Длина осцилляций

Длина осцилляции (в метрах) L = АнЕ/Атт , где Е (МэВ) — энергия нучка, Ат (эВ) определяется разностью масс и а также углом смешивания 9. [c.166]

Для электронных нейтрино с энергией 4 МэВ, возникающих в ядерных реакторах деления, и при = 1 эВ длина осцилляций оказывается равной примерно 10 м. В случае же нейтрино с энергией 20 ГэВ длина осцилляций равна 50 км. [c.218]

Дейтрона волновая функция 23 —радиус 24 —свойства 17 —18 —теория 17—26 Длина осцилляций 163—165 Дирака теория электронов 138 Длина рассеяния 30, 41 Г-бозон 148, 365—370 Д-резонанс 243—244 [c.383]

ТОЙ К . Эти колебания процентного содержания К вокруг равновесного значения постепенно затухают с распадом компоненты Ks-На языке аналогии с маятниками (см. рис. 7.82) эти биения состоят в том, что если первоначально раскачать один маятник (К ), то со временем сильно раскачается другой (К, ), после чего начнется обратный процесс передачи энергии от второго маятника к первому. Аналогию можно сделать еще более полной, если ввести разные декременты затухания для синфазного (Ks) и противофазного (1< ) собственных колебаний. Тогда биения (передача энергии от одного маятника к другому) будут постепенно затухать, и система будет стремиться к состоянию собственного колебания с меньшим декрементом затухания (Ki). Так как пучок каонов движется, то биения проявляются в том, что процент К осциллирует вдоль пучка. По длине волны этих осцилляций была определена разность масс Ат (т. е. частот) Ks и Ki- Эта разность оказалась очень малой [c.413]

Существенно отметить, что, как видно из (3,87), длина волны этих осцилляций равна я/ку и уменьшается с увеличением /ср, а следовательно, с увеличением числа электронов проводимости, приходящихся па один атом, т. с. с увеличением валентности металла. [c.87]

МГц). Несколько раз приблизительно после 400 000 циклов нагружения испытания прекращали на 20. .. 40 мин. После перерыва прежнее значение коэффициента затухания восстанавливалось. Однако после 800 ООО циклов уменьшение амплитуды сигнала замедлялось, восстановление прохождения было неполным, появились осцилляции амплитуды. После 1 750 ООО циклов возникла видимая трещина длиной 2,5 мм. [c.444]

Перспективность применения способа наблюдения за донным сигналом (/ = 5 МГц) подтверждается рис. 9.24, г. В начальной стадии, как и ранее, наблюдалось улучшение прохождения ультразвука. Появление трещины вызвало снижение амплитуды донного сигнала. Это объясняется, по-видимому, восстановлением свойств металла, обусловленным снятием напряжений под действием разрушения. Одновременно наблюдалось появление осцилляций. При длине трещины 0,28 мм они достигали 2 дБ. [c.444]

Точность метода многих данных для задач о распространении волн обще не изучалась. Важно отметить, что ни тот, ни другой метод не может применяться в динамических задачах для композиционных материалов. Для таких материалов в решении задачи о распространении волн достаточно малой длины действительно возможны осцилляции, обязанные своим происхождением дисперсии, обусловленной микроструктурой. [c.147]

Рис. 31. Осциллограммы полученные при испытании на вертикальном копре (Уб = 4,5 м/с) образцов из армко-железа с диаметром рабочей части 5 мм и длиной 7,5 мм с длинным (а) и коротким (б) динамометрами. Осцилляции на осциллограмме а обусловлены отражениями волны от конца динамометра длиной примерно 500 мм.

Использование стержня-динамометра сплошного сечения с резьбовым переходом для соединения с образцом (см. рис. 42, л) при высокоскоростных испытаниях не приемлемо вследствие возникновения осцилляций, обусловленных продольными колебаниями в участке стержня уменьшенного поперечного сечения (длина резьбового перехода) (см. рис. 42, з). [c.112]

В цилиндрическую камеру диаметром D и высотой 1 тангенциально вводился поток воды или воздуха, который далее, как в центробежной форсунке, выходил по трубке диаметром d и длиной i в ту же среду, т. е. вода в воду, воздух в воздух. Для наблюдения через два инжектора (верхний и нижний) вводилась краска. Наблюдение велось при ступенчатом увеличении скорости. При Re < 300 поток занимал все поперечное сечение трубки диаметром d на всей ее длине L. При увеличении скорости на выходе из трубки появлялась застойная зона, схема которой показана в [12] (рис. 5.2). Застойная зона обтекалась потоком как некое осесимметричное тело. При дальнейшем увеличении скорости застойная зона продвигалась против направления потока, образуя за собой след до тех пор, пока не достигала торцевой стенки цилиндрической камеры. В следе формировалось обратное течение, из которого жидкость поступала в прямой кольцевого сечения поток и снова уносилась из трубки свистка. Взаимодействие между обратным приосевым течением и прямым кольцевым, различные стадии которого показаны на рис. 5.3 [12], приводило к вибрации потока и свисту, что и представляло собой рабочий процесс вихревого свистка. С нашей точки зрения, экспериментальные результаты, полученные в [12], свидетельствуют о том, что в вихревом свистке при автомодельном режиме течения должна была образоваться свободная поверхность, если бы при подаче тангенциально в свисток воды выброс потока происходил бы не в воду, а в воздух. При этом свисток стал бы центробежной форсункой и наблюдавшаяся осцилляция прекратилась бы. Об этом, в частности, свидетельствует явление, замеченное автором [12], состоявшее в том, что при вводе через торец трубки цилиндра определенного диаметра, по нашему мнению, близкого к диаметру возможной свободной поверхности, динамические явления, т. е. вибрации и свист, прекращались. Эксперимент [12] свидетельствует, таким образом, о том, что для получения кольцевого течения необходимо обеспечить беспрепятственное развитие свободной поверхности. [c.88]

Осцилляция заслонки не оказывает существенного влияния на коэффициенты расхода сопел потому, что при этом рабочее окно не закрывается полностью. При малых числах Рейнольдса коэффициенты расхода существенно уменьшаются, причем тем интенсивнее, чем больше длина дросселирующих элементов, что объясняется влиянием входных и выходных участков щели. [c.296]

Введение диэлектрического заполнения волноводных районов с ростом в укорачивает длины волн в щелях и смещает все рассмотренные дифракционные зависимости в область меньших значений х. В области х < 1 (ф = 0) резко возрастают частота и амплитуда осцилляций (рис. 45), появляется больше частот, для которых решетка становится прозрачной. При 8 = I таких точек четыре, при е = 2,5 — шесть, при е =5 — девять (рис. 45, б). Кроме того, как и в случае ножевой решетки со сложной структурой периода, расширяется возможность реализации качественно новых режимов связи зон прохождения и отражения. В результате появляются и новые дифракционные эффекты, не наблюдающиеся на решетке из металлических брусьев со свободными каналами. На рис. 46 и 47 представлены линии уровней 6oj и [Во координатах х, s. В отличие от ранее рассмотренных ситуаций, где величина Ib l всегда отлична от нуля, на рис. 46 в области значений параметров, при которых в волноводных каналах распространяется две и больше волн, наблюдаются режимы полной непрозрачности решетки ( о1 =0)- Подробно условия, необходимые для реализации таких режимов, рассмотрены в 9. Здесь же отметим. [c.95]

Из анализа экспериментов, уравненпй и вышеприведенных на их основе решений ( 2—5) нидно, что достаточно слабые волны распространяются оо скоростью, чуть большей равновесной скорости звука Се, а значени> измеренных длин осцилляци-онных волн неплохо описываются формулами (6.3.28) или (6.4.32), полученными для стационарных волн [c.95]

В резонансе = ii os20 == 2n /Am — вакуумная длина осцилляций), т. е. резонанс при малых 0 соответствует. равенству собств. периода системы и периода характеризующего внеш. среду. Как отметили Н. Кабиббо (N. Gabibbo) и независимо X. Бета [3], в резонансе сравниваются энергии состояний I Vg ) и I ) (происходит пересечение уровней), при этом расщепление собств. значений гамильтониана энергий состояний [c.312]

В качестве примера рассмотрим задачу об осцилляциях реакторных антинейтрино. Типичная энергия реакторных антинейтрино а 1МэВ. Поэтому для случая Ат =0,1 эВ (который соответствует, например, значениям т1 т2 = 5эВ и / 2 —эВ) длина осцилляций будет равна Ь = = 2,5 /Дш = 25 м. Следовательно, осцилляции с масштабом эффекта Дт = 0,1 эВ следует искать на расстояниях именно такого порядка. [c.165]

Мощность современных ядерных реакторов позволяет регистрировать нейтрино на расстояниях порядка Л 100 м, т. е. осцилляционные эффекты, соответствующие длине осцилляций <100 м. При значении 100м и у 1 МэВ масштаб Ат будет порядка 0,01 эВ . Именно таков сейчас экспериментальный предел, найденный в реакторных экспериментах для параметра Ат в предположении максимального смешивания, т.е. 8ш 20=1. (Естественно, что в предположении 8Ш 20<1 из того же эксперимента получается более высокое значение предельных значений Ат .) [c.166]

Рассмотрим более подробно механизм электрической неустойчивости, приводящий к высокочастотным осцилляциям тока. Это удобно сделать на примере опыта Ганна. Предположим, что к образцу полупроводника, имеющему форму параллелепипеда длиной L, приложено внешнее напряжение. Если полупроводник однороден, то электрическое поле в образце такм е однородно. Однако любой реальный кристалл содержит некоторые неоднородности. Наличие неоднородности с повышенным сопротивлением приводит к тому, что в этом месте образца напряженность электрического поля имеет повышенное значение. При увеличении напряженности внешнего поля значение Q р здесь достигается раньше, чем в остальной части образца. Вследствие этого в области неоднородности начинаются переходы из минимума А в минимум Б, т. е. появляются тяжелые электроны. Подвижность здесь уменьшается, а сопротивление дополнительно возрастает. Это приводит к увеличению напряженности поля в месте локализации неоднородности и более интенсивному переходу электронов в минимум Б. Поле в образце становится резко неоднородным. Такая зона с сильным электрическим полем получила название электрического домена. [c.258]

На рис. 6.4.6 пунктиром пока аны изменения амплитуды осцилляций и их длины вдоль структуры осцилляционной ударной волны вместе с уже обсуждавг химися кривыми, полученными по двухтемпературной схеме. H i рис. 6.5.3 приведена структура волны, расчет которой по дву tTeMnepaTypHofi схеме приведен на рис. 6.4.5. На рис. 6.5.3 триведены также изменения [c.91]

На рис. 83 приведено распределение скоростей по оси г = о в стержне конечной длины I = 5Ro после отражения продольной волны от свободного торца цилиндра для различных моментов времени. Величина скорости после отражения на свободном конце быстро возрастает и приближается к величине, предсказываемой элементарной стержневой теорией. Качественно такая же картина наблюдается и при других значениях г, но амплитуда осцилляций за счет боковых волн убывает при удалении от оси. Напряжение на контактной поверхности в точке г = 2 = 0 уменьшается от значения раКо до значения рДоКо, получающегося по стержневой теории, и затем колеблется около этого значения с периодом колебаний, близким в рассматриваемом примере к АЯо/а. [c.656]

Перемежаемость. Предположим, что выполнены условия предыдущего следствия, либо условия теоремы п. 4.5, т. е. у векторного поля существует странный аттрактор для е>0. Рассмотрим произвольную непрерывную функцию ф(х) на фазовом пространстве. Пусть x=x t)—траектория, принадлежащая странному аттрактору. Тогда график функции ij3(A (f)) в общем случае имеет следующий вид длинный цуг близких к периодическим осцилляций — на этом интервале времени изображающая точка находится в малой окрестности исчезнувшего цикла — затем турбулентный всплеск, затем снова интервал периодичности и т. д. Такой режим был назван в [170] перемежаемостью. Перемежаемость свидетельствует о бифуркации возникновения странного аттрактора при исчезновении полуус-тойчивого цикла и часто встречается в моделях реальных "про-цесов (см., например [63], [171]). [c.122]

Солитоны. Др. фактором, способным предотвратить опрокидывание нелинепно11 В., является реактивная дисперсия, не связанная с диссипацией энергии. В ур-нии (27) она связана с последним слагаемым в правой части. В случае, если = 0, v=0, т, е, диссипацией можно пренебречь, ур-ние (27) наз. ур-нием Кортеве-га—де Фриса [его линейный вариант даёт ф-ла (13)1. Этому ур-нию подчиняются достаточно длинные слабонелинейные В. на поверхности водоёмов, в плазме, в эл.-магн. линиях и др. оно сыграло важную роль в развитии матем. теории нелинейных В. И здесь первоначально плавное движение эволюционирует как простая Б., но затем включается дисперсия, и по мере обострения фронта на нём появляются осцилляции. В результирующем движении снова типично формирование В,, близких к стационарным. Стационарные решения ур-нин Кортевега—де Фриса — это, вообще го- [c.325]

ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ ОСЦИЛЛЯЦИИ — осцилляции коэф. поглощения а УЗ в металлах в магн. поле Н, перпендикулярном волновому вектору звука к. Пост, магн. поле влияет на движение электронов, вынуждая их двигаться по траекториям, вид к-рых определяется сечением поверхности пост, энергии плоскостями, перпендикулярными Щ осп. вклад дают электроны с энергией, близкой к уровню Ферми (т. е. вблизи фер.ии-поверхноспги). Г. о. имеют место, если длина свободного пробега I электронов гораздо больше характерного размера ti ларморовской орбиты электрона в магн. поле, к-рый, в свою очередь, гораздо больше длины волны звука [c.439]

МАГНИТОАКУСТЙЧЕСКИИ РЕЗОНАНС — резкая зависимость коэф. поглощения УЗ а в металлах, помещённых в постоянное магн. поле Б, от величины поля. М. р. и геометрические осцилляции. ЯВЛЯЮТСЯ примерами т. в. гео.метрич. резонансов эффективного взаимодействия свободных электронов со звуковой волной в условиях, когда на характерном размере орбиты электрона в магн. поле укладывается целое число длин звуковой волны (см. Акустоэлектронное взаимодействие). [c.696]

Параметры О,— глубина, ср. вероятность и длина зависят от Ат Ат ) и 0 [см. (3), (4), (6)]. Поэтому исследование осцилляц. эффектов является методом измерения разностей масс (квадратов масс) и углов смешивания. Отрицат. результат поиска О. в предельных случаях может означать, что либо мало смешивание и глу- [c.484]

В квантующем магн. поле Н характерный импульс электрона в плоскости, перпендикулярной Н. порядка Л/)., где т, и, магнитная длина X = ftjeHy . Поэтому объём фазового пространства фононов, взаимодействующих с электронами, а вместе с ним и термоэдс увлечения растут с полем W, и в квантующем поле она превосходит диффузионную термоэдс в десятки раз. Зависимость от Т и Н определяется механизмом фонон-фононной релаксации. В вырожденных полупроводниках и металлах наблюдаются квантовые осцилляции термоэдс увлечения в сильных полях (см. Термоэдс осцилляции). [c.201]

При этом сечение либо проходит через широкий максимум, либо осциллирует. Однако поскольку теплопроводность определяется широкой областью частот, то не следует ожидать, что осцилляции в зависимости сечения от частоты с необходимостью будут говорить о колебаниях теплопроводности. Шварц и Уолкер [209] аппроксимировали результаты Андерсона для случая осциллирующего сечения с помощью подходящих аналитических выражений и подставили соответствующие времена релаксации в интеграл для теплопроводности [выражение (4.96)]. Вычисленная теплопроводность менялась с температурой, причем характер зависимости соответствовал предположению о плавном переходе между рэлеевским и геометрическим рассеянием. Главные особенности вычисленных кривых теплопроводности хорощо воспроизводятся даже при еще более грубом предположении, что рэ-леевское рассеяние происходит при длинах волн, больших 2пО, где О — диаметр дефекта, и что при коротких длинах волн сечение не зависит от длины волны и равно постоянной, соответствующей рэлеев-скому рассеянию для длины волны 2пВ. [c.115]

На рис. 4.В показаны форма и спектр импульса на длине = 5 для случая N = I, если начальный импульс был гауссовским без частотной модуляции. Сравним получающиеся формы импульсов в этом случае со случаем, когда отсутствует ФСМ N = 0), показанным на рис. 3.6. Действие ФСМ состоит в увеличении числа осцилляций на заднем фронте импульса. В то же время интенсивность не спадает до нуля в минимумах. Влияние ДГС также ясно видно на рис. 4.13. В отсутствие ДГС формируется симметричный двухпиковый спектр, похожий на тот, что показан на рис. 4.2 для случая Фма с = Ь5я, так как фмак = 5 для параметров, использованных на рис. 4.13. Действие ДГС приводит к асимметрии спектра, не изменяя двухпиковую структуру. Эта ситуация резко отличается от той, что показана на рис. 4.6 для случая нормальной дисперсии, в котором [c.94]

V принимается равным 0,01. Форма импульса и его спектр на верхней части рис. 4.17 при iz/Ljvx, = 0,2 в бездисперсионном случае (Р2 = 0) соответствуют рис. 4.15 и 4.16. Из непосредственного сравнения хорошо видно, что ДГС сильно влияет на форму импульса и спектр даже при длине распространения меньше дисперсионной длины (r/Lf, = 0,2). В нижней части рис. 4.17 показаны форма импульса и спектр при z/Lj) = 0,4 налицо качественные изменения, вызываемые ДГС. Для этих величин z/L длина распространения z превышает критическую длину формирования ударной волны z,, определяемую уравнением (4.3.11). Именно ДГС ослабляет ударную волну, уширяя крутой задний фронт, что ясно видно из асимметрии формы импульса на рис. 4.17. Хотя на спектре нет глубоких осцилляций (см. рис. 4.16 для бездисперсионного случая), удлиненный хвост в синей области означает укручение волнового фронта. При увеличении длины распространения Z импульс продолжает уширяться, а спектр почти не изменяется. [c.101]

Картис выбрал стержень длиной 731,5 см и диаметром 3,81 см из магния по той причине, что низкое значение Е для этого материала позволило ему получить высокое значение максимальной деформации при чрезвычайно малой амплитуде импульса, равной 0,032 кгс/мм . Предполагаемая продолжительность нарастания фронта ударного импульса, остававшегося постоянным в течение нескольких миллисекунд, составляла одну микросекунду. Различие между результатами расчета, основанного на элементарной теории, и экспериментальными результатами, полученными в сечении, расположенном на расстоянии 150 см от ударяемой поверхности, можно видеть на рис. 3.76. Вдобавок к тому, что угол наклона фронта импульса оказался меньше чем я/2, в импульсе были обнаружены высокочастотные осцилляции. [c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...