Рассеяние быстрых нейтронов

При расчете распределений вторичного у-излучения в защите, т. е. захватного у-излучения, а также у-излучения, сопровождающего неупругое рассеяние быстрых нейтронов (см. 9.2), следует учитывать, что в большинстве случаев в его интенсивность основной вклад вносит захват тепловых нейтронов. [c.61]

Рассеяние быстрых нейтронов ядрами. Взаимодействие ней-тронов с ядрами мы можем количественно описать введением эффективного сечения а взаимодействия, так же как и для взаимо- [c.88]

Изучение рассеяния быстрых нейтронов на ядрах [c.52]

В опытах по рассеянию быстрых нейтронов на ядрах исследуется ядерное взаимодействие нейтронов с ядром. Поэтому в опытах измеряется не радиус ядра, а несколько большая [c.56]

Здесь будут рассмотрены только некоторые явления, имеющие прямое отношение к собственно ядерной физике. Это — элементы теории замедления быстрых нейтронов и диффузии тепловых нейтронов, взаимодействие с ядрами медленных нейтронов и бо-ровская теория ядерных реакций, методы нейтронной спектроскопии, рассеяние быстрых нейтронов применительно к определению радиусов ядер) и, наконец, физика деления ядер. [c.290]

Рассеяние быстрых нейтронов 347 [c.347]

РАССЕЯНИЕ БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ [c.347]

Рассеяние быстрых нейтронов [c.349]

Данные опыта с нейтронами, энергия которых равна 90 Мэе, показывают, что представление о ядре как о черном непрозрачном шарике (1=1) неточно. Ядро -при таких энергиях нейтронов становится частично прозрачным, и сечение взаимодействия нейтронов с ядром будет меньше 2nR . Тем не менее изучение рассеяния быстрых нейтронов ядрами является одним из наиболее точных методов определения радиуса атомных ядер. [c.352]

Так, например, угловое распределение неупруго рассеянных быстрых нейтронов на свинце обнаруживает асимметрию вперед (в с. ц. и.), которую нельзя объяснить механизмом образования промежуточного ядра. Аналогичные результаты наблюдаются и для реакций с тяжелыми ионами., Соответственно в этих случаях энергетический спектр вылетающих частиц отличается от максвелловского (каким он должен был бы быть в случае справедливости боровской концепции) избытком быстрых частиц. [c.455]

Рис. 3. Распределение плотности потока рассеянных быстрых нейтронов ( в 0,5 МэВ) по длине канала (источник Ро- - Be)

По всей вероятности ядерные силы в значительной степени носят обменный характер это значит, что взаимодействие между двумя ядерными частицами сводится к испусканию одной из них некоторых новых частиц и поглощению их второй ядерной частицей. Этот вывод вытекает из анализа данных ш рассеянию быстрых нейтронов протонами (см. 8)., [c.7]

Рассеяние быстрых нейтронов протонами и обменный характер ядерных сил [c.74]

Рассеяние быстрых нейтронов протонами, когда длина волны нейтрона мала по сравнению с радиусом действия [c.74]

РАССЕЯНИЕ БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ ПРОТОНАМИ 75 [c.75]

Таким образом, наблюдая асимметрию в рассеянии быстрых нейтронов, можно выяснить характер ядерных сил, т. е. определить, являются ли они обычными или обменными. [c.77]

Сечение рассеяния быстрых нейтронов ядрами примерно в Z раз больше сечения рассеяния быстрых нейтронов протонами. Поэтому для свинца а будет порядка 10 2 для азота или кислорода — а 10 2 см . [c.83]

Диффракционное рассеяние быстрых нейтронов поглощающими ядрами [c.186]

С другой стороны, хорошо известно, что если длина волны света мала по сравнению с размерами препятствия, то возможно получение общей формулы, описывающей диффракционные явления. Основываясь на этой оптической диффракционной формуле, найдём сперва диффракционную картину, возникающую при рассеянии быстрых нейтронов, а затем убедимся, что та же картина получается, если исходить из строгой квантовомеханической теории рассеяния. Прежде всего напомним эту формулу и, пользуясь ею, установим диффракционную картину в том случае, когда свет падает на абсолютно чёрный, поглощающий шар радиуса R. [c.187]

Таким образом, интегральное ссчение рассеяния быстрых нейтронов, длина волны которых значительно меньше радиуса ядра, равна площади поперечного сечения последнего. Этот результат является совершенно естественным, так как при [c.193]

Покажем, что тем не менее мы можем пользоваться приведёнными значениями Рг при определении сечения рассеяния быстрых нейтронов, для которых R. Вычисление амплитуды рассеяния с этими значениями даст, очевидно, правильный результат, если изменение Iq на единицу не приведёт к заметному изменению амплитуды рассеяния. Записав /(9) в виде [c.195]

Чтобы выяснить, какие изменения происходят в этом случае в картине диффракционного рассеяния быстрых нейтронов, будем попрежнему трактовать ядро феноменологически, считая, что ядерное вещество характеризуется некоторым коэффициентом поглощения нейтронов К и, кроме того, показателем преломления п. Поскольку речь идёт об [c.198]

Это выражение совпадает с сечением рассеяния быстрых нейтронов в том случае, когда 9[c.214]

Заметим, что сравнение экспериментальных данных с формулой (28 J 5) даёт возможность оценить радиусы а-активных ядер, причём полученные значения находятся в соответствии с данными по диффракционному рассеянию быстрых нейтронов ядрами. [c.267]

Распределение частиц по энергиям 183, 285 Рассеяние быстрых нейтронов 74, 186, 198 [c.416]

Следует отметить, что рассеяние, изотропное в системе центра инерции, анизотропно в лабораторной системе оно имеет максимум в направлении вперед. Этот эффект незначителен для тяжелых ядер, ио очень существен для легких. Поэтому можно заключить, что в лабораторной системе анизотропия наиболее ярко проявляется при рассеянии быстрых нейтронов на любых ядрах и нейтронов всех энергий на легких ядрах. Таким образом, анизотропное упругое рассеяние существенно з быстрых реакторах и в тепловых системах с водяным замедлителем. [c.42]

Рассмотрим теперь распределение плотности потока вторичных у-квантов в защите со сферической геометрией (рис. 9.18). Аналогично выражениям (9.61), (9.62) для быстрых нейтронов из формулы (9.67), пренебрегая накоплением рассеянного излучения, можно получить [12] [c.63]

К источникам вторичных у-кваитов в материалах активной зоны и защиты относятся 1) захватное у-излучение, образующееся в результате реакции (п, у) 2) у-излучение, возникающее при неупругом рассеянии быстрых нейтронов 3) у-излучение, сопровождающее нейтронные реакции с образованием заряженных частиц 4) активационное у-излучение 5) тормозное у-из-лучение 6) у-кванты, возникающие при аннигиляции позитронов. [c.27]

Чтобы измерить угловую зависимость сечения рассеяния, в опыте было использовано несколько бочек, каждая из которых применялась для определенного угла рассеяния (9 = 20, 30,. 35, 40, 50, 60, 70 и 80°). Результаты измерений приведены на рис. 138, где для сравнения даны теоретические кривые, построенные в предположении, что радиус R черного шара раве 6-10 з см (кривая /), 7,5-10" з см (кривая 2) и 9-10 см (кривая (3). Из рисунка видно, что экспериментальные точк лучше всего согласуются с теоретической кривой дифракционного рассеяния, построенной в предположении, что = = 7,5- 10 з см. Такую примерно величину и имеет радиус ядра свинца. Тем самым было доказано существование дифракционного рассеяния быстрых нейтронов на ядрах свинца. [c.350]

Ширину, высоту и толщину стенок (U , Я и А) макетных прямых каналов в защите из бетона (р 2,2 т/м ) изменяли от 0,15 до 0,4 м, максимальная длина канала составляла 2,2 м. Специальные эксперименты в канале квадратного сечения (0,2 X 0,2 м) были проведены для нахождения поверхности канала Spa , с которой рассеянные быстрые нейтроны, попадая в детектор, дают основной вклад в его показания. При достаточном удалении / детектора от источника, т. е. при L = //W >(L — безразмерная координата детектора), можно записать [c.283]

Эксперименты показали, что существует корреляция между значениями плотности потока рассеянных быстрых нейтронов (Фа/пр) и нейтронов, замедливщихся до промежуточных энергий (Фм"). При изменении границы между этими двумя группами соответственно изменяются количественные соотношения, которые приведены в табл. 1. [c.297]

Помимо материала, содержаш егося в первом издании, в новое издание включена теория замедления нейтронов (глава IV), а также рассмотрен ряд новых вопросов, например, рассеяние быстрых нейтронов протонами и обменный характер ядерных сил, излучение при обменных столкновениях, расщепление дейтронов в кулоповском поле, особенности подбарьерных реакций, вызываемых дейтронами, диффрак-ционное рассеяние частиц поглощающими и полупрозрачными ядрами, рефракция нейтронов в намагниченных кристаллах и т. д. [c.5]

В предыдущем параграфе мы видели, что характер рассеяния быстрых нейтронов протонами существенно зависит от того, являются ли действующие между нуклонами силы обменными или обычными. В случае обычных сил рассеяние происходит главным образом на малые углы в случае обменных сил, связанных с обменом заряженной частицей, в системе центра инерции рассеяние происходит на большие углы, близкие s яг. В последнем случае при каждом столкновении скорость протона меняет своё направление на обратное, т. е. меняется очень сильно. Но большое изменение скорости протона означает большое изменение производной дипольного момента за время столкновения, и, следовательно, ббльшую, чем в случае столкновений под действием обычных сил, вероятность излучения -у-квантов. Поперечное сечение рассеяния с излучением при обменном взаимодействии будет значительно больше, чем в случае обычного взаимодействия, так как изменение скорости частицы, несущей заряд — протона при обычных столкновениях, меньше, чем при обменных столкновениях 2 1. [c.79]

Аналогичной формулой должно определяться диффракцион-ное упругое рассеяние быстрых нейтронов ядрами в том случае, когда ядра полностью поглощают падающие на них нейтроны. Под кик следует при этом понимать волновые векторы падающих и рассеянных нейтронов, а под Iq — число нейтронов, падающих на площадь поперечного сечения ядра в единицу времени. [c.191]

Таким образом, сечение захвата, т. е. неупругого рассеяния быстрых нейтронов при / , равняется площади поперечного сечения ядра ( чёрное ядро). Наличие гюгло-щения обусловливает дополнительное упругое рассеяние (не связанное с образованием составного ядра и последующим [c.197]

Дополнительные подробности, обобщения, другие формулировки и применения импульсного приближения (в частности, к задаче рассеяния быстрых нейтронов на дейтронах) можно найти в работах [149—151, 253, 772, 308, 153t (см. также работы, указанные в комментариях в 4). [c.540]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...