Точка Кюри, Нееля

Переходы из парамагнитного состояния в ферро- или анти-ферромагнитное состояние. В точках этих фазовых переходов, называемых точкой Кюри Тс для ферромагнетиков и точкой Нееля Tn для антиферромагнетиков, спины электронов, ориентирован- [c.260]

Асимптотич. точка Кюри ФМ на рис. 2 Т = —С Хо- Необходимыми условиями возникновения Ф. в рамках теории Нееля являются условия е = — I, ар> 1. [c.287]

Магнитные явления в металлах и сплавах могут вносить заметный вклад в их тепловое расширение. Наиболее заметные изменения коэффициента расширения наблюдаются вблизи точек Кюри и Нееля, когда происходит разрушение упорядоченной ориентации спинов электронов внутренних недостроенных оболочек. Нри этих температурах происходит переход соответственно от ферромагнетизма к парамагнетизму или от антиферромагнетизма к парамагнетизму (см. раздел 6.1). [c.31]

Фазовые переходы второго рода наблюдаются в кристаллах, построенных из атомов разных элементов в случае кристаллов, построенных из одних и тех же атомов, фазовые переходы второго рода имеют место при переходе из ферромагнитного (точка Кюри) или антиферромагнитного (точка Нееля) состояния, либо при переходе в сверхпроводящее состояние. [c.76]

Рассмотреть простой двухподрешеточный ферримагне-тик (феррит) пусть Nab, Nаа и — постоянные молекулярного поля, отвечающие обменным взаимодействиям типа АВ, АА и ВВ соответственно. Показать, что при температурах выше точки Кюри — Нееля Тт магнитная восприимчивость феррима-гнетика имеет вид [c.61]

Рис. 7.29. Зависимость скорости продольной волн (30 МГц) вдоль гексагональной оси в тербии от темпе ратуры при разной напряженности магнитного поля в области точки Кюри ( 228 К) и точки Неел (-233 К) [195]

Таким образом, ферримагнитные материалы внешне проявляют ферромагнетизм. Выше точек Кюри и Нееля антиферромагнетики, ферромагнетики и ферримагнетики становятся парамагнетиками. При низких температурах ферримагнетики так же, как и ферромагнетики, имеют большую самопроизвольную намагниченность. С повышением температуры намагниченность ферримагнетиков может изменяться не монотонно. Примером ферримагнит-ного материала является магнетит (магнитный железняк) или двойная окись железа (класс веществ — окислов, называемых ферритами). [c.68]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

Магн. упорядочение состоит в том, что магн. моменты атомов, ориентированные при высокой темп-ре в разных точках независимо парамагнетик), при понижении темп ры ниже точек Кюри или Нееля упорядочиваются и либо имеют одинаковое направление и ориентацию ферромагнетик), либо одинаковое направление, по разные ориентации. В последнем случае они образуют магн. подрешёткн, причём ориентации магн. моментов для атомов каждой цодрешётки одинаковы, а для атомов разных подрешёток — противоположны (антиферромагнетик). Параметром порядка в ферромагнетиках является намагниченность. [c.557]

М. в., как правило, существенно зависит от темн-ры (исключения составляют болыпинство ДМ и нек-рые ПМ — щелочные н отчасти щёлочноземельные и др. металлы, см. Парамагнетизм). М. в. ПМ уменьшается с темп-рои, следуя Кюри закону или Кюри — Вейса закону. В ФМ М. в. с ростом темп-ры увеличивается, достигая резкого максимума вблизи точки Кюри. М. в. антиферромагнетиков увеличивается с ростом темп-ры до Нееля точки, а затем падает по закону Кюри — Вейса. [c.650]

М. в. оказывает влияние на фазовые переходы в точках Кюри и Нееля (см. Магнитный фазовый переход). Оно, в частности, может быть ответственно за то, что эти фазовые переходы протекают как переходы 1-го рода. Давая в нек-рых материалах значит, вклад в энергию магн. анизотропии, М. в. является причиной ориентационных фазовых переходов, например в (YTb)gFe50i2, RFe (R — редкоземельный элемент). [c.18]

Рнс. 2. Температурная зависимость обратной магнитной восприимчивости Х ЧГ) (1) и асимптоты xi Т) (2) двух-подрешёточного ферримагне-тика, по Неелюг Тц — точка Нееля — асимптотическая точка Кюри. [c.286]

Вещества даже одного и того же химического состава в зависимости от кристаллического строения и фазового состава могут находиться в различных магнрпньк состояниях. Например, Ре, Со и Ni с кристаллическим строением ниже определенной температуры точка Кюри) обладают ферромагаитными свойствами, а выше этой температуры они парамагнитны. Переход из парамагнитного состояния в антиферромагнитное происходит при понижении температуры (ниже темпертуры Нееля Г ) и представляет собой фазовое превращение 2-го рода. У некоторых редкоземельных металлов между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагнитная область. [c.98]

Измерение, температуры. Мерой температуры служит резонансная частота в магнитоупорядоченных кристаллах с максимальной чувствительностью вбли.чн точки Нееля (для антиферромагнетиков) или точки Кюри (для ферромагнетиков). Например, узкий сигнал от ядер в МпР. — одноосном антиферромагнетике с точкой Нееля -- 67,3 К применяется для диапазона температур 10 40 К (точность f град при 20 К). По узкой линии 51МГ от ядер Fe в слабом ферромагнетике FeBOg (Av [c.191]

Среди металлов особую группу представляют редкоземельные элементы (лантаниды), у которых впервые появляются 4/-электроны. Заполнение 4/-подгруппы могло бы начаться в 4-м периоде после 36 Кг. Однако электронные уровни располагаются в последовательности 6s<5d<4f. Поэтому 4/-элект-роны появляются только в 6-м периоде (рис. 1.8). В этом периоде начинает заполняться б5-состояние (55 s и 56 Ва), хотя имеются две пропущенные подгруппы 4/ и 5d. У 57 La появляется 5 -электрон, а со следующего элемента 58Се начинает последовательно заполняться 4/-подгруппа. Этот процесс оканчивается у 70 Yb. Атомы редкоземельных элементов имеют большие собственные спиновые моменты, и эти элементы являются ферро- и антиферромагнетиками с низкими точками магнитных превращений (точки Кюри и Нееля). Энергетический уровень 4/-электронов расположен сравнительно глубоко относительно уровней валентных электронов, поэтому, как правило, 4/-электроны, в отличие от й -электронов, не принимают участия в химических связях. Интересным исключением является, по-видимому, церий, у которого при давлении / =12,4 кбар наблюдается любопытное полиморфное превращение. При этом превращении тип структуры (ГЦК) не меняется, а объем значительно уменьшается — - = 10% ). Это превращение стиму- [c.16]

Выше точек Кюри или Нееля ферромагнитные и антиферромаг-нитные материалы становятся парамагнитными. Изменение восприимчивости % с температурой следует закону Кюри — Вейсса,. в выражение которого температура Кюри 0с входит как дополнительная константа % = С J Т — 0с). [c.284]

Магнитное обменное взаимодействие, в которое, как мы вид -ли, входит составляющая, обусловленная наличием анизотропии, может благоприятствовать ориентации пар атомов в сплавах в направлении магнитного поля, приложенного во время термической обработки. Такой тип процессов при термомагнитной обработке назван направленным упорядочением. Этот термин предлон ен независимо Неелем и Танигучи для объяснения анизотропии, созданной магнитным полем при термической обработке некоторых сплавов типа пермаллой и перминвар (железоникелевые и железокобальтовые сплавы). Направленное упорядочение наилучшим образом иллюстрирует фиг, 21, где видно, что общее число пар атомов АВ, АА и ВВ не зависит от присутствия магнитного поля, тогда как анизотропия в направлении поля может быть изменена вдоль направления поля будет ориентировано больше одинаковых пар, чем в перпендикулярном направлении. Этот вид упорядочения, создаваемый отжигом при подходящей температуре ниже точки Кюри материала, имеет место внутри доменов вещества, так чх в каждом домене на обычную магнитную кристаллографическую анизотропию накладывается одноосная анизотропия вследствие магнитного упорядочения. Согласно расчету Нееля ш Танигучи, [c.307]

Точка Кюри для неупорядоченного сплава лежит при — 153,2° [9]. Для точки Нееля сплава в упорядоченном состоянии даются значения —115° [51], —128,2° [9], —133,2° [70], —123.2° [69], а для парамагнитной точки Кюри —73.2° [70]. Соединение АизМпг антифер-ромагнитно с температурой Нееля 75°. В парамагнитной области магнитная восприимчивость этого соединения подчиняется закону Кюри — Вейса с парамагнитной точкой Кюри —153°. Намагничивание АизМпз при комнатной температуре с повышением напряженности магнитного поля до 15 000 э изменяется линейно [80]. [c.75]

Нееля и для парамагнитной точки Кюри. Согласно [45] точка Нееля для АигМп равна 96°. [c.76]

Химическое соединение АиТЬ при комнатной температуре обладает ферромагнитными свойствами (точка Кюри+ 23°), а при низких температурах (точка Нееля 40—43 °К) переходит в антиферромагнитпое состояние. Определения производили на образцах, отлитых в массивную медную изложницу и не подвергавшихся термической обработке [И]. Соединение АигТЬ является парамагнетиком. При температурах ниже 55 °К это соединение в результате магнитного упорядочения, имеющего место при 55 °К (а-фаза) и [c.270]

С = 0 и Q = K в ферро- и ан-тиферромагнитных металлах соответственно (где К— половина вектора обратной магнитной решетки) быстро растут вблизи магнитной критической точки [1]. Это приводит к тому, что на температурной зависимости электросопротивления появляется сравнительно слабая аномалия вблизи точки Кюри ферромагнетика и более заметная особенность в окрестности точки Нееля антиферромагнетика. [c.24]

На рис. 2 изображены участки политерм электросопротивления РеОег в окрестности точки Нееля для направлений [001] и [100] кристалла. На зависимости Р(оо1](7 ) четко обнаруживается излом при Т=Тк. Таким образом, электропроводность дигерманида железа в этом направлении изменяется так же, как и у ферромагнетика в районе точки Кюри. Напротив, на политерме-р[1оо] наблюдается максимум, абсцисса которого лежит ниже [c.25]

Особенность зависимости a[ooij (Т) в окрестности точки Нееля (см. рис. 3) связана скорее всего с рассеянием электронов проводимости на спиновых флуктуациях ближнего порядка. Подобная аномалия термоЭДС была рассмотрена в работе [9], авторы которой учли рассеяние электронов проводимости на спиновых неоднородностях с целью определения температурной зависимости термоЭДС ферромагнетика вблизи точки Кюри. [c.27]

Магн. свойства в-в определяются природой ат. носителей М. и хар-ром их вз-ствий. Даже в-во одного и того же хим. состава в зависимости от внеш. условий, а также крист, или фазовой структуры (напр., степени упорядочения атомов в сплавах и т. п.) может обладать разл. магн. св-вами. Напр., Ге, Со и N1 в крист, состоянии ниже определ. темп-ры Кюри точка) обладают ферромагн. св-вами, выше точки Кюри они парамагнитны. То же наблюдается и у антиферромагнетиков, их критич. темп-ру наз. Нееля точкой. У нек-рых РЗМ между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагн. область. [c.357]

Большие аномалии модулей упругости и внутр. трения, также наблюдаемые в ферро-, ферри- и антиферромагнетиках в окрестности точек Кюри и Нееля и др. магн. фазовых переходов, обязаны влиянию М., возникающей при нагреве. Кроме того, при воздействии на ферро- и феррп-магн. тела упругих напряжений в них даже при отсутствии внеш. магн. поля происходит перераспределение магн. моментов доменов (в общем случае изменяется и абс. величина самопроизвольной намагниченности домена). Эти процессы сопровождаются дополнит, деформацией тела магнитострикц. природы — механострик-цией. В непосредств. связи с механо-стрикцией находится явление изменения под влиянием магн. поля модуля упругости ферромагн. металлов (А -эффект). [c.385]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Параметры вещества — постоянная Кюри С и парамагн. темп-ра Кюри 6 — играют важную роль в объяснении природы магнетизма [1]. К.— В. з. установлен П. Вейсом (Р. Weiss, 1907). В дальнейшем было экспериментально [оказано, что у очень многих ферро- и аптифер-ромагкетиков в парамагн. области (при темн-рах выше Кюри точки Тс и соответственно Нееля точка Гдг) зависимость х Т) также описывается ф-лой (1). У ферромагнетиков 0>О, у антиферромагнетиков 0<О, В монокристаллах 6 анизотропна, этот эффект достигает большой величины в редкоземельных металлах. [c.538]

Смотреть страницы где упоминается термин Точка Кюри, Нееля : [c.694] [c.694] [c.386] [c.151] [c.631] [c.657] [c.72] [c.169] [c.309] [c.52] [c.111] [c.368] [c.464] [c.47] [c.341] [c.678] [c.31] [c.385] [c.648] [c.538] [c.678] [c.690] [c.692]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...