (ПН) субмикропных размеров. Рост поглощения в окружающей микронеоднородность матрице связан с её нагревом ПН. При этом в материалах с малой шириной запрещённой зоны увеличивается концентрация свободных электронов, а в широкозонных диэлектриках происходит тер-мич. разложение вещества. <7 11, [c.615]

В 1961 г. Е. Снитцером в качестве рабочего тела лазера с оптической накачкой был предложен ион неодима, помещенный в матрицу из стекла. Схема основных лазерных уровней иона неодима приведена на рис. 5.5. В отличие от рубинового лазер не неодиме работает по четырехуровневой схеме. Излучение лампы накачки активно поглощается целой системой полос, лежащих в диапазоне длин волн от 900 до 350 нм с временем жизни 10 "...10 с. В результате эффективных безызлучательных переходов возбуждение с этих уровней передается на метастабильный уровень " 3/2 > время жизни которого в случае стеклянной матрицы лежит в диапазоне 10 ". ..10 с в зависимости от концентрации неодима и марки стекла. Наиболее интенсивная линия люминесценции соответствует переходу на уровень V,, 2 с Х = 1,06 мкм. Ширина этой линии составляет 20...40 нм. Нижний лазерный уровень /и/г поднят над основным на 2,2-10 см . Из-за малого времени жизни этого уровня относительно безызлучательных переходов (10. ..10 ) и его низкой равновесной заселенности инверсия в данной схеме возникает при сравнительно низких уровнях возбуждения 1 Дж/см и таким образом, четырехуровневая схема ионов позволяет устранить один из наиболее серьезных недостатков рубиновых %/г м " ti,S-to n- лазеров. [c.177]

Метод световой обработки основан на использовании теплового воздействия светового луча, излучаемого оптическим квантовым генератором (лазером) на поверхность заготовки. Излучение лазера характеризуется высокой концентрацией энергии, которая выделяется в миллионные доли секунды и сосредоточивается в луче диаметром 0,01 мм. В фокусе диаметр светового луча составляет несколько микрометров, что обеспечивает температуру 6000...8000 °С. В результате этого поверхностный слой заготовки, находящийся в фокусе, мгновенно расплавляется и испаряется. Лазерную обработку применяют для прошивания сквозных отверстий, разрезания заготовок, вырезания из листа сложнопрофильных деталей, прорезания пазов и т.д. Этим методом можно обрабатывать заготовки из любых материалов, включая самые твердые и прочные. [c.549]

Однако недавно было показано, что некоторые новые классы лазеров на центрах окраски (например, кристаллы галогенидов щелочных металлов, активированные ионами Т1+) являются стабильными как по отношению к оптическому излучению, так и к температуре. (Небольшие концентрации р2 -центров в кристалле LiF удается застабилизировать путем введения специальных примесей в кристалл. Стабильными получаются также ( 2)д Центры, например, в кристалле NaF. —это ентр, распо- [c.427]

Модовый состав генерируемого излучения определяет пространственную, временную и спектральную структуры генерируемого излучения. Количество генерируемых мод, их характеристики, взаимодействие и концентрация мод в лазерах всех типов, работающих в различных режимах, определяется типом используемого резонатора, особенностями активной среды и в частности, степенью однородности ее возбуждения по объему активной среды. Это особенно важно для лазера на твердом теле с оптической накачкой. Проблемам расчета резонаторов, их выбору и влиянию на модовый состав и пространственно-временную структуру излучения посвящена монография [5], которая может оказаться полезной при анализе модовога состава излучения. [c.178]

Первые лазеры на красителях с синхронизацией мод накачивались импульсными лампами. Пример устройства такого лазера представлен на рис. 6.1. Этот лазер накачивается ксено-новой импульсной лампой, помещенной в двойной эллиптический отражатель. Длительность накачки составляет около 1 МКС, а энергия равна примерно 100 Дж. Насыш ающийся поглотитель помещен в кювету, находящуюся в оптическом контакте с глухим зеркалом. Как уже было показано, такое расположение оптимально, так как оно позволяет добиться когерентного перекрытия в поглотителе падающего и отраженного импульсов, что облегчает достижение насыщения поглотителя. В качестве насыщающегося поглотителя для лазера на красителе родамин 6G пригоден краситель DOD I. Частота излучения лазера перестраивается эталоном Фабри—Перо. Так как с изменением длины волны усиление и поглощение в обоих красителях меняется, то для новой длины волны необходимо заново подобрать концентрацию насыщающегося поглотителя, так [c.216]

Для каждого значения длины волны длительность импульсов может плавно меняться за счет перемещения призмы, что. вызывает изменение оптического пути, проходимого импульсом внутри стекла. Как видно из рис. 6.16, для каждой длины волны при определенном значении длины пути в стекле обеспечивается полная компенсация чирпа и длительности импульсов минимальны. Оптическая длина пути, соответствующая минимальной длительности импульсов, меняется в зависимости от концентрации поглотителя и в свою очередь обеспечивает минимальную длительность импульсов при определенной концентрации или соответствующей длине волны излучения лазера. Наиболее короткие импульсы длительностью менее 100 фс были при этом получены в диапазоне длин волн от 605 до 620 нм, причем минимум длительности импульсов достигался при 617 нм. Основные экспериментальные результаты могут быть описаны в рамках теории, изложенной в п. 6.2.7. [c.225]

В этом заключительном разделе книги будет рассмотрен достаточно узкий класс лазеров, которых во всем мире всего несколько десятков тем не менее роль их в развитии лазеров на неодимовом стекле трудно переоценить. Речь пойдет о лазерах со столь высокой пиковой мощностью излучения, что распространение его в активной среде и других оптических элементах системы сопровождается сильно развитыми эффектами самовоздействия, учет и средства подавления которых в значительной мере определяют облик, архитектуру построения лазера. С точки зреиия приложений для установок подобного, тераваттного класса характерна возможность столь большой концентрации лучистой энергии, что создаваемая при этом напряженность поля вполне сопоставима с внутриатомной (около 10 В/см). [c.242]

Обработка лазерами. Лазеры — квантовые генераторы оптического излучения — могут применяться для механической обработки и сварки металлов. Одна из схем лазера приведена на рис. 169. В эллиптическом корпусе 1 расположены в фокальных осях рубиновый стержень 2 и ксеноновая импульсная лампа 3 с электродом 4 для поджига импульсной лампы. Стержень 2 является основным рабочим элементом, изготовляемым из розового рубина (с концентрацией 0,065% СгоОз в А1.Рз). Стержень диаметром 20—10 Мм [c.240]

Дистанционный спектральный анализ. Большая энергия, заключенная в лазерных и .шyль ax, в сочетапнп с высокой направленностью излучеиия позволяют возбуждать молекулы на достаточном удалении от лазера (до сотен километров) и получать информацию об их составе и концентрации на основе приема вторичного излучения, обусловленного флуоресцентным, комбинационным и другими типами рассеяния. На основе этого принципа разработаны приборы — лидары, представляющие собой комбинацию мощного лазера, оптического телескопа и спектрометра, которые служат для исследования состава атмосферы и контроля загрязнений окружающей среды. [c.439]

Вопросы о выборе метеомоделей в деталях рассмотрены в одной из монографий этой серии [13]. Следует подчеркнуть, что с точки зрения учета энергетических потерь оптического излучения за счет поглощения молекулярными газами необходимо иметь информацию о распределении по трассе луча (наряду с основными поглощающими компонентами Н2О, СО2, О3) малых примесей. Так, для излучения СОз-лазеров на отдельных переходах в области 10... 11 мкм значительный вклад в ослабление излучения, сравнимый с вкладом Н2О, может давать NH3 [7] несмотря на его очень малую (< 1/млн ) концентрацию в свободной атмосфере. [c.188]

Результаты экспериментального исследования границ применимости формул для флуктуаций интенсивности однократного рассеяния при больших углах рассеяния получены в работе [26]. Измерения флуктуационных характеристик были проведены для угла рассеяния р = 60°. Источником когерентного излучения служил газовый лазер (Х = 0,63 мкм). Угол зрения приемной системы составлял 30, временное разрешение было не хуже 3 мс. Результаты измерений полуширины спектра флуктуаций в зависимости от оптической толш,и рассеивающего слоя (изменение за счет концентрации рассеивателей) представлены на рис. 7.8. Как видно из сравнения кривых 1 и 4, эффективная ширина спектра [c.219]

Для того чтобы описать зависимость / ор от толщины р-слоя, воспользуемся данными, приведенными на рис. 7.3.2 для По = =5-10 см-з [28]. Следует рассматривать не только влияние тока инжекции через р —/г-переход, но и существование скачка показателя преломления Ап на границе п- и р-областей, который обеспечивает оптическое ограничение Г для излучения. При По = ро = 5-10 см- , как видно из рис. 2.5.3, А/г л 0,01. Из рис. 7.3.7, б следует, что при этих концентрациях носителей /. 2 мкм и при 2 > 3 мкм наличие р — Р-гетероперехода практически не заметно. В этих условиях / ор (300 К) соответствует значениям, полученным в гомолазерах. По мере уменьшения 2 от 3 мкм ограничение для носителей и света в ОГС-лазерах становится лучше, чем в гомолазерах. Улучшение оптического ограничения приводит к уменьшению сс< приблизительно с 10 см- для гомолазеров до 20—40 см для ОГС-лазеров [27,35,36]. Как видно из выражения (7.3.13), уменьшение сс Ведет к уменьшению электронного тока, при котором достигает- [c.197]

И 1,0 мкм возникает вследствие поглрщения на ионах ОН. Спектральная зависимость потерь лабораторного оптического волокна с низкой концентрацией ионов ОН показана на рис. 5.1.1. Излучение в области малых потерь на длине волны 0,85 мкм можно получить при 0,05 с<1 1/<< 0,1 и 0,3 л 0,4. На практике для применения в системах оптической связи используются полосковые ДГС-лазеры, а не лазеры с широким контактом. Тем не менее ДГС-лазеры с активной областью на А1уОа1 уАз будут кратко описаны здесь, так как добавление А1 в активную область влияет в большей степени на ограничение носителей на гетеропереходах, чем на ограничение в боковом направлении. [c.221]

На практике Л прР-лазеры, схожие по составу, легированию и размерам с лазерами, использованными для рис. 7.5.2, дают излучение в ТЕ-поляризации и поперечных модах высокого порядка, Порядок доминирующей моды изменяется от т = 3 до т = 6 при 0,3 0,5 мкм и 2,8 ш 4 мкм [83]. Лазеры с расширенным волноводом отличаются от большинства ДГС-лазеров тем, что могут излучать ббльшую мощность до катастрофического разрушения зеркал. Это обусловливается меньшей концентрацией оптической мощности в активной области. Сообщалось о достижении импульсной мощности 0,6 Вт, излучаемой с одного зеркала при токе 2,5 А [87]. [c.230]

В этих экспериментах применяли импульсы излучения длительностью 100 НС на переходах Р(14) и Р 16) ТЕА-лазера на СО2 с выходной энергией 1 Дж Угол расходимости лазерного луча равен 1,8 мрад Приемная оптическая сисгема включала телескоп с диаметром зеркала 31,75 см и глом поля зрения 3,3 мрад, а также полупроводниковый детектор на основе Hg dTe с удельной обнаружительной способностью О 1,Ы0 ° Гц /2-Вт- На рис. 9 48 представлены два примера крайних по величине результатов измерения концентрации этилена из работы [189]. Регистрируемый сигнал был скорректи- [c.444]

В США институт по исследованию электроэнергии (ЕРН ) содействовал разработке передвижного лидара дифференциального поглощения для наблюдения за выделением и рассеиванием молекул 502 и N02, выделяющихся из каменного угля и других видов ископаемого топлива при их использовании. Основным узлом лидарной системы являются два независимо генерирующих ИАГ-неодимовых лазера [408]. Каждый из них имеет удвоитель частоты и используется для накачки двух лазеров на красителях, частота которых в свою очередь удваивается, чтобы обеспечить генерацию импульсов с длинами волн 300,0 и 299,5 нм, соответствующих линии поглощения молекулы 50г. Перестройка второго лазера (генерирующего импульсы на крыле линии поглощения) на длину волны 291,4 нм позволяет получать информацию о содержании в воздухе молекул Оз. Для генерации импульсов с длинами волн 448,1 и 446,5 нм, необходимых для контроля за содержанием в воздушной среде молекул N02, можно использовать лазеры на кумарине, накачивая их излучением третьей гармоники ИАГ — Nd-лaзepoв. Чувствительность описываемой лидарной системы при измерениях концентрации 50г оказалась равной 2-10 м, если выходная энергия составляла 10 мДж и применяли телескоп с диаметром зеркала 51 см. Период интегрирования был равен 2 мин. Это означает, что в дымовом шлейфе диаметром 10 м возможно детектирование молекул ЗОг с концентрацией 200-10 на расстоянии до 3 км. Фотоснимки фургона, в котором смонтированы лидар, лазер и телескоп приемной оптической системы. [c.461]

ЛУЧЕВАЯ ПРОЧНОСТЬ, способность твёрдой прозрачной среды сопротивляться необратимому изменению её оптич. параметров и сохранять свою целостность при воздействии мощного оптического излучения (напр., излучения лазера). Л. п, численно характеризуется плотностью мопщости потока оптич. излучения, начиная с к-рого в объёме в-ва или на его поверхности наступают необратимые изменения, обусловленные выделением энергии за счёт линейного (остаточного) или нелинейного поглощения светового потока. В реальных оптич. средах механизм нелинейного поглощения светового потока обычно связан с тепловой неустойчивостью, к-рая возникает благодаря наличию в объёме линейно или нелинейно поглощающих субмикрон-ных неоднородностей. Рост поглощения в окружающей микронеоднородность матрице связан с её нагревом неоднородностью. При этом в материалах с малой шириной запрещённой зоны увеличивается концентрация свободных эл-нов, а в широкозонных диэлектриках происходит термич. разложение в-ва. Распространяющаяся по в-ву волна поглощения, инициированная неоднородностью, приводит к быстрому росту размеров поглощающего дефекта до критич. величины, при к-рой возникают макроскопич. трещины. Тепловая неустойчивость реальных оптич. сред в широких световых пучках возникает при энергетич. освещённости в пределах 10 — 10 Вт/см для импульсов длительностью больше 10 с. С уменьшением длительности импульса Л. п. возрастает вследствие нестационарности нагрева неоднородностей. Л. п. резко [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...