Дейтрона теория

Рассмотрим систему, состоящую из двух нуклонов, из протона и нейтрона (дейтрон), и выясним, какие квантовые числа характеризуют ее состояния. В случае взаимодействия двух нуклонов в выражении ядерного потенциала, даваемого мезонной теорией для статического взаимодействия ( 21), будут существенными лишь первые два слагаемых, соответствующие центральным силам , а третье слагаемое, выражающее тензорные силы, в том числе и спин-орбитальное взаимодействие, мало. Ограничиваясь случаем центральных сил (пренебрегая тензорными силами), рассмотрим возможные состояния системы из двух нуклонов. При этом величина спина системы является интегралом движения, и состояние такой системы можно характеризовать спиновым квантовым числом S системы. [c.113]

Казалось бы, зная только полное сечение а, нельзя получить сведения о триплетном сечении и синглетном в отдельности. Однако на самом деле разделение триплетного и синглетного рассеяния оказывается возможным благодаря тому, что зависимость сечения от энергии может быть предсказана теоретически. Именно, в теории доказывается, что если при параллельных спинах протона и нейтрона существует только одно связанное состояние (дейтрон), то зависимость триплетного сечения от энергии в первом приближении выражается в низкоэнергетической области формулой [c.178]

В этих реакциях изотопический спин в начальном состоянии равен половине, так как изоспин протона — половина, а изоспин дейтрона нуль. Системы же тритон — пион и Не — пион могут находиться в состояниях с изотопическим спином как V21 так и Из закона сохранения спина следует, что в реакции должно участвовать состояние с изоспином, точно равным половине. Расчет по теории сложения угловых моментов показывает (нам этот результат придется принять на веру), что конечное состояние с изоспином половина является суперпозицией состояний iH л"" и jHe + л , [c.292]

Дальтона теория 15 Дейтерий 22, 94, 100—103 Дейтрон 35, 94, 104 Дефект массы 36 Диамагнетизм 107 [c.137]

Для рассеяния дейтронов и др. ядер, особенно для тяжёлых ионов, О. м. я. находится на феноменологич. уровне, когда теория лишь качественно объясняет форму ОП. О. м. я., описывающая рассеяние тяжёлых [c.436]

Мы видим, таким образом, что данные о квадрупольном и магнитном моменте дейтрона качественно согласуются с теорией. [c.50]

Чтобы определить сечения реакций (I), (III), (IV), нужно, помимо вероятности расщепления дейтрона, знать также коэффициент прилипания частиц к ядру. Так как точная теория этого коэффициента в настоящее время отсутствует, то вычисление эффективных сечений реакций (I), (III), (IV) имеет смысл только- с экспоненциальной точностью , т. е. без сравнительно медленно меняющегося с энергией сталкивающихся частиц коэффициента перед экспоненциальным множителем с большой отрицательной экспонентой (большая по сравнению с единицей величина абсолютного значения экспоненты является условием применимости квазиклассического метода, см. ниже). При этом можно считать орбитальный момент I дейтрона относительно ядра равным нулю, т. е. рассматривать лишь лобовое столкновение. Члены в эффективном сечении, соответствующие отличным от нуля I, во всяком случае меньше члена с / = О и в рассматриваемом приближении несущественны. Будем предполагать, что ядро является достаточно тяжёлым и считать его неподвижным при столкновении с дейтроном. [c.273]

В настоящей статье обращается внимание на простую возможность радикально упростить решение многих задач обсуждаемого типа путем сведения их к аналогичным задачам без КВ. Сюда относится описание рассеяния и связанных состояний двух заряженных комплексов, каждый из которых связан короткодействующими силами. Простейший пример такого рода — рассеяние протона р) на дейтроне d) — и будет служить иллюстрацией излагаемого ниже подхода, который восходит к известной теории рр-рассеяния Ландау и Смородинского [2. [c.298]

Для начала я решил рассмотреть простейшую задачу о рассеянии пи-мезонов на дейтроне. Это была моя первая работа по этой теме в соавторстве с Давидом Абрамовичем. Через десять лет, в 1990 году, я защитил докторскую диссертацию Унитарная теория рассеяния пи-мезонов на ядрах . Таким образом, метод эволюции по константе связи Киржница прочно вошел в физику пион-ядерного взаимодействия. [c.405]

Элементарная теория дейтрона 17 [c.17]

Феноменологический подбор потенциала N—Л/)-взаимодействия. Элементарная теория дейтрона [c.17]

В настоящем параграфе рассмотрена элементарная теория дейтрона, в последующих ( 83—87) — экспериментальные особенности и теоретическая интерпретация опытов по нейтрон-протонному и протон-протонному рассеянию при низких, высоких и сверхвысоких энергиях. [c.17]

Элементарная теория дейтрона [c.21]

Элементарная теория дейтрона 25 [c.25]

Напомним, что наше рассмотрение теории рассеяния О а. г проводится в предположении, что взаимодействующие частицы не имеют спина (или что зависимостью взаимодействия от спина можно пренебречь). В 84, п. 2 мы увидим, что это пренебрежение недопустимо. Поэтому полученное значение длины рассеяния соответствует (и — ш-рассеянию при параллельных спинах (так как спин дейтрона равен единице). Это—так называемая триплетная длина рассеяния йо, [c.32]

Дейтрона волновая функция 23 —радиус 24 —свойства 17 —18 —теория 17—26 Длина осцилляций 163—165 Дирака теория электронов 138 Длина рассеяния 30, 41 Г-бозон 148, 365—370 Д-резонанс 243—244 [c.383]

При изучении ядериых реакций в первые же годы было установлено, что при энергиях дейтронов от 1—2 до 8 Мэе происходят преимущественно реакции тииа (D, р). Энергетический же иорог реакций типа (D, п) оказывается выше порога предыдущего типа реакций. Это оставалось непонятным с точки зрения теории составного ядра, так как согласно теории сечешгя реакций, при которых испускаются заряженные частицы, должны составлять ничтожные доли от геометрического сечения. [c.286]

К тому же и на этом пути возникает дополнительная трудность, в какой-то мере случайного характера, обязанная своим происхождением свойству короткодействия ядерных сил. В теории атома, даже не имея квантовой электродинамики, мы могли бы довольно точно определить потенциал взаимодействия двух зарядов по данным о задаче двух тел, изучая систему энергетических уровней атома водорода. Как известно, атом водорода имеет богатую систему уровней, по которой можно восстановить многие, даже очень тонкие детали электромагнитного взаимодействия. В противоположность этому получение явного вида действующих между нуклонами ядерных сил по экспериментальным данным о задаче двух тел является значительно более тяжелой задачей. Объясняется это тем, что в системе нуклон — нуклон имеется всего лишь одно связанное состояние — дейтрон, а одна цифра — это очень небольшая информация о виде сил взаимодействия. Можно, конечно, воспользоваться экспериментальными данными о нуклон-нуклонном рассеянии, но данные по рассеянию всегда несравненно менее точны, чем данные об экспериментальных уровнях. Кроме того, даже по полной и точной совокупности экспериментальных данных о рассеянии и связанных состояниях точный вид сил может быть установлен однозначно лишь тогда, когда эти силы не зависят от скоростей, что для ядерных сил не имеет места. [c.80]

Последоват. описание структуры адронов на основе совр. теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамики — пока встречает теоретич. трудности, однако для мн. задач вполне удовлетворит, результаты даёт описание взаимодействия нуклонов, представляемых как элементарные объекты, посредством обмена мезонами. Эксперим. исследование пространств, структуры Н. выполняется с помощью рассеяния высокоэ-нергвчных лептонов (электронов, мюонов, нейтрино, рассматриваемых в совр. теории как точечные частицы) на дейтронах. Вклад рассеяния на протоне измеряется в отд. эксперименте и может быть вычтен с помощью определ, вычислит, процедуры. [c.268]

ОПТЙЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — полуфеноменоло-гич, метод описания упругого рассеяния адронных объектов на ядрах. Налетающей на ядро частицей может быть адрон (нуклон, я-или К-мезоны ит, д,), лёгкое ядро (дейтрон, а-частица) или тяжёлый ион. Исторически О. м, я. возникла как теория, описывающая рассеяние нуклонов на ядрах. Для атого случая она наиб, обоснована теоретически и имеет наилучшее соответствие с экспериментом. Согласно О. м. я., нуклон рассеивается ядром, как потенциальной ямой, онисываемой выражением, содержащим мнимую часть, соответствующую поглощению нуклона. Комплексный ядерный потенциал, действующий на нуклон, ваз. оитич. потенциалом (ОП). Распространение нуклона в поле с таким потенциалом аналогично прохождению света через полупрозрачную среду с комплексным показателем преломления (отсюда и назв. модели). Действит. часть ОП V (г) определяет коэф, преломления среды, а мнимая — коэф. поглощения. [c.434]

Помимо материала, содержаш егося в первом издании, в новое издание включена теория замедления нейтронов (глава IV), а также рассмотрен ряд новых вопросов, например, рассеяние быстрых нейтронов протонами и обменный характер ядерных сил, излучение при обменных столкновениях, расщепление дейтронов в кулоповском поле, особенности подбарьерных реакций, вызываемых дейтронами, диффрак-ционное рассеяние частиц поглощающими и полупрозрачными ядрами, рефракция нейтронов в намагниченных кристаллах и т. д. [c.5]

В предыдущей главе мы рассмотрели свойства дейтрона— простейшей ядерной системы, состоящей из двух частиц. Мы видели, что для описания многих процессов, происходящих в системе нейтронпротон в области малых энергий, не требуется детальной теории ядерных сил. [c.146]

Количественный расчёт может быть проведён с помощью развитой Л. Ландау квазиклассической теории столкновений (см. также и В применении к рассматриваемому случаю этот метод сводится к следующему. Необходимо рассмотреть чисто классически лобовое столкновение дейтрона с неподвижным тяжёлым ядром, причём до некоторого расстояния г = % дейтрон движется как целое, в этой точке он распадается , после чего протон с энергией >0 уходит на бесконечность, а нейтрон с энергией Е попадает в точку г = О, т. е. в ядро. Мы не учитываем здесь конечности радиуса ядра, которое рассматривается как точечное ). Положение точки распада S может быть определено через энергию (или Лр) с помощью законов сохранения энергии и импульса при распаде дейтрона. Следует подчеркнуть, что название точка распада имеет здесь чисто формальный характер— речь идёт о формальном описании движения в классически недостижимой (подбарьерной) области, и может, вообще говоря, оказаться даже комплексным. [c.274]

Предполагается, что в обычных звездах наиболее существенные ядерные реакции протекают между протонами и углеродом и азотом. Эти реакции протекают чрезвычайно медленно, и требуется несколько миллионов лет для того, чтобы па Солнце изра-сходова.лся весь углерод (если только он не регенерируется в звездном цикле реакций). Другая реакция, теория которой хорошо разработана, состоит в соединении двух протонов, образующих дейтрон с вылетом позитрона во время столкновения. Однако хорошо известно, что реакции, сопровождаемые испусканием положительных или отрицательных электронов, чрезвычайно маловероятны. Но, поскольку такая реакция имеет относительно низкий потенциальный барьер, то ее скорость будет убывать при уменьшении температуры медленнее, чем скорость других реак- [c.325]

Эволюционный по константе связи метод (ЭКС) применяется для изучения низкоэнергетического рассеяния пионов па ядрах. Рассматривается вариант ЭКС-метода с двумя разными константами связи. Получена итерационная схема для вычисления амплитуды рассеяния, в которой выполняется условие унитарности в каждом последовательном приближении. На примере низкоэнергетического тгс/-рассеяния показана быстрая сходимость данного ряда для вычисления пион-дейтронной длины рассеяния к точным расчетам на основе уравнений Фаддеева. Вычисляются фазы тгс/-рассеяния в статическом пределе теории. Анализируется их чувствительность к параметрам тгЛ -взаимодействия. [c.287]

Предлагается метод описания рассеяния и связанных состояний двух частиц (безразлично, элементарных или составных), взаимодействие которых состоит из коротко- и дальнодей-ствующего слагаемых с сильно несоизмеримыми радиусами действия. Метод представляет собой обобщение теории рассеяния протона на протоне Ландау-Смородинского, описывающей совместное действие кулоновских и ядерных сил, на случай сил любой природы и на случай составных частиц. Как пример решена задача упругого рассеяния протона на дейтроне при малых энергиях путем сведения ее к аналогичной задаче рассеяния нейтрона на дейтроне. [c.298]

Интерпретация экспериментальных данных на основе ф-лы (1) из-за отсутствия нейтронных мишеней возможна только для процесса рассеяния электронов па протонах. Информацию о поведении форм-факторов нейтрона при больших передаваемых импульсах получают гл. обр. из данных по неупругому рассеянию электронов на дейтронах е -Ь с1 —- е + р н. Принципиальная трудность, с к-рой сталкивается теория рассеяния электронов на дейтронах, — отсутствие решения релятивистской проблемы двух нуклонов. При изучении Э. с. нейтрона в области больших передаваемых импульсов неплохое приблишепие можпо получить, пренебрегая интерференцией амплитуд рассеяния электрона на нейтроне и протоне. Это приближение тем лучше, чем больше передаваемый импульс (т. к. амплитуда интерференционного члена уменьшается вследствие уменьшения фурье-образа дейтронной волновой ф-ции). Интегральное эффективное сечение неупругого рассеяния электронов дейтронами приближенно может быть записано в виде [c.464]

Оптическая модель и прямые процессы. Воровские представления о механизме ядерных реакций как о процессах, ид щих через промежуточные стадии образования и распада составного ядра, в ряде случаев не согласуются с опытом. Это проявляется в существовании т. и. прямых процессов, в к-рых налетающий нуклон выбивает из ядра сложную частицу (дейтрон, а-частицу и т. п.) так, как если бы опа в готовом виде существовала в ядре. Большая величина длин свободных пробегов (А Л) сложных частиц в ядсрпом веществе (особенно на периферии ядра) означает, что образовавшаяся в ядре сложная частица будет с.уществовать в нем сравнительно долго [в среднем в течение времени т A. v (v — скорость частицы в ядро), по порядку величины сравнимом с временем At Rjv пролета через ядро налетающей частицы со скоростью v ], и такая сложная внутриядерная частица из-за прозрачности ядерного вещества будет иметь заметную вероятность вылета из ядра. Т. о. возникает вполне реальная задача создания теории процессов прямого выбивания , к-рая должна колнчест-вопно связать сечения этих процессов с данными О. м.я. [c.519]

Исчерпывающая количеств, теория И. я. р. не создана, однако физич. природу этих процессов можно считать в основном выясненной. Существо рассматриваемых процессов состоит в том, что участвующие в реакции ядра виртуально испускают те или иные частицы, между к-рыми фактически и происходит столкновение, приводящее к вылету частиц за пределы ядра. Такого рода процес- Рио. 1. Полюсная диаграмма сы могут быть описаны Фейнмана диаграммами. Па рис. 1 изображена фейп-мапопская диаграмма реакции с1, р) — реакции дейт-ронпого срыва. Налетающий дейтрон виртуально распадается на нейтрон и протон, после чего нейтрон захватывается ядром-мишенью А с образованием остаточного ядра В. Па рис. 2 изображена простейшая [c.240]

В этой главе будут обсуждаться приближенные методы теории рассеяния, применимые в том случае, когда дебройлевская длина волны рассеиваемой частицы (или относительного движения двух частиц) мала. В 2 и 3 имеется в виду, что она мала по сравнению с характерным расстоянием, на котором велико относительное изменение сил взаимодействия. В 4, где рассматривается рассеяние частицы связанным состоянием, масштаб энергии задается энергией связи Еп- Если величину (2тЕрУ / назвать размером связанного состояния (в том же смысле, в котором говорят о размерах дейтрона), то можно сказать, что во всех случаях ( 2—4) длина волны падающей частицы мала по сравнению с размерами рассеивателя. Следовательно, при заданных межчастичных потенциалах мы будем находиться в области высоких частот, или высоких энергий. [c.521]

В частности, во второй книге рассмотрены основы теории дейтрона, свойства ядерных сил, нуклон-нуклонные взаимодействия при низких, высоких и сверхвысоких энергиях, формфакторы нуклонов и ядер, свойства антинуклонов и антиядер, свойства лептонов, п-мезонов, странных, очарованных и прелестных частиц, резонансов, систематика, адронов на основе унитарной симметрии и кварковой модели, дополнительные вопросы физики слабых взаимодействий универсальная (У-А)-теория и элементы теории электрослабого взаимодействия, открытие слабых нейтральных токов и IV-- и г°-бозонов, вопрос о массе нейтрино и связь его с нейтринными осцилляциями и двойным безнейтринным 3-распадом и др. [c.3]

Теория дейтрона допускает предельный переход д-+0, Ко-юо при условии, что а Ко= onst. При этом из-за Кц>а приближение нулевого радиуса достаточно хорошее. [c.25]

В СВЯЗИ С чем казалось, что в качестве потенциальной ямы можно взять хорошо изученную яму из дейтронной задачи. Но спины нуклонов в дейтроне параллельны, а в опытах по изучению (я—/>)-рассеяния могут быть как параллельны, так и ан-типараллельны (неполяризо-ванные пучки и мишени). Pao хождение эксперимента с теорией означает несправедливость предположения об отсутствии спиновой зависимости ядерных сил. [c.40]

Многочастичная квант, система с сильным вз-ствием, каковой явл. ядро, с теор. точки зрения—объект исключительно сложный. Трудности связаны не только с вычислениями физ. величин, характеризуюпщх ядро, но и с качеств, пониманием свойств яд. состояний, спектра энергетич. уровней, механизма ядерных реакций. Тяжёлые ядра содержат много нуклонов, но всё же их число не столь велико, чтобы можно было с уверенностью воспользоваться методами статистич. физики, как в теории конденсированных сред жидкости., твёрдые те.га). К матем. трудностям теории добавляется недостаточная определённость данных о яд. силах. Поскольку меж-нуклонное вз-ствие сводится к обмену я-мезонами, объяснение свойств ядра в конечном счёте должно опираться на релятив. квант, теорию элементарных ч-ц, к-рая сама по себе в совр. её состоянии несвободна от внутр. противоречий и не может считаться завершённой. Хотя сравнительно небольшие в среднем скорости нуклонов в ядре ( 0,1 с) неск. упрощают теорию, позволяя строить её в первом приближении на основе нерелятив. коантовой механики, яд. задача мн. тел остаётся пока одной из фундамен тальных проблем совр. физики. По всем этим причинам до сих пор, исходя из первых принципов , рассматривалась только структура простейших ядер — дейтрона, и Не. Структуру более сложных ядер исследуют с помощью моделей. [c.925]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...