Кюри константа

Намагниченность насыщения, температура точки Кюри, константы магнитной кристаллографической анизотропии, магнитострикция насыщения — все это относится к основным магнитным свойствам, связанным со строением вещества. Эти свойства зависят только от основного химического состава и не зависят от структуры вещества. Поэтому их называют структурно-нечувствительными. Магнитная проницаемость, коэрцитивная сила, остаточная намагниченность, весь ход кривой намагничивания и вид петли гистерезиса зависят от структуры вещества. Эти свойства называют структурно-чувствительными. [c.12]

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Константа Кюри С не зависит от температуры [см. уравнение (3.85)] и определяется основным состоянием атома, а для кристалла с некубической кристаллической решеткой зависит от ориентации его осей относительно внешнего поля. Соотношение (3.88) выполняется в том случае, когда возбужденные состояния иона не заполнены, в противном случае появляется дополнительный вклад в величину С. К счастью, у большинства переходных металлов низшее возбужденное состояние лежит [c.124]

И, кроме того, константа Кюри для МАС в три раза выше, чем для ХМК. [c.127]

Эта зависимость впервые была установлена П. Кюри п носит название закона Кюри. Величина С представляет собой некоторую константу, получившую название постоянной Кюри. [c.324]

С—нормировочная константа Кюри, кривая А—закон Кюри, кривая В—температура вырождении 7 о = 5°К, кривая С—температура вырождения 7 о = 0,45° К. [c.816]

Приведены также значения g-фактора и первой константы анизотропии Ki для монокристалла того же состава. Температура Кюри = 613 К. Измерения в интервале температур от 223 до 283 К проводились на частоте 23,6 ГГц, а в интервале от 293 до 553 К — на частоте 9,25 ГГц [64, 65] [c.711]

V — объем частицы 5 — константа анизотропии формы числа на кривых соответствуют отношением температуры t к температуре Кюри 0 [c.209]

В первой части гл. 5 (ее можно назвать теоретической) описаны закономерности, связанные с магнитными константами (магнитный момент, точка Кюри, магнитострикция), процессы намагничивания, анизотропия, дано обоснование способов оптимизации гистерезисных магнитных свойств. Во второй части — рассматриваются основные группы, магнитномягких и других материалов магнитной природы (инвары, сплавы с высокой магнитомеханической связью), а также области и перспективы их практического использования. [c.17]

На рис. 5.33 показано, как зависит константа одноосной магнитной анизотропии Ки от температуры отжига и его продолжительности. Основываясь на этих данных, можно заключить, что Ки появляется только при температурах ниже точки Кюри при высоких температурах Ки легко (т. е. за небольшое время) достигает насыш,ения, но при низких температурах, когда время релаксации большое, насыщения не происходит с понижением температуры [c.152]

Для однодоменных кристаллов размагничивание идет только в результате вращения векторов намагничивания. Размер однодоменных кристаллов определяется формой кристалла, параметром кристаллической решетки и магнитными характеристиками (точкой Кюри в, константой анизотропии К и намагниченностью насыщения Ms). Для железа диаметр однодоменного кристалла равен 0,05 мкм. [c.551]

Вейсса 7 о 545°С, константа Кюри —Вейсса С 1,88 10 К. Диэлектрическая проницаемость вдоль оси с при Гк составляет 4,6 10 при 30°С она равна 90. Ход температурной зависимости диэлектрической проницае мости указывает на то, что при Тк происходит фазовый переход первого рода [c.244]

Клаузиуса — Моссотти уравнение 129, 130 Конвенция метра 38 Кюри закон 124, 125 — константа 124 [c.444]

Блини показал [109], что сверхтонкая структура приводит к появлению в выражении для восприимчивости только членов, содержащих 1/Т и более высокие степени Т для любого направлепия в кристалле. Поэтому константа Кюри не изменяется и нет необходимости Jшoдить вейссовское Н. Если использовать разложение в ряд [c.466]

Основные физические рвойства электротехнической стали следующие температура Кюри 0 = 768° С, намагниченность насыщения при 20° С = 2,15 тл (21 580 гс), плотность 7,874 г/см , константа магнитной кристаллической. анизотропии /С = 4,2-10 джУм (4,2-10 эрг/см ), константа магнитострикции может изменяться от 5-10 до —5-10 . Удельное электросопротивление р и магнитная проницаемость .i зависят от содержания в стали примесей, которое может изменяться в зависимости от способа ее получения и условий термической обработки. [c.132]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

Соединение Плот- ность, г/см Температура Кюри, " С Намагп и-ченность насыщения лрн 20 С, Тл Константа анизотропии, МДж/м Намагниченность поля анизотропии Wg, МА/м [c.84]

Значительные трудности возникают при конструировании СВЧ устройств дециметрового и миллиметрового диапазона волн. Основные трудности на длинных волнах связаны с естественным ферромагнитным резонансом. Как известно, при увеличении длины волны напряженность резонансного поля уменьшается. При достаточно длинных волнах размагничивающие поля оказываются равными внешнему полю. При этом внутреннее поле в образце обращается в нуль. В этих условиях возникает доменная структура, а, следо вательно, и вторая область дисперсии, связанная с процессами вращения векторов намагниченности доменов, с естественным ферромагнитным резонансом. Эксперименты и расчеты показали, что верхняя граница естественного ферромагнитного резонанса зависит от намагниченности феррита и от его поля анизотропии. Поэтому для решения, ,проблемы длинных волн необходимо уменьшение намагниченности и анизотропии ферритов. В ряде случаев этот путь привел к существенным достижениям в области низких частот. В результате замены ионов железа ионами алюминия и хрома были созданы ферриты-алюминаты и ферриты-хромиты магния, со-нетающие малую намагниченонсть и малую константу анизотропии со сравнительно высокой точкой Кюри. Однако по мере уменьшения намагниченности эффективность работы устройств падает. [c.42]

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

Магн. термометр на основе парамаги. соли является вторичным. Его калибруют, определяя константы в законе Кюри пли Кюри — Вейса др. методом по другому термометру), обычно в области темн-р 2—О,,5 К. Точность измерения магн. темп-ры в этом диапазоне не превосходит 0,1%. [c.663]

Особенности магнитного резонанса в металлических ферромагнетиках обусловлены наличием в них электронов проводимости. Благодаря скин-эффекту индуцированная высокочастотным магнитным полем намагничивае-мость неоднородна по объему образца, что ведет к уширению линии ФМР-поглощения. По порядку величины ширина линии равна Дсо == =[Х0с(а/5) 1 , где 9с = (2я РвЛ)/аШа х— константа порядка температуры Кюри А — параметр обменного взаимодействия Мо — намагниченность насыщения а — постоянная решетки б — глубина проникновения электромагнитного поля в металл. Количественные оценки показывают, что обменное взаимоден-. ствие электронов расширяет линию ФМР примерно до 10 А/м при комнатной темп атуре, [c.182]

Свойства ферритов, как и любых других твердофазных материалов, можно разделить на две группы объемные, или структурнонечувствительные, и структурно-чувствительные. Объемные свойства определяются химическим составом и типом кристаллической структуры феррита, а структурно-чувствительные — несовершенством (дефектами) электронной и кристаллической структуры. К первой категории относят константу кристаллографической анизотропии, магнитострикцию, точку Кюри, удельную теплоемкость, диэлектрическую проницаемость, намагниченность насыщения и т. д. В качестве примера структурно-чувствительных свойств рассматривают электропроводность, теплопроводность, форму петли гистерезиса, прочность и др. Однако указанное деление весьма условно, поскольку трудно указать такое свойство, которое бы абсолютно не зависело от степени или несовершенства электронной и кристаллической структур з1 ферритов. Действительно, константа кристаллографической анизотропии Ki постоянна для моноферритов фиксированного состава [1]. Для твердых растворов ферритов величина Ki сильно зависит от несовершенств, какими являются флуктуации химического состава в объеме материала. Эта зависимость должна особенно отчетливо проявиться у кобальтсодержащих ферритов. Теплоемкость при температурах, близких к температуре фазового превращения (точка Кюри — у феррошпинелей, точка компенсации — у ферритов со структурой граната), становится настолько чувствительной к химическим неоднородностям материала, что может служить характеристикой последней [2]. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...