Механизмы ядерных реакций

МЕХАНИЗМ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ С УЧАСТИЕМ НЕЙТРОНОВ [c.1102]

МЕХАНИЗМЫ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЯ [c.131]

Механизмы ядерных реакций [c.131]

МЕХАНИЗМЫ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИИ [c.133]

Кроме перечисленных выше, существует ряд других возможных механизмов ядерных реакций. [c.133]

Следовательно, кроме модели испарения и вообще кроме механизма составного ядра существенную роль играют и другие механизмы ядерных реакций. [c.148]

Ядерными называются силы, действующие между нуклонами. В основном эти силы обусловлены так называемыми сильными взаимодействиями — самыми интенсивными взаимодействиями в природе (см. гл. VII, 7). Детальное изучение ядерных сил необходимо для более глубокого понимания структуры ядра и механизма ядерных реакций. [c.168]

Такое представление механизма ядерных реакций называется оптической моделью ядра. Расчеты, основанные на ней, показывают, что сечение поглощения a всегда намного меньше геометрических размеров ядра и приближается к нему в пределе при сверхвысоких энергиях, что существенно для частиц, содержащихся в космических лучах. [c.184]

Следующий П4.3 знакомит с важными закономерностями ядерных реакций, в частности здесь дается классификация ядерных реакций и обсуждаются законы сохранения в них. Рассматриваются механизмы ядерных реакций. [c.487]

Согласно капельной модели ядро представляет собой электрически заряженную каплю несжимаемой ядерной жидкости, подчиняю-ш уюся законам квантовой механики. С помош ью этой модели смогли объяснить механизм ядерных реакций, реакции деления ядер, функциональные закономерности энергии связи нуклонов в ядре. Энергия связи ядра определяется с помош ью полуэмпирической формулы Вайцзеккера, которая может быть получена из аппроксимации ядра двухкомпонентным раствором протонов и нейтронов. [c.490]

П4.3.3. Механизмы ядерных реакций. В процессе ядерной реакции происходит перестройка атомного ядра, и подобно тому, как для описания структуры ядра применяются различные приближенные модели, так и для описания ядерной реакции используются различные аппроксимирующие механизмы ее поведения. Остановимся кратко на некоторых из них. [c.507]

Эксперименты с поляризованными частицами дают возможность изучать механизм ядерных реакций. [c.156]

Теория ядерных реакции должна дать правдоподобную картину механизма реакции и количественное объяснение величины сечения, вида функции возбуждения ядерных реакций, а также количественное истолкование данных об угловом и энергетическом распределении продуктов реакции. Этот обширный круг вопросов, относящихся к ядерным реакциям всевозможных типов, в наше время пока не может быть истолкован в рамках какой-то одной общей последовательной теории. Большое применение нашли представления о составном , или промежуточном, ядре, выдвинутые Н. Бором еще в 1936 г., которые дали исключительно широкие возможности для анализа ядерных реакций и позволили глубже заглянуть во многие ядерные явления. [c.273]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

Как уже упоминалось, кроме боровского механизма протекания ядерных реакций, существует еще механизм прямой передачи, который будет рассмотрен в гл. X. [c.262]

В зависимости от механизма взаимодействия различают ядерные реакции, идущие через промежуточный этап образования составного ядра, и прямые взаимодействия. [c.281]

Боровская теория ядерных реакций в течение почти двух десятилетий играла решающую роль при объяснении различных ядерных процессов. В настоящее время для интерпретации ядерных реакций, кроме боровской теории, используется механизм прямых взаимодействий (см. гл. X). [c.305]

Боровский механизм протекания ядерных реакций и формулы Брейта—Вигнера блестяще подтвердились при детальном изучении хода сечений реакций в зависимости от энергии падающих нейтронов. Возможность детального изучения сечений появилась в результате развития методов нейтронной спектроскопии, позволивших выделять эффект, вызванный нейтронами определенной энергии, величина которой могла изменяться. [c.329]

Резонансный характер изменения сечения ядерной реакции при изменении кинетической энергии бомбардирующей частицы впервые был установлен именно на примере (а, р)-реакций на легких ядрах. Однако правильное объяснение механизма возникновения резонансов было дано Бором значительно позже (1936 г.). Это связано с тем, что ширина уровней и расстояние между ними для промежуточного ядра, образующегося в рассматриваемых реакциях, отличаются от соответствующих величин для реакций, идущих под действием медленных нейтронов на тяжелых ядрах, значительно большей величиной (Г 1 кэв, А 0,1 — 1 Мэе). [c.443]

Для объяснения всех этих особенностей протекания ядерных реакций был предложен другой механизм, получивший общее [c.455]

Различный механизм протекания ядерных реакций (образование промежуточного ядра или прямое взаимодействие) может быть хорошо проиллюстрирован на примере ядерных реакций под действием дейтонов. [c.457]

В отличие от рассмотренного выше механизма протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра в процессе Оппенгеймера — Филлипса дейтон вообще не попадает в атомное ядро, а, приблизившись к нему, поляризуется большими электрическими силами, действующими между ядром и входящим в состав дейтона протоном. При этом если высота кулоновского барьера ядра заметно превышает энергию связи дейтона [Вк > то [c.459]

Очевидно, что механизм неполного проникновения должен быть особенно существенным при взаимодействии дейтонов с тяжелыми ядрами, для которых большой кулоновский барьер препятствует протеканию ядерной реакции по боровскому механизму. Это вывод подтверждает-ся, например, тем, что реакции типа d, а), которые могут идти только в боровском механизме, не встречаются при взаимодействии дейтонов с тяжелыми ядра- [c.460]

Эти результаты противоречат боровскому механизму протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра. Действительно, если процессы (у, п) и (у, р) идут с образованием промежуточного ядра, то испускаемые нейтроны и протоны должны характеризоваться сферически симметричным угловым распределением и максвелловским распределением по энергии с соответствующей ядерной температурой. При этом испускание протонов должно происходить реже из-за действия кулоновского барьера. И так как средняя энергия протонов значительно меньше максимальной (из-за того, что конечное [c.472]

Немало споров вызывал у нас порядок изложения материала. Было ясно, что не следует начинать с традиционной радиоактивности, потому что понять механизм радиоактивности можно только уже понимая, как устроено само ядро. Поэтому мы начали со структуры ядра, ядерных моделей, ядерных реакций и ядерных сил, а уже после этого рассказали о явлениях радиоактивного распада и элементарных частицах. [c.6]

Важную роль в ядерных реакциях играет введенный Нильсом Бором (1936) механизм составного ядра, согласно которому реакция протекает в две стадии с образованием промежуточного ядра С [c.132]

В естественных условиях могут встречаться и некоторые сравнительно быстро распадающиеся радиоактивные ядра. Очевидно, что такие ядра могут постоянно существовать в заметных количествах только при наличии в природе процессов, восполняющих убыль этих ядер за счет их распада. Имеются два механизма таких процессов. Во-первых, короткоживущие изотопы могут возникать при распаде долгоживущих. Так, уже упомянутые нами изотопы урана, распадаясь, переходят в новые радиоактивные изотопы, времена жизни которых уже невелики. Другим постоянно действующим природным источником возникновения радиоактивных ядер служат ядерные реакции, вызываемые космическими лучами — потоками микрочастиц, падающих на Землю из космоса (гл. XII, 3, п. 8). В частности, наличие в земной атмосфере радиоактивного изотопа углерода обусловлено реакциями, вызываемыми космическими лучами. [c.208]

Предельным случаем оптической модели является модель черного тела, согласно которой ядро поглощает все попавшие на него частицы. Для нейтронов упругое рассеяние в модели черного тела является чисто дифракционным (см. гл. II, 6 и 3, п. 3 этой главы), а сечение поглощения с ростом энергии плавно приближается к предельному значению (см. пунктир на рис. 2.16). Реальные параметры оптического гамильтониана (4.М) свидетельствуют о том, что ядро является полупрозрачным. Полупрозрачность ядра подтверждается также осцилляциями сечений поглощения (рис. 2.16) в зависимости от энергии. Эти осцилляции в оптической модели возникают вследствие интерференции налетающей и рассеянной ядром волн. Осцилляции сечений поглощения можно также наблюдать, сохраняя энергию неизменной, но меняя размеры ядра, т. е. изучая зависимость сечения поглощения от массового числа А. Полупрозрачность ядра означает, что влетевший в ядро нуклон не сразу образует составное ядро, а в течение некоторого времени, большего R/v, где v — скорость частицы в ядре, двигается, сохраняя некоторую обособленность от остальных нуклонов ядра. Этот факт является важным для предравновесного механизма ядерных реакций (см. 8, п. 3). [c.151]

Оптическая модель и прямые процессы. Воровские представления о механизме ядерных реакций как о процессах, ид щих через промежуточные стадии образования и распада составного ядра, в ряде случаев не согласуются с опытом. Это проявляется в существовании т. и. прямых процессов, в к-рых налетающий нуклон выбивает из ядра сложную частицу (дейтрон, а-частицу и т. п.) так, как если бы опа в готовом виде существовала в ядре. Большая величина длин свободных пробегов (А Л) сложных частиц в ядсрпом веществе (особенно на периферии ядра) означает, что образовавшаяся в ядре сложная частица будет с.уществовать в нем сравнительно долго [в среднем в течение времени т A. v (v — скорость частицы в ядро), по порядку величины сравнимом с временем At Rjv пролета через ядро налетающей частицы со скоростью v ], и такая сложная внутриядерная частица из-за прозрачности ядерного вещества будет иметь заметную вероятность вылета из ядра. Т. о. возникает вполне реальная задача создания теории процессов прямого выбивания , к-рая должна колнчест-вопно связать сечения этих процессов с данными О. м.я. [c.519]

Многочастичная квант, система с сильным вз-ствием, каковой явл. ядро, с теор. точки зрения—объект исключительно сложный. Трудности связаны не только с вычислениями физ. величин, характеризуюпщх ядро, но и с качеств, пониманием свойств яд. состояний, спектра энергетич. уровней, механизма ядерных реакций. Тяжёлые ядра содержат много нуклонов, но всё же их число не столь велико, чтобы можно было с уверенностью воспользоваться методами статистич. физики, как в теории конденсированных сред жидкости., твёрдые те.га). К матем. трудностям теории добавляется недостаточная определённость данных о яд. силах. Поскольку меж-нуклонное вз-ствие сводится к обмену я-мезонами, объяснение свойств ядра в конечном счёте должно опираться на релятив. квант, теорию элементарных ч-ц, к-рая сама по себе в совр. её состоянии несвободна от внутр. противоречий и не может считаться завершённой. Хотя сравнительно небольшие в среднем скорости нуклонов в ядре ( 0,1 с) неск. упрощают теорию, позволяя строить её в первом приближении на основе нерелятив. коантовой механики, яд. задача мн. тел остаётся пока одной из фундамен тальных проблем совр. физики. По всем этим причинам до сих пор, исходя из первых принципов , рассматривалась только структура простейших ядер — дейтрона, и Не. Структуру более сложных ядер исследуют с помощью моделей. [c.925]

Для объяснения этих особенностей в 1935 г. Оппенгей-мер и Филлипс предложили новый своеобразный механизм протекания ядерных реакций под действием дейтонов, получивший название — процесс неполного проникновения дейтона в ядро, или процесс Оппенгеймера — Филлипса. [c.459]

Надежным способом определения преимущественного механизма реакции рляется анализ кривых выхода (d, р)- и (d, п)-реакций в зависимости от кинетической энергии падающих дейтонов. Если отношение выходов (d, р)- и d, п)-реакций растет с кинетической энергией (рис, 192, а), то ядерная реакция протекает с образованием промежуточного ядра. Если это отношение уменьшается с ростом кинетической энергии падающих дейтонов, то реакция идет в механизме неполного проникновения дейтона в ядро (рис. 192,6). [c.460]

Ядерная физика — раздел физики, посвященпый изучению структуры атомного ядра, процессов радиоактивного распада и механизма ядерпых реакций. [c.219]

Промежуточное положение между реакциями через составное ядро и прямыми процессами занимает механизм предравновесных ядерных реакций. [c.133]

Роль других механизмов проанализируем на примере реакции (р, р ). На рис. 4.14 изображен энергетический спектр протонов, вылетающих под углом = 35° в реакции 2вРе (р, р ). Энергия налетающих протонов равняется 62 МэВ. Высокоэнергичная часть спектра ( = 50—60 МэВ) возникает от прямой ядер-ной реакции (см. 10). Налетающий протон тратит часть своей энергии ( 10 МэВ) на прямое возбуждение простых степеней свободы ядра. Высокий максимум при энергии Е = 5—7 МэВ соответствует испарительным протонам. Область спектра от 10—12 МэВ до 50 МэВ не описывается ни статистической теорией ядерных реакций, ни рассматриваемыми ниже в 10 прямыми реакциями. Существование такой области спектра характерно для реакции (р, р ) не только на Fe , но и на других ядрах. На рис. 4.15 приведены [c.148]

Вопрос о механизме высвобождения ядерной энергии в водо-родно-гелиевой среде является не совсем тривиальным. Дело в том, что обычные ядерные реакции, которые мы анализировали в гл. IV, в такой среде непосредственно происходить не могут. Действительно, при столкновении двух протонов или двух а-частиц образования новых ядер не происходит [c.604]

Ne и Na непосредственно при горении углерода. Образование более тяжелых ядер происходит с участием множества различных ядерных реакций. Детали этого процесса зависят от сечений, подчас неизмеряемых на опыте (например, сечений реакций с нестабильными ядрами), плотности и температуры вещества, механизма. его выброса. [c.627]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...