Устойчивость движения спутника

УСТОЙЧИВОСТЬ ДВИЖЕНИЯ СПУТНИКА с УЧЕТОМ ТЕНИ ПЛАНЕТЫ [c.131]

С] ЗАДАЧА ОБ УСТОЙЧИВОСТИ ДВИЖЕНИЯ СПУТНИКА 123 [c.123]

ЗАДАЧА ОВ УСТОЙЧИВОСТИ ДВИЖЕНИЯ СПУТНИКА 125 [c.125]

Устойчивость движения спутников в гравитационном поле сил [c.777]

Устойчивость движения спутников [c.781]

Исследованию устойчивости движения спутников в последние годы уделяется большое внимание. Работы по этой проблеме можно разделить на две группы [c.847]

В качестве приложения метода Лагранжа в данной работе приводятся основные сведения об устойчивости движения спутника. [c.11]

Может оказаться, что движение, устойчивое относительно одних переменных, неустойчиво относительно других. Так, можно показать, что движение, искусственного спутника Земли по круговой орбите устойчиво относительно его радиуса-вектора (орбитальная устойчивость) и неустойчиво относительно декартовых координат. Поэтому, говоря об устойчивости движения, необходимо всегда оговаривать, относительно каких величин рассматривается устойчивость. [c.17]

Подобно случаю 6, движение по координате X есть изолированное устойчивое движение вдоль X = с. Движение по координате ц, совершается либо между пределами с, Ць либо между пределами Л2, —с. Планета является спутником одной из притягивающих масс движение начинается из точки вблизи одной массы по направлению к другой и никогда не достигает точки равновесия. Планета сталкивается с притягивающей массой, вблизи которой началось ее движение. [c.325]

Движение по координате [х есть изолированное устойчивое движение вдоль линии [х = —е планета является спутником массы т. [c.325]

Устойчивость движения модели (рис. 5.4), имитирующей продольное движение спутника, следует из условия Гурвица. Согласно последнему определителю Гурвица при положительных коэффициентах (5.36) и Dx>0 получаем [c.101]

Анализ характеристического уравнения (5.53) показывает, что система спутник — V-крен (D>0) при отключении пружины 7 (см. рис. 5.1) находится на границе устойчивости, а следовательно, пружины 7 являются необходимыми элементами в системе стабилизации V-крен при любом расположении гироскопов (х= 0)-В ряде монографий [4, 18] приведены всесторонние исследования движения спутника, стабилизируемого системой V-крен , и даны рекомендации по выбору параметров системы V-крен . Для выяснения особенностей влияния гиростабилизатора на движение спутника рассмотрим лишь частный случай бокового его движения. По-прежнему принимаем в дифференциальных уравнениях (5.31) и в характеристическом уравнении (5.53) / =/, =/2=/, а также [c.106]

Если спутник стабилизируется с помощью системы гравитационной стабилизации, то ось спутника с наименьшим моментом инерции из соображения устойчивости движения должна быть направлена в течение всего времени полета по местной вертикали. При таком выборе опорной системы координат упрощается запись уравнений движения, а гравитационный момент, появляющийся при отклонении спутника от местной гравитационной вертикали, является полезным восстанавливающим моментом. [c.12]

Из теории движения твердого тела известно что свободное вращение КА будет устойчивым, если ось его вращения совпадает с главной центральной осью максимального момента инерции или минимального момента инерции. Для спутников связи ось вращения из соображения устойчивости движения и наилучшей направленности антенн ориентируется перпендикулярно плоскости орбиты. [c.37]

Во многих исследованиях движения спутников Земли, обращающихся по орбитам малой высоты, анализируется влияние эксцентриситета орбиты на движение спутника как твердого тела. Численный анализ показал, что даже для спутника подходящей конфигурации с целью предотвращения нарастания колебаний эксцентриситет орбиты не должен превышать примерно 0,2 [17, 80]. При этом наиболее характерный процесс потери устойчивости связан с нелинейным перераспределением энергии колебаний. Воздействуя из-за эксцентриситета орбиты на ось тангажа, энергия колебаний передается вертикальной оси, относительно которой космический аппарат имеет наименьший момент [c.190]

В последнее время в литературе стали уделять большое внимание механике спутников с двойным вращением благодаря их непосредственному применению в области стабилизируемых вращением спутников связи. Особое место занимают вопросы устойчивости пространственного движения спутников, составленных [c.79]

Румянцев В. В., Об устойчивости относительных равновесий и стационарных движений спутника-гиростата, Изв. АН СССР, Мех. те. тела, 4, 15—21 (1968). [c.203]

Степанов С. Я., О множестве стационарных движений спутника-гиростата в центральном ньютоновском поле сил и их устойчивости, Прикл. матем. и механ., 33, № 4, 737— 744 (1969). [c.204]

Рассмотрим задачу о полете КА по замкнутой орбите в гравитационном поле планеты. Лля определения характеристик и условий устойчивого полета при описании движения спутника будем исходить из уравнений орбит (3.12), (3.16). [c.90]

Другой круг вопросов, требующий анализа движения спутника относительно центра масс, связан с возможностью получения пассивной ориентации спутников, то есть ориентации, обусловливаемой влиянием моментов внешних сил. В этих задачах существенным является нахождение естественных ориентированных положений спутника, анализ устойчивости этих положений и движения в их окрестности. [c.9]

Строго говоря, орбита спутника зависит от движения около центра масс, В главе 4 рассматриваются взаимо-связные задачи о поступательном и вращательном движении спутника в ньютоновском поле сил. Здесь наиболее полно и строго доказывается описанный выше результат об устойчивости относительного равновесия спутника в гравитационном поле. Проанализированы достаточные условия устойчивости в общей форме, оценены допустимые возмущения, на частной задаче рассмотрено влияние формы спутника на его орбиту рассмотрен ряд других вопросов. [c.12]

В приложении 1 рассмотрена задача о движении твердого тела около закрепленной точки в ньютоновском поле сил. Результаты этого приложения частично использованы в главах 1, 2 для объяснения гравитационных эффектов в движении спутников. Эта задача имеет и самостоятельный интерес. Здесь содержится постановка задачи, указаны ее первые интегралы и интегрируемые случаи дан анализ устойчивости частных решений (постоянных вращений) и исследованы некоторые движения, в которых легко усматриваются эффекты, вызываемые возмущающим действием ньютоновского поля сил. [c.16]

Если кинетическая энергия вращения спутника достаточно мала по сравнению с работой моментов внешних сил, то движение спутника будет носить либрационный характер спутник будет колебаться около некоторого положения устойчивого относительного равновесия. Выявление таких положений равновесия и исследование либрационного движения представляет особенный интерес для задачи стабилизации и ориентации космических аппаратов с помощью моментов внешних сил. [c.58]

Простейшая схема, позволяющая ввести диссипативные силы и стабилизировать колебания искусственного спутника относительно орбитальной системы координат на круговой орбите, такова. Внутри гравитационно устойчивого спутника находится центральная сферическая полость, заполненная вязкой жидкостью. Колебательное движение спутника приводит к перемещению вязкой жидкости относительно корпуса спутника и рассеиванию энергии. Сферу можно заменить полостью, образованной двумя сферическими оболочками. Для заданной толщины слоя и плотности вязкой жидкости, [c.116]

Найдем достаточные условия устойчивости движений (6.1.12) —(6.1.14), следуя методу Н. Г. Четаева. Первый интеграл уравнений относительного движения спутника на круговой орбите (2.1.11) в случае динамической симметрии имеет вид [c.202]

Устойчивость относительного равновесия спутника на орбите. Остановимся теперь на некоторых вопросах движения космических аппаратов относительно их центров масс. Этот вопрос тоже имеет предысторию в классической небесной механике (теория либрации Луны, теория прецессии Земли). Однако по характеру действующих моментов сил и разнообразию начальных условий задача о движении спутников относительно их центров масс представляется более сложной. С другой стороны, новые методы математики позволяют получить новые результаты и в классических задачах. [c.44]

Ньютона 142 Условие Гольдера 12 Устойчивость движения спутника 122, [c.359]

Будем рассматривать устойчивость стационарного движения спутника ио круговой орбите относительно величин г, г, 0, 6 и ф. Введем обозначения г = + а ,, = Xj, 6 = г-д, 0 = х , ср = = (й)+ х . В сделанных обозначениях найденные интегралы можно заинсать в следующей ( орме [c.60]

Неравномерное вращение вектора напряженности геомагнитного поля в орбитальной системе координат, передаваясь через магнитный демпфер, вызывает возмущения в движении спутника. Эти возмущения могут вызвать незатухающие колебания спутника вблизи устойчивого положения, но могут привести также к полной потере ориентации и возникновению режима недемпфируемого вращения. В работе [52] исследуется возможность существования таких режимов при плоском движении спутника с магнитным демпфером на круговой орбите. Показано, что магнитный демпфер работоспособен как в режиме стабилизации, так и в режиме предварительного успокоения. Получены аналитические выражения цд оценки продолжительности переходного процесса и точности ориентации. [c.54]

Стабилизируемый с помощью светового давления солнечных лучей спутник некоторую часть времши будет находиться в тени планеты. При этом отсутствие управляющего момента системы солнечной стабилизации может привести к неустойчивому режиму. В данном разделе рассматривается устойчивость плоского либрационного движения спутника с учетом т№и планеты [38]. [c.131]

Бонев Б., Лилов Л., О необходимых и достаточных условиях устойчивости стационарных движений спутника-гиростата, Теор. и прикл. мех. 4, № 2, 125— 132 (1973). [c.202]

Устойчивость слежения за спутниковыми сигналами. Цифровые следящие системы с большой тактовой частотой осуществляют пошаговый поиск и слежение за радиосигналом каждого из НИСЗ рабочего созвездия по фазе кода, т. е. по дальности (псевдодальности) до каждого спутника, и по изменению несущей частоты (по доплеров-скому сдвигу частоты), т. е. по радиальной скорости относительного движения спутника и ЛА. [c.107]

В главах 2 и 3 рассмотрены либрационные движения спутников. Здесь показано, что гравитационные моменты обеспечивают устойчивое относительное равновесие спутника на круговой орбите при расположении наибольшей оси эллипсоида инерции спутника по радиусу-вектору орбиты, наименьшей оси — по нормали к плоскости орбиты и, следовательно, средней оси — по касательной к орбите. Исследованы плоские и простран ственные колебания около этого положения. На эллиптической орбите такого относительного равновесия не существует. Но анализ нелинейных колебаний на эллиптической орбите показывает наличие устойчивых периодических ( эксцентриситетных ) колебаний около направления радиуса-вектора. Исследованы условия появления резонанса в плоских и пространственных колебаниях. Возможность практического приложения исследованных в главе 2 эффектов иллюстрируется [c.11]

Области возможного движения стягиваются к точкам (6.1.10), соответствующим направлению в плоскости радиус-вектор— нормаль к плоскости орбиты, под углом Р2 к этой нормали, со8р2 = Р2- Области невозможного движения стягиваются к нормалям к плоскости орбиты. Таким образом, точки (6.1.10) отвечают реальному устойчивому движению оси симметрии спутника неподвижному положению в орбитальной системе (под углом р2 к нормали к плоскости [c.198]

Тогда / ilОбласти возможного движения стягиваются к точке (6.1.9) и области невозможного движения — к точкам р"=1 и р"== — 1. Таким образом, точка (6.1.9) в рассматриваемом случае отвечает реальному устойчивому движению оси симметрии спутника неподвижному положению в орбитальной системе под углом Рь ospi —рь к нормали к плоскости [c.200]

В данном случае для совокупной системы дифференциальных уравнений возмущенного движения спутника можно сначала решить задачу стабилизации по отношению к переменным, определяющим его положение в орбитальной системе координат. Делается это путем рассмотрения " "укороченной управляемой системы, получающейся из исходной совокупной обращением в нуль неконтролируемых на данном этапе решения переменных. Затем применением теоремы Ляпунова-Малкина [Малкин, 1966] доказывается, что в процессе проведенной стабилизации фактически обеспечивается не только асимптотическая устойчивость по указанной части переменных, но и устойчивость (неасимптотическая) по всем переменным исследуемого невозмущенного движения совокупной системы [Белецкий, 1965 Крементуло, 1977]. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...