Кюрий — Свойства

Существование электрического момента связано с изменением структуры сегнетоэлектрика в точках фазового перехода. Температура фазового перехода является критической для появления или исчезновения спонтанной поляризации сегнетоэлектрика и носит название температуры Кюри. Диэлектрическая проницаемость в точке Кюри достигает наибольшего значения, а выше этой температуры сегнетоэлектрические свойства исчезают. При снижении температуры ниже точки Кюри сегнетоэлектрические свойства появляются вновь. Однако сегнетокерамика не обладает пьезоэлектрическими свойствами. Они возникают только после того, как керамика будет подвергнута воздействию сильного постоянного электрического поля, в результате чего произвольно направленные диполи ориентируются под влиянием этого поля в одном определенном направлении. Этот процесс, носящий название поляризации, является характерным в производстве пьезокерамики. [c.195]

С другой стороны, утверждение о наличии ядра с предельным атомным номером основано на предвидении его химических свойств по аналогии со свойствами соответствующего гомолога из ряда лантана. Так, химические свойства америция аналогичны свойствам европия, свойства кюрия аналогичны свойствам гадолиния, свойства берклия — свойствам тербия, свойства калифорния — свойствам диспрозия. Следовательно, предполагаемый элемент с атомным номером 100 по своим химическим свойствам должен быть аналогом эрбия. [c.182]

На рис. 66 представлена зависимость е титаната бария от температуры. Температура в данном случае около -1-120° С, при которой е имеет резко выраженный максимум, называется точкой Кюри при температурах ниже точки Кюри материал обладает особыми с е г н е т о э л е к-трическими свойствами (сильная зависимость е от напряженности поля, т. е. нелинейность емкости гистерезис, т. е. отставание изменений заряда от изменений напряжения, аналогичный магнитному гистерезису, упомянутому в 51, и др.). При повыщении температуры выще точки Кюри сегнетоэлектрические свойства сразу исчезают, и материал становится обычным, линейным , диэлектриком. Добавлением к титанату бария некоторых других материалов (как сегнетоэлектрических, так и не сегнетоэлектриче-ских) удается существенно изменять его свойства и, в частности, сильно смещать точку Кюри как область более нпз- [c.191]

Особенностью сегнетоэлектриков, как указывалось ранее, является наличие в них самопроизвольной поляризации, которая характеризуется резко выраженной зависимостью от температуры и имеет максимум при определенной температуре (точка Кюри). При температурах выше точки Кюри сегнетоэлектрические свойства теряются и самопроизвольная поляризация исчезает. Диэлектрические потери в сегнетоэлектриках значительны, мало изменяются с температурой в области самопроизвольной поляризации и резко падают после точки Кюри. [c.79]

У ферромагнитных материалов величина насыщения а с повышением температуры уменьшается, и выше некоторой определенной для данного материала температуры 9 (точка Кюри) ферромагнитные свойства исчезают и ферромагнетик превращается в парамагнетик с линейной зависимостью интенсивности намагничивания от поля. [c.169]

Поляризация осуществляется наложением электрического поля вдоль оси, условно обозначаемой 2 (ось 5), при нагреве материала до температуры, несколько большей температуры Кюри и последующем охлаждении в наложенном поле. После охлаждения поляризация фиксируется, однако может изменяться со временем. Термоциклирование также изменяет уровень поляризации, так что свойства пьезокерамики не постоянны. При нагреве до точки Кюри пьезоэлектрические свойства исчезают, и для восстановления их при понижении температуры необходима повторная поляризация. Основные свойства наиболее употребительных марок пьезокерамики приведены в табл. 4.2. [c.95]

Такие металлы, как Ре, Со, N1, обладают хорошими ферромагнитными свойствами, хотя при нагреве эти ферромагнитные свойства убывают. По П. Кюри, полная потеря ферромагнитных свойств происходит при определенной температуре (точка Кюри к)- [c.15]

Ферриты, подобно пьезокерамике, обладают определенным температурным диапазоном проявления магнитных свойств и соответствующей предельной температурой, до которой проявляются магнитные войства (точка Кюри). Магнитная проницаемость и диэлектрические потери ферритов зависят от температуры и частоты. Так, магнитная проницаемость ферритов с повышением частоты понижается (величина р может составлять от единицы до тысячи). [c.385]

Возникает вопрос обладают ли свойством радиоактивности атомы других элементов После упорных поисков ответа на этот вопрос супруги Кюри обнаружили радиоактивность у тория. В 1898 г. супруги Кюри открыли еще два новых радиоактивных элемента [c.9]

В этот период продолжается изучение явления радиоактивности. В 1934 г. И. Кюри и Ф. Жолио-Кюри открыли явление искусственной радиоактивности, имеющее большое теоретическое и практическое значение. В том же году Э. Ферми создает теорию [i-pa -пада и открывает явление искусственной радиоактивности, вызванное нейтронами, исследует свойства медленных нейтронов. [c.12]

Вскоре Пьер и Мария Кюри открыли радиоактивность другого тяжелого элемента — тория. Как и в случае с ураном, оказалось, что это явление не связано с физико-химическим состоянием вещества, а является свойством элемента. Неодинаковая активность различных радиоактивных руд объясняется просто разным процентом содержания радиоактивного элемента. Позднее анализ радиоактивных руд привел к открытию полония и радия, радиоактивность которых оказалась в миллионы раз сильнее, чем у урана и тория. [c.102]

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Прямое использование цикла Карно для измерения температуры обычно приводит к большим экспериментальным погрешностям. Поэтому разработаны практические методы воспроизведения термодинамической температуры, в которых связь между измеряемой величиной и температурой выводят на основе законов термодинамики или статистической физики. К числу таких соотношений относятся уравнение состояния газа, закон Кюри для парамагнетиков, зависимость скорости звука в газе от температуры, зависимость напряжения тепловых шумов на электрическом сопротивлении от температуры, закон Стефана — Больцмана. Температурные шкалы, установленные с использованием указанных соотношений, зависят от свойств термометрического тела, что приводит к появлению таких характеристик шкалы, как воспроизводимость и точность. Кроме того, некоторые шкалы основаны на приближенно выполняющихся закономерностях возникает понятие инструментальной температуры (магнитной, цветовой и т. п.), отличной от термодинамической. [c.172]

Формулировка и рещение задачи в рамках линейной неравновесной термодинамики состоит в следующем. Необходимо написать уравнение (8.22) для плотности потока через измеряемые на опыте величины, решить его для условий стационарного или нестационарного течения процесса, проанализировать решение и получить вытекающие из него следствия. Для этого необходимо вычислить обобщенные термодинамические силы определить, используя принцип Кюри, число перекрестных феноменологических коэффициентов, найти значение прямых и перекрестных коэффициентов. Существенную помощь при этом могут оказать свойства функции диссипации, рассмотренные выше. [c.204]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

Принцип симметрии Кюри, согласно которому потоки и термодинамические силы различной тензорной размерности не могут быть связаны друг с другом. Этот принцип основан на свойств(5 изотропности смеси. Для рассматриваемого случая [c.39]

В кристаллах KSN сегнетоэлектрические домены ориентированы вдоль тетрагональной оси с. Если электриче ское поле приложить вдоль оси с неполярного образца, то домены, антипараллельные направлению поля, изменят свое направление поляризации, так что все домены окажутся направленными параллельно приложенному полю. Изменение направления приложенного поля, а следовательно, и поляризации на противоположное не должно изменять диэлектрические свойства кристалла. Однако эксперименты под азали, что дизлектрические свойства не соответствуют исходным, если кристалл деполяризовался в уменьшающемся переменном поле, тогда как при термической деполяризации (при охлаждении от температуры выше точки Кюри) его свойства полностью восстанавливаются. Кроме того, было обнаружено, что приложение переменного поля к полидоменному кристаллу оказывает тот же самый эффект, что и постоянное поле. Этот эффект еще не объяснен, хотя можно сделать предположение, что термическая деполяризация кристалла приводит к антисегнетоэлектрическому состоянию чрезвычайно малых сегнетоэлектрических доменов, когда приложенное электрическое поле не превышает 3 кВ/см. [c.252]

Диамагнитизм. Уд. восприимчивость диамагнетиков весьма мала (для твердых тел 110))ядка 10" ), не зависит от поля Н и в большом числе с.лучаев не зависит от г° (П. Кюри). Эти свойства диамагнетиков м. б. объяснены качественно, а отчасти и количественно, исходя из закона электромагнитной индукции. При возникновении намагничивающего поля под влияние. лоренцовой силы изменяется движение электронов по орбите. Для неподвижно закрепленной в пространстве орбиты изменяется скорость обращения электрона, для свободно же орбиты возни- [c.183]

Термаллой — сплав, индукция которого весьма резко из.ме-няется в интервале температур от —60 до +50°С. Применяют для автоматической корректировки погрешностей магнитоэлектрических приборов. Такое сильное изменение магнитных свойств обусловлено тем, что точка Кюри сплава находится вблизи (немного выше) указанного интервала. Практическое применение получили сплавы с 30% Ni, остальное железо (термаллой) с 30% Си, остальное железо (кальмаллой). [c.551]

Поскольку индукция насыщения и точка Кюри — структурно нечувствительиые свойства, важнейшие рабочие свойства сплавов пермендюр и термаллой не зависят от обработки и определяются составом сплава. [c.551]

В магнитной термометрии широко применяются такие соли, как церий-магниевый нитрат (ЦМН), хромметиламмониевые квасцы (ХМК) и марганце-аммониевый сульфат (МАС). Первая из них, ЦМН, Се2Мдз(Ы0з)1224Н20, применяется при температурах ниже 4,2 К, так как чувствительность ее низка, а первое возбужденное состояние соответствует 38 К. ЦМН обладает гексагональной структурой и его магнитные свойства сильно анизотропны. Несмотря на это, величина Д очень мала, приблизительно 0,27 мК. Восприимчивость в направлении, параллельном гексагональной оси, хи много меньше, чем восприимчивость в перпендикулярном направлении х - Восприимчивость хх также мала, поскольку мал момент иона, 7=1/2, а также вследствие того, что ионы в кристаллической решетке расположены на относительно больших расстояниях. Последнее обстоятельство приводит к тому, что ЦМН достаточно точно подчиняется закону Кюри и является одной из причин широкого применения этой соли для термометрии ниже 1 К- [c.126]

Цементит (Ц или F gG) обладает сложной ромбической решеткой. Под микроскопом эта структурная составляющая имеет вид пластинок или зерен различной величины. Цементит тверд (800 НВ) и хрупок, пластичность его близка к нулю. Различают цементит, выделяющийся при первичной кристаллизации из жидкого сплава (первичный цементит или Ц — область DF), и цементит, выделяющийся из твердого раствора у-аустенита (вторичный цементит или Ци—область правее SE). Кроме того, при распаде твердого раствора а (область правее PQ) выделяется третичный цементит или Ци. Все формы цементита имеют одинаковое кристаллическое строение и свойства, но различную величину частиц — пластинок или зерен. Наиболее крупными являются частицы Ц , а наиболее мелкими— частицы Цп - До 217° С (точка Кюри) цементит ферромагнитен, а при более высоких температурах — парамагнитен. [c.60]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

В 1896 г. Анри Веккерель впервые обнаружил очень важное ядерное явление — радиоактивность урана. Физическая сущность этого явления Беккерелю и другим физикам того времени вначале была непонятна, но оно вызвало живой интерес в научных кругах. Французские физики Пьер Кюри и Мария Кюри-Склодовская попытались выяснить зависимость характера излучения, испускаемого ураном, от внешних условий температуры электрических и магнитных полей и т. д. Исследования показали, что названные внешние факторы не влияют на характер радиоактивности урана, т. е. радиоактивность — это особое свойство атомов урана. [c.9]

В 1938 г. И. Жолио-Кюри и П. Савич установили, что в результате облучения урана нейтронами появляются новые радиоактивные элементы. Один из этих элементов по своим химическим свойствам похож на элемент лантан (Z 57), и был получен осадок этого элемента с лантаном. [c.293]

Постановка опыта была сходна с опытом Жолио Кюри, ь котором регистрировалась активность осколков, вылетевших в процессе деления из урановой мишени. Макмиллан сравнил радиоактивные свойства вылетевших осколков и самой урановой мишени после ее облучения и установил, что урановая мишень кроме периодов, характерных для осколков деления (образовавшихся в процессе деления и не вылетевших из нее), обладает периодом T i/2= 2,33 дня, который не встречается среди осколков, вылетевших из мишени. Этот период соответствует [c.414]

Это означает, что все спины ориентированы параллельно, т. е. имеет место -ферромагнитное упорядочение (в отсутствие внешнего магнитного поля). С повышением температуры самопроизвольная намагниченность уменьшается, а затем исчезает при температуре Кюри. Такое поведение хорошо согласуется с опытом. Введение Вейс-сом внутреннего молекулярного поля позволило объяснить многие свойства ферромагнетиков. Однако природа самого поля Рис. 10.7. Зависи- долгое время оставалась неизвестной. Пред- морть самопроизволь- [c.335]

Сегиетоэлектриками называют диэлектрики, обладающие в определенном температурном диапазоне спонтанной поляризацией. К своеобразным свойствам сегнето-электриков относятся высокое и сверхвысокое значение бг резкая зависимость е, от температуры с острыми пиками в точке Кюри резкая зависимость вг от напряженности электрического поля. Эти свойства используются в устройствах на основе сегнетокерамическпх материалов. На рис, 23.8 приведена зависимость е., титаната бария от температуры, откуда видно, что при 125 °С у этого материала существует точка Кюри. На рис, 23.9 для этого же материала показана зависимость е, от напряженности [c.557]

Магнитные свойства и намагниченность насыщения. В гранатах в отличие от ферритов со структурой шпине-ля были введены в рассмотрение три магнитные подре-шетки. Наиболее сильное антиферромагнитное взаимодействие, определяющее температуру Кюри Тс, осуществляется между ионами трехвалентного железа в октаэдрической 16а- и тетраэдрической 24 -подрешетках. Подрешетка редкоземельных ионов 24с наиболее сильно связана отрицательным обменным взаимодействием с тетраэдрической подрешеткоД (в гранатах с легкими редкоземельными ионами от Рг до Sm — октаэдрической подрещеткой), причем эта связь примерно в 10 раз слабее, чем (а — d)- взаимодействие. Намагниченность насыщения Ms в случае тяжелых редкоземельных гра- [c.716]

Связь симметрии кристаллов и симметрии их физических свойств определяется двумя важнейшими принципами, которые носят весьма обш,ий характер. Общим для всех физических явлений является принцип Кюри, сформулированный П. Кюри в 1893—1895 гг. [24] когда определенные причины вызывают определенные следствия, то элементы симметрии причин должны проявляться в вызванных ими следствиях. Когда в каких-либо явлениях обнаруживается дисимметрия, то эта же дисимметрия должна появляться и в причинах, их породивших. Положения, обратные этим, неправильны по крайней мере практически иначе говоря, следствия могут обладать более высокой симметрией, чем вызвавшие их причины . [c.153]

Доказательство этих трех принципов для гомогенных (газовых) сред основано на анализе уравнений, описывающих мик-ронроцессы, т. е. молекулярно-кинетические процессы. В частности, доказательство принципа симметрии Кюри основано на свойстве изотропности среды, а принципа взаимности Онзагера — на обратимости микропроцессов. В связи с последними отметим, что в гетерогенных средах необратимость обычно проявляется уже на уровне микроироцессов (в масштабах капель, частиц, пузырьков II т. д.), поэтому для гетерогенных сред принцип взаимности Онзагера, по-видимому, нарушается. [c.39]

Пьезокерамические материалы являются поликристалличе-скими твердыми растворами титаната бария, цирконата тита-ната свинца и т. д., которые в исходном состоянии являются изотропными диэлектриками и не обладают пьезоэлектрическими свойствами. Такие текстуры будут обладать пьезоэффек-том в результате предварительной поляризации, которая осуществляется под действием сильного внешнего электрического поля при температуре ниже точки Кюри. Электрическое поле приводит к переориентации доменов в текстуре в направлении вдоль силовых линий поля, а предварительная поляризация появляется при снятии поля и охлаждении материала. Следует отметить, что направление поляризации является для поляризованной керамики осью симметрии бесконечного порядка, а пьезоэлектрические свойства будут наблюдаться в текстурах, принадлежащих группам симметрии оо, оот, оо2. [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...