Жесткое движение жидкость

Теория, основанная на уравнении (12), называется теорией Навье — Стокса-, при различных предположениях уравнение (12) или основные его частные случаи были выведены Навье, Коши, Сен-Венаном и Стоксом. Коэффициенты Я, и р, называются вязкостями жидкости. При жестком движении жидкости теория Навье—-Стокса сводится к гидродинамике Эйлера, так что для определяемой этой.теорией жидкости имеет место явление течения в указанном выше смысле а именно, в состоянии покоя такая жидкость способна выдерживать только гидростатические напряжения. При Я, = ц = О линейно-вязкая жидкость превращается в упругую, и по этой причине упругие жидкости иногда называют невязкими или совершенными . [c.160]

Как уже говорилось, в теоретической механике изучаются законы движения твердых тел (законы движения жидкостей и газов рассматриваются в гидромеханике и аэромеханике) при этом для упрощения решения поставленных задач принимают, что тела являются абсолютно твердыми (или абсолютно жесткими). Тело называют абсолютно твердым, если вне зависимости от действующих на него сил расстояние между любыми двумя точками тела остается неизменным. Рассматриваемые в теоретической механике тела представляют состоящими из бесчисленного количества материальных точек, т. е. частиц, размерами которых пренебрегают (частицы с нулевым объемом), но считают их обладающими определенной массой. Системой материальных точек, или механической системой, называют такую совокупность материальных точек, в которой положение и движение каждой точки зависят от положения и движения других точек этой системы. [c.8]

Для выявления дополнительного условия подобия потоков, обусловленного влиянием инерционных массовых сил на движение жидкости и ее теплообмен со стенкой, массовую силу в уравнении движения надо записать в явном виде, т. е. она должна быть внешней по отношению к рассматриваемому движению. Для этого система координат, в которой рассматривается движение жидкости, должна перемеш,аться так, чтобы направление движения и скорость ее совпадали с направлением и скоростью движения, благодаря которому возникают инерционные массовые силы. Если, например, инерционные массовые силы возникают благодаря ускоренному или замедленному поступательному движению аппарата, то система координат должна быть жестко связана с движущимся аппаратом. [c.344]

Основными элементами гидротрансформатора являются насосное колесо 1, турбинное колесо 3 и реактор 2, связанный жестко с неподвижным корпусом 4. Назначение колес такое же, как и в схеме, приведенной на рис. 14.1. Реактор конструктивно представляет собой неподвижное лопаточное колесо, аналогичное лопаточному направляющему аппарату у лопастных гидромашин. Он предназначен для изменения момента количества движения жидкости, протекающей в гидропередаче. Благодаря наличию реактора у гидротрансформатора момент на ведущем валу в общем случае не равен моменту на ведомом валу. Поэтому гидротрансформатор можно представить как редуктор с переменными значениями передаточного отношения и коэффициента трансформации момента (см. 10.3). Причем изменение этих технических показателей происходит плавно, бесступенчато. [c.224]

Благодаря текучести жидкой средь отсутствуют жесткие связи между ее отдельными частицами, и общий характер движения оказывается более сложным, чем в случае твердого тела. Для достоверного математического описания движения жидкости важно иметь по возможности полную информацию об истинном характере движения этой среды, полученную в результате наблюдении и измерений. [c.27]

Уравнение неразрывности струи можно получить, пользуясь законом сохранения массы жидкости. Рассмотрим установившееся движение жидкости в трубопроводе переменного сечения (рис. 2.9). Выберем два произвольных сечения I и 11, нормальных к оси потока. Через сечение 1 за время At на участок между сечениями 1—П поступит масса жидкости а через сечение 11 за это же время выйдет масса жидкости тг. Масса пи не может быть больше массы т , так как жидкость несжимаема, а стенки русла жесткие. Но масса пи не может быть в меньше массы тпг, так как жидкость обладает текучестью и при наличии атмосферного давления разрыв в сплошном потоке невозможен. Следовательно, [c.29]

При изучении движения жидкости различают внутреннюю и внешнюю задачи гидроаэродинамики. В первом случае рассматривают течение, ограниченное жесткими стенками, во втором — практически безграничное течение, обтекающее твердые тела различной формы. [c.94]

А. НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ НАПОРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В СЛУЧАЕ, КОГДА НЕ УЧИТЫВАЕМ ЕЕ СЖИМАЕМОСТЬ, ПРИЧЕМ СТЕНКИ ТРУБОПРОВОДА СЧИТАЕМ АБСОЛЮТНО ЖЕСТКИМИ - НЕДЕФОРМИРУЮЩИМИСЯ [c.340]

Б. НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ НАПОРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В СЛУЧАЕ, КОГДА УЧИТЫВАЕТСЯ ЕЕ СЖИМАЕМОСТЬ, ПРИЧЕМ СТЕНКИ ТРУБОПРОВОДА СЧИТАЮТСЯ НЕ АБСОЛЮТНО ЖЕСТКИМИ (УПРУГИМИ, ДЕФОРМИРУЮЩИМИСЯ). ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ УДАР [c.356]

Изучать абсолютное движение жидкости будем, пользуясь подвижной системой координат х, у, г, которая жестко скреплена со сферой и имеет начало в ее центре. [c.181]

Уравнение движения жидкости в спиральной части отвода РЦН во вращающейся системе координат d, q, жестко связанной с колесом насоса [c.79]

Бюргере [10] проделал вычисления, основанные на методе первого отражения, для ансамблей, состоящих из небольшого числа сфер, жестко удерживаемых в заданном относительном расположении (предполагается, что связь не влияет на движение жидкости), в связи с задачей определения формы белковых молекул по вискозиметрическим данным. В этом случае предполагается, что отношение радиуса частицы к расстоянию между частицами all очень мало. [c.320]

Если /с = оо, то О) = q 2 если /с = О, то со = 0. Для жестких сфер, когда а Ъ = 1, угловая скорость со = д/2. Случай а = О соответствует круглому диску, для которого показано, что он может принимать любое положение, при котором его плоскости целиком состоят из линий тока невозмущенного движения жидкости. Таким образом, диск движется в жидкости ребром по потоку, причем одна из осей диска направлена параллельно оси х, а другая образует произвольный угол с направлением оси 2. Полагая Ь = с ->0, получаем случай тонкого стержня. Показано, что стержень может располагаться произвольным образом в плоскости, параллельной плоскости xz. Исследование, однако, не обнаруживает тенденции со стороны эллипсоида располагать свою ось в каком-либо определенном направлении по отношению к невозмущенному движению жидкости. [c.528]

Рассмотрим установившееся движение жидкости в жестком русле переменного сечения (рис. 1.20). Выберем два произвольных сечения I—I и II—II, нормальных к оси потока, и рассмотрим заключенный между ними участок потока. Через сечение I—1 за [c.28]

Остановимся конкретно на поступательном прямолинейном и равномерном движении сечения тела в идеальной жидкости. Будем рассматривать движение жидкости, окружающей сечение, по отношению к системе координат, жестко связанной с этим сечением. Тогда на основании галилеева принципа относительности классической механики можно задачу о поступательном прямолинейном и равномерном движении тела в жидкости, покоящейся в бесконечности, [c.90]

В области —Ь<х<0 находится га,з (или вакуум) при давлении р < Ро(0) (р = 0), имеющий возможность свободно истекать в направлении отрицательных значений х. В точке х = —Ь находится жесткая неподвижная преграда. Влиянием упругости и инерции газа на движение жидкости будем пренебрегать. Нас интересует давление на преграде, возникающее при ударе о нее падающего столба жидкости. [c.211]

Таким образом, определив из уравнений (20) неизвестные величины, можно построить потенциал движения жидкости в жестком сосуде, содержащем конечное число сферических включений, взаимодействующих друг с другом. [c.495]

Мы считали, что объемные силы отсутствуют. Возможно, будет поучительным заметить, что варьированное распределение смещений (или скоростей), которое мы только что рассматривали в равенствах (а), (б) и (в), представляет собой фактически точное решение задачи для упругого (или вязкого) материала, удовлетворяющее системе дифференциальных уравнений, записанных в величинах и, V, ш, и относится соответственно к теории упругости или теории вязкого тела (см. уравнения (25.5) и (26.8) т. 1, стр. 442 и 450 в. последнем случае). Кроме того, возможные распределения, которые отклоняются от строго равновесного, также представляют собой такие точные распределения. (Уравнение (а) выражает фактически скорости течения в слое вязкой среды, движущейся между двумя жесткими параллельными пластинками, когда одна из них перемещается относительно другой со скоростью щ и одновременно под действием градиента давления происходит ламинарное движение жидкости вперед, вдоль оси х на рис. 3.2). В случае, описываемом уравнением (а), легко установить, что корректные значения напряжений, отвечающие использованным варьированным состояниям упругой (вязкой) среды, даются более сложным распределением напряжений, которое, помимо измененных значений Хху, включает также нормальные напряжения а и (Ту. Это приводит, таким образом, к увеличению энергии в измененной системе, характеризуемой величинами и, о, ш. Отсюда следует правдоподобный вывод, что при добавлении новых ограничений энергия варьированных состояний увеличивается. [c.159]

Движение жидкости значительно сложнее движения твердого тела, так как в жидкой среде отсутствуют жесткие связи, присущие твердому телу. [c.24]

Оборудование выбирают в зависимости от наличия и характера выделяющихся при отделке вредностей, вида паковки — мягкая или жесткая, гидравлического сопротивления намотки движению жидкости, количества технологических операций отделки. [c.275]

При ламинарном движении жидкости потери напора не зависят от материала стенок и характера их обработки, т. е. от высоты выступов шероховатости. При турбулентном движении жидкости шероховатость стенок влияет на сопротивление движению и лишь в отдельных случаях это влияние оказывается незначительным (см. 35). Незначительность влияния жесткой шероховатой поверхности на сопротивление движению в этих случаях объясняется тем, что благодаря сложной структуре тур-д булентного потока выступы [c.108]

В этой главе рассматривается движение жидкости в трубопрово.лах, работающих полным сечением под некоторым постояиньш па-поро.ч Я = onst. Благодаря постоянству напора движение жидкости установившееся. Прп работе трубопровода полным сечением иарз шение условий движения, например прикрытием задвижки, не изменяет живого сечения потока, жестко ограниченного стенками трубы, а отражается па распределении давления вдоль трубопровода. Поэтому рассматриваемое движение жидкости называют напорным движением. [c.119]

Решение. Подвижную систему координат Oiyz жестко свяжем с ко.ть-цом. Тогда переносным движенпел будет вращение вокруг оси Оу с постоянной угловой скоростью Ше = (О, а относительным — движение жидкости по окружности радиусом г с центром в точке О с постоянной относительной скоростью Vr (изобразим векторы этой скорости в точках А, В, С и D). Очевидно, что переносные скорости п ускорения точек жидкости, находящихся на оси вращения кольца, т. е. в точках [c.85]

Гидравлический удар в силовых цилиндрах. Большой практический интерес представляет гидравлический удар в силовых цилиндрах и в других закрытых жестких емкостях, ударные давления в которых могут нарушить, в результате выдавливания уплотнительного кольца в уплотняемый зазор, герметичность соединений, а также вызвать разрушение самих емкостей и их элементов. Опыт показывает, что максимальные значения ударных давлений при волновом переходном процессе в системе силового цилиндра с весовым поршнем могут при определенных условиях значительно превышать ударное давление при прямом гидравлическом ударе в трубе, определяемое по уравнению (1.123). Так, например, испытания показывают, что ударные давления при мгновенной остановке движущегося поршня силового цилиндра с помощью жесткого шора могут достигать при распространенных скоростях (приблизительно 8—12 м1сек) движения жидкости в подводящем трубопроводе трехкратного значения рабочего давления в системе. [c.98]

Некоторые возможные варианты выбора обобщенных координат, характеризующих волновые движения жидкости. В ряде работ (см. [23, 26, 28]) используютсч обобщенные координаты s, соответствующие отсчету аппликат свободной повер -ности не от плоскости, перпендикулярной вектору /, как s , а от фиктивной жесткой крышки , ориентированной перпендикулярно продольной оси полости. Система уравнений возмущенного движения, аналогичная (34), приведенная к центру масс системы Со, имеет в этих координатах вид [c.70]

Для учета волновых движений жидкости в несущих баках последние, как показано в работах [21, 35], могут быть заменены жесткими цилиндрическими отсе ками, поворачивающимися вместе с сечениями корпуса, близкими к свободной поверхности жидкости (рис. 14, б), которая предполагается мало вязкой, так что при- <енима концепция пограничного слоя изложенная выше. В схеме с помощью эквивалентных маятников моделируется основной (первый антисимметричный) той коле аний жидкости в каждом из баков. [c.85]

Симха [48] применил такую модель к расчету вязкости концентрированных суспензий. Ячейка в этом случае состоит из жесткой сферической оболочки, в центре которой содержится рассматриваемая сферическая частица. Возмущения течения, вызванные наличием других частиц вне ячейки, не могут влиять на дила-тационное движение внутри нее. Обозначая радиус ячейки через 6, предполагают, что действие всех других частиц суспензии, подверженной сдвигу, сводится к исчезновению возмущения скорости дилатационного движения на поверхности ячейки. Такая упрощенная модель учитывает прежде всего взаимодействие между центральной частицей и ее непосредственными соседями. Внутри кольцевого слоя а < г < 6 движение жидкости удовлетворяет уравнениям медленного течения. Гидродинамика этой упрощенной модели может быть получена в замкнутой форме. Здесь математические детали опускаются, так как их можно восстановить по реше- [c.518]

Во всех этих рассмотрениях использовался базис Э, жестка связанный с частицами тела, что отвечает лагранжеву описаник> процесса деформирования. При эйлеровом описании, которое обычно применяется при рассмотрении движения жидкостей, используется лишь одна исходная неподвижная система Э с координатами Xi, Х2, Хз. Такое описание оказывается эффективным, если для выявления общих свойств движения (деформирования) тела достаточно следить не за поведением данной частицы, а за явлениями, происходящими в данной точке пространства. Если в осях Xi, Х2, Хз выделить элементарную неподвижную ячейку пространства в виде, например, координатного параллелепипеда dxi, [c.188]

В этом примере и в аналвгичном примере с вихревыми кольцами иногда трудно осознать, почему вихри не могут быть неподвижными. Если заменить на фиг. 9 (стр. 93) нити твердыми цилиндрами с малым круглым сечением, то цилиндры могут действительно оставаться в покое, при предположении, что они будут связаны независимой от движения жидкости жесткой связью если же такое соединение отсутствует, то оба цилиндра в первый момент будут притягиваться, согласно принципу, рассмотренному в 23. Это притяжение, однако, прекращается, если наложить общую скорость V соответствующей величины, направление которой противоположно тому циклическому движению, которое существует в середине между обоими цилиндрами. Чтобы найти величину V, заметим, что скорости жидкости в обеих точках (а с, 0), при малых значениях с, приблизительно будут [c.277]

Законы механики жидкой и газообразной срсды гораздо сложнее законов механики твердого тела. В жидкой среде нет абсолютно жестких связей между частицами, как это предполагается в механике твердого тела. Наоборот, частицы жидкостей и газов обладают очень большой подвижностью относительно друг друга. На основное движение жидкости или газа накладывается беспорядочное молекулярное движение, которое его значительно осложняет и сильно затрудняет изучение действительного движения жидкости или газа. При рассмотрении задачи силового п теплового взаимодействия между жидкой или газообразной средой и тверды. телом обычно приходится отказываться от рассмотрения молекулярного движения. [c.7]

Для вычисления главного вектора и главного момента сил воздействия жидкости на тело оказываются полезными обобщенные уравнения Стокса. Эти уравнения описывают поле векторов абсолютных скоростей движения жидкости в подвижной системе координат, жестко связанной с телом. В случае поступательного движения тела в качестве такой системы можно взять систему ОсУ1У2Уз с началом Ос в центре инерции тела и осями, параллельными соответствующим осям исходной неподвижной системы координат. Пусть координаты центра инерции тела изменяются согласно уравнению [c.25]

С.ледовательно, скорость струи жидкого металла, ударяющей по образцу, будет равна и = агУ 2 и направлена под углом 45° к плоскости крыла крыльчатки. Для испытаний в мешалках характерным является возникновение турбулентного движения жидкости с местными скоростями, значительно превышающими скорость относительного движения, подсчитанную из определенной угловой скорости вращения образцов или крыльчатки. Это приводит к тому, что эрозионное воздействие при испытаниях в мешалке проявляется сильнее, т. е. эти испытания являются более жесткими с точки зрения проявления эрозионных повреждений. [c.76]

Направление масла в ту или иную полость рабочего цилиндра зависит от степени отклонения копировального пальца 12 от его нейтрального положения. Если кривая копира 13, по которой скользит палец 12, идет на подъем, золотникЛ перемещается вниз от нейтрального положения и направляет масло в нижнюю полость цилиндра 6. В результате этого корпус цилиндра перемещает поперечный суппорт 14 с резцом 15 в направлении увеличения диаметра обточки. Однако вследствие жесткой связи деталей 4 и 14 первая, отодвигаясь от копира, позволяет пружине 16 приблизить золотник к копиру, что мгновенно изменяет направление движения жидкости к цилиндру 6. [c.296]

В Ма-катионированной воде, не содержащей свободной углекислоты, и, особенно, в жесткой сырой воде, с повышением скорости движения жидкости скорость коррозии стали падает вследствие наличия у образующейся ржавчины некоторых защитных свойств. Характерно, что заметное влияние скорости движения воды наблюдается при переходе к скоростц выше 1 м1сек. [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...