Температура Кюри (точка Кюри)

У диэлектриков с искаженной решеткой и неплотной упаковкой ионов, таких как муллит, кордиерит, циркон, отмечается повышенный tg б, который имеет температурный рост за счет релаксационных потерь. У сегнетоэлектриков, характеризующихся большой зависимостью спонтанной поляризации, от температуры, диэлектрические потери велики и снижаются лишь при температурах выше точки Кюри. К этим диэлектрикам относятся титанаты бария, стронция, лития, кальция. Зависимость tg6 от температуры для сегнетоэлектриков показана на рис. 1.13. [c.26]

При повышении температуры вблизи точки Кюри начинается переход из тетрагональной в кубическую модификацию решетки, что сопровождается резким снижением проводимости (рис. 11.4). Величина у при температуре Т е составляет (10 10 ) 1/олг -см, а при Т >> о падает до значения примерно 1/ом -см. Проводимость очень зависит от концентрации легирующей примеси. [c.157]

Охлаждаемые ВТП имеют обычно герметизированный корпус из немагнитных сплавов с высоким удельным сопротивлением (например, из коррозионно-стойкой стали), внутри которого циркулирует вода (рис, 64). Конструкции, подобные показанной на рис. 64, б, применяют для контроля проката при температуре 900—1200 °С. Контроль при температуре выше точки Кюри позволяет исключить мешающее влияние вариаций магнитных свойств объектов на результаты контроля и может быть реализован в технологическом потоке. В конструкции, приведенной на рис. 64, а, использован сердечник из феррита с медными экранами для локализации магнитного поля. Этот тип ВТП способен работать при температуре до 100 °С. [c.128]

Ко вторым относятся термомагнитные сплавы на основе Ni—Си, Fe—N4 или Fe—Ni—Сг. Указанные сплавы применяются для компенсации в установках температурной погрешности, вызываемой изменением индукции постоянных магнитов или изменением сопротивления проводов в магнитоэлектрических приборах ио сравнению с тем значением, при котором производилась градуировка. Для получения ярко выраженной температурной зависимости магнитной проницаемости используется свойство ферромагнетиков снижать индукцию с ростом температуры вблизи точки Кюри. Для этих ферромагнетиков точка Кюри лежит между О и 100 С в зависимости от добавок легирующих элементов. Сплав Ni—Си при содержании 30 % Си может компенсировать температурные погрешности для пределов температуры от —20 до -f80 °С (рис. 9-15) а при 40 % Си — от —50 до +10 °С. Наибольшее техническое применение получили сплавы Fe—Ni—Со (компенсаторы). Достоинствами их являются [c.282]

Таким образом, консолидация наноструктурного Ni приводит к дополнительному значительному уменьшению стд и Тс по сравнению с измельченным в шаровой мельнице порошком, однако эта разница исчезает после высокотемпературного отжига при 723 К. Проведенные структурные исследования показали, что Ni как после измельчения в шаровой мельнице, так и после консолидации ИПД обладает наноструктурой с размером зерен около 20 нм. Тем не менее, эти состояния обладают различными магнитными свойствами. Как следует из анализа температурных зависимостей (Уа Т) для этих образцов (рис. 4.1 и 4.2), отношение намагниченностей образцов после измельчения в шаровой мельнице и отожженного при 1073 К равно 0,83. В то же время в случае наноструктурного Ni после ИПД это отношение только 0,7. Температуры Кюри этих образцов уменьшились на 13 К и 24 К соответственно. Таким образом, видно, что как намагниченность насыщения, так и температура Кюри этих образцов меньше, чем у хорошо отожженных образцов. Более того, в образце после ИПД эти изменения значительно больше. Все измерения выполнялись в аналогичных условиях. Таким образом, полученные результаты указывают на то, что обнаруженные значительные различия в магнитных характеристиках могут быть вызваны различиями в тонкой структуре, а также, возможно, в химическом составе образцов. [c.157]

Предполагается, что в Ni кристаллическая фаза (фаза 1) является, ферромагнитной с температурой Кюри Тс = 631 К. В то же время, зернограничная фаза (фаза 2) является парамагнитной (по крайней мере в исследованной в [268] области температур от комнатной до Т = Тс), точнее, может иметь температуру Кюри ниже комнатной. Это предположение можно объяснить тем, что специфический колебательный спектр зернограничных атомов приводит к увеличению их среднеквадратичных смещений. Последнее [c.159]

Энтропия фазы 1 вблизи температуры Тс — точки Кюри фазы 1 может быть представлена в соответствии с теорией фазовых переходов второго рода Ландау [270] в виде [c.160]

При температуре ниже точки Кюри в кристалле ферромагнетика возникают силы (имеющие квантовую природу), названные спинами молекулярного поля . Они стремятся обеспечить параллельную ориентацию элементарных магнетиков в определенных областях, становятся самопроизвольно намагниченными до насыщения. Это явление не зависит от наличия внешнего магнитного поля. [c.96]

На рис. 5.33 показано, как зависит константа одноосной магнитной анизотропии Ки от температуры отжига и его продолжительности. Основываясь на этих данных, можно заключить, что Ки появляется только при температурах ниже точки Кюри при высоких температурах Ки легко (т. е. за небольшое время) достигает насыш,ения, но при низких температурах, когда время релаксации большое, насыщения не происходит с понижением температуры [c.152]

Ранее уже говорилось о том,что если проводить термическую обработку в магнитном поле ниже температуры Кюри, то магнитные домены не существуют и, следовательно, стабилизации границ доменов не происходит. Однако, поскольку обычно магнитное поле в этом случае имеет постоянное направление, то возникает одноосная магнитная анизотропия, и в результате максимальная проницаемость получается большая, а начальная магнитная проницаемость не улучшается, на что мы уже обращали внимание. Для устранения этого недостатка предложен специальный метод термической обработки, в котором направление магнитного поля постоян- [c.164]

Условиями существования ферромагнетизма являются во-первых, атомы с незаполненными внутренними энергетическими уровнями (например, Зс(-уровни у Fe, Со, Ni) во-вторых, расстояния между атомами в решетке должны быть определенными в-третьих, ферромагнетизм существует только при температурах ниже точки Кюри, так как температура действует в направлении разупорядочения атомных магнитных моментов. [c.144]

Дополнительную сложность представляет наличие в пермаллоях, кроме изотропного упорядочения, еще одного процесса упорядочения — направленного. Направленное упорядочение заключается в локальной перестройке под действием внутреннего магнитного поля атомной структуры твердого раствора путем перемещения атомов на малые расстояния. При направленном упорядочении энергия системы понижается из-за расположения одноосных дефектов (например, пары атомов Fe—Ni) вдоль направления внутреннего магнитного поля (вектора спонтанной намагниченности М ). Процесс направленного упорядочения происходит при температурах ниже точки Кюри и в пермаллоях стремится выстроить все пары Fe-Ni в одном направлении, заданном спонтанной намагниченностью. [c.549]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков сильно зависит от температуры. С повышением температуры Р уменьшается и при некоторой температуре 7к, называемой сегнетоэлектрической точкой Кюри, обращается в нуль. Таким образом, при 7 >7 к тепловое движение разрушает сегнетоэлектрическое состояние и сегне-тоэлектрик переходит в параэлектрическое состояние. В параэлек-трической области зависимость е от температуры описывается законом Кюри — Вейсса [c.301]

Пьезокерамические материалы являются поликристалличе-скими твердыми растворами титаната бария, цирконата тита-ната свинца и т. д., которые в исходном состоянии являются изотропными диэлектриками и не обладают пьезоэлектрическими свойствами. Такие текстуры будут обладать пьезоэффек-том в результате предварительной поляризации, которая осуществляется под действием сильного внешнего электрического поля при температуре ниже точки Кюри. Электрическое поле приводит к переориентации доменов в текстуре в направлении вдоль силовых линий поля, а предварительная поляризация появляется при снятии поля и охлаждении материала. Следует отметить, что направление поляризации является для поляризованной керамики осью симметрии бесконечного порядка, а пьезоэлектрические свойства будут наблюдаться в текстурах, принадлежащих группам симметрии оо, оот, оо2. [c.236]

При низких температурах все спины параллельны, что и обусловливает магнитное насыщение. С увеличением температуры, вследствие возрастания теплового движения атомов и, таким образом, уменьшения степени упорядочения направлений спинов электронов в соседних атомах, напряженность магнитного поля ферромагнетиков, созданного сильным внешним магнитным полем, уменьшается. Таким образом уменьшаются магнитная восприимичи-вость, проницаемость, намагниченность при насыщении. Вблизи точки Кюри ферромагнетизм исчезает вначале медленно, а затем быстро, пока не достигается температура Кюри, и материал становится парамагнитным. Влияние температуры на ферромагнитные свойства железа, никеля и кобальта приведено на рис. 44, где по оси ординат отложено отношение намагниченности при температуре Т к намагниченности при абсолютном нуле, по оси абсцисс — отношение абсолютной температуры к температуре Кюри. Зависимость магнитного насыщения от температуры в указанных координатах описывается одной и той же для рассматриваемых ферромагнитных тел (Fe, Ni, Со) кривой. Температура Кюри равна Тбв"" С для железа, 360° С для никеля, 1150° С для кобальта и 16° С для гадолиния. Температура Кюри в действи- [c.65]

Для сегнетоэлектри-ков характерна сильная зависимость относительной диэлектрической проницаемости от напряженности электрического поля (рис. 2-7). Как видно из рисунка, эта зависимость наблюдается как при весьма низких температурах, так и при положительных. Но в приведенном примере при +130° С, т. е. при температуре выше точки Кюри, зависимость диэлектрической проницаемости от напряженности пропадает. [c.40]

Если деталь нагрета до температуры выше точки Кюри, то сиадание плотности тока ио мере удаления от поверхности детали будет соответственно значительно более пологим (кривая 2). [c.10]

При повышении температуры выше точки Кюри доменная структура и диэлектрический гистерезис постепенно исчезают под воздействием переменного или постоянного поля изменений е и tg б не обнаруживается, пьезоэлектрические, сво11ства не проявляются. Выше точки Кюри е и tg б имеют значения ниже, чем при Г < 0. [c.153]

Существует эмпирическое правило для определения минимальной для каждой детали остаточной намагниченности. Оно заключается в следующем. Деталь должна быть нагрета до температуры выше точки Кюри и охлаждена при отсутствии внешних источников магнитных полей (кроме поля земли). Затем достаточно чувствительным полемером или градиентометром необходимо измерить ее максимальную намагниченность в таком состоянии (можно в относительных единицах). [c.18]

Диэлектрические потери, наблюдаемые в сегнетоэлектриках, свя- 1аны с явлением спонтанной поляризации. Поэтому потери в сегнето- лектриках значительны при температурах ниже точки Кюри, когда наблюдается спонтанная поляризация. При температурах выше точки Кюри потерн в сегнетоэлектриках уменьшаются. Электрическое старение сегнетоэлектрика со временем сопровождается некоторым уменьшением потерь. [c.49]

Допустим, что соотношения между ординатами кривых fi au i и макс 2 при различных температурах для какого-то феррита такие, как это показано на рис. 9-11, а. Тогда при некоторой температуре ниже точки Кюри получится компенсация, и результирующая индукция насыщения В акс образца станет равной нулю. Эту точку называют точкой компенсации /коып- За точкой компенсации индукция в образце ферримагнетика меняет знак и затем становится равной напряженности внешнего поля (которое мало и в масштабе чертежа близко к нулю) в точке Кюри. У различных ферримагне-тнков точка компенсации может быть, а может и отсутствовать, как это видно, например, из рис. 9-11, б. [c.274]

К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель, и их различные сплавы при температурах ниже точки Кюри. Температуры точек Кюри для Fe, СО и Ni соответственно равны + 779°С, -f 1130°С,+ 358°С. Кобальт имеет наивысшую температуру точки Кюри (подробнее см. книгу Р. Бозорта Фе1зромагнетизм (Изд. иностранной литературы, Москва, 1956). [c.129]

Ферромагнетками называются парамагнетики, у которых относительная магнитная проницаемость при температуре, меньп1ей точки Кюри, ц,>1 и зависит от напряженности вненшсго магнитного поля. [c.220]

Сверхпроводниками назваются вещества, которые при температуре ниже точки Кюри практически полностью теряют электрическое сопротивление. Максимальная температура, при которой вещество еще остается в сверхпроводящем состоянии, называется температурой перехода в сверхпроводящее состояние Г.. [c.220]

Анализ спонтанной намагниченности наночастиц, выполненный в [347] в приближении молекулярного поля, показал наличие размерной зависимости температуры Кюри. Согласно [347], понижение температуры Кюри становится заметно для частиц с размером J < 10 нм для наночастиц с < / = 2 нм снижение Тс в сравнении с массивным металлом не превышает 10 %. Напротив, из результатов изучения термодинамики суперпара-магнитных частиц методом Монте-Карло [348] следует, что из-за отсутствия в них явно выраженного магнитного перехода нельзя говорить о каком-либо смещении температуры Кюри в зависимости от размера частиц. Действительно, переход наночастиц из суперпарамагнитного состояния в парамагнитное происходит плавно, без явно видимой резкой точки магнитного превращения. Измерения температуры Кюри наночастиц Ni d = = 2,1—6,8 нм) [349], намагниченности насыщения и температуры Кюри пленок Fe толщиной >1,5 нм [350], намагниченности насыщения наночастиц Fe d - 1,5 нм) [351] и Со (t/ = 0,8 нм) [352] показали, что эти величины в пределах погрешности измерений совпадают с таковыми для массивных металлов. Согласно [10, И], температура Кюри ферромагнитных частиц при уменьшении их размера до 2 нм не отличается от массивных металлов. Однако в [353] обнаружено понижение на 7 и 12 % для наночастиц Ni диаметром 6,0 и 4,8 нм соответственно. Следует отметить, что явление суперпарамагнетизма существенно затрудняет исследование размерных зависимостей коэрцитивной силы, намагниченности насыщения и температуры Кюри ферромагнитных наночастиц. [c.99]

Одноосную анизотропию, характеризуемую определенным значением Ки, можно устранить нагревом до температур выше точки Кюри. Однако, если после этого провести повторную термическую обработку в мапнитном поле с другим направлением, возникает новая ось легкого намагничивания и отвечающая ей одноосная анизотропия с тем же значением Ку,. [c.152]

На рис. 167 представлены результаты Саксмита для спл1ава в области упорядочения а-фазы тройной системы Fe—Ni—Al. Кривая о— Т для сплава, закаленного от температуры выше области упорядочения, обозначена поз. II. При охлаждении от температуры, превышающей точку Кюри, кривая идет несколько выше, что зависит от времени, в течение которого сплйв выдерживают в данном интервале температур. Сплав, отожженный в области образования упорядоченной структуры, дает кривую / таким образом, сверхструкту1ра обладает более высокой намагниченностью и более высокой точкой Кюри. Намагниченность при температуре несколько ниже 600° падает на- [c.309]

Магнитно-мягкие материалы намагничиваются до насыщения и пе-ремагничиваются в относительно слабых магнитных полях напряженностью 8...800 А/м (-0,1...10 Э). При температурах ниже точки Кюри эти материалы спонтанно намагничены, но внешне не проявляют магнитных свойств, так как состоят из хаотически ориентированных, намагниченных до насыщения доменов. Магнитно-мягкие материалы обладают относительно большими значениями магнитной проницаемости, малой коэрцитивной силой и относительно большой индукцией насыщения. Эти материалы отличаются малыми потерями на гистерезис и вихревые токи на один цикл намагничивания. [c.103]

Для большинства диэлектриков а и е не зависят от напряженности электрического поля Е и уменьшаются с ростом температуры Т. Особым классом диэлектриков являются сегнетоэлектрики, у которых е сильно меняется с изменением Е. При температурах выше температуры сегнетоэлектрической точки Кюри сегнетоэлектрик ведет себя как обычный диэлектрик. Характер зависимостей Р( ) и е Е) для обычных диэлектриков и сегнетоэлектри-ков показан на рис. 2,52. [c.159]

Ферромагнетиками называются парамагнетики с самопроизвольной намагниченностью, у которых относительная магнитная проницаемость при температуре, меньшей точки Кюри, ц 1 и зависит от нанряженности внешнего магнитного поля. [c.241]

В сплавах на железоникелевой основе роль никеля как легирующего элемента — в уменьшении магнитострикции по сравнению со сплавами на основе железа, а также в повышении чувствительности к термомагнитной обработке. При этом приходится мириться с уменьшением индукции насыщения. Наибольшее распространение получили сплавы с примерно равным содержанием железа и никеля (примером является состав Fe4oNi4QPj B ). Магнитные свойства железоникелевых сплавов являются промежуточными между свойствами сплавов на основе железа и на основе кобальта. Индукция насыщения таких сплавов составляет 0,7...1,0Тл, что выше, чем у типичных аморфных сплавов на основе кобальта. Они обладают низкими потерями на перемагничивание, высокой максимальной проницаемостью и очень низкой коэрцитивной силой. Наилучшее сочетание низких потерь и высокой максимальной проницаемости обеспечивает отжиг в продольном магнитном поле. Высокие значения начальной проницаемости, а также низкий уровень потерь на перемагничивание при высоких частотах, начиная с 10 кГц, получают с помощью отжига в поперечном магнитном поле или путем закалки от температур выше точки Кюри (для сплавов, в которых температура Кюри ниже температуры начала кристаллизации). [c.556]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...