Закон Кюри—Вейса

Ф-ла (3) выражает Кюри — Вейса закон — зависимость магн. восприимчивости парамагнетиков от темп-ры в условиях взаимодействия магн. моментов. Здесь 9 = ХС — парамагн. темп-ра Кюри, к-рая, вообще говоря, не совпадает с из-за отклонений х от закона Кюри — Вейса при приближении к Г . Величина К определяется ф-лой [c.195]

Учет магнитного взаимодействия между атомами приводит к закону Кюри—Вейса Х =с/(7—9), где 0—постоянная для данного вещества величина. [c.306]

Для температур выше температуры Кюри получаем закон Кюри—Вейса для парамагнетиков х — — 0с)- [c.95]

Обозначения Ор — парамагнитная точка Кюри — постоянная закона Кюри — Вейса р ф — эффективный магнитный момент [c.592]

I — постоянные в законе Кюри—Вейса [c.605]

По данным [14] магнитная восприимчивость сплавов на основе иттрия при гелиевых температурах приближенно подчиняется закону Кюри.— Вейса. [c.799]

Для большого числа металлов и сплавов с локализованными или почти локализованными магнитными моментами температурную зависимость магнитной восприимчивости можно описать законом Кюри—Вейса [c.5]

Антиферромагнетики отличаются наличием определенной температуры (точка Нее-ля), выше которой они ведут себя как нормальные парамагнетики с восприимчивостью, убывающей по закону Кюри — Вейс-са [c.222]

Выше точки 0с диэлектрическая проницаемость зависит от температуры, как установлено, по закону Кюри — Вейса [c.31]

Проблема, однако, состоит в том, как связать Я, с температурой Кюри 0с. Согласно гипотезе молекулярного поля, уравнение (1.6.9) должно быть переписано в виде х = С(0 — СЯ). Видно,, что восприимчивость имеет особенность при 0 = СЛ. Если считать, что при этой температуре и ниже х" бесконечно, то мы можем иметь конечное значение спонтанной намагниченности в нулевом поле Н. Теперь мы можем сформулировать закон Кюри—Вейса [c.44]

Суммируя намагниченности подрешёток Ма и М ,, можно получить, что магн. восприимчивость X следует (при 7 >7 jv) закону Кюри—Вейса x= /(T—Q), где 6——С (а.- -у)12, т. е, 0<О. Полагая Я—О и нриравыи-вая детерминант системы однородных ур-ний (2) нулю, можно получить выражение д.пя темп-ры перехода Ti = y—a.) 2. Как видно из этих выражений, при а > О абс. значение 0 в АФМ должно быть существенно больше r v- Согласно опытным данным, 6 /7 дгж2- 3. Знаком и величиной 0 АФМ существенно отличаются от ферромагнетиков (ФМ), в к-рых [c.109]

ПМ и его восприимчивость % описывается в большинстве случаев законом Кюри — Вейса. При Т Т X с понижением темп-ры уменьшается из-за роста магн, упорядоченности. В АФМ различают х п Хх магн. восприимчивости вдоль и поперёк оси антиферромагнетизма — направления, в к-ром ориентируются векторы магн, нодрешёток при Т<.Т . [c.633]

М. в., как правило, существенно зависит от темн-ры (исключения составляют болыпинство ДМ и нек-рые ПМ — щелочные н отчасти щёлочноземельные и др. металлы, см. Парамагнетизм). М. в. ПМ уменьшается с темп-рои, следуя Кюри закону или Кюри — Вейса закону. В ФМ М. в. с ростом темп-ры увеличивается, достигая резкого максимума вблизи точки Кюри. М. в. антиферромагнетиков увеличивается с ростом темп-ры до Нееля точки, а затем падает по закону Кюри — Вейса. [c.650]

В обычно применяемых кристаллах типа KDP полуволновое напряжение можно значительно снизить, охлаждая кристалл до тсмп-ры, близкой к точке Кюри Тц. Электрооптич. коэф. этих кристаллов г изменяется с понижением темп-ры по закону Кюри — Вейса г=а Т- Т ). Поэтому uxi, пропорционально (Г—Гк). Дополнит, преимуществом охлаждённого устройства является то, что при работе вблизи точки Кюри увеличивается до неск. часов время, в течение К рого сохраняется записанный на поверхности потенциальный рельеф. Охлаждение применяется н в пространств. М. с. с оптич. записью. [c.183]

В совр. теории магнетизма существуют выходящие за рамки теории М. п. методы, позволяющие учитывать корреляцию между спинами. Эти методы привели к ряду новых результатов в термодинамике магн. свойств твёрдых тел. В частности, учёт флуктуаций даёт возможность получить одновременно как закон Кюри — Вейса, так и низкие (много меньше темп-ры Ферми) величины Тс для вырожденного газа электронов в ферромагн. металле, что вызывало существенные трудности в теории Стонера. [c.196]

Ландау, экспериментально (в основном) подтверждается имеющиеся расхождения связываются с дефектами кристаллич. структуры и флуктуац. эффектами. С позиций совр. теории фазовых переходов 2-го рода, теория Ландау не полностью учитывает нарастание флуктуаций параметра порядка т] при Г Поэтому она неверна в непосредств. близости к Т . В результате зависимости характеристик кристалла от Т оказываются вблизи неаналитическими. Область, где отклонения от предсказаний теории Ландау велики, в большинстве случаев узка, но тем не менее следует ожидать вблизи Г , напр., отклонений от закона Кюри — Вейса (см. Критические показатели). [c.478]

Параэлектрики типа смещения, теория Кокрена. Среди диэлектриков с высокой проницаемостью особое место занимают неполярные кристаллы с величиной е порядка 100 и выше. Характерными представителями таких диэлектриков являются, как уже отмечалось, рутил и перовскит. Для этих кристаллов характерна весь.ма большая электронная поляризуемость (е(оо)>5). Кроме того, диэлектрическая проницаемость кристаллов типа рутила и перовскита в сильной Степени зависит от температуры, причем температурный коэффициент диэлектрической проницаемости ТК е<0. В ряде случаев для описания температурной зависимости можно даже применять закон Кюри — Вейса. Например, в aTiOs зависимость г(Т) может быть описана в широком интервале температур формулой e(T) bl+ (T—0)- , если считать еь = 60, С=4-10 К и 0=—90 К, где еь — не зависящая от температуры проницаемость С — постоянная Кюри — Вейса 6 — температура Кюри —Вейса. [c.86]

Кристаллы с особенной температурной зависимостью диэлектрической проницаемости, описываемой законом Кюри — Вейса, относятся к параэлектрикам. Титанат кальция можно считать веществом, близким к параэлектрикам. От типичных параэлектриков типа смещения, к которым относятся, например, SrTiOj или КТаОз, СаТЮз, он отличается тем, что характеристическая температура 0 в ием меньше О К. [c.86]

Применяя теорию Ландау (см. 4.1), можно получить закон Кюри — Вейса для температурного изменения е, описать температурную зависимость Рс, объяснить петлю диэлектрического гистерезиса и другие нелинейные свойства сегнетоэлектриков. В деталях термодинамическая теория сегнетоэлектриков была разработана Гинзбургом [3] и Девонширом [4]. В разложениях термодинамического потенциала (4.5) и (4.6) в случае сегнетоэлектриче-ского ФП естественно считать параметром порядка поляризован-иость. В самом деле, выше точки Кюри Р = 0 (т] = 0), ниже Гк, где [c.102]

Рассмотрим температурную зависимость диэлектрической проницаемости (рис. 4.4,6). Характерный для неполярной фазы закон Кюри—Вейса слсдует из формул (4.5) и (4.8) [c.103]

Нелинейность параэлектриков. К ним относятся нелинейные диэлектрики, диэлектрическая проницаемость которых изменяется по закону Кюри—Вейса. Обычно параэлектриками являются сег-нетоэлектрики выше точки Кюри (см. 4.2), а также близкие к ним вещества (ЗгТЮз, КТаОз), которые при низких температурах не переходят в полярную фазу вследствие квантовых эффектов. [c.190]

В сегнетоэлектриках обычно диэлектрическая проницаемость велика, а вблизи ФП е достигает 10 —10 , что в принципе позволяет во много раз повысить удельную емкость электрических конденсаторов. Однако требования инженерной практики включают также термостабильность конденсаторов, что на первый взгляд не совместимо с законом Кюри—Вейса для г Т) (см. 4.2). Компромиссным решением является создание сложных систем сегнето-электрлческих твердых растворов с относительно сглаженным температурным ходом е. Соответствующий коэффициент качества должен связывать величину е, потери tg6 и температурный коэффициент е (/ KOHfl- e/(tg6-TK е)). В зависимости от конкретного применения сегнетоконденсаторов большой удельной емкости параметр /Сконд может усложняться. [c.256]

Коэффициент Mgg, как связанный с поляризацией, практически не зависит от температуры и примерно одинаков в параэлектрическо и сегнетоэлектрической областях. Коэффициент Z,, однако, как связанный с напряженностью поля Е, при росте е по мере приближения к точке Кюри также возрастает по закону Кюри — Вейса. Имеющееся в литературе экспериментальное значение разности Мзз — iHj2 ( /зз = Мц = vlf 22) для BaTiOg приведено в табл. И. [c.204]

Точка Кюри для неупорядоченного сплава лежит при — 153,2° [9]. Для точки Нееля сплава в упорядоченном состоянии даются значения —115° [51], —128,2° [9], —133,2° [70], —123.2° [69], а для парамагнитной точки Кюри —73.2° [70]. Соединение АизМпг антифер-ромагнитно с температурой Нееля 75°. В парамагнитной области магнитная восприимчивость этого соединения подчиняется закону Кюри — Вейса с парамагнитной точкой Кюри —153°. Намагничивание АизМпз при комнатной температуре с повышением напряженности магнитного поля до 15 000 э изменяется линейно [80]. [c.75]

Магнитные свойства. Полуторная окись УЬгОз является сильным парамагнетиком. Магнитная восприимчивость этого соединения составляет 6410-10- см 1атом УЬ [31]. Магнитные свойства УЬгОз в интервале 1,3—4,2°К изучали в работе [53]. По данным этого исследования точка Нееля УЬгОз отвечает 3 °К, согласно [61] —2,25 °К. Согласно [54] температура Кюри этого соединения отвечает —105°К. В интервале 4—300 °К магнитная восприимчивость УЬгОз изменяется не по закону Кюри — Вейса [5-5]. [c.645]

СТИ ферромагнетика по сравнению с тем, которое дает закон Кюри ). Поправки 5олее высокого порядка не согласуются с результатами, получаемыми из фор мулы (33.66), и поэтому вне высокотемпературной области закон Кюри — Вейс-— это не более чем весьма простой, но не слишком надежный способ экстраполяции высокотемпературно> о разложения в область, лежащую ниже по температуре. [c.333]

Антиферромагнетики обнаруживают лишь слабую намагниченность, зависящую от напряженности магнитного поля. Это обусловлено неполнотой компенсации магнитных моментов подрешеток. Магнитная восприимчивость аптиферромагнетиков возрастает с повышением температуры вследствие постепенного разрушения тепловым движением строгой попарно антипараллельной ориентации атомных магнитных моментов. При температуре называемой точкой Пееля, происходит полное разрушение магнитных подрешеток, и тело превращается в парамагнетик, подчиняющийся закону Кюри - Вейса (рис. 6.1,6). Значение точки Пееля может быть существенно различным, например хрома 420 К, а УС1з 30 К. [c.84]

Смотреть страницы где упоминается термин Закон Кюри—Вейса : [c.409] [c.490] [c.648] [c.654] [c.632] [c.663] [c.478] [c.641] [c.286] [c.307] [c.48] [c.89] [c.283] [c.284] [c.107] [c.600] [c.50] [c.290] [c.668] [c.52] [c.585] [c.585] [c.176] [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...