Оценка точки Кюри

Оценка точки Кюри [c.120]

Помимо пьезомодуля, значение которого зависит от кристаллографического направления, для оценки пьезоэлементов применяют коэффициент электромеханической связи К, характеризующий эффективность преобразования механической энергии в электрическую и наоборот (при прямом и обратном пьезоэффекте), а также механическую добротность Qm, определяемую потерями на внутреннее трение в. материале, от значения которой существенно зависит увеличение амплитуды колебаний элемента при резонансной частоте. Работоспособность пьезоматериалов определяется также значениями г,, tg б и точкой Кюри Тс. [c.558]

Из графика видно, что при 0< 7 < Гс (где Тс точка Кюри) меньшей свободной энергией обладает магнитная фаза. При Т = Тс свободные энергии обеих фаз уравниваются. Отсюда легко получить оценку для Тс [c.122]

Другой метод оценки основан на измерении температурного хода намагниченности в интервале температур, включающем точку Кюри [140]. [c.20]

Спиновый магнитный момент атома имеет в этом поле потенциальную энергию 1 7=—тЯ - Оценка напряженности молекулярного поля может быть проведена следующим образом в точке Кюри 0 тепловая энергия 0 к — постоянная Больцмана) электронного спина должна Оыть того же порядка, что и энергия взаимодействия магнитного момента электрона тв тв — магнетон Бора) с полем Я [c.15]

Измерения эффекта изменения от давления и объемной магнитострикции вблизи точки Кюри с экспериментальной стороны является весьма трудным делом. Такого рода исследования до сих пор не производились. Легче осуществить эксперименты по измерению эффекта влияния одностороннего растяжения на намагниченность насыщения вблизи точки Кюри. Используем данные измерений Д/ -эффекта, приведенные в 4 для приближенных оценок смещения температуры Кюри, вызываемого односторонним растяжением [по формуле (53)]. [c.143]

Влияние объемной магнитострикции на восприимчивость парапроцесса должно быть особенно велико в области точки Кюри, где эта магнитострикция достигает весьма большой величины. Оценка величины указанного влияния затрудняется из-за отсутствия данных о зависимости х от температуры. [c.151]

По оценкам Реслера и Розенцвейга верхняя температура цикла Тс выбрана равной ll f (точка Кюри для железа), а нижняя температура цикла л Та, равной 500°С. Общий к. п. д. установки, по их оценкам, невелик — около 15%. Тем не менее схема этой установки представляет определенный интерес, Так как установка не имеет движущихся механических частей и относительно проста и компактна, что позволило авторам этого предложения рассматт ривать ее в качестве возможной энергетической установки. [c.83]

Температуры нагрева были выбраны ниже точки Кюри - 740 и 750°С. Поскольку намагниченность для ферромагнетиков заметно меняется с температурой, особенно вблизи точки Кюри, для количественного определения содержания аустенита значения / j стали сравнивались с / J эталона при той же температуре. Эталоном служило армко-железо, для которого в исследованной области температур (до 760 С) образование 7-фазы не реализуется, и все изменение величины намагниченности может быть отнесено за счет влияешя температурного фактора. Как видно из рис. 12, изменение величины / с, вызванное образованием парамагнитной 7-фазы при нагреве до 750 С, весьма значительно по сравнению с эталоном. В связи с этим такой метод достаточно надежно может быть применен для анализа а -> 7-превращения даже при температурах, близких к точке Кюри. Оценки показьшают, что при поддержании постоянства температуры с точностью до 2°С погрешность в определении количества аустенита не превышает 3 %. Для предотвращения окисления и обезуглероживания зталвнный и исследуемый образцы подвергались гальваническому меднению (толщина слоя 40 -50 мкм). Такое покрытие не вызывало заметного изменения намагниченности образцов и поэтому не вносило дополнительных погрешностей в данные магнитометрических измерений. [c.37]

Общепринятым коэффициентом качества при оценке эффективности нелинейных оптических материалов является К нел-опт — = d ln . Поскольку модуль d возрастает возле точки Кюри, в области ФП повышается и /Снел-опт. Для импульсного и непрерывного режимов преобразования коэффициенты качества модифицируются соответственно К нел-опт — d P nln И К" нел-опт— где Ра — пороговая плотность лучевой мощности (выше которой кристалл разрушается, см. 2.3) х — теплопроводность кристалла. Выбор оптимальной рабочей температуры для иелинейных оп- [c.258]

III.3) спонтанный электрокалорический эффект может привести к изменению твхмиературы кристалла примерно на 1°. При нагреве кристалла из сегнетоэлектрической области он охладится за счет указанного эффекта, а при охлаждении из параэлектрической в сегнетоэлектрическую — нагреется на 1 . Заметим, что это изменение температуры позволяет непосредственно из знания теплоемкости кристалла оценить скрытую теплоту превращения. Теплоемкость BaTiOg при 120° составляет около 25 кал/мол. град., что дает значение А< 25 кап/моль, близкое к значению, приведенному на стр. 68. Оценка р по q = = —0,45 для BaTiOg приводит к значению / 46 000 в точке Кюри. [c.112]

Таким образом, из диэлектрических измерений следует, что процесс разрушения спонтанной поляризации внутри доменов при нагревании кристалла должен осуществляться при температуре Т= С З 600+ тЮОО К, которая правильно отражает порядок величины наблюдаемой в ВаТ Од точки Кюри ( 400°К), если учитывать приближенный характер метода оценки по величине константы закона Кюри [I]. [c.63]

Из теории движения доменных границ 5-73 известно, что даваемый ими вклад в сегнетозлектриков обратно пропорционален среднему размеру доменов, измеряемому в направлении смещения границ. Однако прямая зкспериментальная оценка роли доменных границ в динамической поляризации ВаТбОд до сих пор не представлялась возможной из-за больших трудностей измерения среднего размера доменов в пределах всего кристалла. Полученная нами зависимость (Т) дает, пожалуй, первую возможность опенить вклад доменных границ в кристалла. Для этого мы воспользуемся упомянутой выше зависимостью и тем фактом, что в точке Кюри исследуемых кристаллов принятому выше значению О а З Ю см соответствует gjj 7000. [c.69]

К более серьзным неточностям может привести оценка возможной разницы энергий различных конфигураций Бернала — Фаулера. Было найдено, что диэлектрическая проницаемость изменяется примерно обратно пропорционально температуре вплоть до температур жидкого воздуха. При более низких температурах диэлектрическая релаксация становится слишком слабой, чтобы можно было проводить точные измерения. Однако Джиок обнаружил, что вблизи температур жидкого воздуха у льда наблюдается некоторый тепловой гистерезис. Это показывает, что, возможно, не все конфигурации эквивалентны в смысле энергии. Кроме того, небольшая анизотропия, которой обладает лед, дает основание считать, что конфигурация, поляризованная вдоль гексагональной оси (т. е. с диполями, ориентированными вдоль гексагональной оси), имеет больший дипольный момент, или меньшую эиергию. Действительно, в направлении гексагональной оси диэлектрическая проницаемость приблизительно на 15% больше, чем в направлении какой-либо другой оси. Если считать, что этот эффект обусловлен разностью энергий конфигураций, то мы получим, что точка Кюри для льда [c.321]

Рей-Чаудхури [23J, исследуя никель, обнаружил щщиже-ние температуры Кюри лри дейртвии на него одностороннего растяжения. В своих опытах он старался обнаружить сдвиг излома кривой температурной зависимости электросопротивления R (t) (который соответствует точке Кюри) при действии растяжения на ферромагнитный образец. Однако полученная им величина указанного сдвига оказалась слишком большой она не согласуется ни с какими теоретическими оценками, и поэтому в достоверность результатов этого автора трудно поверить. [c.136]

Отметим попытку Лейпунского [29] дать оценку смещения точки Кюри из квантовых представлений. Он рассмотрел, как меняется величина обменного интеграла двух атомов водорода при малых изменениях расстояния между ними. Если принять, что температура Кюри пропорциональна обменному интегралу, из указанного рассмотрения вытекает, что точки Кюри никеля и железа при всестороннем давлении должны повышаться до величины порядка 10- град атм. Как увидим далее, по порядку величины это согласуется с оценкой, даваемой термодинамикой. В расчете Лейпунского, однако, знаки эффектов смещения точки Кюри от давления для N1 и Ре получились одинаковыми, тогда как согласно современным воззрениям они должны быть различными. Причина этого лежит в том, что автор принял (так же как и в модели Гейтлера — Лондона) экспоненциальную зависимость обменного интеграла от межатомного расстояния. Поэтому [c.138]

Слэтер [32], рассматривая ферромагнитное превращение как фазовый переход первого рода, воспользовался для оценки смеихения точки Кюри обычной формулой Клапейрона — Клау-зиса. Подставляя в нее приближенно вычисленные им скачки энтропии и объема в точке Кюри для никеля, он получил величину возрастания температуры Кюри от давления для этого металла 5 10 град1атм. Оценка, даваемая Слэтером, не точна, ибо в настоящее время известно, что ферромагнитное превращение не есть переход первого рода, а относится к переходам второго рода. Слэтер, кроме того, в своей работе [c.139]

На основании данных по дезактивации можно получить подобные оценки для первой кампании АЭС Шиппингпорт [13]. Известно, что на конец кампании в контуре присутствовало 29,6 кг шлама с активностью Со, равной 326 кюри. Следовательно, удельная активность коррозионной пленки (или отложений) равна И мккюри/мг. Средняя удельная активность циркулирующего шлама составляет около 20 мккюри/мг [13]. Вводя поправку на радиоактивный распад за время работы в течение 67 месяцев, получим, что отношение удельных активностей в отложениях и в циркулирующем шламе примерно равно 0,75. Если предположить, что коррозионная пленка образовалась из истинно растворенных примесей, то она должна иметь удельную активность порядка 0,75 активности шлама, а не величину [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...