Кюри соотношение

В силу принципа Кюри соотношения Онзагера для изотропных сред могут быть представлены в форме трех независимых групп линейных соотношений [c.56]

Константа Кюри С не зависит от температуры [см. уравнение (3.85)] и определяется основным состоянием атома, а для кристалла с некубической кристаллической решеткой зависит от ориентации его осей относительно внешнего поля. Соотношение (3.88) выполняется в том случае, когда возбужденные состояния иона не заполнены, в противном случае появляется дополнительный вклад в величину С. К счастью, у большинства переходных металлов низшее возбужденное состояние лежит [c.124]

Поскольку масса 1 кюри радия приблизительно равна 1 з, из этого соотношения следует, что из 1 т урана можно получить максимум 340 мг Ка . [c.218]

Ядра, в которых это соотношение нарушено, являются радиоактивными, причем ядра, имеющие избыток нейтронов, испускают электрон, а ядра, имеющие избыток протонов, — позитрон, т. е. электрон с положительным зарядом. Существование позитрона было предсказано Дираком в 1928 г. в результате анализа релятивистского квантовомеханического уравнения для электрона. В 1932 г. Андерсон обнаружил позитрон, изучая космические лучи при помощи камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле. В лабораторных условиях позитрон впервые наблюдал Жолио-Кюри, который в 1934 г. обнаружил возникновение искусственной радиоактивности при облучении легких ядер а-частицами. [c.20]

Можно ожидать, что этот метод будет давать удовлетворительные результаты в области, в которой теоретические соотношения не вызывают сомнения [30, 49], иначе говоря, при более высоких температурах, когда отклонения от закона Кюри еще сравнительно невелики. Этот метод также иногда подвергался критике. Главное возражение состоит в том, что он является слишком косвенным. Однако до настоящего времени именно с помощью этого метода получена наибольшая точность. [c.442]

Прежде всего рассмотрим вопрос о том, приводят ли формулы, рассмотренные в и. 32, к появлению эффекта упорядочения при определенной температуре. Из соотношения Лоренца [см. (7.15)] для температуры точки Кюри вытекает значение [c.518]

Линейный закон. Соотношения взаимности Онзагера и принцип Кюри [c.14]

Полученные соотношения выполняются и в окрестности точки Кюри для сегнетоэлектриков. [c.253]

СООТНОШЕНИЯ ВЗАИМНОСТИ ОНСАГЕРА И ПРИНЦИП КЮРИ [c.263]

Задачей теории критических показателей является определение числовых значений показателей исходя из модельных данных и установление различных соотношений между критическими показателями. Значения критических показателей характеризуют степень приближения к критической точке, а сравнение показателей различных моделей с экспериментальными данными позволяет судить о реалистичности рассматриваемой модели. Например, теория Ван-дер-Ваальса критической точки жидкость — пар и теория Кюри— Вейса для перехода ферромагнетик — парамагнетик приводят к следующим значениям показателей а = а = 0, 7=7 = 1, Р = 1/2, 6 = 3. Такие же не согласующиеся с опытом показатели дает теория Ландау фазовых переходов второго рода. Экспериментальные значения критических показателей для системы жидкость — газ аргона таковы а<0,4 а >0,25 7 = 0.6 . 7 = 1,1 р = 0,33 6 = 4,4. [c.177]

Прямое использование цикла Карно для измерения температуры обычно приводит к большим экспериментальным погрешностям. Поэтому разработаны практические методы воспроизведения термодинамической температуры, в которых связь между измеряемой величиной и температурой выводят на основе законов термодинамики или статистической физики. К числу таких соотношений относятся уравнение состояния газа, закон Кюри для парамагнетиков, зависимость скорости звука в газе от температуры, зависимость напряжения тепловых шумов на электрическом сопротивлении от температуры, закон Стефана — Больцмана. Температурные шкалы, установленные с использованием указанных соотношений, зависят от свойств термометрического тела, что приводит к появлению таких характеристик шкалы, как воспроизводимость и точность. Кроме того, некоторые шкалы основаны на приближенно выполняющихся закономерностях возникает понятие инструментальной температуры (магнитной, цветовой и т. п.), отличной от термодинамической. [c.172]

Для диамагнетиков х <0. для парамагнетиков % >0. Для особой подгруппы ферромагнетиков это простое соотношение (170) не соблюдается, и функциональная зависимость М от Н имеет нелинейный характер и не является однозначной. Все ферромагнетики имеют характерную кривую намагничивания и петлю гистерезиса. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков зависит от напряженности внешнего поля в то время как для диамагнетиков и парамагнетиков х почти не зависит от Я. С другой стороны, парамагнетизм и ферромагнетизм в отличие от диамагнетизма зависят от температуры, возрастая с ее понижением. Выше температуры точки Кюри ферромагнетики становятся парамагнетиками для каждого вещества имеется своя точка Кюри . [c.129]

Обобщенные потоки и термодинамические силы могут быть связаны так называемыми соотношениями Онзагера. Эта связь ограничивается принципом Кюри, запрещающим взаимную связь явлений различной тензорной размерности. [c.56]

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ, ПРИНЦИП КЮРИ И СООТНОШЕНИЯ ОНЗАГЕРА [c.11]

В смеси ферромагнитной и неферромагнитной фаз положение точки Кюри остается постоянным при изменении их количественного соотношения. Намагниченность насыщения такой смеси является линейной функцией количества присутствующей ферромагнитной фазы. Если сплав содержит две ферромагнитные фазы, то должны быть две точки Кюри и кривая о— Т может быть получена наложением кривых для двух фаз в том соотношении, в котором они находятся в сплаве. [c.305]

Единицей активности изотопа в радиоактивном источнике является распад в секунду (расп./се/с), т. е. число актов распада (ядерных превращений) изотопа, происходящих в единицу времени. Между ранее применявшейся единицей активности —кюри и этой единицей существует следующее соотношение I кюри = = 3,7- 10 ° расп./се/с. В качестве единицы плотности потока какого-либо вида частиц или квантов в стандарте установлена одна частица данного вида или квант в секунду на квадратный метр. Сокращенное обозначение единицы плотности альфа-част./ (сек-м ), бета-часг./ (сек-м ), нейтрон/ (сек-м ), гамма-квант/ (сек-м ). Для поглощенной дозы излучения установлена единица джоуль на килограмм, для экспозиционной дозы излучения — кулон на килограмм и т. д. Стандартом допускается также применение внесистемных единиц кюри, рада и рентгена. [c.17]

Соотношение между внесистемной единицей кюри и единицей СИ - беккерель I Ки — 3,700 10 " Бк (точно) (см. п. 2.4.1). [c.151]

Здесь 6 имеет размерность температуры и носит название температуры Кюри. Соотношение (5) показывает нам, что самопроизвольная намагниченность (приЯ==0) описывается функцией, одинаковой для всех материалов, если она выражена в долях ее значения при абсолютном нуле а температура— в долях температуры Кюри 0. На рис. 5 сплошной линией изображен график функции (5). На том же рисунке [c.22]

Для проектируемых рудников вводят понятие эквивалент-но-эманирующая поверхность (ЭЭП) [11]. За единицу ЭЭП условно принимают поверхность обнаженной руды площадью 1 с содержанием в породе 1 % урана. При этом предполагается, что уран находится в радиоактивном равновесии с радием и, следовательно, на 1 г урана приходится 3,4 кюри радия . 5ээп. выраженная в квадратных метрах, определяется соотношением [c.209]

Здесь величина к А порядка расщепления уровня. В этом случае М больше не является постоянным в течение адиабатического размагничивания и, следовательно, адиабатическая восириимчивость отлична от нуля. Предполагая, что справедлив закон Кюри и соотношение (29.10), и ис-.пользуя формулы (9.1) и (9.6), можно получить выражение для изменения температуры с полем вдоль изоэнтроинчоской кривой [c.462]

Обычно Rs JpRa и сильно зависит от температуры. С повышением температуры спонтанный коэффициент Холла Rs возрастает, достигая максимума в точке Кюри, а затем падает. В парамагнитной области температур эффект Холла определяется соотношением [c.738]

При 7 -> 0 К парамагнитные вещества должны обнаруживать принципиальные отклонения от закона Кюри (720). Из соотношения Максвелла для термомагннтноП системы д5/дН)г == — (дН/дТ)м и из (724) следует, что [c.363]

Допустим, что соотношения между ординатами кривых fi au i и макс 2 при различных температурах для какого-то феррита такие, как это показано на рис. 9-11, а. Тогда при некоторой температуре ниже точки Кюри получится компенсация, и результирующая индукция насыщения В акс образца станет равной нулю. Эту точку называют точкой компенсации /коып- За точкой компенсации индукция в образце ферримагнетика меняет знак и затем становится равной напряженности внешнего поля (которое мало и в масштабе чертежа близко к нулю) в точке Кюри. У различных ферримагне-тнков точка компенсации может быть, а может и отсутствовать, как это видно, например, из рис. 9-11, б. [c.274]

Подобный описанному эффект снижения Тс и наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Запрет теоремы Кюри относительно сочетаний термод инамических движущих сил различного тензорного характера в уравнениях для потоков не раопространяется на основное соотношение для скорости возрастания энтропии. [c.15]

ИЗОТОПНАЯ ХРОНОЛОГИЯ — определение абс. возраста горных пород, минералов, следов древпих человеческих культур и в целом Земли по накоплению в них продуктов распада радиоакт. нуклидов. Идея И. х. принадлежит П. Кюри (Р. urie) и Э. Резерфорду (Е. Rutherford). При И. х. учитывают, что радиоакт. распад каждого радионуклида проис.чодит с пост, скоростью. Оп приводит к накоплению конечных стабильных нуклидов, содержание к-рых D связано с возрастом t исследуемого объекта соотношением D — P 1), где Р — число атомов радионуклида, X — постоянная распада. Отсюда [c.121]

Парамагнитный вклад обусловлен различием интенсивностей зеемановских компонент переходов, возникающим вследствие разной населённости магн. подуровней исходного состояния, имеющих (в условиях термодинамич. равновесия) больцмановское распределение населённости. На пропорциональности этого вклада намагниченности среды см. Парамагнетизм) базируется исполь.эование М. для магн. измерении. Характер зависимости парамагнитного вклада от темп-ры и от магн. поля определяется соотношением между величиной магн. расщепления уровней осн. состояния /S.8 (II) и тепловой энергией kT. В области малых магн. полей и или) высоких гемп-р kT>S.S) парамагнитный вклад линейно зависит от магн. иоля и обратно пропорционален темц-ре (см. Кюри, закон). В области ни.яких темп-р и сильных магн. полей S kT) парамагнитный вклад, подобно намагниченности, испытывает магы. насыщение. В простейшем случае двукратного вырождения осн. электронного состояния атома эта зависимость описывается ф-цией вида th l SI2kT). [c.702]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

Домены в сегнетоэлектриках существуют при температурах, не превышающих некоторой температуры б, — температуры так называемой сегнето-электрической точки Кюри. При температуре 9 в сегнетоэлектрике происходит фазовый переход второго рода — кристалл переходит из сегнетоэлек-трического состояния в обычное диэлектрическое состояние. При сегнетоэлектрик ведет себя как обычный диэлектрик, причем зависимость его диэлектрической проницаемости от температуры в этой области температур описывается соотношением [c.89]

Соотношения (79.31), (79.32) дают формулировку закона Кюри -Вейсса, согласно которому начальная восприимчивость и индуцированное намагничение обратно пропорциональны величине Г — Гк , следовательно, критические показатели у и у теории Ландау, так же как и в приближении Брэгга - Вильямса и в теории газа Ван-дер-Ва-альса, совпадают и равны единице. При этом восприимчивость и индуцированное намагничение в ферромагнитной области вдвое меньше, чем в парамагнитной, при одинаковых значениях Г — Гк [c.432]

К, намагниченность насыщения 1,0 Тл. Магнитная кристаллическая анизотропия носит плоскостной характер. Введение азота до соотношения Sm2Fej7N3 g (5 колеблется от 0,2 до 0,4) сохраняет кристаллическую решетку, увеличивая ее тетрагональность, повышает температуру Кюри до 753 К и намагниченность насыщения до 1,5 Тл. Кроме того, увеличение тетрагональности решетки приводит к появлению одноосной магнитной кристаллической анизотропии с полем анизотропии приблизительно 80 кЭ. Таким образом, получаемый нитрид уже является перспективным материалом для изготовления из него постоянных магнитов. Из литературы известна следующая технология получения постоянных магнитов из этого соединения [4]. Порошок соединения 5т2ре(7 насыщают газообразным азотом при температуре 620...650°С под давлением около 100 кПа. При этом идет следующая реакция азотирования [c.534]

Диэлектрические свойства. На кристаллах KseNai-iBa2Nb50i5 исследовались температурные зависимости диэлектрической проницаемости вс, по которым затем определялась их температура Кюри (рис 6 1) Как следует из рисунка, она монотонно понижается от 576° (чистый НБН) до 480°С для кристаллов, полученных из расплава с ж = 0,6 По видимому, это связано с незначительным уменьшением сдвига сегнетоактивных ионов из симметричных положений, которые они занимают в параэлектрической фазе Это следует из соотношения, установленного для других ниобатов (гл 4, [32]), см также гл 8, 1 [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...