Функция крутая

Спектр электронов внешнего пояса круто спадает по мере увеличения энергии электронов (примерно как Е- ). Спектр протонов внутреннего пояса также аппроксимируется степенной функцией Е с показателем степени п=1,4- 1,8. [c.265]

Энергию (IV.21) или энергию связи (IV.20) как функцию Z тл N (считая, что Z к N могут меняться непрерывно) можно представить гладкой поверхностью (поверхность энергии связи), построенной над плоскостью ZN. Поправочный член 8 (А, Z) пока опустим. Поверхность энергии связи образует долину при N = Z в области малых Z, а при больших Z долина смещается (загибает) до N = = 1,55 Z. По обеим сторонам долины энергетическая поверхность круто поднимается вверх. В этой долине и располагаются стабильные ядра, свойства которых остаются неизменными во времени. [c.144]

Так как п>т, то из (2.14) следует, что энергия сцепления, в основном, определяется потенциалом сил притяжения, а потенциал сил отталкивания является лишь небольшой добавкой к нему. Это связано с тем обстоятельством, что потенциал сил отталкивания возрастает столь круто при уменьшении г, что его вклад в полную энергию в минимуме функции U( г) становится относительно малым. [c.63]

Так как этот интеграл вычислить трудно, то используют тот факт, что вблизи Е=Еу функция Ферми очень круто падает вниз. Произведя разложение в ряд, получают [c.180]

Метод крутого восхождения. При использовании этого метода в отличие от градиентного корректировка направления производится не после каждого следующего шага, а по достижении в некоторой точке х на данном направлении частного экстремума целевой функции (рис. 6.9) аналогично методу Гаусса — Зайделя. Важной особенностью процедуры крутого восхождения является также регулярное проведение статистического анализа промежуточных результатов на пути к оптимуму. [c.130]

Результаты измерений оказались следующими оптическая функция возбуждения в большинстве случаев круто возрастает, начиная от потенциала, соответствующего энергии возбуждения ( критического потенциала"), затем достигает более или менее острого максимума, после чего монотонно спадает. Наблюдаются и отступления от этого характерного хода функции иногда [c.444]

В первом случае возбуждение начинается с энергий, практически совпадающих с энергией возбуждения (см, 79). Функция возбуждения, как правило, круто возрастает, начиная с критического потенциала Во втором случае возбуждение имеет место лишь при энергиях, значительно превышающих энергию возбуждения (при энергиях порядка тысяч электрон-вольт). [c.454]

Во всех уравнениях (1)—(4) коэффициенты i, 21 Pi. 1 27 Vi. 72. А, В, С суть величины, зависящие от геометрических размеров вала и приложенных к нему нагрузок, а К i, К 2 — коэффициенты, характеризующие податливость опор I — номер опоры). В частности, если податливость одной из крайних опор значительно превосходит податливость остальных, то функция U имеет вид длинного почти прямолинейного оврага с крутыми склонами . [c.30]

Переходная функция не имеет обычно крутого фронта и Л (0) = 0. [c.170]

Существенно, что реологическая функция, показанная на рнс. 7.20, встречается у реальных материалов только при довольно высокой температуре. С понижением температуры ее характер становится все более крутым (рис. 7.22, а) можно предположить. [c.188]

Мерой раздельного резерва времени может служить коэффициент а, показывающий среднюю скорость возрастания запасов. Увеличение а приводит к увеличению резерва времени и снижению Qi(ta, а). Однако, как видно из графиков рис. 6.4 при увеличении а заметным становится снижение Qii ta, а) лишь при больших р. Тем не менее для любого р можно подобрать такое а, которое обеспечило бы любой требуемый уровень вероятности а). По графикам на рис. 6.5 наблюдается ярко выраженный излом функции а(р) и два характерных участка — крутой и пологий. Отсюда следует вывод о том, что для поддержания Qi( 3. а) на заданном уровне д вовсе не нужно создавать очень большой запас производительности. Только при малых р незначительное увеличение объема задания должно сопровождаться резким увеличением а. При дальнейшем же увеличении объема задания требуемый запас производительности практически не меняется, оставаясь близким к значению при этом коэффициент a jq. При больших а вероятность Qi U, а) достаточно быстро приближается к своему предельному значению 1/а. [c.243]

Исходя из изложенного материала, можно сделать вывод о том, что уменьшение размера зерна должно приводить к совершенствованию функции/(X), к стремлению ее принять вид 5-функции. Это вызывает возрастание значения модуля структурной энтропии А. стр - Обратим внимание на тот факт, что одновременно с совершенствованием ДХ) при уменьшении размера зерна возрастает уровень неравновесности системы. Это свидетельствует о том, что коэффициент Р в аппроксимации кривой растяжения а(е) = Сто+осе уменьшается и в пределе Р—> О, а материал с малым значением Р, согласно (5.55) и рис. 5.7, обладает крутой температурной зависимостью пластичности и склонен к сверхпластичности. [c.248]

Область изменения 0 и 7", а также стратегия эксперимента зависят от решаемой задачи. Если необходимо обследовать объект в широком интервале изменения Q и Т, то возможно появление экстремумов в функциях Цl(Q, Т) и f Q, Т). Для определения экстремальных точек можно использовать метод крутого восхождения Бокса-Уилсона с последующим построением интерполяционной модели для исследуемых функций. Тогда интервал варьирования Q к Т на основных уровнях факторов будет соответствующей долей от области изменения 0 и Т . [c.126]

Нетрудно представить, что с понижением температуры реологическая функция становится все более крутой, материал все ближе к склерономному, оставаясь все же реономным. Даже при нормальной температуре с этих позиций получают вполне адекватное описание наблюдаемые в опытах явления циклической ползучести и релаксации, ограниченной ползучести и релаксации (некоторое сползание точки состояния с диаграммы деформирования при остановках нагружения), чувствительности диаграмм к ско рости [c.140]

Интеграл Rn находится с помощью, какой-либо квадратурной формулы численно. Эта процедура целесообразна ввиду того, что функция F(e) (3.62) может быть весьма круто изменяющейся в окрестности точки 0=0. [c.149]

Сходные результаты по модификации схемы С. К. Годунова с целью уменьшения ее схемной вязкости, но основанные на других соображениях, приведены в [3]. Способы уменьшения схемной вязкости рассмотрены в работах [3, 59, 119, 172], где анализируются вопросы повышения аппроксимации по пространственным координатам до второго порядка, применения специальных гибридных схем с введением дополнительных диффузионных потоков в ячейках, а также использования дополнительного разрыва в ячейках. В [3] отмечается, что при числе Куранта, меньшем единицы, область зависимости решения при построении формул распада — разрыва значительно меньше шага h и при вычислении больших величин предлагается линейно интерполировать значения функций на меньшем внутреннем интервале Л по значениям на краях интервала h. Тем самым в схеме вводится параметр Л//г, с помош ью которого можно локально управлять аппроксимационной вязкостью аналогично введенному выше параметру q. Рассмотренная модификация схемы распада — разрыва и управление схемной вязкостью могут быть полезны при получении решений волновых задач для длительных времен. Классическая схема С. К. Годунова приводит к быстрому расширению области размазывания крутых фронтов решения. Число ячеек области размазывания возрастает пропорционально Yn, где п — число шагов по времени [192]. Схемы и дискретные модели, об- [c.119]

Обратимся к фиг. 8.6.5 и фиг. 8.6.6, на которых показана парная корреляционная функция, вычисленная при различных значениях плотности и температуры методом молекулярной динамики. По общему виду эти кривые не сильно отличаются от кривы х, показанных на фиг. 8.6.2. Мы снова видим, что на очень малых расстояниях корреляции совершенно отсутствуют, затем следует подъем (теперь не такой крутой, как в случае твердых сфер) к первому, главному максимуму, за которым расположены один или два вторичных максимума. Как видно из фиг. 8.6.5, при увеличении плотности структура становится более резко выраженной, как и в случае твердых сфер — высота всех пиков возрастает кроме того, крутизна первого подъема увеличивается и максимум [c.312]

Полученное уравнение симметрично, относительно коэффициентов регрессии, так как значения коэффициентов различаются несущественно. Поэтому для достижения оптимума использовали метод крутого восхождения , который является наиболее эффективным в случае симметричной функции. [c.213]

Кулачковые механизмы (рис. II.50, е) выполняют все функции привода прямолинейного движения за счет придания соответствующего профиля кулачку. Например, цилиндрический кулачок / с криволинейным пазом, в который входит ролик, прикрепленный к подвижному рабочему органу 2, на участке а имеет крутой подъем, соответствующий быстрому ходу вперед, на участке б — пологий подъем, соответствующий рабочему ходу, и на участке в,— крутой спуск, соответствующий быстрому ходу назад. Таким образом, с помощью кулачкового механизма может быть легко осуществлена требующаяся последовательность движения рабочего органа с заданной скоростью и длиной хода, поэтому кулачковые механизмы находят широкое применение в станках-автоматах. Недостатком кулачковых механизмов является необходимость изготовления специальных кулачков для каждой конкретной технологической операции. [c.264]

Нормированная корреляционная функция в сочетании с дисперсией дает достаточно полное представление о микропрофиле опорной поверхности. Главным образом она содержит информацию об изменении высот неровностей по длине участка дороги. Пологий вид кривой корреляционной функции свидетельствует о том, что опорная поверхность имеет неровности большой длины, но малой высоты кривая, круто опускающаяся к оси абсцисс, характерна для поверхностей, имеющих короткие, но относительно высокие неровности (булыжник). Отклонения от плавного протекания кривой показывают, что имеются всплески высот или волн данной длины. [c.21]

Величина (/ 1, а значит и свойства функции Z X), определяются видом Н- х) и главным образом размытием этой функции, которое характеризуется ее средним квадратичным отклонением (51). Мы уже указывали, что функция Н х) в общем случае должна иметь асимметричный характер иметь более крутой спад в направлении к началу координат — направлении сближения структурных единиц и быть более пологой в направлении от начала координат — направлении удаления. В первом приближении для анализа свойств Н х) и Р Х) можно пренебречь этой асимметрией [c.211]

Прн оптимизации струйных элементов можно ограничиться крутым восхождением, не переходя к исследованию области, лежащей вблизи экстремума. Это объясняется следующим. Во-первых, задачи оптимизации элементов струйной автоматики являются задачами на условный экстремум, и безусловный экстремум целевой функции лежит, как правило, за пределами области работоспособности. [c.344]

В средней точке функция и = ф (i) убывает, поэтому = = ( 2) < 0. Кроме того, график этой функции в точке Mj более крутой, чем прямая и — Е — Ri. Это означает, что модуль углового коэффициента касательной, проведенной к графику функции U = г з (г) в точке больше модуля углового коэффициента прямой и = Е — т, т. е. I > 2 I = I V ( 2) I > I — Л I = -R. Учитывая, что Hj = 1]./ (1 < О, будем иметь Д + И3 < 0. Следовательно, установившийся режим, соответствуюпцш току 1 , неустойчив. [c.70]

Если взять более крутую кривую ф(г) (рис. 5.46) и провести методом Лемерея итерационный процесс, то получится стационарный предельный итерационный цикл. При этом, как видно, получаются два устойчивых значения функции ф(2), т. е. корни индекса 2 z и г ). Если бы функция ф(г) имела более сложный вид, то итерационным способом можно было бы получить более сложный стационарный цикл с корнями индекса т. [c.231]

Опубликовано значительное количество данных о расширении неоднородных псевдоожиженных газами слоев [Л. 221, 276, 322, 335, 373, 418, 422, 433, 482, 492, 604, 657, 752, 810, 813, 865, 1097]. Некоторые типичные опытные данные показаны на заимствованном нами у Лева (Л. 988], (р ис. 2-9) в форме кривых зависимости функции порозности (1—m)/m от весовой скорости фильтрации в логарифмических координатах. Однородное расширение слоя в этой системе координат изображается прямой с угловым коэффициентом п=. Линии, идущие полого, соответствуют быстрому (линия /), а идущие круто (линия 3) —медленному расширению слоя с ростом скорости фильтрации. Из рис. 2-9 видно, что более быстрое, чем однородное, расширение (угловой коэффициент л>—1) наблюдается для слоев крупных частиц Слои мелких частиц (линия 4) при прочих равных условиях расширяются медленнее, чем однородно нсевдо-ожиженные. Кроме того, при увеличении скорости фильтрации сверх некоторого значения уменьшается на-10 [c.106]

Уравновешивание избыточных крутящих моментов. Для изменения величины уравновешивающих круту щих моментов по заданной программе обычно применяют кулачковые механизмы с соответствующими на-гружателями. Если необходимое перемещение штока нагружателя как функция обобщенной координаты определено, то профиль кулачка рассчитывают известными способами [3]. [c.162]

При этом все время должно сохраняться условие г е С. Экс гремум функции Я, (г) может оказаться внутри области С, но чаще всего он расположен па ее границе. Поэтому, если в процессе поиска экстремума линия крутого восхождения вышла на границу области С, то целесообразно в окрестностях этого пересечения (рис. 18) осуществить поиск возможного направления дальнейшего возрастания % при перемещении вдоль границы области С. [c.437]

Резонансные кривые системы и графики функций /И и S предстарлены на рисунке п. 3 таблицы. Стрелками показаны изменение амплитуд, срывы и возникновение (при переходе RP) колебаний при квазистатическом увеличении и уменьшении мощности двигателя. При прямом прохождении через параметрический резонанс в случае > О (рис. а) не реализуется правая ветвь TR резонансной кривой, а при обратном — весь участок РТР. При V < О (рис. б) и крутых характеристиках двигателя точками перехода являются Т и R. [c.201]

Крутое восхождение. Изменяя независимые переменные пропор-гционально величинам коэффициентов регрессии, совершают движение в направлении градиента функции отлика по самому короткому (крутому) пути к вершине—оптимуму. Рассчитывают составляющие градиента, определяют шаг движения по градиенту и проводят новую серию опытов. [c.228]

Рассмотрим две группы чаще всего встречающихся на практике случайных процессов, описываемых корреляционными функциями, представленными в табл. 4.1. Функции 1 один раз дифференцируемы, Функции 2 кЗ — недифференцируемы. Функции 2, а дифференцируемы неограниченное число раз. Отметим общие закономерности для корреляционных функций и энергетических спектров, вытекающие из физических представлений о природе случайных процессов. Очевидно, что чем более крутой является корреляционная функция, тем более высокочастотный процесс она описывает и тем в более высокочастотной полосе находится энергетический спектр этого процесса. Отсюда, в частности, следует, что процессы 1 по сравнению с процессами 2 и 2, а являются наиболее низкочастотными, а процессы 3 — наиболее высокочастотными. [c.153]

Задача оптимизации заключается в анализе линейной функции вида У = Во+ S BjXj, заданной на некотором выпуклом многогранном множестве. Экстремум линейной функции достигается в вершинах многогранного множества. Для решения задачи используется метод линейного программирования — метод последовательного улучшения плана. В его основе лежит идея упорядоченного перебора вершин допустимого многогранника. После проведения первой серии опытов выявляется точка, отвечающая условиям, при которых получаются наихудшие результаты. Эта точка заменяется новой, представляющей собой ее зеркальное отражение относительно противоположной грани симплекса. Гранью называют совокупность k точек fe-мерного симплекса. Указанная точка вместе с оставшимися снова образует правильный симплекс. Это направление не является наиболее крутым, однако оно обращено в сторону повышения качества процесса оптимизации целевой функции. [c.195]

Для отыскания оптимума был использован метод крутого восхождення по поверхности отклика. В качестве целевой функции был выбран общий процент брака Yi. [c.197]

Для потенциала твердых сфер 6 = 0, для потенциала с крутой оттал-кивательной частью б < 1. Для парного потенциала (12—7) б увеличивается от 0,0033 при Г = 1 до 0,063 при Г = 100. Вид функции ф (г/) может быть найден из условия совпадения поправок к величине фактора сжимаемости, определенных из уравнения давления и дифференцированием свободной энергии [4]. В этом так называемом самосогласованном приближении имеем [5] [c.109]

Обычно испытания образцов с надрезом проводятся в условиях ударного нагружения (см. гл. I, раздел 7). Образцы разрушаются на маятниковом копре с определенным запасом энергии маятника. Количество поглощенной при разрушении энергии определяют по высоте подъема маятника после удара. Эта энергия разрушения обычно измеряется в функции температуры испытания, и результаты представляются в виде сериальных кривых, типичный вид которых для низкоуглеродистых сталей приведен на рис. 3. На кривых имеется несколько критических температур. Мы рассмотрим температуру, при которой излом состоит из 50% вязкой и 50% хрупкой составляющих (критическая температура, определяемая по виду излома или КТВИ), и температуру, при которой начинается крутой подъем кривой ударной вязкости (тем-166 [c.166]

Фотоэлектрические приемники в принципе селективны, так как пх действие основано на пспользованип квантовых эффектов, т. е. эффектов, зависящих от величины кванта излучения h, т. е. от частоты v. Поэтому фотоэлектрические приемиики часто называют квантовыми. Функция -У X) для фотоэлектрических приемников обычно имеет один и редко два более плп менее резко выраженных максимума с достаточно крутым спадом прп увеличении длины волны и обращением в нуль ирп некоторой длине волны j,p- Длина волны Я,ф обычно называется красной границей чувствительности, а ее величина онределяется природой материала светочувствительного элемента приемника. [c.314]

Если атомы приближаются на расстояния порядка атомных диаметров, то начинают действовать сильные квантомеханические отталкивающие силы и функция Ф(г) очень круто увеличивается. [c.19]

Штеренлихта — Полад-заде для С 324 Эгли для /По 428 Фронт волны крутой 369 пологий 369 Функции сопряженные 565 Функция гармоническая 561 [c.632]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...