Кюри)

Температура, при которой коэффициент линейного расширения сплава Fe —Ni резко возрастает, совпадает с точкой Кюри этого сплава. [c.538]

Рассмотрим явления, происходящие при термической обработке в магнитном поле. Как известно, процесс перехода сплава из парамагнитного состояния в ферромагнитное (в точке Кюри) заключается в возникновении в нем областей спонтанного намагничивания. Если в это время на сплав подействовать сильным магнитным полем, то в микрообъемах сплава произойдет пластическое деформирование, вызванное поворотом этих областей, стремящихся ориентироваться вдоль силовых линий внешнего магнитного поля. [c.546]

Поворот областей спонтанного намагничивания (т. е. пластическая деформация) может произойти тем легче, чем выше в это время температура сплава, т. е. чем выше его точка Кюри. Присадка кобальта сильно повышает эту температуру. Поэтому термомагнитная обработка сплавов Ni—А1 с большими добавками кобальта дает значительный эффект. [c.546]

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Температурную зависимость восприимчивости парамагнитного вещества легко вычислить, предположив, что оно состоит из отдельных невзаимодействующих диполей и что первое возбужденное состояние достаточно далеко от основного. Такое вычисление приводит к закону Кюри, согласно которому [c.123]

Восприимчивость реального парамагнитного кристалла подчиняется простому закону Кюри в довольно ограниченном интервале температур [23, 35]. Вблизи верхнего конца этого интервала отклонения возникают при Т Еу к, где Е — энергия первого возбужденного состояния (см. ниже). При низких температурах отклонения обусловлены взаимодействием ионов между собой и, если основное состояние сложнее, чем дублет, расщеплением его кристаллическим полем. Для термометрических целей восприимчивость обычно записывают в виде [c.124]

Константа Кюри С не зависит от температуры [см. уравнение (3.85)] и определяется основным состоянием атома, а для кристалла с некубической кристаллической решеткой зависит от ориентации его осей относительно внешнего поля. Соотношение (3.88) выполняется в том случае, когда возбужденные состояния иона не заполнены, в противном случае появляется дополнительный вклад в величину С. К счастью, у большинства переходных металлов низшее возбужденное состояние лежит [c.124]

И, кроме того, константа Кюри для МАС в три раза выше, чем для ХМК. [c.127]

Такие металлы, как Ре, Со, N1, обладают хорошими ферромагнитными свойствами, хотя при нагреве эти ферромагнитные свойства убывают. По П. Кюри, полная потеря ферромагнитных свойств происходит при определенной температуре (точка Кюри к)- [c.15]

Для чистых металлов температуры магнитного и полиморфного превращений не идентичны. Так, у Ре магнитное превращение а-> 5 осуществляется при 768° С, тогда как полиморфное превращение — при 911° С (при полиморфном превращении структура К8 переходит в К12, а при магнитном превращении эта структура сохраняется). У Со точка Кюри к>1000° С и полиморфное превращение проходит при 420° С (с переходом структуры Г12 в К12). [c.15]

Феррит обладает решеткой Кб под микроскопом (рис. 5.2,а) он имеет вид светлых зерен различной величины. Феррит мягок (твердость 80 НВ) и пластичен. Пластичность феррита зависит от величины зерна чем мельче зерна, тем пластичность выше. До 768° С (точка Кюри) он ферромагнитен, а при более высоких температурах парамагнитен. [c.60]

Ферриты, подобно пьезокерамике, обладают определенным температурным диапазоном проявления магнитных свойств и соответствующей предельной температурой, до которой проявляются магнитные войства (точка Кюри). Магнитная проницаемость и диэлектрические потери ферритов зависят от температуры и частоты. Так, магнитная проницаемость ферритов с повышением частоты понижается (величина р может составлять от единицы до тысячи). [c.385]

По агрессивности атмосферы можно разделить на следующие основные типы морскую, промышленную, тропическую, арктическую, городскую и сельскую. Можно продолжить деление, например, на тропическую сухую и тропическую влажную, существенно различающиеся по агрессивности. В морской атмосфере один и тот же металл корродирует с разной скоростью, в зависимости от близости океана. Например, в Кюр Бич (Северная Каролина) образцы стали, находящиеся в 24 м от океана, под воздействием брызг соленой воды корродируют примерно в 12 раз быстрее, чем такие же образцы, удаленные от океана на 240 м [4]. [c.171]

Легирование металлов. Легирование стали небольшими количествами меди, фосфора, никеля и хрома особенно эффективно для защиты от атмосферной коррозии. Добавление меди более эффективно в умеренном, чем в тропическом морском климате добавки хрома и никеля в сочетании с медью и фосфором повышают стойкость как в умеренном, так и в тропическом климате (табл. 8.5). Скорость коррозии конструкционных сталей в тропиках (например, в Панаме) в два и более раза выше, чем в умеренном климате (например, Кюр Бич), главным образом вследствие более высоких средних температур и относительной влажности. [c.180]

При рассмотрении магнитного дутья следует учитывать, что металл в ванне и вблизи нее нагрет выше точки Кюри и практически немагнитен. [c.83]

Q(Г, t, и)) [кюри на 1 г ядерного топлива] удельные у-экви-валенты М(Т, , ш) [г-экв На на 1 г ядерного топлива] эффективные энергии и спектральный состав у-излучения Е (Т, ) [Мэе/квант] и П1(Е , Т, % полного спектра у-квантов смеси продуктов деления]. [c.183]

Расчет удельной активности и у-эквивалентов смеси продуктов деления производится по формулам 13.2 с последующим суммированием полученных результатов по всем изотопам. Необходимо отметить, что величины Q, М, а также 5, за небольшими исключениями, линейно зависят от тепловой мощности реактора го. Поэтому они обычно рассчитываются на единичную мощность w. Естественно, что при этих условиях численные значения Р, М и 5, выраженные в кюри на килограмм, в грамм-эквивалентах Ра на килограмм и в мегаэлектронвольтах в секунду на килограмм, будут равны их значениям в кюри на киловатт, грамм-эквивалентах Ра на киловатт и в мегаэлектронвольтах в секунду на киловатт соответственно. [c.183]

При расчетах защиты от у-излучения объемных источников, достаточно знать удельные у-эквиваленты в миллиграмм-эквивалентах Ка на литр и эффективный спектральный состав у-излучения. Для решения проблемы защиты персонала от источников внутреннего облучения и определения предельно допустимых выбросов радиоактивных изотопов во внешнюю среду с вентиляционным воздухом и жидкими отходами, а также для многочисленных технологических целей необходимо знать изотопный состав источников и удельную активность в кюри на литр. В отдельных случаях, например для характеристики поля у-излучения активной зоны реактора, в которой кроме продуктов, деления имеются мгновенные и захватные у-кванты, а также наведенная активность, вместо у-эквивалента пользуются другой физической величиной мощностью источника в мегаэлектронвольтах в секунду или у-квантах в секунду на единичный объем или массу. В Приложении II за основу приняты удельные у-эквиваленты, которые широко применяются в практике проектирования защиты от у-излучения смеси продуктов деления. [c.189]

В последующие годы [9] стало ясно, что основная радиологическая опасность определяется не столько радоном, сколько короткоживущими дочерними продуктами радона (ДПР) РаА, РаВ и РаС. Так, при равновесном состоянии ДПР создают в верхних дыхательных путях дозу, почти на два порядка большую, чем собственно доза от радона. Поэтому нормирование (а также контроль) стали производить по содержанию в рудничном воздухе ДПР. Особенностью этого нормирования является то, что концентрацию ДПР выражают не в общепринятой системе единиц кюри/л), а в терминах скрытой энергии а-ча-стиц Q [Мэе/л), которую определяют по формуле [c.207]

Термаллой — сплав, индукция которого весьма резко из.ме-няется в интервале температур от —60 до +50°С. Применяют для автоматической корректировки погрешностей магнитоэлектрических приборов. Такое сильное изменение магнитных свойств обусловлено тем, что точка Кюри сплава находится вблизи (немного выше) указанного интервала. Практическое применение получили сплавы с 30% Ni, остальное железо (термаллой) с 30% Си, остальное железо (кальмаллой). [c.551]

Поскольку индукция насыщения и точка Кюри — структурно нечувствительиые свойства, важнейшие рабочие свойства сплавов пермендюр и термаллой не зависят от обработки и определяются составом сплава. [c.551]

В магнитной термометрии широко применяются такие соли, как церий-магниевый нитрат (ЦМН), хромметиламмониевые квасцы (ХМК) и марганце-аммониевый сульфат (МАС). Первая из них, ЦМН, Се2Мдз(Ы0з)1224Н20, применяется при температурах ниже 4,2 К, так как чувствительность ее низка, а первое возбужденное состояние соответствует 38 К. ЦМН обладает гексагональной структурой и его магнитные свойства сильно анизотропны. Несмотря на это, величина Д очень мала, приблизительно 0,27 мК. Восприимчивость в направлении, параллельном гексагональной оси, хи много меньше, чем восприимчивость в перпендикулярном направлении х - Восприимчивость хх также мала, поскольку мал момент иона, 7=1/2, а также вследствие того, что ионы в кристаллической решетке расположены на относительно больших расстояниях. Последнее обстоятельство приводит к тому, что ЦМН достаточно точно подчиняется закону Кюри и является одной из причин широкого применения этой соли для термометрии ниже 1 К- [c.126]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Клаузиуса — Моссотти уравнение 129, 130 Конвенция метра 38 Кюри закон 124, 125 — константа 124 [c.444]

Кристаллическая решетка а-железа — объемноцеп грнрованный куб с периодом решетки 0,28606 нм. До температуры 768 "С а-железо магнитно (ферромагнитно). Критическую точку (768 С), соответствующую магнитному превращению, т. е. переходу из ферромагнитного состояния в парамагнитное называют точкой Кюри и обозначают А,,. [c.117]

Температура точки Кюри — линия Л40 при охлаждении парамагнитный феррпт превращается в ферромагнитный, а при пагреве — наоборот. Температуру, соответствующую линии МО, обозначают А.,. Линия звтектоидного превращения PS/( при охлаждении соответствует распаду аустенита (0,8 % С) с образованием эвтектоида — ферритоцемеититпой структуры, получившей название иерлиг (см. рис. 75, 76) [c.124]

На кривых охлаждения и нагревания наблюдается остановка при температуре 1539° С, соответствующая температуре затвердевания и плавления чистого Ре. После затвердевания Ре находится в виде модификации б (а), имеющей кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Дальнейшее охлаждение Ре до температуры 1392° С-, (точка Аг приводит к образованию модификации уРе, имеющей кристаллйЧеское строение К12 с параметром решетки 0,36 нм. Модификация у-Ре существует до температуры 911° С, при которой происходит переход в немагнитную модификацию а(р)-Ре с кристаллической решеткой К8 и параметром решетки 0,28 нм. При температуре 768° С (точка Кюри Аг немагнитное а((3)-Ре переходит в ферромагнитное а-Ре, также имеющее кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Критическая точка А , или Ас, соответствует [c.57]

Цементит (Ц или F gG) обладает сложной ромбической решеткой. Под микроскопом эта структурная составляющая имеет вид пластинок или зерен различной величины. Цементит тверд (800 НВ) и хрупок, пластичность его близка к нулю. Различают цементит, выделяющийся при первичной кристаллизации из жидкого сплава (первичный цементит или Ц — область DF), и цементит, выделяющийся из твердого раствора у-аустенита (вторичный цементит или Ци—область правее SE). Кроме того, при распаде твердого раствора а (область правее PQ) выделяется третичный цементит или Ци. Все формы цементита имеют одинаковое кристаллическое строение и свойства, но различную величину частиц — пластинок или зерен. Наиболее крупными являются частицы Ц , а наиболее мелкими— частицы Цп - До 217° С (точка Кюри) цементит ферромагнитен, а при более высоких температурах — парамагнитен. [c.60]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

В атмосфере. Скорость коррозии магниевого сплава высокой чистоты с 3 % А1 и 1,5 % Zn при восьмилетних испытаниях составила в тропической морской атмосфере Панамы 2,4 мм/год, в умеренной морской атмосфере Кюр-Бич (Северная Каролина) [c.355]

Явление, напоминающее критическую опалесценцию, происходит также вблизи температуры фазового перехода второго рода. Как показали И. А. Яковлев п др. , в узком температурном интервале (ЛТ при фазовом переходе второго рода в кварце интенсивность рассеянного света возрастает Ю" раз по отношению к интенсивтюстп света, рассеянного по обе стороны от температуры перехода. Это явление хороню объясняется и количественно описывается теорией рассеяния света, развитой акад. Гинзбургом при фазовых переходах второго рода в области критической точки Кюри. [c.311]

Основными у-излучателями радиевой цепочки являются ко-роткоживущие продукты распада радона [РаВ и Ра(С-ьС - -+ С")]. Спектр у-квантов включает около 50 линий и охватывает диапазон энергий 0,05—2,44 Мэе [7, 8]. Собственно R2i T j2 = = 1602 года)—слабый у-излучатель. Он испускает у-кванты с энергией 1 = 0,186 Мэе (0,04%) и 2 = 0,260 Мэе (0,00007%) с гамма-постоянной / v=0,038 р-см ч-кюри). На практике обычно рассматривается Яа в равновесии с короткоживущими продуктами распада РаВ и Ра(С-1-С + С") - В этом случае полная гамма-постоянная Ку=9,36 р-см 1 ч-мкюри), а после начальной фильтрации 0,5 мм Р1 Ку=8,4 р-см 1(ч-мкюри). [c.206]

Радон и торон в виде свободных атомов могут выделяться в окружающее пространство и в результате диффузии или конвекции переноситься на значительные расстояния от источников. Первые годы считалось, что основная радиологическая опасность на урановых рудниках определяется радоном, и в соответствии с этим нормирование и контроль производились по концентрации радона в шахтном воздухе. Так, в Санитарных правилах СССР СП-333—60 для персонала лабораторий ПДК = ЗХ кюри/л, а для урановых шахт и базисных складов ПД К = 1кюри/л. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...