Температура Кюри критическая

Сущность термомагнитной записи сводится к тому, что после локального нагрева участка среды сфокусированным лучом света до температуры, превышающей критическую (например, температуру Кюри), намагниченность этого участка под воздействием слабого магнитного поля изменяет направление на противоположное, что эквивалентно записи бита информации. Для считывания такой записи можно также использовать различные устройства, выполненные на основе магнитооптических эффектов. [c.36]

Под действием обменных сил параллельная ориентация магнитных моментов атомов ферромагнитного вещества происходит в определенных областях, называемых доменами. В пределах домена материал в отсутствие внешнего поля намагничен до насыщения благодаря обменному взаимодействию отдельных атомов. Это взаимодействие действует только до определенной критической температуры, которая называется температурой Кюри. Выше температуры Кюри домены разрушаются и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Ферромагнитные вещества легко намагничиваются в слабых магнитных полях. Магнитная проницаемость и [c.86]

Антиферромагнетиками называют материалы, в которых во время обменного взаимодействия соседних атомов происходит антипа-раллельная ориентация их магнитных моментов. Так как магнитные моменты соседних атомов взаимно компенсируются, антиферромагнетики не обладают магнитным моментом, а характеризуются магнитной восприимчивостью, которая близка к восприимчивости парамагнетиков. Выше некоторой критической температуры, которая получила название температуры Нееля (аналогична температуре Кюри), магнитоупорядоченное состояние антиферромагнетика разрушается и он переходит в парамагнитное состояние. [c.87]

Существование электрического момента связано с изменением структуры сегнетоэлектрика в точках фазового перехода. Температура фазового перехода является критической для появления или исчезновения спонтанной поляризации сегнетоэлектрика и носит название температуры Кюри. Диэлектрическая проницаемость в точке Кюри достигает наибольшего значения, а выше этой температуры сегнетоэлектрические свойства исчезают. При снижении температуры ниже точки Кюри сегнетоэлектрические свойства появляются вновь. Однако сегнетокерамика не обладает пьезоэлектрическими свойствами. Они возникают только после того, как керамика будет подвергнута воздействию сильного постоянного электрического поля, в результате чего произвольно направленные диполи ориентируются под влиянием этого поля в одном определенном направлении. Этот процесс, носящий название поляризации, является характерным в производстве пьезокерамики. [c.195]

Линия МО — температура Кюри — соответствует превращению при охлаждении парамагнитного феррита в ферромагнитный и обратному переходу при нагреве. При нагреве эту критическую температуру обозначают A i, при охлаждении Аг . Однако эти критические точки соответствуют одной и той же температуре. [c.69]

Могут встретиться две крайние ситуации. Если температура Кюри ферромагнитного перехода 0 несколько выше критической температуры сверхпроводящего перехода (но не слишком), то [c.436]

Пусть г(Т) есть решение уравнений при температуре Т. Нетрудно видеть, что если л(0) = 0, то л(Г) = 0 если же л(0)>0, то г (Т) г (0). Следовательно, если сеть спонтанная намагниченность при абсолютном нуле, то эта намагниченность уменьшается с ростом температуры. Спонтанная намагниченность исчезает при некоторой критической температуре (температура Кюри) эта температура соответствует тому значению Т, при котором оба уравнения (13.45) удовлетворяются для С > /з и л = 0. Находим, что [c.313]

При охлаждении большинства магнитных материалов ниже критической температуры 0с (температуры Кюри) тепловое движение становится недостаточным, чтобы разрушить [c.41]

Температура Кюри см. Критическая температура магнитного перехода [c.443]

Фермиевское (контактное, сверхтонкое) взаимодействие II 281 Ферримагнетизм II 310, 311 восприимчивость II 326 (с) критическая температура (температура Кюри) II 311, 314 отличие от ферромагнетизма II 310, 311, 326 (с) [c.413]

В зависимости от физических условий удобно использование той или иной техники. Мы будем интересоваться поведением системы в широком интервале температур — от нуля Кельвина до температуры Кюри Тс. В окрестности Т в так называемой критической области, удобным оказывается использование техники с обобщенными блоками, а при низких температурах — удобен второй вариант диаграммной техники (с блоками). [c.36]

Физическая причина, вызывающая столь значительное дополнительное рассеяние света вблизи критической точки Кюри, состоит в том, что в этой температурной области возникают большие тепловые флуктуации некоторой характерной величины т], которая фигурирует в теории фазовых переходов второго рода, развитой Ландау, и служат там количественной мерой степени упорядоченности [107, 51]. Флуктуация величины г приводит к тому, что в кристалле, например, оказываются возможными появление и исчезновение областей, свойства которых отличны от свойств кристалла при равновесной температуре Т. В качестве параметра т] могут быть выбраны различные характеристики среды. Для уяснения физического смысла г укажем на некоторые примеры. Так, в сегнетоэлектриках в качестве характерного параметра г обычно может быть выбрана компонента спонтанной поляризации Р . Флуктуация Y] в этом случае вызовет появление и исчезновение малых областей спонтанной поляризации при температуре выше температуры Кюри, т. е. где в равновесном состоянии такое явление невозможно. [c.61]

Для фазового перехода второго рода вдали от критической температуры Кюри, когда [51] г 1 =—Л/С, формула (32.1) переходит 105] в [c.400]

Вейса закон для С.). Температура Кюри — Вейса совпадает с критической темп-рой Гс для фазовых переходов второго рода и Т КТс для фазовых переходов первого рода. [c.675]

Кристаллические системы 16 Критическая температура сверхпроводящего перехода 262 Куперовские пары 269 Кюри температура 301, 334 [c.383]

Кроме кристаллов фазовый переход второго рода наблюдается в жидком гелии вблизи абсолютного нуля. Фазовым переходом второго рода являются также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. С формальной точки зрения можно также считать фазовым переходом второго рода превращение жидкой фазы в газообразную или, наоборот, в критической точке, поскольку в критическом состоянии [c.142]

Упорядочение атомов в сплавах. Этот тип переходов встречается очень часто в сплавах металлов, а иногда и неметаллов. Сущность этого перехода можно уяснить из следующих соображений. Пусть, например, в кристалле сплава состава АзВ, кристаллическая решетка которого выше некоторой критической температуры Тс, называемой обычно точкой Кюри — Курнакова, является, скажем, ГЦК решеткой, ниже этой температуры атомы А перемещаются преимущественно в центры граней (а-позиции), а атомы В — в вершины кубов (р-позиции). Это будет означать, что выше Тс атомы разного сорта будут размещаться по узлам ГЦК решетки неупорядоченно (хаотически), а ниже — избирательно, упорядоченным образом. При этом решетка превратится из ГЦК решетки в простую кубическую, но с базисом, состоящим из трех а и одного р узлов. В результате такого перехода изменится симметрия кристалла. Нередко изменение симметрии сопровождается и объемными изменениями. Очевидно, что в этом случае переход может быть н непрерывным и скачкообразным, т. е. быть переходом как I, так и II рода. Несколько подробнее эти переходы будут рассмотрены далее на основе статистической теории. [c.261]

Термообработка (закалка, отпуск и нормализация). Закалка увеличивает главным образом остаточную индукцию материала. У сплавов, содержащих свыше 18 % Со (т. е. имеющих повышенную температуру точки Кюри), закалку проводят в магнитном поле. Термомагнитную обработку, т. е. закалку в магнитном поле, имеет смысл применять только к материалам, способным выделять однодоменные удлиненные ферромагнитные частицы, заключенные в немагнитной или слабомагнитной матрице. Обработка эффективна лишь при условии, что температура, при которой сплав становится пластичным и способным к диффузионным процессам, лежит ниже температуры точки Кюри. Кроме того, необходимо, чтобы критическая скорость охлаждения была мала и магнитная текстура успевала возникнуть за время закалки. [c.104]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

Подобный описанному эффект снижения Тс и наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

Сплавы N1—Ре обладают большей магнитной проницаемостью, чем сплавы N1—Си, но очень чувствительны к изменению содержания ннке-зя (изменения его содержания на,0,25 % изменяет температуру Кюри на 10 С), а при охлаждении шунта до критической температуры возникает опасность внутриструктуряых превращений и связанного с этим необратимого ухудшения термомагнитных свойств. Для понижения критической температуры в состав сплава вводят присадку хрома. Однако введение хрома заметно понижает магнитную проницаемость сплава. [c.223]

Высокая чувствительность сплава N1—Ре к содержанию никеля требует строгого выдерживания процесса плавки. Поэтому получение заданной температуры Кюри достигается легче при металлокерамической технологии. Сплавы N1—Ре все же являются основным материалом для изготовления термокомпенсаторов. Наибольшее применение находит сплав Н38Х14 (компенсатор), обладающий критической температурол около —80 С и хорошими технологическими свойствами, [c.223]

Согласно (3.34), для ферромагнетиков с температурой Кюри 500—1000 К критический линейный размер частицы, при котором ферромагнетизм исчезает и происходит переход в суперпа-рамагнитное состояние, составляет примерно 1 нм. Фактически энергия обмена несколько меньше поэтому величина 5,, может быть немного больше, чем следует из оценки по (3.34). Для типичных ферромагнетиков переход в суперпарамагнитное состояние возможен, когда размер частицы становится меньше 1— 10 нм. [c.96]

Вторая физическая система, которую мы будем рассматривать в 78, 79, это намагничивающееся вещество, которое при температурах ниже некоторой характерной для данного вещества — температуры Кюри Тк — является ферромагнетиком. В отсутствие внещнего поля он обладает спонтанным намагничением М, а при Т> Тк теряет ферромагнитные свойства и ведет себя как парамагнетик (М = 0 при Н= 0). Несмотря на то, что физические процессы в системе жидкость — газ не имеют ничего общего с процессами в магнетике, существует далеко идущее формальное сходство между поведением параметров, характеризующих эти две системы. В частности, спонтанное намагничение весьма сходно с разностью р — рг — обе эти величины стремятся к нулю при Г - Гк — о и не существуют при температурах выще точки перехода. В связи с этим принято характеризовать скорость убывания М по мере приближения к критической температуре критическим показателем, обозначаемым тем же символом Д что и в формуле (76.1) [c.410]

Эта температура, ллшълвиля температурой Кюри Т , определяет критическую точку с координатами (Гс. SS Мс = 0). Свойства вещества в этой точке и ее окрестности очень похожи на свойства вблизи критической точки конденсации. Ниже мы обнаруживаем существование не равного нулю значения М даже при нулевом значении магнитного поля. Такая спонтанная намагниченность возникает благодаря межмолекулярным взаимодействиям, которые при зтих условиях приводят к частичному упорядочению спинов. Ниже изотермы также имеют горизонтальный участок. Однако в отличие от фазового перехода жидкость — пар только две крайние точки этого участка изотермы соответствуют физическим состояниям — в данном фазовом переходе мы не имеем двух сосуществующих фаз (хотя отметим, что наличие доменов в реальном ферромагнетике при температурах ниже имеет некоторую аналогию с сосуществованием фаз). [c.325]

В. Ферримагнетики (ферриты) — твердые тела, образованные комплексными солями переходных металлов, например, МпО РезОз РеО-РегОз СоО РваОз и др. При температуре ниже температуры Кюри, которая для указанных выше соединений, соответственно, равна 593, 863 и 793 К, ферриты состоят из нескольких магнитных подрешеток, магнитные моменты которых полностью не компенсируются. При возрастании внешнего поля от некоторого критического, магнитный момент возрастает линейно с ростом поля до другого критического значения, при котором наступает насыщение. [c.103]

Критическая температура Твыше которой исчезает магнитное упорядочение, в ферро- и ферримагнетиках называется температурой Кюри, а в антиферромагнетиках — температурой Нееля (последняя часто обозначается через [c.314]

Температура Кюри см. Критическая температура магнитного перехода Критическая температура сегнетоэлектрп-ческого перехода Температура Нееля II 314 Температура Ферми I 51, 52 Температура Эйнштейна II 91 Тензор деформации II 72 Тензор проводимости I 243 [c.410]

Таким образом, температурная зависимость описывает изменение хаотичности магнитной системы или сплава. При очень высоких температурах, когда стремится к нулю, рассматриваемый ансамбль совершенно неупорядочен. При понижении температуры возникает ближний порядок (в пределах одной-двух постоянных решетки). При более низких температурах величина становится очень большой и описывает критические флуктуации спина или концентрации. Температура, при которой длина обращается в бесконечность, соответствует установлению дальнего порядка — это есть критическая температура перехода порядок — беспорядок Гс (в ферромагнетике это температура Кюри, в антиферромагнетике — температура Нееля). При температурах ниже Гс предельное значение Гоо [см. формулу (1.34)] оказывается отличным от нуля, и система находится в упорядоченном состоянии. [c.41]

Ферромагнетизм, рассмотренный в предыдущем параграфе, представляет собой типичный пример так называемых кооперативных явлений, которые соответствуют, вообще говоря, наличию в системе определенного упорядочения, обусловленного взаимодействием частиц. Спонтанная намагниченность является следствием упорядоченности, поддерживаемой взаимодействием атомов. Она максимальна при Т = 0° К, уменьшается с повышением температуры и обращается в нуль при критической температуре Тс, называемой температурой Кюри (фиг. 110). Выше критической температуры система становится парамагнитной, так как упорядочение разрушается тепловым движением и уже не обладает свойством самоподдерживания. На языке термодинамики это -означает, что при высоких температурах в выражении для свободной энергии доминирует член, зависящий от энтропии. При этом более вероятной будет неупорядоченная конфигурация, соответствующая более высокой энтропии. При низких темпера- [c.330]

Кристаллическая решетка а-железа — объемноцеп грнрованный куб с периодом решетки 0,28606 нм. До температуры 768 "С а-железо магнитно (ферромагнитно). Критическую точку (768 С), соответствующую магнитному превращению, т. е. переходу из ферромагнитного состояния в парамагнитное называют точкой Кюри и обозначают А,,. [c.117]

На кривых охлаждения и нагревания наблюдается остановка при температуре 1539° С, соответствующая температуре затвердевания и плавления чистого Ре. После затвердевания Ре находится в виде модификации б (а), имеющей кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Дальнейшее охлаждение Ре до температуры 1392° С-, (точка Аг приводит к образованию модификации уРе, имеющей кристаллйЧеское строение К12 с параметром решетки 0,36 нм. Модификация у-Ре существует до температуры 911° С, при которой происходит переход в немагнитную модификацию а(р)-Ре с кристаллической решеткой К8 и параметром решетки 0,28 нм. При температуре 768° С (точка Кюри Аг немагнитное а((3)-Ре переходит в ферромагнитное а-Ре, также имеющее кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Критическая точка А , или Ас, соответствует [c.57]

Явление, напоминающее критическую опалесценцию, происходит также вблизи температуры фазового перехода второго рода. Как показали И. А. Яковлев п др. , в узком температурном интервале (ЛТ при фазовом переходе второго рода в кварце интенсивность рассеянного света возрастает Ю" раз по отношению к интенсивтюстп света, рассеянного по обе стороны от температуры перехода. Это явление хороню объясняется и количественно описывается теорией рассеяния света, развитой акад. Гинзбургом при фазовых переходах второго рода в области критической точки Кюри. [c.311]

При 768° С горизонтальная площадка не является следствием полиморфного превращения, поскольку кристаллическая решетка при этой температуре не перестраивается, но при 768° С npoii xoAHT магнитное превращение железа. При температуре выше 768° С железо становится немагнитным таким обргзом, для железа температура 768° С является точкой Кюри, Температуры, соответствующие превращениям з равновесных условиях, отвечают критическим точкам, обозначаемым А2, А , А . [c.51]

Для производства сплавов с высокой коэрцитивной силой используют в качестве основы сплав типа ЮНДК35Т5, содержащий 34—35 % Со. Однако для получения особо высокой коэрцитивной силы этот сплав требует существенного изменения общепринятого технологического процесса его производства, а именно отказ от привычного кислого кварцевого плавильного тигля и замены его основным магнезитовым или алундовым тиглем изменение режима термомагнитной закалки путем введения процесса изотермической магнитной обработки. При изотермической магнитной обработке изделие, находящееся в магнитном поле, охлаждают с критической скоростью (при которой магнитные свойства не меняются) от температуры 1250 °С до температуры, близкой к точке Кюри, после чего прекращают отвод тепла. Вследствие этого фазовые превращения протекают при практически постоянной температуре. Возможно, что при этом создаются наиболее благоприятные условия для процесса дисперсионного твердения сплава. Не [c.107]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...