Точки Кюри металлов

Точки Кюри металлов [c.143]

Такие металлы, как Ре, Со, N1, обладают хорошими ферромагнитными свойствами, хотя при нагреве эти ферромагнитные свойства убывают. По П. Кюри, полная потеря ферромагнитных свойств происходит при определенной температуре (точка Кюри к)- [c.15]

Для чистых металлов температуры магнитного и полиморфного превращений не идентичны. Так, у Ре магнитное превращение а-> 5 осуществляется при 768° С, тогда как полиморфное превращение — при 911° С (при полиморфном превращении структура К8 переходит в К12, а при магнитном превращении эта структура сохраняется). У Со точка Кюри к>1000° С и полиморфное превращение проходит при 420° С (с переходом структуры Г12 в К12). [c.15]

При рассмотрении магнитного дутья следует учитывать, что металл в ванне и вблизи нее нагрет выше точки Кюри и практически немагнитен. [c.83]

Кроме кристаллов фазовый переход второго рода наблюдается в жидком гелии вблизи абсолютного нуля. Фазовым переходом второго рода являются также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. С формальной точки зрения можно также считать фазовым переходом второго рода превращение жидкой фазы в газообразную или, наоборот, в критической точке, поскольку в критическом состоянии [c.142]

Упорядочение атомов в сплавах. Этот тип переходов встречается очень часто в сплавах металлов, а иногда и неметаллов. Сущность этого перехода можно уяснить из следующих соображений. Пусть, например, в кристалле сплава состава АзВ, кристаллическая решетка которого выше некоторой критической температуры Тс, называемой обычно точкой Кюри — Курнакова, является, скажем, ГЦК решеткой, ниже этой температуры атомы А перемещаются преимущественно в центры граней (а-позиции), а атомы В — в вершины кубов (р-позиции). Это будет означать, что выше Тс атомы разного сорта будут размещаться по узлам ГЦК решетки неупорядоченно (хаотически), а ниже — избирательно, упорядоченным образом. При этом решетка превратится из ГЦК решетки в простую кубическую, но с базисом, состоящим из трех а и одного р узлов. В результате такого перехода изменится симметрия кристалла. Нередко изменение симметрии сопровождается и объемными изменениями. Очевидно, что в этом случае переход может быть н непрерывным и скачкообразным, т. е. быть переходом как I, так и II рода. Несколько подробнее эти переходы будут рассмотрены далее на основе статистической теории. [c.261]

Фазовым переходом второго рода является переход ферромагнитных тел в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. В обоих случаях отмечается изменение симметрии тела — в первом случае меняется расположение элементарных магнитных моментов в теле, во втором — изменение симметрии связано с образованием пар свободных валентных электронов в металле. [c.240]

Вещества, у которых и О, т. е. когда намагничивание происходит вдоль поля и восприимчивость слабо падает при повышении температуры, называются парамагнитными. Парамагнетики слабо притягиваются магнитным полем. К этой группе веществ относится большинство металлов, например щелочные, щелочно-земельные, переходные металлы, ферромагнетики выше точки Кюри. Вещества, у которых восприимчивость X > О по величине в миллиарды раз превосходит восприимчивость обычных диамагнетиков и парамагнетиков, [c.59]

Теория магнитострикционных напряжений. Если ферромагнитный материал намагничивать при высокой температуре в процессе отжига, то напряжения, возникающие при магнитострикционной деформации, будут сниматься в результате пластического течения вещества или процесса релаксации. Намагничивание эффективно только для сплавов, точка Кюри которых выше 450—500° С охлаждение в магнитном поле нужно производить медленно. Однако эта теория не применима к монокристаллам, в которых нет противодействий изменению его внешней формы. По этой теории термомагнитная обработка должна быть эффективна для всех материалов, включая чистые металлы, у которых Xs O. Эта теория предсказывает максимальный эффект для материалов с наибольшей магнитострикцией kg. В то же время, наибольший эффект при термомагнитной обработке получен у сплава железа с 6,5% Si, когда Xg = 0. [c.155]

Если для парамагнитных и диамагнитных металлов общие закономерности Грюнайзена (W = Ь С , где W — относительный температурный коэффициент объемного расшире 1ия, — коэффициент пропорциональности, j,— теплоемкость) об увеличении объемного расширения с повышением температуры оправдываются, то для ферромагнитных металлов они нарушаются. Аномальное расширение некоторых ферромагнитных сплавов. имеет ферромагнитную природу и исчезает выше точки Кюри. Эти сплавы в результате ферромагнитного взаимодействия при низких температурах имеют увеличенный удельный объем, и при нагреве до температуры Кюри нормальное термическое расширение компенсируется уменьшением дополнительной части объема, так как спонтанная намагниченность уменьшается с повышением температуры. [c.272]

Магнитные свойства феррита при увеличении температуры исчезают дважды в точке Кюри и в точке компенсации [Л. 63]. Наличие этой второй точки объясняется особенностями его кристаллической структуры. В подавляющем большинстве ферриты представляют собой твердые растворы окиси железа РегОз и окислов двухвалентных металлов. Феррит имеет две подрешетки с магнитными моментами, направленными антипараллельно. Компенсация происходит тогда, когда эти моменты будут равны. Намагниченность насыщения у ферритов меньше, чем у ферромагнетиков. Влияние температуры на начальную динамическую магнитную проницаемость увеличивается с ростом этой величины. Однако у никель-цинкового феррита (ц= 200) магнитная проницаемость 14 [c.14]

Третья составляющая часть удельного сопротивления рм, связанная с рассеянием электронов проводимости атомами с некомпенсированными электронами, характерна для редкоземельных и некоторых переходных металлов. Эта составляющая удельного сопротивления рм увеличивается при изменении температуры вплоть до точки Кюри, а затем остается постоянной. [c.36]

Из опыта известна большая группа фазовых превращений, происходящих без поглощения и выделения скрытой теплоты и изменения удельного объема, например, переход вещества из ферромагнитного состояния в точке Кюри в парамагнитное состояние, переход металла из нормального состояния при критической температуре в сверхпроводящее состояние. В жидком гелии при температуре 2,2° К происходит фазовое превращение Не I в Не II без теплового эффекта и изменения удельного объема, но при этом превращении проходят через острый максимум теплоемкость, коэс ициент изотермической [c.181]

ФЕРРОМАГНЕТИК—вещество, в к-ром ниже определ. темп-ры (Кюри точка Тс) устанавливается ферромагн. порядок магнитных моментов атомов (ионов) в неметаллич. веществах и спиновых магн. моментов коллективизированных электронов в металлич. веществах (см. Ферромагнетизм). Наиб, важными характеристиками Ф. являются точка Кюри 7 с, атомный магн. момент Л/ при О К, уд. самопроизвольная (спонтанная) намагниченность М(1 (на 1 г) при О К и уд. намагниченность насыщения (на 1 см ) при О К. Среди чистых хим. элементов к Ф. относятся только 3 переходных З -металла — Fe, Со, Ni — и б редкоземельных металлов (РЗМ) — Od, ТЬ, Dy, Но, Ег и Тп1 (табл. 1). В 3< -металлах и РЗМ Gd реализуется [c.299]

В табл. 2—9 приведены значения точек Кюри для ряда Ф. в табл. 2—для ферромагн. соединений РЗМ и ферро-магн. З -металлов в табл. 3—для соединений 3 /-метал-300 лов и РЗМ с др. переходными металлами в табл. 4—для [c.300]

В индукционных печах используются вихревые токи, которые наводятся в металле, помещенном в переменное магнитное поле. Металл непосредственно нагрев ается благодаря своему омическому сопротивлению этим токам, а при ферромагнитных материалах ниже точки Кюри также дополнительно выделяется тепло в результате гистерезисных потерь. [c.59]

Применяются системы, в которых перед одним из ползунов размещен контейнер с излучателем (например, изотоп кобальта Со ), а на другом, противоположном ползуне, помещена счетная трубка (регистратор). Действие датчика основано на разнице в коэффициентах поглощения у-излучения расплавленными шлаком и металлом. Однако регуляторы такого типа относительно сложны и требуют принятия особых мер безопасности. Известны регуляторы, основанные на изменении магнитной проводимости нагретого металла при достижении точки Кюри, воспринимаемом магнитным датчиком, встроенным в ползун. [c.192]

Никель — металл серебристо-белого цвета, кристаллизующийся в решетку ГЦК с параметром а = 0,352 нм (при 20 °С) и полиморфных превращений не имеет. При температуре ниже 358 °С (точка Кюри) никель является слабым ферромагнетиком. Никель — прочный, высокопластичный металл, отличающийся высокой коррозионной стойкостью, повышенной температурой плавления и высокой каталитической способностью. Это обусловило его широкое применение в металлургии, машиностроении, электронике, медицине и других отраслях техники. [c.755]

В ферромагнитных сплавах Fe— Ni инварного типа велик уровень объемной магнитострик-ции — изменения объема за счет внутреннего магнитного поля. При нагреве происходит уменьшение магнитострикционной составляющей объема. Выше температуры точки Кюри магнитострикционные деформации полностью исчезают в связи с переходом металла в парамагнитное состояние. [c.833]

Все три эффекта усиливаются с увеличением частот переменного тока. При совместном их действии они могут усиливать или ослаблять друг друга. При уменьшении магнитной проницаемости нагреваемого металла (вблизи точки Кюри, для стали 800° С) поверхностный эффект выражен менее резко. [c.228]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Большое влияние, однако, на форму кривой I — f x) имеют температурные зависилюсти р и о. По достижении поверхностными слоями металла точки Кюри глубина проникновения растет, скин-эффект начинает перемещаться в глубь металла. В надлежащих условиях такой процесс может пройти при своем развитии всю толщину металла сквозная индукционная закалка стали х фошо известна специали-отам по термический обработке металла. [c.203]

М. в., как правило, существенно зависит от темн-ры (исключения составляют болыпинство ДМ и нек-рые ПМ — щелочные н отчасти щёлочноземельные и др. металлы, см. Парамагнетизм). М. в. ПМ уменьшается с темп-рои, следуя Кюри закону или Кюри — Вейса закону. В ФМ М. в. с ростом темп-ры увеличивается, достигая резкого максимума вблизи точки Кюри. М. в. антиферромагнетиков увеличивается с ростом темп-ры до Нееля точки, а затем падает по закону Кюри — Вейса. [c.650]

В свободном виде — мягкий серебристо-серый металл. Кристаллич. решётка гекса10нальная плотноупакованная с параметрами = 253,74 пм и с=555,8 пм. Плотность 9,314 кг/дм Гпл= 545 С, ок. 1950 С, геплоёмкость С , = 27,06 Дж/(моль К), теп.пота нлавлсния 16,88 кДж/моль. теплота сублимации 215,8 кДж/моль, теплота кипения 191, кДж/моль. Темп-ра Дебая 167 К. Ферромагнетик, магн. восприимчивость 154 10 (пря 20 О. точка Кюри 22 К. Уд. электрич. сопротивле)1ие 0,90 мкОм м (при 20 С), температурный коэф. электрич. сопротивления i,95 10 K (при О—100 С). Теплопроводность моно-кристаллич. Т. 14—24 Вт/(м К) (при 300 К), температурный коэф. линейного расширения 13,3 10 К (при 298 К), Тв. по Бринеллю Т. чистотой 99% 539,6 МПа. [c.171]

Ф. п. 2-го рола. Точка Ф. п. 2-го рода является особой для термодинамич, величия системы при прохождении этой точки первоначально устойчивая фаза более не соответствует никакому (даже метастабильному) минимуму свободной энергии и потому не может существовать. Явления перегрева и переохлаждения при Ф. п. 2-го рода отсутствуют. Примерами Ф. п. 2-го рода являются пе хо-ды в точке Кюри в ( рромагн. или сегнетоэлектрич. фазы, Х.-переход Hej в сверхтекучее состояние см. Сверхтекучесть), Ф. п. металлов в сверхпроводящее состояние в нулевом магн. поле. Особым видом Ф. п. 2-го рода являются критические точки системы жидкость—пар или аналогичные им критич. точки растворов. Ф. п. 2-го рода характеризуются аномальным возрастанием величин, характери- [c.272]

Табл. 2.— Точки Кюри соединенна редкоземельных металлов с ферромагнитными 3

Серебристый металл с гексагональной плотнейшей упаковкой кристаллич. структуры, параметры решётки а = 356 пм, с = 559,5 пм. = 1522 С, = 2857 "С (по др. данным, 2510 "С), плотн. 9,04 кг/дм уд. теплоёмкость с.= = 28,08 Дж/(моль К), уд. теплота плавления 19,90 кДж/. моль. Характеристич. темп-ра Дебая 0 =163 К. Ферромагнетик, маги, восприимчивость х = 263 10 (при комнатной тсмп-рс), точка Кюри 19,6 К. Уд. алектрич. сопротивление 0,85 мкОм м (при 20 "С), температурный коэф. линейного расширения ок. 12-10 К Ч Пластичен, при комнатной темп-ре возможны обжатия более чем на 20%. Тв. по Бринеллю Э. чистотой 98,2%—382,9 МПа, чистотой 99,6%—490,5 МПа. Модуль продольной упругости 73,4 ГПа (при 20 X), модуль сдвига 29,6 ГПа (при 20 "С). [c.624]

Металл Магнитная восприимчивость б. э. м. е. Магнитный момент, магнетоны Бора Точка Кюри, К Удел (.нее электросопротивление MIWM см Температурный коэффициент 1 й , град [c.597]

В ходе исследований магнетизма аморфных металлов инварный эффект обнаружили в сплавах на основе железа. На рис. 5.54 показаны типичные кривые ТКЛР аморфных1сплавов наосдове железа. Эти кривые отличаются от обычных дилатометрических кривых тем, что в диапазоне температур вплоть до точки Кюри температурный коэффициент линейного расширения очень мал. [c.175]

Вещества даже одного и того же химического состава в зависимости от кристаллического строения и фазового состава могут находиться в различных магнрпньк состояниях. Например, Ре, Со и Ni с кристаллическим строением ниже определенной температуры точка Кюри) обладают ферромагаитными свойствами, а выше этой температуры они парамагнитны. Переход из парамагнитного состояния в антиферромагнитное происходит при понижении температуры (ниже темпертуры Нееля Г ) и представляет собой фазовое превращение 2-го рода. У некоторых редкоземельных металлов между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагнитная область. [c.98]

На этом рисунке белые кружки — кислород темные кружки — ионы металла в тетраэдрических положениях заштрихованные — ионы металла в октаэдрических положениях. Ферриты представляют соединения окислов двух- и трехвалентных металлов типа М +(М +, М +)04 со структурой шпинели. Их плотность лежит в пределах от 3,8 до 5 г-см , а удельное электросопротивление достигает величины 10 в Ом-см. Выше точки Кюри ферриты становятся парамагнетикэхми. [c.144]

В сплавах железа с марганцем, где происходят уч а, и Y ie- -a-MapTeH HTHbie превращения, так же как и -объем, значительные изменения претерпевает и электросопротивление. Еще в работах [1, 2] показано, что в результате у->а-превращения электросопротивление уменьшается. Позднее было установлено, что электросопротивление также уменьшается и при образовании е-фазы, а при обратном е->у-превращении увеличивается, при этом электросопротивление е-фазы на 12% меньше, чем у. Увеличение содержания марганца на 1% повышает удельное электросопротивление а-сплавов на 45% и снижает точку Кюри на 10—15 градусов. Электросопротивление всех трех аллотропических форм марганца (а, р., у) вообще высоко по сравнению с другими металлами, оно уменьшается при переходе от а- к [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...