Кюри график

Замечание 2. Соотношение (5) выражает закон Кюри. График функции Бриллюэна приведен на фиг. 48. [c.168]

Представление / в аналитическом виде из формулы (14.22) довольно громоздко. На практике удобно пользоваться графическим методом. В этом случае по оси абсцисс откладывается величина дебита радона О [кюри/сек], а по оси ординат — величина искомого дебита воздуха / [м /сек]. Семейство кривых соответствует различным значениям начальной концентрации ДПР Qo, поступающих в выработку извне. Подобные графики строят для различных параметров V и к. [c.215]

Из графика видно, что при 0< 7 < Гс (где Тс точка Кюри) меньшей свободной энергией обладает магнитная фаза. При Т = Тс свободные энергии обеих фаз уравниваются. Отсюда легко получить оценку для Тс [c.122]

Температурные зависимости бо для кристаллов раз ных составов вблизи соответствующих температур Кюри приведены на рис 6 2 Измерения проводились при частоте 1 кГц На основании графиков е(Г) были построены [c.232]

Значение постоянной Кюри можно получить экспериментально из графика зависимости 1/х от Т. Уравнение асимптоты имеет вид [c.263]

Облучение ведется по графику. Когда наступает срок, контейнеры выгружают, вскрывают, замеряют активность образцов и направляют их на хранение. Все это производится в защитных камерах. Для источников, активность которых больше 1000 кюри, применяют не свинцовую, а бетонную защиту толщиной 1,2 м. Хранят образцы под землей на глубине 2 ж, причем место хранения связано с камерами трубчатым транспортным конвейером. Имеются подземные хранилища, где источники помещают в ячейки вращающегося барабана. [c.151]

Влияние температурных воздействий на магнитострикцию (фиг. 5) незначительно нри умеренных температурах и увеличивается по мере приближения к точке Кюри, уменьшая абсолютную величину магнитострикции. Из графика видно, что при изменениях температуры в пределах, характерных для работы механизмов станков (30—80°), изменение величины магнитострикции никеля не превышает 5—7%. [c.95]

Основные кривые напряжений и температурные графики пластичности до кюрия приводятся в сущности для всех металлов Периодической системы. [c.4]

Рис. 4-Ь8. График чувствительности при просвечивании эталонов с прямоугольными канавками гамма-лучами цезия-134 (активность 1 кюри, фокусное расстояние Р = 50 см).

Кюри С сотрудниками установили, что при р = О в 90 % случаев экспериментальный график функции, задаваемой уравнением (8.8), оказывается линейным. Хотя и были некоторые исключения, можно было утверждать, что экспериментально наблюдаемые небольшие отклонения от линейности вызваны влиянием запрещен- [c.206]

НЫХ переходов. На рис. 8.6 представлен график Кюри в случае распада ядра кислорода О. По оси абсцисс отложена энергия вылетающих электронов (в единицах их энергии покоя = 0,511 МэВ, где — масса покоя электрона). График Кюри позволяет с большой точностью определить максимальную энергию энергетического спектра электронов. [c.207]

Здесь / (2, Б о) — так называемая функция Ферми. Через Е обозначена полная энергия, выделяемая в процессе р-распада. Ее не следует путать с максимальной кинетической энергией электронов макс, поскольку В Е ВХОДИТ энергия покоя образовавшегося электрона (позитрона). Чаще всего ее представляют в безразмерном виде, относя к энергии покоя электрона, как это сделано на графике Кюри, изображенном на рис. 8.6 [c.207]

Форма графика Кюри в случае массивных нейтрино. Максимальная кинетическая энергия энергетического спектра электронов определяется по формуле [c.215]

Энергия, соответствующая граничной точке графика Кюри, равна [c.215]

На рис. 8.11 показана форма энергетического спектра электронов при разных значениях массы покоя нейтрино. Кривая графика Кюри пересекается с осью энергий на расстоянии слева от значения Ео, соответствующего случаю /Пу = 0. Этот эффект очень слабый, так что разрешающая способность применяемого детектора должна быть исключительно высокой. [c.216]

Основная трудность, которую необходимо преодолевать при осуществлении такого рода измерений, состоит в том, что с повышением энергетического разрешения аппаратуры граничная точка графика Кюри смещается в направлении, противоположном смещению, обусловленному отличием массы т , покоя нейтрино от нуля. На рис. 8.11 штриховой линией (кривая Р), отвечающей массе покоя нейтрино, равной 50 эВ/с , показывается результат повышения разрешающей способности детектора до 60 эВ (что составляет в относительных единицах 0,3 %). Такое разрешение равно примерно половине разброса амплитуд импульсов падающих электронов, которые считаются моноэнергетическими. Советские исследователи ) получили ограничения на массу покоя электронного анти- [c.216]

Рис. 8.11. Форма графика Кюри в конце энергетического спектра электронов, испускаемых в —-распаде ядер трития, при отличной от нуля массе покоя антинейтрино. Для mv приняты значения (в единицах эВ/с ) 75 (кривая А), 50 (кривая В), 25 (кривая С), 10 (кривая D), О (кривая Е).

Сказанное выше применимо к железному стержню при комнатной температуре. Предположим теперь, что температура Т немного увеличивается. График М(Н) сохраняет прежний вид, но величина уменьшается. Наконец, если Т увеличивается до критического значения (точка Кюри), то Л/0 обращается в нуль и М(Н) становится непрерывной функцией с бесконечной производной (восприимчивостью) при Я = О (рис. 1.1,6). Если Т увеличивается дальше, то М(Я) остается непрерывной функцией и становится аналитической при Я = О (рис. 1.1,в). [c.10]

Это затухание обусловлено рассеянием спиновых волн на флуктуациях спонтанного момента. Оно происходит от четырех графиков рис. 3.1, приведенных во второй его строке. В области низких температур это затухание экспоненциально мало, поскольку все выражение (3.23) пропорционально Ъ однако с ростом Т и приближением его к Тс (3.23) быстро возрастает. Вблизи точки Кюри, т. е. при малых т (Гс — Т) для малых импульсов спиновых волн фор- [c.40]

Рис. 91. График температурной зависимости парамагнитной восприимчивости 1 — восприимчивость Паули. X = Хо> 2 закон Кюри х 1/ -

Замечание 1. Выражение (6) известно под названием закона Кюри — Вейсса. Если построить график 1/х в зависимости от Г, то мы получим прямую линию, как на фиг. 113. У большей части реальных веществ, однако, в окрестности Тс наблюдается отклонение от прямой линии, как видно из фиг. 113, где пунктирной линией изображена эта зависимость для никеля. Если провести касательную к наблюдаемой кривой при температуре, [c.338]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

На рис. 27.84—27,87 даны графики зависимостей спонтанного магнитного момента и индукции насыщения от состава сплавов и температуры, а также температуры Кюри от состава сплавов. На рис. 27.84 и 27.86 величина N, отложенная на оси абсцисс, соответствует составу сплавов. Рисунок 27.88 дает представление о магнитострикции в материалах разных составов. На рис, 27.89, 27.90 приведены важные для применений характеристики начальной проницаемости и потерь при пе-ремагничиванни. [c.640]

У ферромагнетиков в век-рой области темп-р Т выше темп-ры Кюри 0 модуль Е обычно меняется с темп-рой линейно. Экстраполяция его значений на область Г < 0 даёт значения парамагнитного модуля Ер. Для МП. магнетиков Eg яа Ер. Но во мн, случаях, напр. у N1, ва графике Е(Т) в районе 6 заметен небольшой положительный избыток при Т < в величина д несколько больше Ер. В общем случае на таком графике при Т = в могут наблюдаться как полонштвль-ный, так и отрицательный изломы и, кроме того, более или менее размытый скачок модулш 6Е того или иного знака, также связанный с добавочной М. На рис. 2 такая зависимость показана для инварного сплава N 1 з, Сго имеющего 0 = 347 К. В районе Г = 0 виден [c.131]

Характер температурной зависимости величины % для ферромагнетиков иллюстрируется рис. 3-2 (на этом графике изображена температурная зависимость магнитной проницаемости л = 1 + 4яу. = 1 -Н (4я"/)/а для железа при Я = 0). Как видно из этого графика, с приближением к точке Кюри при Я F= onst магнитная восприимчивость ферромагнетика возрастает, достигая максимума вблизи точки Кюри, а в непосредственной близости от точки Кюри резко уменьшается — так называемый эффект Гопкинсона (этот эффект наблюдается только в слабых магнитных полях). Появление этого максимума обусловлено значительным уменьшением магнитной анизотропии ферромагнетика вблизи точки Кюри, благодаря чему процесс намагничения ферромагнетика становится более легким , а уменьшение X при дальнейшем приближении к точке Кюри определяется исчезновением спонтанной намагниченности ферромагнетика при Т = в. При Г 0 величина % продолжает уменьшаться с ростом температуры, причем зависимость % от Т в этой области описывается законом Кюри—Вейсса (3-14) 3-3. [c.45]

По данным [14] соединение УСоз является ферримагнетиком с температурой Кюри 301 °К. Магнитная восприимчивость этого соединения проходит через максимум при 170 °К- Согласно [47] УСоз — ферромагнетик с температурой Кюри 387°К- Повышение давления до 6 кбар снижает температуру Кюри этого соединения на 20,5°К (взято из графика). [c.701]

На рис. 36 показана зависимость диэлектрической проницаемости е титаната бария от температуры. На графике отмечена температура Кюри 0 , равная для этого материала 125° С. При температуре ниже титанат бария обладает всеми сегнетоэлектрическими свойствами, а при температуре выше 0 сегнетоэлектрические свойства исчезают. На рис. 37 изображена зависимость диэлектрической проницаемости титаната бария от напряженности электрического поля Е. Возраста-Н 1е диэлектрической проницаемости, а следовательно, емкости с увеличением приложенного к диэлектрику напряжения наблюдается только у сегнетоэлектриков. Это свойство используется в диэлектрических усилителях. Электрический гистерезис сегнетоэлектрнков позволяет применять их в качестве ячеек памяти в электронно-вычислительных машинах. [c.66]

Рис. 14.13. График температурной зависимости квадрата частоты (правая шкала) поперечных оптических колебаний (при й = 0) в кристалле 8гТ10з, полученный в нейтрон-дифракционных экспериментах Каули. Экстраполяция сплошной прямой дает точку Кюри (32 5°К). Пунктирная линия — график обратной диэлектрической проницаемости (левая шкала , построена по экспериментальным данным Д ицуи и Вестфаля.

Рис. 15.5а. Температурная завис -мость обратной восприимчивости )/х для соли гадолиния 0с1(С2Н5804)зХ ХЭНгО. График имеет вид прямой, т. е. отвечает закону Кюри. (Из работы Джексона и Камерлинг-Оннеса [6].)

Рпс. 16.2. Температурная зависимость обратной восприимчивости никеля (на 1 г) вблизи точки Кюри (358 °С). Плотность обозначена через р. Пунктирный участок графика есть линейная экстраполяция из области высоких температур. (Из работы Вейсса и Форера [8].) Анализ этой зависимости дан в работе Коувела и Фишера [6].) [c.546]

Здесь 6 имеет размерность температуры и носит название температуры Кюри. Соотношение (5) показывает нам, что самопроизвольная намагниченность (приЯ==0) описывается функцией, одинаковой для всех материалов, если она выражена в долях ее значения при абсолютном нуле а температура— в долях температуры Кюри 0. На рис. 5 сплошной линией изображен график функции (5). На том же рисунке [c.22]

Фазовые переходы с равной нулю скрытой теплотой <7==0, кроме упомянутого выше перехода из сверхпроводящего состояния в нормальное, относятся уже к другому типу, для которого характерно наличие в точке перехода 0=0 , сингулярности в калорическом уравнении состояния (график температурной зависимости теплоемкости имеет характерный выброс, напоминающий греческую букву К, отсюда и название перехода). Приведем самые характерные примеры таких переходов переход гелия из сверхтекучего состояния в нормальное НеП- -Не1 (7х 2,19 К), переход в точке Кюри для ферромагнетиков Т , в пределах от градусов до 1044 К для Ре) и антиферромагнетиков (от единиц до сотен градусов), переходы из упорядоченного состояния в неупорядоченное в сплавах типа замещения СиАи, Zn u (от единиц до сотен градусов) и т. д. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...