Пространство действий

Силовым полем называется физическое пространство, удовлетворяющее условию, при котором на точки механической системы, находящейся в этом пространстве, действуют силы, зависящие от положения этих точек или от положения точек и времени но не от их скоростей). [c.190]

Так как в равномерно ускоренной системе отсчета действуют во всех точках одинаковые силы инерции, то значит, поле сил инерции, возникающих в равномерно ускоренной системе отсчета, является однородным на тело массы т в любой точке пространства действует сила —та, где а — ускорение системы отсчета относительно коперниковой, am — инертная масса тела. Представим себе теперь, что возможно создать однородное поле тяготения, напряженность которого во всех телах равна —а. Тело массы ш в этом поле будет двигаться под действием силы —т а, где т —тяжелая масса тела т. Уже грубые опыты, как мы упоминали, показывают, что инертная и тяжелая массы одного и того же тела равны друг другу. Однако для того, чтобы сделать [c.382]

Пусть на прямолинейный стержень, закрепленный в пространстве, действует внешняя нагрузка, непрерывно распределенная по его длине или даже по части его длины. В качестве примеров такой нагрузки уже упоминались силы собственного веса, магнитные силы, электродинамические силы, силы инерции в условиях неравномерного движ (ния стержня и т. д. Любая подобная нагрузка обычно задается с помощью функции ее интенсивности по длине. Эта физическая величина имеет размерность [сила/длина], например, [Н/м] или [кН/м . Будем обозначать интенсивность распределенной по длине стержня внешней нагрузки через q. Величина д может быть постоянна по длине стержня, а может быть и переменна. В последнем случае имеем [c.34]

Если в некоторой точке д(у,, г/а,- Уз) бесконечного упругого пространства действует сосредоточенная сила интенсивности ф[ф1( ), фг( ), фз(д )], то перемещение в некоторой другой точке р(х,, Хг, Хз) будет определяться произведением матрицы Кельвина Т(р, q) па вектор ф(д) [c.101]

Следовательно, в окружающем пространстве действует евклидова геометрия во всем ее богатстве (включая векторную алгебру). [c.8]

Следовательно, охлаждающее пространство действует как регулятор общего количества тепла, отданного в топке. При этом его регулирующее действие проявляется в стремлении удержать общее количество тепла, отданного в плавильной и охлаждающей камерах топки, на одинаковом уровне. Условием этой саморегулирующей способности топки с жидким шлакоудалением является постоянное поддержание в чистом состоянии стен охлаждающей камеры. [c.142]

Каждый ограниченный линейный оператор в гильбертовом пространстве, действующий из Я, в Н , имеет единственный сопряженный оператор L+, определяемый условием Лагранжа [c.211]

Теоретически можно допустить Вселенную, в к-рой массы и поля тяготения занимают малую область, а в осн. пространстве действует частная О. т., однако в реальной Вселенной эта возможность не реализована. [c.494]

Пусть на прямолинейный стержень, закрепленный в пространстве, действует внешняя нагрузка, непрерывно распределенная по его длине или по части его длины. В качестве примеров такой нагрузки уже упоминались силы собственного веса, магнитные силы, электродинамические силы, силы инерции в условиях неравномерного движения стержня и т. д. Любая подобная нагрузка обычно задается с помощью функции ее интенсивности. Эта физическая величина имеет размерность [сила/длина]. [c.30]

В приведенном выше обсуждении инвариантности гамильтониана относительно операций трансляции и вращения мы использовали так называемое активное представление, в котором операции интерпретируются как трансляции или вращения всей молекулы относительно системы осей, фиксированной в пространстве. Действие этих операций на гамильтониан в точности дублируется, если мы сохраняем молекулу фиксированной и транслируем или вращаем пространственно-фиксированные оси относительно молекулярно-фиксированных осей. Этот последний подход к интерпретации операций называется пассивным представлением и дает более ясное понимание инвариантности гамильтониана. Например, вместо перемещения всех частиц молекулы на вектор А, так что их пространственные положения перейдут из Rr в Rr + А, можно переместить оси на вектор —А при этом в [c.102]

В другом случае, когда в неограниченном термоупругом пространстве действуют массовые силы, а тепловые источники отсутствуют (Р = 0), искомыми функциями будут фг ( =1, 2, 3). Перемещения и температура равны соответственно [c.34]

Решение Галеркина с успехом применяется для определения поля перемещений, вызванного в упругом пространстве действием массовых сил. Эта задача здесь упрощена, поскольку остается только найти частные решения уравнений (7) в предположении, что Fi обращаются в нуль на бесконечности. [c.190]

Пусть в плоскости Хз = о, ограничивающей упругое полу пространство, действует нормальная нагрузка рз = р х, Х2), [c.231]

Предположим, что в точке неограниченного пространства действует единичный сосредоточенный момент, направленный [c.252]

В качестве примера определим перемещение щЦ, 1), вызванное в бесконечном пространстве действием массовых сил [c.603]

Если в неограниченном пространстве действуют массовые силы Xi = j и Q = О, = О или Ф (х, 0) = О, Ф (х, 0) = О, [c.760]

Используя условия предыдущей задачи, непосредственным вычислением показать, что па прямом пути, соединяющем любые две точки и расширенного координатного пространства, действие но Гамильтону будет минимальным но сравнению с действием на любых окольных путях, соединяющих эти точки. [c.219]

Как следует из принципа Гамильтона, на прямом пути, соединяющем точки о) и B q , х) расширенного (п + 1)-мерного координатного пространства, действие но Гамильтону Ж = [c.276]

Вопрос 1.3 представляет нам пятимерное пространство, заполненное кривыми — решениями системы Пфаффа. Уже ничто не обязывает нас считать, что эти кривые параметризованы временем t. Можно полагать, что на это пространство действуют две группы симметрии переносы i i + At и враш,ения в в + Ав. Тогда редукция состоит из двух переходов к фактор-пространству сначала мы пренебрегаем переменной t, затем в. Итак, симметрия превосходно обоснована. [c.16]

Ньютонова механика изучает движение системы материальных точек в трехмерном евклидовом пространстве. В евклидовом пространстве действует шестимерная группа движений пространства. Основные понятия и теоремы ньютоновой механики (даже если они и формулируются в терминах декартовых координат) инвариантны относительно этой группы ). [c.11]

Наконец, на космический аппарат в мировом пространстве действуют электрические и магнитные силы, но они в основном оказывают влияние не на движение аппарата по траектории, а на его вращение вокруг собственного центра масс (центра тяжести). [c.55]

Перечислим некоторые основные вопросы, возникающие при исследовании стохастичности в динамических системах. Каким образом можно однозначно определить, что изолирующие интегралы движения отсутствуют Какие величины необходимы для описания стохастического движения Насколько численное моделирование соответствует поведению реальной системы При каких условиях можно ограничиться изучением диффузии только в пространстве действий Какое влияние на диффузию оказывает внешний шум И наконец, как изменяются все эти свойства при увеличении числа степеней свободы [c.290]

Диффузия в пространстве действий [c.317]

Пространство действий 344 —347 Пуанкаре сечение 15, 31—34. 53, 60, 61, 65 — 67, 69, 102, 103, 140, 141, 177, 411 [c.525]

Рассмотрим теперь случай, когда на поверхности цилиндрической полости радиуса Го в неограниченном упруго/вязкопластическом пространстве действует равномерно распределенное касательное напряжение р 1). Учитывая (16.10) — (16.12), определяющие уравнения в этом случае записываем в виде [c.184]

На множестве троек с фиксированной размерностью объемлющего пространства действует группа ростков диффеоморфизмов (С , 0). Она задает отношение эквивалентности. Ясно, что эквивалентные функции на многообразии с краем имеют эквивалентные особенности края. [c.21]

Обозначив через пространство всех последовательностей о , наделенное естественной топологией прямого произведения, мы получаем отображение (р Д+ПД , которое является гомеоморфизмом. В пространстве действует, как всегда, гомеоморфизм Г сдвига влево на один символ, и диаграмма [c.94]

Если в некоторой точке q(yi, г/>, Уз) бескопечного упругого пространства действует сосредоточенная сила интенсивности фГфД ), фг( у), фз(матрицы Кельвина Г(/7, q) на вектор ф( ) [c.95]

Заметим, кстати, что уже Эпикур — почти современник Аристотеля — отрицал его принцип природа боится пустоты . Пересказывая Эпикура, Лукреций пишет Составляют природу две вещи это, во-первых, тела, во-вторых же, пустое пространство. Действовать иль подвергаться воздействию тело лишь может, быть же вместиле-щем тел может только пустое пространство . Отсюда Эпикур приходит к важнейшему антиаристотелевскому выводу, все тела в пустоте должны двигаться с одинаковой скоростью, так как ничто не сталкивается с ними . [c.32]

В общем случае нестационарное течение однородной среды в пучках витых труб может быть описано математически дифференциальными уравнениями сплошной среды [39]. В данной работе рассматривается турбулентное течение. Дифференциальные уравнения, описывающие это течение, выводятся из системы уравнений Навье—Стокса, неразравности и энергии, используя правила усреднения во времени в фиксированной точке пространства. Действие пу тьсационного движения на усредненное движение проявляется при этом увеличением в усредненном движении сопротивления возникновению деформации, и возникает проблема замыкания системы дифференциальных уравнений, поскольку в них появляются коррелированные средние значения произведений пульсапионных величин йДГ Ф о, ЧY Ф о и т.д. [c.12]

Ионные двигатели основаны на ускорении ионов и их выбросе в пространство для создания тяги. Так как рубидий и цезий легко ионизируются при довольно низких температурах и обладают достаточным атомным весом, они представляются весьма перспективными в этой области. Такой двшатель (рис. 1), разработанный Льюисской лабораторией авиационных двигателей при Национальном управлении по астронавтике и исследованию космического пространства, действует следующим образом цезий подают в бойлер, где он испаряется затем атомы газовой фазы, нагретые приблизительно до 1650 , ионизируются при прохождении над горячей вольфрамовой нитью в узком пространстве, а плазма (ионизированный газ), проходя внутри ряда колец, на которые подается высокое напряжение, чтобы создать сильное электрическое поле, сильно разгоняется (рис. 2). Высокоскиро-стная ионная струя, вылетающая из двигателя, и сообщает ракете тягу [2, 5, 6]. [c.642]

Всякому линейному оператору А вещественного пространства соответствует линейный оператор комплексного пространства, действие которого на вещественные базисные векторы е,- совпадает с действием исходного оператора на эти векторы, и действие которого на произвольные комплексные векторы х= У] Kjfih опре- [c.19]

Рассмотрим теперь случай шероховатого штампа. При этом на край четверти пространства действуют нормальная и касательная составляющие нагрузки. Если принимать поле напряжений, аналогичное тому, какое было принято в случае гладкого штампа, расхонедение между различными оценками решения будет больше. Принимаем поле напряжений изображенное на рис. 10.4 под штампом пересекаются два бесконечных стержня, обозначенные [c.321]

Сначала рассмотрим бесконечное упругое пространство. Пусть в точке этого пространства действует мгновенная сосредоточенная сила Л г = б(х — )б(/)бгА, напрзвленная параллельно оси [c.815]

Работа машины протекает в такой последовательности. Между вагоном и приемным бункером устанавливают лоток, после чего снимают дверной щит и приступают к выгрузке груза из междвер- ного пространства, действуя основным скребком. Выгрузку груза осуществляют комбинацией подъема, выдвижения, опускания и сжатия стрелы. В освободившееся междверное пространство вводят подвижную платформу и поворачивают стрелу на 90°. Нажатием кнопки включают соответствующий винтовой конвейер и приводят в действие стрелу, подгребая груз обоими скребками. Подгребаемый груз поступает в открытый желоб конвейера и передается последним в приемный бункер. Вес вагоноразгрузчика 4,3 т, общая мощность электродвигателей 21,3 кет. На выгрузке апатита разгрузчик обеепечил производительность 45 т/ч. [c.408]

Однако опыты по использованию его для жилых и общественных зданий также давали хорошие санитарные результаты, несмотря иа некоторую невыгодность его для зимнего времени. По существу этот способ основан на том же принципе, что и принцип испарения воды в резервуарах без сообщения воде тепла по змеевикам. Существенным различием является только огромное развитие поверхности испарения (она же является поверхностью передачи тепла от воздуха к воде). Часовое распыление 122 л воды одним соплом при дроблении капелек переднем 0,1 мм равноценно поверхности испарения примерно 720 м , требуя очень скромных размеров камеры. По поводу характера испарительного процесса капелек можно сделать следующие выводы. Изменяя начальную темп-ру распыляемой воды и длительность пребывания капелек в подвешенном состоянии, что определяется высотой падения капли и начальным направлением ее, можно установить процесс или только на охлаждение и конденсацию водяных паров или же (при большой длительности) на последующее испарение, соответстьующее достижению установившейся темп-ры. Если, наоборот, начальная темп-ра капельки высока (до 100° и даже выше — при перегретой воде ), то процесс идет в следующей последовательности сначала происходит энергичное испарение воды и нагревание окружающего воздуха. И то и другое происходит за счет расходования теплового вапаса капельки и сопровождается понижением ее темп-ры. При выравнивании темп-ры капельки и воздуха процесс нагревания последнего прекращается, при дальнейшем же поглощении скрытой теплоты испарения и охлаждения капельки возникает поток тепла от воздуха к капельке, т. е. охлаждение воздуха, получающее в конце-концов установившийся характер. Возможность получения значительного охладительного эффекта в результате пульверизации капелек воды в струю приточного воздуха является специфич. особенностью капельного увлажнения, обеспечивающей ему широкое применение в тех случаях, когда В. преследует цель борьбы с тепловыми выделениями при желательности повышенной влажности в помещениях. При наличии очень холодной воды (артезианская скважина) возможно достижение одного охладительного эффекта не только без повышения влажности воздуха, но даже с нек-рым осушением его. Снижение темп-ры воздуха, достигаемое в летнее время попутно с увлажнением его, составляет обычно 8—9°, в отдельных же случаях доходит до 11 Обычный % испаряемой воды колеблется от 3 до 5. Приборы, служащие для пульверизации воды, называются пульверизаторами, увлажнителями, соплами, форсунками. Задачей их является создание мелкого равномерного дробления воды на отдельные капельки и равномерного рассеивания их в окружающее пространство. Действие этих приборов основывается на одном из следующих принципов дробления водяных частиц и сообщения им быстрого вращательного движения, развивающего центробежную силу, способную преодолеть поверхностное натяжение капелек и разорвать их на мелкие частицы дробления водяных частиц путем удара водяной струи [c.266]

Рассмотрим пространство бинарных форм (однородных многочленов от двух переменных) нечетной степени. На этом четномерном линейном пространстве действует группа линейных преобразований плоскости. С точностью до множителя существует ровно одна невырожденная кососимметрическая билинейная форма на этом пространстве, инвариантная относительно действия группы 8Ь(2) линейных преобразований с определителем единица. Эта форма задает на многообразии бинарных форм нечетной степени естественную симплектическую структуру. [c.447]

Совершенно иначе обстоит дело, если в космическом пространстве действует двигатель малой тяги. В этом случае силы тяготения сравнимы по величине с тягой, гравитационными потерями скорости пренебрегать нельзя и конечная скорость, достигаемая космическим аппаратом, не имеет ничего общего с характеристической. Расчет необходимых энергетических ресурсов теперь уже не может быть произведен по формуле Циолковского даже прИ ближенно и требует совершенно иных математических методов. [c.79]

Пример П. Рассмотрим вращение твердого тела с неподвижной точкой в осесимметричном силовом поле. Кинетическая энергия и потенциал допускают группу поворотов 50(2) вокруг оси симметрии поля. В этой задаче М диффеоморфно базисному пространству группы 50(3). Факторизация 50(3)/ /50(2) была впервые проведена Пуассоном (S. D. Poisson) следующим образом. Пусть е — единичный вектор оси симметрии силового поля, рассматриваемый как вектор подвижного пространства. Действие подгруппы 50(2) на 50(3) пра- [c.102]

Пусть фиксированы натуральные числа k, п. Обозначим через Уо(л) пространство ife- Tpjrfl гладких функций / (R", 0)->(R, 0> таких, что d/(0)=0. На этом пространстве действует группа / <,, ростков диффеоморфизмов (R 0)->(R", 0). [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...