Выделенный канал

Каналы ввода-вывода представляют собой специализированные устройства, обеспечивающие в ответ на инициирующую команду процессора ход всего процесса обмена информацией между периферийными устройствами и оперативной памятью. Выделение канала как специализированного процессора ввода-вывода позволяет совмещать во времени операции обработки информации и обмена с внешней средой. В результате повышается производительность ЭВМ в целом, а также упрощается аппаратура процессора. [c.26]

Фиг. 220. Скелетные схемы включения аппаратуры типа МЕ-8 при выделении канала в пункте установки промежуточного усилителя. Передатчик выделяемого канала присоединяется через потенциометр, вносящий затухание порядка 3 неп, параллельно входу усилительного элемента промежуточного усилителя соответствующего направления передачи приёмник подключается через потенциометр, вносящий затухание около 4,2 иеп, параллельно выходу усилительного элемента обратного направления передачи

Рассмотрим поток газа в канале (рис. 10.1) при одномерном течении. Выделим сечениями 1-1 и //-// некоторую массу газа. Притекающий к сечению /-/ поток выполняет функцию поршня, который вытесняет заполняющий канал газ. На выделенную массу газа в канале действует слева сила pF, а справа — сила р + dp) (F -f dF). [c.125]

Величина есть проекция на ось вращения суммарного момента всех внешних сил, действующих на выделенный отсек жидкости следовательно, без учета массовых сил величина равна моменту поверхностных сил, действующих со стороны жидкости на стенки канала. [c.187]

Зависимости (7.3.4) и (7.3.7) удовлетворительно согласуются со значениями w (рис. 7.3.1), полученными но результатам измерений перепада давления Ар на выделенном участке канала длиной AL, расхода жидкости в пленке / з и ее среднегеометрической толщины б, котор.ш определялась осреднением [c.197]

Проводим линию АВ или АВ , причем разбиваем все живое сечение на отдельные части I, II и III. Затем каждую выделенную часть рассчитываем как самостоятельный канал (см. 7.4), определяя расходы Q,, Qjj, Q,,,. [c.178]

Далее каждую выделенную часть рассчитываем как самостоятельный канал (см. 6-4), не включая при этом расчете участки АВ (или АВ ) в длины соответствующих смоченных периметров. [c.258]

Чтобы построить кривую АВ свободной поверхности потока, разбиваем. данный канал, имеющий длину L, на отдельные участки относительно малой длины, равной /. При этом каждый выделенный участок канала длиной I рассматриваем в отдельности, идя вверх по течению сперва рассчитываем I участок, затем II и т. д. Расчет каждого выделенного участка (например, участка М) состоит в определении глубины h потока в начале данного участка (по известным величинам и Идя по такому пути, можно последова- [c.310]

В системе координат О, связанной со стенками канала, выделенный элемент потока перемещается в поле сил давления и гравитации . Если в этих условиях в потоке находилась бы несжимаемая жидкость, то преобразование энергии подчинялось бы известному из курса гидравлики каноническому уравнению Бернулли [c.199]

Особенностью построения высокочастотной схемы прибора (/, 3, /О, II) является введение в ее состав канала когерентной компенсации 2, необходимого для выделения малого полезного рассеянного сигнала СВЧ на фоне постоянной когерентной составляющей, вызванной отражениями от антенны и окружающих предметов, конечными согласованием и направленностью элементов измерительного тракта СВЧ и т. д. [c.244]

Механизм ЭИ может быть представлен двумя процессами, действующими во времени друг за другом образование в результате электрического пробоя в поверхностном слое твердого тела канала разряда и последующее разрушение твердого тела под действием механических напряжений, возникающих в результате расширения канала разряда при выделении в нем энергии емкостного накопителя. Первая стадия процесса определяет уровень напряжения, при котором реализуется процесс ( рабочее напряжение ). Выбором оптимальных параметров импульсного напряжения и условий пробоя (вид среды, геометрия электродной конструкции) достигаются минимальные градиенты напряжения пробоя. На второй стадии процесса за счет оптимизации преобразования энергии накопителя в работу разрушения достигается минимальная энергоемкость разрушения материала. Техникоэкономическая эффективность процесса в значительной степени зависит от возможности интенсификации процесса разрушения - достижения высоких объемных показателей разрушения в единицу времени при приемлемых удельных показателях энергоемкости. Последнее может осуществляться как за счет увеличения числа единичных актов разрушения в единицу времени путем повышения частоты подачи [c.25]

В разрядной цепи генератора канал пробоя выступает как активная электрическая нагрузка, процесс энерговыделения в которой можно описать следующими энергетическими характеристиками разрядным током г падением напряжения Uk на канале разряда его активным сопротивлением Rk мощностью Nk, NkA-. развиваемой в канале и на единице его длины, соответственно энергией Wk, Wk/lk, выделенной к данному моменту времени t в канале и на единице его длины 1к, соответственно. При этом справедливы соотношения [c.54]

Как и всякий другой метод, предложенная модель является некоторым приближением к реальному процессу и обладает рядом недостатков. Однако этот метод позволяет получить достаточно простые выражения для оценки конечного результата и может быть использован для оценки характеристик разрушения. Учитывая особенность исходного продукта для электроимпульсного дробления (монолитность, постоянство свойств и ограниченный размер), гидродинамическая модель может быть использована при разработке методики расчета гранулометрического состава продуктов электроимпульсного разрушения твердых лет с рядом дополнительных условий, учитывающих особенности образования канала разряда и выделения в нем энергии при электрическом импульсном пробое образцов. [c.85]

Энергия, переданная среде, соответствует энергии, выделенной в канале разряда за время первого полупериода колебаний разрядного тока (Т/2) в цепи источник импульсов-нагрузка. В этом диапазоне времени достигаются максимальная скорость нарастания мощности в канале разряда и его максимальный диаметр за счет движения стенки канала разряда. Энергия, выделяющаяся в последующий промежуток времени в канале разряда, не создает существенных нагрузок в объеме материала, так как она расходуется на плавление стенок канала разряда и выдувание из него плазмы через устья. [c.86]

По мере выделения электрической энергии в канале пробоя и далее по завершении этого процесса канал пробоя, расширяясь, действует на вещество дробимого продукта подобно поршню, генерируя в нем переменное во времени и пространстве поле механических напряжений (давлений). Энергетический баланс на этой стадии может быть представлен как [c.121]

Эксперименты показали, что закономерности изменения степени вскрытия включений от энергетических и временных параметров канала разряда качественно одинаковы для всех исследованных типов включений. Однако количественные характеристики вскрытия существенно зависят от акустической жесткости включений. Так, при энергиях единичного импульса W 125, 250 Дж во всем диапазоне изменения времени ее выделения в образцах с гранатом степень раскрытия зерен на 5-8% ниже, чем с включениями кальцита и сильвина, что подтверждает проведенный выше анализ и обусловлено тем, что с ростом акустических импедансов включений коэффициент механических напряжений у границы включений снижается. Это приводит к снижению эффективности разупрочнения матрицы у границ неоднородности и ослаблению взаимодействия магистральной трещины с зоной вокруг включений. [c.147]

Вероятность разрушения включений растет с уменьшением расстояния до оси канала разряда (табл.3.2). Увеличение энергии и уменьшение расстояния от оси канала разряда приводит к повышению пика давления на неоднородности, при этом возрастает запасаемая упругая энергия среды, что приводит к увеличению интенсивности разрушения материала, в том числе и включений. Повышение же времени выделения энергии уменьшает пик давления в воздействующей волне и увеличивает ее длительность, увеличивая сохранность включений. [c.148]

Выразив через параметры разрядного контура (R- сопротивление канала разряда, L - индуктивность контура) время выделения энергии (ограничим величиной Зх),получим [c.203]

В случае если АС располагается в удаленных друг от друга пунктах, в частности расположенных в разных городах, то решается вопрос об аренде каналов связи для корпоративной сети, поскольку альтернативный вариант использования выделенного канала в большинстве случаев оказывается неприемлемым вследствие высокой цены. Естественно, что при этом прежде всего рассматривается возможность использования услуг Internet. Возникающие при этом проблемы связаны с обеспечением информационной безопасности и надежности доставки сообщений. [c.34]

В 1978 г. начато серийное производство новых стационарных ЖР-УК-СП и локомотивных ЖР-УК-ЛП радиостанций. Работают они в гектометровом (КВ) совместно с радиостанциями ЖР-3 и ЖР-ЗМ и метровом (УКВ) диапазонах. В последнем случае радиопомех значительно меньше. Поездная радиосвязь на этих радиостанциях строится по тому же принципу, что и на ЖР-ЗМ. На локомотивах устанавливают радиостанции ЖР-УК-ЛП (42 РТМ-А2-ЧМ), на промежуточных пунктах ЖР-УК-СП (43РТС-А2-ЧМ), а у диспетчера распорядительную станцию РСПР. В качестве канала связи между РСПР и ЖР-УК-СП используется как поездная диспетчерская связь, так и специально выделенный канал. [c.143]

При проведении измерений на "СПЕКТРОСКАНЕ" с использованием выделенного канала на некоторые элементы, например, А , нижняя граница диапазона определяемых содержаний снижается до 0,02 г/т. [c.156]

Определим силу действия свободно11 струи, вытекающей из OTi e, -стия или насадка, на ненодви кную стенку. Эта задача является частным случаем jia MOTpennou в нредыду цем параграфе задачи определения силы действия потока на стенки канала. Рассмотрим сначала стенку конической формы с осью, совпадающей с осью струи (рис. 1.115). Сечениями 2—i и 2—2 выделим участок потока. Сечение 2—2 представляет собой поверхность вращения. Так как давления во входном 1—1 и выходном 2—2 сечениях равны атмосферному, то силы F II F давления равны пулю. Весом выделенного участка потока пренебрегаем. При этом статическая реакция потока [c.149]

Будем учитывать только внешние силы давления Рь Ра и Р , развиваемые на поверхностях выделенного объе.ма лсидкости. Уклон дна канала принимаем равным нулю. [c.233]

Из этого уравнения видно, что при течении жидкости в канале постоянного сечения, когда ш = onst, а давление убывает вдоль канала, внутренняя энергия жидкости возрастает. Этот результат очевиден, так как из-за выделения теплоты трения температура жидкости, а следовательно, и внутренняя энергия ее увеличиваются вдоль канала. [c.646]

Примем, что ось канала наклонена под углом 0 к горизонту. Проекция веса жидкости, заключенной между выбранными сечениями, равна gpU sinG (где W—объем выделенной массы жидкости). Проекция всех сил, действующих на изолированную массу, равна [c.107]

Для конечного объема га.за между некоторыми сечениями канала дои после прямого скачка можно применить закон сохранения количества движения. Изменение количества движения всех частиц, прошедших через выделенный объем за некоторый промежуток времени, равно разности количества движения частиц газа, вошедших и вышедших из объема. Это изменение количества движения частиц в тот же промежуток времени равно силам инерции и должно находиться в равновесии с внешними силами. Для иевязкого газа внешними силами являются силы давления. [c.246]

Это состояние, когда напряжение резко падает, а ток растет до максимально возможного значения, является типичным признаком пробоя. Прн этом в газах но месту пробоя образуется канал газоразрядной. плазмы, в жпдких диэлектриках происходит вскипание и газовыделение Б месте пробоя, в твердых диэлектриках большой силы, ток в месте пробоя прожигает й проплавляет отверстие с выделением продуктов, деструкции материала в твердом, жидком и газообразном виде, обла-даюш,их высокой электрической проводимостью. [c.28]

Визуальные наблюдения и фотографирование позволили установить, что парообразование начинается на стенке канала. Исходя из диализа физической картины процесса течения несжимаемой жидкости, М0ЖИ01 предположить, что в силу малых скоростей у стенки и ее шероховатости именно в этой области потока наиболее вероятно выделение паровой фазы. [c.270]

Рассмотрим причину, вызывающую появление вторичных потоков. Момент относительно оси z тангенциальных составляющих касательных напряжений на стенках трубы и ленты, действующий на выделенный объем жидкости, уравнивается тангенщ1альными составляющими избыточных сил давления (р - р ) на стенках ленты. Избыточные силы давления образуются при изменении количества движения вторичных потоков у стенки ленты. Движение этих потоков можно схематично представить следующим образом. Вторичные потоки со скоростью подходят к концам ленты, поворачивают, идут вдоль ленты к центру, опять поворачивают и выходят в радиальном направлении в центр канала, вьшося в ядро основного потока массу жидкости с малым количеством движения в осевом направлении. Введем обозначения — ширина вторичного потока при движении его вдоль ленты в направлении оси z - смещение точки встречи двух вторичных потоков относительно оси у 1 — эффективная глубина проникновения вторичного потока в ядро основного потока. Момент от нормальных сил давления на ленте определяется при решении уравнений (6.1), (6.2) [c.113]

Отметим, что для всех моделей эффект выделения газа одинаков, поскольку для представляющих интерес величин В и х член выделения газа g/B дает основной вклад. Хэммер и др. [17] не смогли получить надежные оценки выделения газа из проходящей через канал воды на всем его протяжении в кипящем тяжеловодном реакторе в Хальдене (HBWR) при 28 кГ/см . Приближенные измерения дали среднюю эффективность выделения около 41% от теоретического. Однако они считали на основе всех экспериментальных результатов, что общая эффективность выделения довольно близка к той, которую можно ожидать, предполагая равновесное распределение газа между паром и водой [см. уравнение (4.43)], Расчеты автора для того же реактора показывают, что эффективность конденсации была близкой к теоретической. [c.82]

Реализация отмеченного эффекта инверсии электрической прочности диэлектриков в применении к разрушению пород поясняется на щсЛЛб,в. Когда к электродам, установленным на поверхность твердого тела (горной породы), прикладывается импульс напряжения U(l) с параметрами, соответствующими левой части графика от точки равнопрочности, пробой в промежутке с вероятностью более чем 50% происходит внутри твердого тела, а не по кратчайшему пути по поверхности твердого тела. (Далее это явление мы будем называть как внедрение разряда в твердое тело.) Послепробивная стадия процесса характеризуется протеканием в канале разряда импульса тока I(t) и выделением энергии W(t). При этом если в канале разряда достаточно быстро будет выделено необходимое количество энергии, то воздействие канала разряда на твердое тело по внешним признакам будет аналогично микровзрыву в твердом теле с образованием откольной воронки и отрывом части материала от массива или крупного блока (рис. 1.1 б), с разрушением куска материала на отдельные фрагменты (рис. 1.1в). Среда, окружающая разрушаемый массив материала с токоподводящими электродами, выполняет в процессе роль агента, способствующего электрическому пробою твердого тела и обеспечивающего технологическую функцию удаления продукта разрушения из зоны [c.11]

Эффект электроимпульсного разрушения материалов при одинаковых затратах энергии зависит от характера энерговыделения в канале разряда. Об эффективности разрушения можно судить по таким его параметрам, как максимальная длина трещин, суммарная длина и поверхность трещин, размер зоны трещинообразования и др. Наиболее общим случаем зависимости указанных параметров от скорости выделения энергии при неизменной ее величине является кривая с оптимумом. В зависимости от характера материала (хрупкие, пластичные) оптимум значительно сдвигается в область малых или больших значений мощности так, что при разрушении определенно пластичного органического стекла решающим является факт роста показателей эффекта с уменьшением мощности в разряде и соответствующем увеличении длительности выделения энергии, а для силикатного стекла, наоборот, оптимальной для разрушения является высокая скорость энерговыдлеления (рис. 1.29). Эффект разгрузки канала разряда (истечение энергии канала через устья канала пробоя и вышедшие на поверхность трещины) приводит к сокращению времени эффективного нагружения, а потому величина разрядного промежутка и глубина внедрения разряда оказывают заметное корректирующее влияние на характер зависимости эффекта разрушения от мощности разряда. При больших промежутках для горных пород действует зависимость, свойственная пластичным материалам, при малых промежутках - свойственная хрупким материалам. [c.67]

Энергетическая эффективность измельчения фрагментов материала зависит от крупности частиц и соотношения размера частиц и разрядного промежутка. Естественно, с переходом от разрушения пластинчатых образцов к измельчению фрагментов руды в дезинтегрирующем аппарате Г] снижается. В условиях измельчения d < /), с одной стороны, имеются потери энергии в жидкостных прослойках между частицами материала на пути канала пробоя, а с другой, невозможно обеспечить оптимальный режим выделения энергии в каждой частице материала, через которые в данном акте пробоя проходит канал разряда, тем более, что ансамбль этих частиц изменяется от одного акта пробоя к другому. Оптимизация процесса дезинтеграции в данном случае может достигаться мерами по уменьшению и даже полному исключению излишних жидкостных прослоек (идеальный случай d-l)n управлением однородностью частиц в ансамбле. Частично это может быть решено за счет увеличения стадий дробления и применения специальных типов устройств. Без этого и мер по совершенствованию электротехнического обеспечения электроимпульсной технологии достаточно трудно получить более лучшие результаты, чем приведены в табл.2.12. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...