Дейтрона волновая функция

Дейтрона волновая функция 23 —радиус 24 —свойства 17 —18 —теория 17—26 Длина осцилляций 163—165 Дирака теория электронов 138 Длина рассеяния 30, 41 Г-бозон 148, 365—370 Д-резонанс 243—244 [c.383]

Обратимся теперь к волновой функции U = основного состояния дейтрона. Внутри потенциальной ямы волновая функция [c.156]

Из определения операторов Р ., Р следует, что двукратное действие каждого из операторов в отдельности оставляет волновую функцию неизменной. Следовательно, собственные значения операторов Р- — Р2 р равны единице, а собственные значения операторов Р , Р равны 1. Такие собственные значения операторов в случае дейтрона связаны с симметрией или асимметрией волновой функции относительно перестановки переменных —> [c.161]

Если исходить из центрального характера ядерных сил, то волновую функцию дейтрона следует считать сферически симметричной. Иначе говоря, основное состояние дейтрона должно быть 5-состоянием. [c.10]

Различие между этими задачами заключается лишь в том, что при рассмотрении рассеяния нейтронов протонами система нейтрон + протон имеет положительную энергию, в то время как при рассмотрении задачи об основном состоянии дейтрона мы имеем дело с отрицательной энергией. С этим связано различное асимптотическое поведение волновых функций обеих задач. В задаче о рассеяния волновая функция на бесконечности осциллирует и отлична от нуля, в задаче же об основном состоянии дейтрона она обращается в нуль. [c.24]

Чтобы доказать это утверждение, следует лишь заметить, что все рассуждения, предшествующие выводу формулы (3.12"), останутся в силе, если вместо функции ц подставить волновую функцию основного состояния дейтрона, а вместо г ц — функцию которая асимптотически при больших г со- [c.30]

Известно, что волновая функция 5-состояния зависит только от расстояния между частицами. Поэтому, если верно сделанное предположение, то распределение заряда в дейтроне должно быть сферически симметричным, и дейтрон не должен обладать квадрупольным моментом, существование которого всегда свидетельствует об отклонении распределения заряда от сферически симметричного. [c.33]

Волновая функция конечного состояния, т. е. основного состояния дейтрона, может быть записана в виде [c.101]

Остановимся ещё на учёте D-волны. Если исходить из волновой функции (12.15) для конечного состояния и функции (12.7) для начального состояния (основного состояния дейтрона), то, используя (12.6), мы получим следующее выражение для дифференциального сечения фотомагнитного расщепления дейтрона [c.120]

Для решения этого уравнения разложим искомую функцию W по волновым функциям протона, освобождающегося в результате расщепления дейтрона. Эти волновые функции, которые мы обозначим через удовлетворяют уравнениям [c.123]

Физический смысл разложения F по функциям состоит в том, что Др (г ) представляет собой волновую функцию нейтрона, образовавшегося при распаде дейтрона, причем состояние протона описывается функцией [c.124]

Подставляя сюда вместо 4 волновую функцию основного состояния дейтрона, получим [c.139]

Найдена периферийная часть волновой функции тритона, описывающая его виртуальную диссоциацию на дейтрон и нейтрон. Вычисленная с ее помощью величина среднеквадратичного радиуса тритона близка к опытному значению. [c.280]

Цель данной статьи — показать, что па самом деле это противоречие — кажущееся. Присутствие третьей частицы столь сильно деформирует (сжимает) дейтрон, находящийся внутри тритона, что вклад дейтрона в величину не только не преобладает, по, напротив, составляет относительно малую долю. Соответственно, вычисление с помощью волновой функции, взятой в полюсном приближении, ведет к разумному согласию с опытом. [c.280]

Выражение (3) показывает, что дейтрон внутри тритона сохраняет свою индивидуальность (фактор ехр[—кг)). Однако волновая функция (3) спадает с ростом г заметно быстрее волновой функции свободного дейтрона (2). Это и ведет к значительному подавлению вклада дейтрона в величину радиуса тритона. [c.281]

Полученные результаты подкрепляют представление о тритоне, как о системе, состоящей из дейтрона и нейтрона, к которому ведут простые энергетические соображения. Это позволяет, в частности, при описании периферийной области тритона применять волновую функцию (3). Конечно, вопрос о количественных пределах применимости сказанного требует еще своего исследования. [c.281]

Хотя соотношения (38), (39) в принципе решают задачу описания рассеяния при к О, мы не будем здесь использовать громоздких данных о волновой функции тем более, что сами опытные данные для длин рассеяния обладают заметным разбросом. Примем для оценки упрощенное выражение для (0), считая эту величину совпадающей со своей асимптотикой Ф р) 1 — /г) при г, больших радиуса дейтрона (т.е. при г > 1), и заменяя (0) как функцию г константой на меньших [c.308]

Волновая функция дейтрона является суперпозицией векторов этих двух состояний [c.109]

Для того чтобы найти связь между Уо, а и АIV, а также вид волновой функции 1/(г) дейтрона, надо решить )фавнение Шредингера для каждого из перечисленных выше потенциалов У (г) [c.20]

Это вполне естественно, так как нуклоны в дейтроне большую часть времени проводят вне потенциальной ямы. Такое заключение следует из сравнения энергии связи АIV и числа парных связей И=А А — )12 между нуклонами для легких ядер Н, Не и Не (табл. 34). Видно, что с ростом числа связей АЖ/Л быстро растет, т. е. каждая связь работает все более интенсивно. Единственное возможное истолкование этого результата заключается в том, что потенциал имеет малый радиус и что нуклоны в дейтроне значительную часть времени находятся за его пределами (размытая волновая функция). В более тяжелых ядрах Не и Не нуклоны большую часть времени находятся в пределах потенциальной ямы (более локализованная волновая функция). Уменьшение АИ /ТУ при А>А связано с проявлением эффекта насыщения, который иллюстрируется примерным постоянством для ядер с А А. [c.20]

ВОЛНОВАЯ ФУНКЦИЯ И РАДИУС ДЕЙТРОНА [c.23]

Вернемся к вопросу о виде волновой функции дейтрона. Выше было показано, что решение уравнения Шредингера для прямоугольной ямы шириной а и глубиной У о изображается формулами (82.19) и (82.20) [c.23]

Большой радиус дейтрона (т. е. медленное убывание е" " ), приводит к тому, что в области г>а находится большая часть площади, ограниченной кривой ы(г). Это означает, что экспоненциальную часть волновой функции Се " можно считать достаточно хорошим приближением для всей области изменения г (штриховая кривая на рис. 309). Это заключение можно подкрепить следующими дополнительными результа-т и, вытекающими из подробного анализа задачи о дейтроне. [c.25]

Мы получили сечение для интересующего нас процесса при-заданном р. Это сечение следует ещё усреднить по всем р. Если (г) — дейтронная волновая функция, то вероятность того, что расстояние между проекциями частиц лежит в интервале dp, равна [c.137]

Модель нуклонных ассоциаций. В старом переупрощенном варианте этой модели ядро трактуется как состоящее из более легких ядер. Например, ядро gLi считалось связанным состоянием а-частицы и дейтрона, ядро — связанным состоянием трех а-частиц и т. д. В современном варианте волновая функция ядра берется в виде суперпозиции волновых функций различных связанных состояний указанного выше типа. С помощью модели нуклонных ассоциаций успешно объясняется структура большого числа состояний различных легких ядер. Область применимости модели ограничена определенным кругом состояний легких ядер. [c.111]

Аналогичные результаты могут быть получены и для молекулярного дейтерия 02 со следующими изменениями. Так как каждый дейтрон имеет спин 5 = 1 и является бозоном, то суммарный спин может принимать значения 5 = О, 1, 2 со статистическими весами 1/9, 3/9, 5/9 соответственно. В состояниях с5 = 0и5 = 2 спиновая волновая функция антисимметрична, а следовательно, и координатная функция также должна быть антисимметричной (в системе бозонов полная волновая функция должна быть симметричной). Объединяя оба эти случая в один, называют ортодейтерием газ, молекулы которого имеют [c.230]

Таким образом, вне области действия ядерных сил волновая функция дейтрона экспоненциально убывает с расстоянием. Внутри области действия ядерных сил функция (2.2) не передаёт истинного характера решения уравнения (2.1 ). Действительно, при малых г точная функция должна быть про порциональной г (радиальная функция, отвечающая моменту количества движения ведёт себя при г -> О как /- + ), тогда как (2.2) при г- 0 перестаёт зависеть от г. Тем не менее, функция (2.2) при надлежащем выборе постоянной может быть использована в качестве приближённого представления истинной волновой функции дейтрона при всех г. Это связано с тем, что радиус дейтрона превосходит радиус действия ядерных сил. Рис. 1 служит для иллюстрации этого обстоятельства. Как видно из этого рисунка, большая часть площади, ограниченной кривой и (г), относится к области г > [c.13]

Вычислим интеграл, входящий в (11.15). Не учитывая присутствия в основном состоянии дейтрона )-волны, мы будем исходить из следующей приближённой формулы для волновой функции основного состояния дейтрона [см. (2.7)]. [c.104]

Мы будем предполагать, что длина волны нейтрона и протона, образующихся в результате расщепления дейтрона, значительно больше радиуса действия ядерных сил. Если выполнено это условие, то в / -состоянии между нейтроном и протоном практически силы не действуют. Поэтому волновая функция конечного состояния совпадает с волновой фунцией свободного движения. [c.114]

Можно утверждать, что благодаря наличию множителя г под знаком интеграла в (12.13 ) роль области (О, Го) будет сильно уменьшена, так что интеграл будет в основном определяться областью, находящейся вне действия ядерных сил. Поэтому при вычислении для волновой функции дейтрона вне области действия ядерных сил имеет смысл пользоваться уточнённым значением множителя N. В этом отношении расчёт сечения расщепления дейтрона отличается от расчёта сечения захвата нейтпона протоном. В последнем случае роль внутренней области (О, г ) более значительна пользуясь формулой (12.13") для волновой функции, мы можем получить лишь оценку сечения захвата, поэтому мы считали в 11 множитель N равным единице. [c.117]

Входящая в интеграл (13.8) волновая функция дейтрона, складывающаяся на бесконечности из плоской волны и расходящейся шаровой волны, имеет следующий вид1 01 [c.125]

В качестве иллюстрации рассмотрим систему лептон + дейтрон , характеризуя последний величиной к = 0,23связанной с его энергией связи соотношением 6 = к IМ. Используя описание дейтрона с помощью брейтовского граничного условия в нуле, можно без труда найти все нужные для вычислений интересующих нас сдвигов величины волновую функцию, поляризуемость и т. д. Мы приведем лишь окончательные выражения для потенциалов ПВ в адиабатической и неадиабатической областях [c.331]

Эксперимент показывает, что, когда дейтрон находится в чэсновном состоянии, абсолютная величина энергии связи 111 1== = 2,23 МэВ. Определите знак энергии и поясните его смысл. Считайте, что энергию взаимодействия Wp r) в первом приближении можно представить с помощью прямоугольной потенциальной ямы, у которой Wp r) = —для г < Го и р г) = 0 для г Го (фиг. 59.1). Принимая, что основное состояние является сферически-симметричным, определите соответствующую волновую функцию (которая должна вместе со своей первой производной быть однородной, непрерывной и ограниченной). [c.292]

Здесь Ч " (5) и Ч (В) — волновые функции этих двух состояний с коэффициентами а з и а о, подчиняющимися условию 05 + аЬ = = 1. Их значения определяются сопоставлением теоретических выражений с экспериментальными значениями магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента дейтрона. Оптимальное отношение аЬ /аз этих коэффициентов равно 0,04. Смесь состояний теоретически описывается добавлением к сфери-чески-симметричному потенциалу взаимодействия, т. е. к центральному потенциалу, тензорного потенциала, зависящего от углов между векторами спинов нейтрона и протона и соединяющим эти частицы радиус-вектором ( 1.2). [c.109]

Рис. 4.3. Аппроксимация межиуклоиного ядерного потенциала в дейтроне прямоугольной потенциальной ямой с отталкивающей сердцевиной. Штриховой линией показан ход изменения радиальной волновой функции дейтрона при данном потенциале.

Таким образом, в первом приближении дейтрон является сферически-симметричным ядром, волновая функция которого должна быть решением уравнения Шредингера со сферически-симметричным потенциалом и сама быть сферически-симмет-ричной. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...