Трудности теории

Главная трудность теории заключается в том, что вытекающие из иве разности энергии слишком велики. Характерной энергией, входящей в теорию, является энергия фонона ho), а она значительно больше кТ р. Численный множитель [3 не достаточно мал для того, чтобы обеспечить согласие с наблюдаемыми разностями энергии, которые имеют порядок N E) kT .) [c.771]

Таким образом, первая основная трудность теории структуры ядра состоит в том, что мы плохо знаем силы взаимодействия между нуклонами. - [c.80]

Теория гидравлического удара необходима для решения и тех задач, в которых процесс колебания давления в трубопроводе тесно связан с работой регулятора турбины. В этом случае требуется совместное решение уравнений гидравлического удара с уравнениями регулирования, что представляет известные математические трудности. Теория и методы, рассмотренные в данной книге, являются необходимой ступенью для решения более общих и сложных задач, в которые гидравлический удар входит только как одна составляющая всей совокупности взаимно связанных явлений. [c.8]

Несмотря на эти трудности, теория Райса может использоваться для оценки уровня случайной переменной нагруженности при расчетах на усталость на стадии проектирования новой машины, когда отсутствует опытный экземпляр и невозможно произвести тензометрирование в условиях эксплуатации или на полигоне. В этом случае спектральная плотность процесса может быть найдена методами статистической динамики, и по приведенным выше формулам оценена нагруженность для расчета на выносливость. [c.156]

Ввиду значительных трудностей теория закритического разрушения разработана слабее, чем для предшествующих стадий. [c.208]

При точном решении задач о несущей способности трехмерных тел возникают большие трудности. Теория поля линий скольжения идеально пластического тела распространена на общие трехмерные задачи недостаточно. Приближенное решение задач о несущей способности трехмерных тел можно получить на основании применения теорем статической теории предельного сопротивления о границах решения. [c.230]

С начала 60-х годов Д. А. Киржниц работает над преодолением трудностей теории поля с нелокальным взаимодействием. В результате им была дана непротиворечивая формулировка этой теории. Полученные результаты составили его докторскую диссертацию (1966 г.) и были использованы И.Е. Таммом в работах по теории квантованного пространства-времени. [c.7]

Разрабатывая формализм нелокальной теории, Д. А. Киржниц открыл и развил новый метод описания квантового объекта с изменением не времени, как обычно, а константы связи. В квантовой теории поля этот метод, как наиболее удобная реализация аксиоматического подхода, позволил преодолеть трудности теории слабого и электромагнитного взаимодействий. В квантовой задаче трех и более тел этот же метод широко используется применительно к задачам атомной физики и ядерной физики низких энергий. [c.7]

Учитывая все трудности теории, против этой замены особенно возражать не приходится, хотя первое выражение для Ь было бы более точным. [c.117]

Перейдем к вопросу о расходимостях, которые являются, как уже подчеркивалось, основной трудностью теории. Проблема заключается в следующем. Рассмотрим по вышеуказанной схеме электрон, на который действуют только силы его же электромагнитного поля (другими словами, пусть внешнее поле отсутствует). Хорошо известно, что в квантовой электродинамике, как и в классической электродинамике, сочетание электромагнитного поля и движущегося заряда представляется как эквивалент электромагнитной массы, причем известно, что [c.90]

Теория неизотермического пластического течения с нелинейным анизотропным упрочнением. Основная трудность теории произвольного анизотропного упрочнения связана с принципиальной необходимостью учета неоднозначного поведения материала в зависимости от истории и направления нагружения [1 ]. Поэтому предложенные [c.211]

Тем не менее, Дирак показал, что можно составить удовлетворяющее требованиям (6), (7) и (8) выражение для IV (х), если ввести несколько -функций, фр, р= 1, 2,..., которые все, в случае свободного электрона, удовлетворяют уравнению (5). Несмотря на большой успех этого предположения, заключающийся в том, что автоматически получается спин электрической элементарной частицы, всё же необходимо проследить за всеми следствиями, вытекающими из него, и затем снова вернуться к исследованию упомянутых соображений, поскольку мы наталкиваемся далее на принципиальные трудности теории Дирака (состояния отрицательной энергии). [c.238]

Очевидно, что ход событий зависит от когерентности [119] падающего света ) отражение излучения ОКГ должно быть рассмотрено особо [120—123]. Основная принципиальная трудность теории отражения от [c.146]

Уровень развития машиностроения определяет степень цивилизованности той или иной страны. С другой стороны, он зависит от прогресса машиностроительной науки и, в частности, от качества теории формообразования резанием. В последние годы, невзирая на известные трудности, теория формообразования накопила новые экспериментальные и теоретические данные, которые требуют своего обобщения и систематического изложения. [c.5]

Таким образом, рассматривая неньютоновские жидкости, следует выдвинуть соответствующие гипотезы гладкости. Теория простой жидкости позволяет получить определенные результаты, поскольку в ней делаются предположения, касающиеся свойств гладкости определяющего функционала. Конечно, можно допускать существование материалов, которые не удовлетворяют таким гипотезам гладкости. Однако альтернативной теории не существует, поскольку не сформулировано альтернативной системы гипотез гладкости, не говоря уже о трудностях, связанных с получением такой альтернативной системы. Ряд результатов (таких, в которых материальные функции могут быть определены из некоторых течений с предысторией постоянной деформации) можно получить без формулировки какой-либо гипотезы гладкости, но далее надо либо следовать теории простой жидкости, либо же выдвигать альтернативную теорию. [c.244]

Турбулентные течения очень трудны для анализа даже в случае ньютоновских жидкостей, поскольку в настоящее время нет вполне удовлетворительной феноменологической теории, позволяющей вычислить член уравнения (7-1.23), описывающий напряжения Рейнольдса, V-(pv v ). В случае неньютоновских жидкостей нелинейность уравнения состояния приводит к значительным дополнительным трудностям, и возможный анализ с необходимостью носит лишь качественный характер. [c.280]

Все основные трудности теории Бора — Зоммерфельда были преодолены в новой квантовой теории атома — квантовой механике, созданной трудами де Бройля, Гейзенберга, Шредин-гера и др. [c.60]

Как мы уже отмечали, одна из главных трудностей теории заключается в том, что не учтена долн ным образом энергия взаимодействия, появляющаяся в нормальном состоянии для электронов с энергиями внутри Е от поверхности Ферми. По-виднмому, этой же npu4UHoii объясняется и тот факт, что динамическая природа взаимодействия (42.6) недостаточно хо- [c.772]

К сожалению, мы сталкиваемся здесь с большими трудностями. Теория относительности не дает нам определенного указания на то, каким образом наблюдатель, увлекаемый неравномерным движением, отсекает в каждый момент свое пространство в пространстве-времени по-видимому, нет оснований считать это сечение плоским, как в случае равномерного движения. Но даже если бы эта трудность была преодолена, мы все равно были бы в затруднении. Действительно, тело, движущееся равномерно, должно описывать одинаковую кривую для связанного с ней наблюдателя независимо от скорости равномерного движения по отношению к осям отсчета это следует из принципа, что галилеевские оси, совершающие друг по отношению к другу движение равномерного переноса, эквивалентны. Если наше равномерно движущееся тело окружено для связанного с ним наблюдателя периодическим явлением, имеющим повсюду одну и ту же фазу, то это же должно иметь место для всех скоростей равномерного движения и это оправдывает наш метод, изложенный в первой главе. Но если движение неравномерно, то описание движущегося тела, сделанное связанным с ним наблюдателем, не может быть таким же мы совершенно не можем сказать, как он определит периодическое явление и припишет ли он ему одну и ту же фазу в любой точке пространства. [c.661]

Существуют пути преодоления этих трудностей теории. Так, за счёт блочных мутаций значит, часть структурной информации может быть заимствована из уже имеющихся генов, а не создаваться заново. Новая структурная информация возникает в результате перестановки небольшого числа уже существующих блоков, в к-рых уже содержится нужная информация. Для этого необходим достаточный запас нейтральной информации в форме молчащих генов и интронов. В этом случае кол-во действительно новой информации значительно снижается и вероятность её возникновения возрастает, (Аналогично в техн. эволюции — при создании новой машины конструктор использует уже существующие стандартные детали, а не изобретает их заново, новой является лишь комбинация деталей.) [c.487]

Второй том книги проф. Раду Балеску посвящен систематическому изложению статистической теории неравновесных процессов в классических и квантовых системах многих частиц. Большое внимание уделено результатам Брюссельской школы. Как и в первом томе, следует отметить большое педагогическое мастерство автора. Б книге показано, как развивалась кинетическая теория, начиная с классических работ Больцмана вплоть до новейших результатов, полученных в самое последнее время. Научный энтузиазм автора заражает читателя и на протяжении многих глав держит его в напряжении, заставляя вместе с автором чувствовать и переживать удачи и трудности теории, ее красоту и вместе с тем незавершенность. [c.5]

Поясним рис. 39 на примере. Так, практическая прочность отожженного кристалла меньше прочности прокатанного (согласно нашим представлениям, за счет того, что прокатанный кристалл менее пластичен, чем отожженный). Но если разрывать оба кристалла в некотором мысленном эксперименте, в котором пластическая деформация была бы исключена, то отожженный кристалл показал бы теоретическую прочность, прокатанный же — прочность, определяемую согласно Гриффитсу, величиной неоднородностей, вызванных в нем пластической деформацией. При этом предполагается, что отожженный кристалл не содержит зародышевых треш ин. Поэтому следует ожидать, что больший коэффициент использования прочности (если под этим понимать отношения практического значения прочности к теоретическому) должен рассматриваться у веш еств, у которых явления пластичности или не наблюдаются, или очень слабо выражены, как, например, слюда наоборот, коэффициент использования прочности должен быть лганимальным у пластичных веществ. Трудность теории прочности заключается не в том, что прочность на разрыв пластически дефор- [c.95]

Несмотря на множество трудностей, теория упругого эфира доминировала в течение длительного времени, и многие выдающиеся физики XIX века внесли свой вклад в ее развитие. Кроме уже отмеченных ученых, необходимо упомянуть Вильяма Томсона (лорд Кельвин, 1824—1908 гг.) 134], Карла Неймана (1832—1925 гг.) [35], Джона Вильяма Стрэтта (лорд Рэлей, 1842— 1919 гг.) [36] и Густава Кирхгофа (1824—1887 гг.) [371. За это время были решены многие оптические проблемы, однако объяснение осиов оптики оставалось неудовлетворительным. [c.19]

В старых теориях упругого эфира число независимых граничных условий было шесть-, равенство трех составляющих смещений и трех составляющих сил упругих напряжений по обе стороны границы раздела. Чтобы удовлетворить этим шести граничным условиям, вообще говоря, необходимо, чтобы кроме поперечных волн существовали также и продольные. Но опыт говорил против существования продольных BoJiH. Возникшую трудность теория пыталась устранить, наделяя эфир такими свойствами, чтобы продольные волны в нем никогда не возникали (несжимаемый или бесконечно сжимаемый эфир). Однако удовлетворительного решения проблемы таким путем получено не было. Электромагнитная теория не знает этой трудности, поскольку число независимых граничных условий в ней равно четырем. Им можно удовлетворить с помощью двух поперечных составляющих отраженной и двух поперечных составляющих преломленной волн. [c.402]

Общие трудности теории неидеальных систем понятны и с формально-математической точки зрения. В области фазовых переходов рассчитываемые величины имеют особенности (разрывы или сингулярности этих функций или их производных). Описание их с помощью нескольких членов регулярного ряда не представляется возможным — конечное число совершенно гладких поправочных членов не содержит этих особенностей, их может содержать лишь бесконечная сумма слагаемых. Однако заранее известно, что отсуммировать весь ряд целиком (т. е. точно решить задачу) мы не можем (исключая, конечно, редкие счастливые случаи). Более того, неясно, каков математический смысл этих рядов, являются ли они регулярными, или асимптотическими, или еще какими-либо (и вообще сходятся ли они к тем величинам, которые они аппроксимируют в первыхсвоих членах). Когда исследуется несколько членов разложения — это не так важно, так как эти вопросы еще не возникают. Но мы хотим дойти до особенностей исследуемых величин. Предположим теперь. [c.294]

ТРУДНОСТИ ТЕОРИИ УНИВЕРСАЛЬНОГО ЧЕТЫРЕХФЕРМИОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [c.355]

Чтобы устранить эту трудность теории и развить ее дальше (см. 130), было предложено симметризовать теорию относительно числа лептонов и кварков. С этой целью Глэшоу и др. в 1970 г. добавили в соотношение (129.8) нейтральную ортогональную комбинацию (s os 6с — i/sin 6с) и четвертый (заряженный) кварк с, имеющий такой же заряд, как и уже фигурирующий в несимметричной теории кварк и ( + 2/3) е ц rf os 6с+5 sin 0с 5 os 9с —i/sin 6с Ve Уц и с. [c.358]

Ввиду чрезвычайных матем. трудностей теор. методов исследования Д. р. г., важное значение имеет эксперимент (см. Аэродинамические цз-мерения). Эксперим. исследования течений разреженного газа проводятся на спец. вакуумных аэродинамических трубах, оборудованных мощными системами откачки, включающими форвакуумные, пароструйные и криогенные насосы. Применяемые на этих установках методы обладают рядом специфич. особенностей по сравнению с методами, используемыми в обычных аэродинамич. установках. Малые плотности газа, низкие по абс. величинам, тепловые потоки и аэродинамич. силы требуют применения высокочувствит. датчиков и приборов, а также принципиально новых физ. методов диагностики. Так, широко используется [c.160]

КВАНТОВАЯ законы лежат в основе работы яд. лятив. теории — это трудности теории [c.252]

Трудности теории возмущений. Более внимат. рассмотрение показывает, [c.266]

Многочастичная квант, система с сильным вз-ствием, каковой явл. ядро, с теор. точки зрения—объект исключительно сложный. Трудности связаны не только с вычислениями физ. величин, характеризуюпщх ядро, но и с качеств, пониманием свойств яд. состояний, спектра энергетич. уровней, механизма ядерных реакций. Тяжёлые ядра содержат много нуклонов, но всё же их число не столь велико, чтобы можно было с уверенностью воспользоваться методами статистич. физики, как в теории конденсированных сред жидкости., твёрдые те.га). К матем. трудностям теории добавляется недостаточная определённость данных о яд. силах. Поскольку меж-нуклонное вз-ствие сводится к обмену я-мезонами, объяснение свойств ядра в конечном счёте должно опираться на релятив. квант, теорию элементарных ч-ц, к-рая сама по себе в совр. её состоянии несвободна от внутр. противоречий и не может считаться завершённой. Хотя сравнительно небольшие в среднем скорости нуклонов в ядре ( 0,1 с) неск. упрощают теорию, позволяя строить её в первом приближении на основе нерелятив. коантовой механики, яд. задача мн. тел остаётся пока одной из фундамен тальных проблем совр. физики. По всем этим причинам до сих пор, исходя из первых принципов , рассматривалась только структура простейших ядер — дейтрона, и Не. Структуру более сложных ядер исследуют с помощью моделей. [c.925]

Ньютоновское реологическое уравнение состояния получается как частный случай при = 1. Жидкости с псевдопластическим поведением соответствует п < 1, а с дилатантным поведением соответствует га > 1. Хотя уравнение (2-4.4) часто довольно точно описывает кривую вискозиметрической вязкости для реальных материалов в диапазоне изменения S от одного до нескольких порядков, оно неприменимо для предсказания верхнего и нижнего пределов вязкости. В частности, для псевдопластических жидкостей (п < 1) уравнение (2-4.4) предсказывает бесконечно большую вязкость в предельном случае исчезающе малых скоростей сдвига. Несмотря на эту трудность, расчеты течений, основанные на уравнении (2-4.4), успешно применялись в инженерном анализе различных задач теории ламинарных течений. В книге Скелланда [9] приведен обзор расчетов такого типа. [c.68]

В противоположность этому в классической теории несжимаемых ньютоновских жидкостей (которая, конечно, допускает затухание) предполагается, что не может существовать никаких разрывов. Введение квазиволны , т. е. тонкой области, в которой хотя и не существует разрывов, но некоторые переменные имеют очень большой градиент, позволило частично обойти эту трудность. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...