Дейтрон

Основными составляющими радиоактивного излучения являются нейтроны, протоны, дейтроны, а-частицы, р-частицы и -у-излуче-ние. Радиационные эффекты сводятся к действию излучения на металлы, коррозионную среду и процесс их взаимодействия, т. е. на электрохимическую коррозию металлов. [c.369]

Эту формулу можно использовать для приближенных оценок выхода испарительных частиц из различных ядер. На рис. 15.11 показана зависимость выхода испарительных частиц от энергии возбуждения ядра Си , В спектре масс вторичных испарительных частиц имеются нейтроны, протоны, дейтроны, тритоны, а-частицы и более тяжелые ядра. Однако основную долю испарительных частиц составляют нейтроны и протоны. Например, как видно из рис. 15.11, при энергии возбуждения = 200 Мэе, что соответствует энергии падающего протона =1850 Мэе, среди испарительных частиц, образованных при взаимодействии с ядром Си , имеется в среднем 5,5 нейтрона, 2,8 протона, 0,8 дейтрона, 0,7 а-частиц, 0,3 тритона и менее 0,1 ядер Не , т. е. всего около 10 частиц на одно взаимодействие [21]. [c.254]

Энергия связи дейтрона относительно свободных протона и нейтрона составляет 2,226 МэВ, что равно [c.386]

Рассматривается ядерная реакция, в которой налетающий протон с кинетической энергией Кр расщепляет неподвижный дейтрон по схеме р + -f- d р + р + п. Вблизи порогового значения энергии оба протона и нейтрон движутся в виде скопления несцепленных частиц, имеющих приблизительно одинаковую скорость. Напишите нерелятивистские выражения для количества движения и энергии, а также покажите, что пороговое значение кинетической энергии налетающего протона составляет /С = (3/2) где св( 2 МэВ) — энергия связи свободных нейтрона и протона в дейтроне. [c.409]

Рассмотрим систему, состоящую из двух нуклонов, из протона и нейтрона (дейтрон), и выясним, какие квантовые числа характеризуют ее состояния. В случае взаимодействия двух нуклонов в выражении ядерного потенциала, даваемого мезонной теорией для статического взаимодействия ( 21), будут существенными лишь первые два слагаемых, соответствующие центральным силам , а третье слагаемое, выражающее тензорные силы, в том числе и спин-орбитальное взаимодействие, мало. Ограничиваясь случаем центральных сил (пренебрегая тензорными силами), рассмотрим возможные состояния системы из двух нуклонов. При этом величина спина системы является интегралом движения, и состояние такой системы можно характеризовать спиновым квантовым числом S системы. [c.113]

Системой из двух нуклонов р и /г, находящихся в связанном состоянии, и является дейтрон — ядро тяжелого водорода Экспериментальные данные о значении спина, магнитного и электрического моментов дейтрона приводят к заключению, что основным состоянием дейтрона является триплетное состояние — [c.116]

Проблема двух тел. Дейтрон [c.152]

Дейтрон — ядро тяжелого водорода Н , построенное из двух нуклонов (протона и нейтрона), является простейшим из атомных ядер, содержащих более чем один нуклон. Массовое число дейтрона Л = 2, заряд Z = 1, масса М = 2,01410219 у. а. е. м. ( + 11), энергия связи (зе = 2,22471 (+ 40) Мэе, S J-A = 1,1123 Мэе на нуклон, магнитный момент в ядерных магнетонах = + 0,857348, [c.152]

Ядерные силы зависят от угла между направлением спина и прямой, соединяющей нуклоны, т. е. они являются тензорными (IV. п. 5). Однако мы здесь не будем учитывать тензорного характера сил, так как решение задачи двух нуклонов в приближении центральных сил качественно верно описывает свойства дейтрона. Энергия связи дейтрона в основном состоянии 2,225 Мэе. Средняя = 1,112 Мэе. Средняя же энергия связи на нуклон [c.153]

Чем же вызвано такое малое значение энергии связи у дейтрона Для выяснения этого вопроса сличим значения для простейших ядер, приведенные в таблице 6. [c.153]

Применим методы квантовой механики к решению задачи о дейтроне, считая для простоты исследования,, что ядерные силы, действующие между пир, имеют центральный характер, т. е. потенциальная энергия взаимодействия V (г) зависит от расстояния между нуклонами. Уравнение Шредингера для системы р—п запишется [c.154]

При известной потенциальной энергии V (г) уравнение (IV.41) позволяет найти собственные значения энергии S, в частности энергию основного состояния (30, равную по величине, но противоположную по знаку энергии связи S u- Для того чтобы основное состояние дейтрона было устойчивым, необходимо, чтобы энергия этого состояния была отрицательной (S = — й о)-Уравнение (IV.41) теперь запишется в виде [c.155]

Следовательно, потенциальная яма дейтрона является узкой и глубокой и ее глубина превышает энергию связи (2,225 Мэе) примерно в 10 раз. [c.156]

Обратимся теперь к волновой функции U = основного состояния дейтрона. Внутри потенциальной ямы волновая функция [c.156]

Итак, ввиду того что нуклоны, образующие дейтрон, в среднем около 40% времени находятся друг от друга на расстояниях, превышающих Го — радиус действия ядерных сил., то ядерная сила оказывается использованной не полностью. Это выражается в малой энергии связи дейтрона. Рассмотрим для сравнения ядро гелия зНе , в этом случае имеется 6 парных связей между нуклонами, образующими гНе. Потенциальная энергия системы нуклонов ядра в этом случае увеличивается в 6 раз по сравнению с энергией дейтрона, а число нуклонов лишь в два раза. Потенциальная энергия притяжения становится достаточной для сближения нуклонов на такое расстояние, при котором может быть полностью использовано действие ядерных сил. Следствием этого является резкое возрастание энергии связи ядра по сравнению с энергией связи дейтрона [c.158]

Во всех рассмотренных случаях считается, что координатная часть энергии взаимодействия V (г) зависит только от расстояния между взаимодействующими нуклонами, т. е. обменные силы являются центральными и не зависят от относительной скорости нуклонов. Такие обменные центральные силы не приводят к состояниям, являющимся суперпозицией состояний с разными значениями орбитального квантового числа I, и не могут привести к асимметрии поля ядерных сил и объяснить возникновение квадру-польного электрического момента дейтрона. Для объяснения возникновения квадрупольного электрического момента вводятся дополнительно тензорные силы. [c.160]

Из определения операторов Р ., Р следует, что двукратное действие каждого из операторов в отдельности оставляет волновую функцию неизменной. Следовательно, собственные значения операторов Р- — Р2 р равны единице, а собственные значения операторов Р , Р равны 1. Такие собственные значения операторов в случае дейтрона связаны с симметрией или асимметрией волновой функции относительно перестановки переменных —> [c.161]

Ф. Жолио-Кюри, Э. Ферми и другие установили, что при бомбардировке атомных ядер различных элементов а-частицами, протонами, нейтронами, дейтронами и 7-квантами возникают ядра [c.213]

По роду участвующих в ядерных реакциях частиц различаются а) реакции под действием нейтронов б) реакции под действием фотонов в) реакции под действием заряженных частиц (протонов, дейтронов, а-частиц и многозарядных ионов). [c.264]

Ядерные реакции под действием тех или иных частиц в свою очередь делятся на группы по виду частиц, образующихся в ядерных реакциях. Например, нейтронные ядерные реакции подразделяются на па, пр, лО, пу, т. е. на реакции с испусканием а-частиц, протонов, дейтронов, фотонов. [c.264]

Реакции под действием дейтронов, реакции срыва [c.286]

Дейтрон D состоит из протона и нейтрона. Энергия [c.286]

Рассмотрим взаимодействие пролетающего дейтрона с ядром. Когда дейтрон подлетает на близкое расстояние к атомному ядру, [c.286]

Реакция фоторасщепления дейтрона (7, является [c.289]

Ускорители различаются видом ускоренных частиц (электроны, протоны, а-частицы, дейтроны, тяжелые ядра) способом ускорения (разрядные и рентгеновские трубки, электростатические генераторы, линейные ускорители, бетатроны, циклотроны, синхроциклотроны, синхрофазотроны и др.) максимальной энергией ускоренных частиц (от нескольких десятков килоэлектронвольт до нескольких сотен гигаэлектронвольт) числом ускоряемых в единицу времени частиц (от 10 —10 в 1 сек до нескольких миллиампер) назначением и способом использования ускоренного числа частиц (сброс ускоренных частиц на внутреннюю мишень, внешнюю мишень, мезонные фабрики , для медицинских и промышленных целей, физических исследований и т. д.). [c.230]

Реакции под действием протонов, дейтронов н других заряженных частиц отличаются от реакций под действием нейтронов прежде всего тем, что для них существует потенциальный барьер ядра и частица должна преодолеть это сильное кулоновское отталкивание. Поэтому, только обладая большой энергией, заряженные частицы в состоянии подойти близко к ядру и вызвать ядериую реакцию. В случае легких ядер энергия налетающей заряженной частицы может быть меньшей, так как при этом появляется вероятность захвата частицы ядром в результате туннельного перехода. Протоны могут вызвать реакции (р, у), (р, п) и (р, а). [c.284]

При изучении ядериых реакций в первые же годы было установлено, что при энергиях дейтронов от 1—2 до 8 Мэе происходят преимущественно реакции тииа (D, р). Энергетический же иорог реакций типа (D, п) оказывается выше порога предыдущего типа реакций. Это оставалось непонятным с точки зрения теории составного ядра, так как согласно теории сечешгя реакций, при которых испускаются заряженные частицы, должны составлять ничтожные доли от геометрического сечения. [c.286]

Такой механизм ядерпых реакций и получил название реакций срыва. Для дейтронных реакций при энергиях дейтронов порядка нескольких мегаэлектрон-вольт этот механизм срыва является основным. Возникаюна ее при этом ядро может [c.287]

Протоны и нейтроны, возникающие в реакциях срыва, при больших энергиях дейтронов также направлены в основном вперед (в направлении движения D). Реакции срыва (D, п) позволяют получать нейтроны с большими энергиями. Так как сечения реакции срыва достаточно велики, то реакции (D, п) используются для получения мощных пучков нейтронов большой энергии. Другая причина, обусловливающая широкое применение дейтронных реакций, состоит в том, что получение в ускорителях этим путем пучков монохроматических нейтронов является сравнительно нетрудной задачей. [c.288]

Ядерные реакции могут протекать и под действием у-квантов, если их энергия превышает энергию связи нуклона в ядре. Энергия связи на нуклон в ядрах первой половины периодической системы составляет примерно 8 Л1эв. Поэтому для изучения реакций под действием фотонов необходимо, чтобы их энергия превышала 8 Мэе. Энергия связи дейтрона составляет только 2,225 Мэе. Облучая дейтерий у-фотонами, впервые в 1934 г. Д. Чедвик заметил, что у-фотоны с энергией hv 2,23 Мэе переводят ядра дейтерия (дейтроны) в возбужденное состояние, которое является неустойчивым и завершается распадом на нейтрон и протон. Ядерные реакции под действием уфотонов получили название фотоядерных реакций (фоторасщепления ядер или фотоядерного эффекта). [c.289]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.152 , c.157 ]

Физические величины (1990) -- [ c.229 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.90 ]

Атомы сегодня и завтра (1979) -- [ c.35 , c.94 , c.104 ]

Задачи по оптике (1976) -- [ c.292 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.109 ]

Экспериментальная ядерная физика Кн.2 (1993) -- [ c.17 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...