Нейтральные слабые токи

Все слабые процессы, известные ко времени создания теории электрослабых взаимодействий, можно было представить происходящими за счет обмена заряженными бозонами и W . Такие процессы называют взаимодействиями заряженных слабых токов. Однако теория электрослабых взаимодействий требовала обязательного существования наряду с заряженными токами и в сравнимой с ними доле также нейтральных слабых токов, в которых происходит обмен нейтральными Z -бозонами [c.174]

В 70-е годы был открыт с-кварк (см. 125) и было обнаружено много различных эффектов, обусловленных нейтральными слабыми токами v ,e- и Уев-рассеяние, несохранение четности в атомных переходах, е/ -рассеянии и др. (см. 129). Анализ этих экспериментов приводит к близким значениям угла Вайнберга [c.365]

В этой теории слабые токи конструировались из четырех лептонов е, v , ц, v ) и трех кварков (м, d, s), причем упомянутые выше нейтральные токи (Хп) и (пХ) оказывались разрешенными. Введение четвертого кварка давало возможность запретить эти току т. е. привести теорию в соответствие с экспериментом. Кроме того, симметрия теории относительно числа кварков и лептонов является необходимым условием для построения ее перенормируемого варианта. [c.332]

Существ, отличием слабых токов рп и еу от электромагнитного явл. то, что слабый ток меняет заряд ч-ц, в то время как эл.-магн. ток не меняет слабый ток превращает нейтрон в протон, эл-н в нейтрино, а электромагнитный оставляет протон протоном, а эл-н эл-ном. Поэтому слабые токи рп и еу наз. заряженными токами. Согласно такой терминологии, обычный эл.-магн. ток ее явл. нейтральным током. О нейтр. слабых токах типа уг, ее и т. д. см. ниже. [c.694]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

В слабо ионизированной плазме давление электронного и ионного компонентов мало по сравнению с давлением нейтрального газа, поэтому при диффузионном движении заряженных частиц, так же как и при прохождении тока, происходит не перемещение всей массы вещества, а только перемещение составляющих. [c.57]

Переключатель 2 имеет три фиксированных положения нейтральное и два рабочих. При нейтральном положении контакты 5 и 9 разомкнуты. Прн замыкании контактов включателя 2, например при повороте автомобиля налево, ток от аккумуляторной батареи идет по цепи аккумуляторная батарея /б— сердечник — пластина подвижного контакта 8 — сопротивление 6 (нихромовая струна) — сопротивление 7— обмотка электромагнита 12 — переключатель 2— сигнальные лампы / и 5. При этом накал ламп будет слабый. [c.78]

Как видно из рис. 50, в умеренно кислом электролите катодное осаждение селена сопровождается значительно более высокой поляризацией, чем анодное растворение. Величина катодной поляризации при освещении сильно снижается, снижение же анодной поляризации выражено намного слабее. Аналогичное влияние освещения наблюдается и в нейтральном электролите (рис. 51). В сильнокислых электролитах, как это видно из рис. 52, катодное осаждение и анодное растворение селена сопровождается относительно небольшой поляризацией. Освещение оказывает примерно одинаковое влияние на катодную и анодную поляризацию, причем заметно сказывается лишь при плотностях тока больше-10 ма/см . [c.82]

Z -6030H, получили собирательное название процессов с нейтральными слабыми токами. [c.417]

Перейдем к вопросу о нейтральных слабых токах. Прежде всего легко убедиться, что четырехфермионные узлы, составленные из элементарных узлов типа изображенных на рис. 7.87, 7.88, не описывают никаких распадов, если не считать экзотических и практически недоступных наблюдению процессов превращения нейтрального мезона в пару нейтрино—антинейтрино. Поэтому нейтральные слабые токи, т. е. процессы, идущие через виртуальный 2 -бозон, можно обнаружить только в реакциях с участием нейтрино (или антинейтрино). Для однозначного заключения о существовании слабых токов необходимо, чтобы наблюдаемый процесс не мог идти через виртуальный 157-бозон. [c.424]

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК (нейтральный слабый ток) в теории электрослабого взаимодействия — фундам. оператор, описывающий взаимодействие кварков и леп-тонов с полем нейтрального промежуточного векторного бозона (2-бозооа) и обусловливающий переходы, в к-рых не изменяется электрич. заряд конечных и на- [c.254]

В 1982 г. было обнаружено влияние нейтрального слабого тока в реакциях е+е jjL jjL и е+е г+г . Эти реакции при небольших энергиях с хорошей точностью описываются КЭД как процесс, в котором происходит обмен одним фотоном (см. рис. 3.2). Однако с ростом энергии увеличивается вероятность обмена Z (см. рис. 10.8). В этом случае 7 -интерференция проявляется в асимметрии вперед-пазад углового [c.177]

Несколько иначе устроено слабое взаимодействие, передаваемое нейтральными токами. В п. 3 мы видели, что суммарный нейтральный ток и жварков не содержит Л-и /-составляющих. Оказывае1ся, этот результат имеет общий характер в природе существуют только такие слабые нейтральные токи, которые не изменяют аромата кварка. В соответствии с этим схему слабого взаимодействия с нейтральными токами также можно изобразить 12-лучевой звездой, в центре которой находится тяжелый нейтральный -бозон (рис. 491), естественным образом появляющийся в теории Салама—Вайнберга (см. 130). В настоящее время из 144 потенциальных нейтральных слабых ток-токовых взаимодействий обнаружено 17. [c.361]

НЕЙМАНА ПРЙНЦИП, постулат, устанавливающий связь симметрии макроскопич. физ. св-в кристалла с симметрией его внеш. формы. Согласно Н. п., группа симметрии любого спонтанно присущего кристаллу физ. св-ва должна включать в себя операции симметрии точечной группы симметрии кристалла (см. Симметрия кристаллов. Кристаллофизика, Кюри принцип). Установлен нем. физиком ф. Э. Нейманом (F. Е. Neumann). НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК в квантовой теории поля, ток в слабом вз-ствии ( слабый ток ), к-рый описывает переходы без изменения электрич. зарядов ч-ц аналог эл. Магн. тока. На опыте наблюдались лишь Н. т. без изменения странности, очарования , лептонных зарядов и др. квант, чисел. Н. т. открыты в 1973 при изучении процессов вз-ствия нейтрино высоких энергий ( 1 ГэВ) с нуклонами. Наряду С обычными процессами образования мюонов jj, при вз-ствии мюонных нейтрино и антинейтрино с нуклонами [c.448]

В физике элементарных частиц состоянием со спонтанно нарушенной симметрией считается вакуум. В современной теории вакуум — не пустота, а состояние квантовой материи с наинизшей плотностью энергии. В упомянутых в 1, п. 7 объединенной теории слабых и электромагнитных взаимодействий и в единой кварк-глюонной теории сильных взаимодействий спонтанное нарушение вакуума является одним из краеугольных камней. В этих теориях исходные уравнения для этой квантовой материи обладают существенно более высокой симметрией, чем вакуумное решение. Спонтанное нарушение симметрии вакуума является довольно сильным и имеет место для всех типов взаимодействий. Даже различие интенсивности сильных и электромагнитных взаимодействий получается как эффект спонтанного нарушения. Тем не менее, как будет видно ниже, особенно в 7, п. 4, остатки этих исходных или, как их часто называют, высших симметрий убедительно проявляются во многих аспектах. На основе высших симметрий было сделано много оправдавшихся фундаментальных предсказаний (существование й -бариона ( 4, п. 5), спектр шармония ( 7, п. 5), существование слабых нейтральных токов и т. д.). Поэтому гипотеза о спонтанном нарушении симметрии вакуума пользуется всеобщим признанием, даже несмотря на то, что ее сколько-нибудь последовательная количественная трактовка до сих пор отсутствует. [c.298]

Пригодна для обнаружения ничтожных количеств примесей и загрязнений. Спектр дуги постоянного тока проще спектра искры, так как в парах дуги преобладают нейтральные атомы, между которыми распределяется большая часть энергии возбуждения и в спектре появляются почти исключительно дуговые линии, искровые же очень слабы или вовсе отсутствуют. Дуговой спектр в отличие от искрового обычно свободен от молекулярного и атомного спектров составных частей воздуха, что позволяет при съёмке спектрограмм соответственно увеличивать экспозицию и тем самым обнаруживать слабые линии ничтожных загрязнений, которые в спектре искры сливаются с общим фоном. Дуга постоянного тока имеет, однако, существенные недостатки, мешающие её применению для количественных определений. Наиболее важным из них является сравнительно малая воспроиз- [c.118]

X безразмерные К. в. в теории электрослабого взаимодействия определяются через вершины с участием варяженных токов и нейтральных токов и слабо зависят от импульсов. В простейшей схеме взаимодействия (с одним мультиплотом Xиггса бозонов) они выражаются через К. в. а и Вайнберга угол 6 . При этом Gp= па/У 2Mw sin 0( , где 0,228(10). [c.444]

Оа — коэф. амбиполярной диффузии, л и р — коэф. ионизации и прилипания соответственно) и ур-ния теплопроводности. Повышение давления газа (т. е. плотности N нейтральных частиц) или разрядного тока приводит к возрастанию частоты столкновений электронов с нейтральными частицами и установлению градиента темп-ры газа, вследствие чего параметр E/N ( — продольное электрич. поле) станет переменным вдоль поперечного сечения плазменного столба. Т. к. частота ионизации зависит от E/N экспоненциально, а прилипание зависит слабо, то области образования и рекомбинации заряж. частиц окажутся пространственно разделёнными. В узкой приосевой области столба, где частота ионизации значительно превышает частоту прилипания (V > f>), будут образовываться электроны. На периферии, где Е1Н меньше, чем на оси, и поэтому V < 1, электроны, диффундирующие из центральной области, будут прилипать к нейтральным частицам, образуя отрицат. ионы, к-рые затем эффективно рекомбинируют вследствие ион-ионного взаимодействия. Положит, столб тлеющего разряда неустойчив, если на его периферии V — 0. Развитие этой неус- [c.605]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ — векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. промежуточными по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, локальное четырёхфермнонное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными токами представлялось как результат промежуточного обмена виртуальными частицами и 2 [на рис. в качестве примера пока.зано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии нейтрино (V) на электроне [c.144]

Исследования, выполненные с помощью П. к., дали существ, вклад в изучение сильных и слабых взаимодействий. Были открыты антисигма-минус-гиперон (1960, Дубна), омега-минус-гиперон (1964, США), нейтральные токи (1973, ЦЕРН) и др. Обнаружены и изучены многочисл. частицы — резонансы в т. д. [c.179]

Очень важный свойством нейтральных токов является то, что Они дцагональны, т. е, переводят лептоны (и кварки) самих в себя, а не в др. лептоны (кварки), как в случае заряженных токов. Каждый из 12 кварковых и лептонных нейтральных токов представляет собой лвнейвую комбинацию аксиального тока с коэф. /3 и векторного тока с коэф. /, — 2 з1п ви, гд Ь — третья проекция т. н. слабого изотопического спина, Q — заряд частицы, а 9 - — Вайнберга угол. [c.555]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Т. о., внимательный анализ эл.-слабого взаимодействия лептонов и кварков позволяет выявить у них наличие симметрии (заметно, впрочем, нарушенной), отвечающей фуппе 5 7сл(2)0 7сл(1)- Если отвлечься от нарушения этой симметрии и воспользоваться строгим условием локальной калибровочной инвариантности, то возникнет теория эл.ч лабого взаимодействия кварков и лептонов, в к-рой фигурируют четыре безмассовых бозона (два заряженных и два нейтральных) и две константы взаимодействия, соответствующие группам SU 2) и f7 (l)- В этой теории члены лагранжиана, отвечающие взаимодействию с заряж. бозонами, правильно воспроизводят известную структуру заряженных токов, но не обеспечивают наблюдаемое в слабых процессах короткодействие, что и неудивительно, т. к. кулевая масса промежуточных бозонов ведёт к дальнодействию. Отсюда следует лишь то, что в ре-алистич. теории слабого взаимодействия массы промежуточных бозонов должны быть конечными. Это находится в соответствии и с фактом нарушенности симметрии [c.606]

В результате выполнения условий самоподдержания в катодном слое отпадает необходимость поддержания больших электрических полей во всем межэлектродном зазоре. Поэтому поле в основной части разрядного промежутка падает до величины п.с< з, обусловленной необходимостью поддержания проводимости для замыкания прикатодной области с анодом. Таким образом, возрастание тока в таунсендовском разряде приводит к резкому переходу разряда в новую форму, называемую тлеющим разрядом. Он состоит из обеспечивающей самоподдержание тока узкой прикатодной области повышенного поля, узкой и слабо влияющей на протекание тока области отрицательного объемного разряда вблизи анода и замыкающей основную часть разрядного промежутка области однородной в направлении тока квази-нейтральной плазмы, называемой положительным столбом. Изменение длины разрядного промежутка при сохранении тока разряда сопровождается изменением длины положительного столба и сохранением структуры и значения полей в приэлектродных зонах. Область тлеющего разряда (см. рис. 3.4) находится правее точки F. [c.103]

Преимущественно катодный контроль при превалирующем торможении за счет диффузии кислорода. Анодная кривая ЕраМ пересекает катодную в точке М в области предельных диффузионных токов. Соотношение Л.Ек211 Еа2 велико, т. е. заметная анодная пассивность отсутствует. Этот случай соответствует, например, коррозии железа, а также цинка и ряда других металлов в активном состоянии в нейтральных растворах хлоридов при относительно невысокой скорости подвода кислорода, например, в спокойной или слабо перемешиваемой морской воде. [c.43]

Показано, что на классе наиболее сильно расходящихся членов высшего порядка теории возмущений по слабому четырехфермионному взаимодействию теория одного слабовзаимодей-ствующего поля перенормируема. Па том же классе теория системы слабовзаимодействующих полей перенормируема, если добавить в затравочном лагранжиане взаимодействие нейтральных токов и переходы частиц друг в друга. При наличии сильного взаимодействия добавляются также мезон-барионные и мезон-лептонные взаимодействия, нарушающие четность. Во всех случаях число добавляемых взаимодействий оказывается конечным. При этих условиях теряют силу известные оценки верхней границы применимости теории слабых взаимодействий, основанные на анализе наивысших расходимостей теории возмущений. При теперешнем состоянии эксперимента перенормированные константы связи большинства вводимых взаимодействий [c.53]

Одно из наиболее значительных достижений, имеющихся на счету возрожденного квантовополевого подхода, состоит в создании моделей, в которых слабое, электромагнитное и (в предварительной форме) сильное взаимодействия элементарных частиц рассматриваются единым образом. В рамках таких моделей исчезли те расходимости слабого взаимодействия, с которыми прежде не могла справиться процедура перенормировки. Соответственно, теория слабого взаимодействия вышла на уровень квантовой электродинамики в смысле возможности выполнить расчет любого эффекта высшего порядка по взаимодействию. В более практическом плане единые теории частиц привели к предсказанию нейтральных токов слабого взаимодействия, ведущих к упругим процессам уже в низшем порядке по слабому взаимодействию. Кроме того, единые теории частиц подкрепили предположения о существовании нового свойства элементарных частиц — очарования . Впоследствии и то и другое было обнаружено на опыте. [c.173]

Нейтральные токи не только не вписывались в фермиевую теорию слабых взаимодействий и никогда не наблюдались — были даже экснеримен-тально установлены верхние границы их возможной доли по сравнению с заряженными токами. Эти границы находились на уровне N / 10 . [c.174]

Эти данные были получены при исследовании распадов странных частиц (т. е. в процессах, в которых меняется странность, Аб" = 1). Эти распады являются экспериментально наиболее легко регистрируемыми слабыми процессами, в которых нейтральные токи не могут имитироваться обменом фотонами. А по существовавшим теоретическим представлениям, не было видно различия процессов сА5 = 1иА5 = 0с точки зрения поиска нейтральных токов. [c.175]

В результате было обнаружено 102 МС-события на 83 000 снимков, сделанных в нучках нейтрино, и 64 МС-события на 207 ООО снимков в нучках антинейтрино (соответствующие цифры для СС-событий — 428 и 148). Существование нейтральных токов, предсказанных единой теорией электромагпитпых и слабых взаимодействий, было доказано. Это был первый (по, как мы увидим, пе последний) триумф этой теории. [c.176]

Смотреть страницы где упоминается термин Нейтральные слабые токи : [c.606] [c.332] [c.555] [c.177] [c.556] [c.371] [c.262] [c.421] [c.397] [c.234] [c.386] [c.264] [c.488] [c.586] [c.612] [c.125] [c.554] [c.554] [c.318] [c.606] [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...