Излучение дипольное

В дипольном приближении вероятности однофотонных процессов определяются матричными элементами электрического дипольного момента электрона. По этой причине рассматриваемое приближение называют дипольным, а рассчитанные в этом приближении переходы в системе электрон + поле излучения — дипольными переходами. [c.265]

Отметим, что поле излучения дипольного осциллятора, хотя и представляет собой сферическую волну, сферической симметрией не обладает. В волновой зоне поверхности постоянной фазы действительно сферические, но модули векторов Е и В в разных точках такой сферы различны, ибо они, как видно из (1.67), зависят от полярного угла 0. Поле поперечной сферической волны не может быть сферически симметричным. [c.40]

Отсюда обычно делается заключение, что рассеянное излучение соответствует полю излучения дипольного момента, индуцированного в молекуле исходным полем с волновым вектором кх и поляризацией ах. Поэтому этот дипольный момент пропорционален сумме, стоящей в (2.94) под знаком модуля. Этот вывод, конечно, верен, но он не позволяет определить фазу дипольного момента. [c.99]

Таким образом, следует ожидать дипольного излучения ). Так как его мощность также пропорциональна скорости потока V, а интенсивность излучения дипольного источника пропорциональна квадрату его мощности (т. е. 1 ) и четвертой степени частоты (/ у ), то мы получаем, что показатель 5 в (4.11) должен быть равен 2, т. е. [c.136]

Излучение дипольное 153 Инфразвук 16 [c.204]

Другой интересный пример — акустическое поведение корабля, качающегося на волнении. Центр тяжести корабля при вертикальной качке то поднимается, то опускается. Следовательно, на него действует вертикальная сила со стороны воды, а по закону действия и противодействия он действует на воду с равной противоположной силой. На первый взгляд эта стороння по отношению к воде сила должна вызывать излучение дипольного типа в воде, происходящее с частотой вертикальной качки корабля. В действительности, однако, такое дипольное излучение корабля полностью отсутствует. Дело в том, что морское волнение само по себе не создает излучения звука в воду (см. 33). Корабль же отличается, с акустической точки зрения, от вытесненного объема воды только неизменностью своей формы (тем, что корпус корабля — твердое тело). Механически форма поддерживается силами упругости корпуса, т. е. внутренними силами. Замораживая вытесненный объем воды, мы пришли бы к той же акустической ситуации. Но в этом случае, по сравнению с водой в отсутствие корабля, добавились бы только силы, в сумме дающие нуль, а они дипольного излучения не создают. [c.336]

Степень сжатия такого препятствия та же, что и окружающей среды, поэтому оно не создает монопольного рассеяния. Но скорость препятствия отличается от скорости окружающих частиц среды если плотность р препятствия больше, чем плотность среды, то оно отстает от частиц среды, а если его плотность меньше, чем у среды, то оно обгоняет частицы. В результате препятствие движется относительно среды и поэтому создает в среде излучение дипольного типа. Это излучение и есть поле, рассеиваемое данным препятствием. [c.358]

Заключение. Исследование нелинейной динамики поверхности невязкой объемно заряженной диэлектрической капли, при произвольной начальной деформации равновесной сферической формы показало, что возбуждение трансляционной моды ( = 1) осциллирующих капель, обнаруживаемое при асимптотических расчетах во втором порядке малости, когда среди колебательных мод, определяющих форму начальной деформации капли, имеются две и больше мод с соседними номерами, приводит к появлению дипольного звукового излучения. Дипольное электромагнитное излучение при этом не имеет места, поскольку центр заряда капли при осцилляциях ее формы совпадает с центром масс, который остается неподвижным. Указанные эффекты могут играть важную роль в анализе физических процессов, идущих в многофазных жид- [c.112]

Итак, интенсивность излучения рассчитывается по квадрату второй производной от дипольного момента излучающей системы, поэтому рассмотрим кратко вопрос о существовании дипольного момента у химических соединений. [c.43]

Действительно, уменьшение излучательной способности будет не беспредельно и, достигнув определенной величины, вновь начнет возрастать. Об этом свидетельствуют многие экспериментальные данные по степени черноты, полученные в зависимости от температуры для ряда тугоплавких соединений. Объяснение такого рода дает классическая электродинамика, рассматривающая излучение как результат взаимодействия электромагнитной волны с веществом. Если сообщить металлу и диэлектрику одинаковое количество тепловой энергии, то в металле энергия расходуется на возбуждение электронов и, следовательно, ведет к росту интенсивности излучения в диэлектрике часть энергии идет на изменение величины дипольного момента, т. е. наблюдается относительное уменьшение излучательной способности. Такой [c.66]

В то же время потенциальная энергия системы представляет собой сумму дипольных моментов. Таким образом, налицо взаимосвязь между потенциальной энергией и изменением энергии излучения. [c.68]

При малых значениях Т интенсивность излучения зависит от Еа, т. е. от суммы дипольных моментов. С увеличением Т интенсивность падает, так как уменьшается второе слагаемое, стоящее в скобках. Когда кТ станет равным Еа, интенсивность стабилизируется и уменьшение излучательной способности прекратится. Дальнейшее возрастание температуры повлечет за собой изменение агрегатного состояния вещества, и поэтому нужно рассматривать излучательную способность нового состояния. [c.70]

Опыты, проводимые со слабыми световыми полями, показали, что характер оптических явлений не зависит от интенсивности излучения. Такие явления принято называть линейными оптическими явлениями. Область оптики, изучающую такие явления, принято называть линейной оптикой. В основе линейной оптики лежит тот факт, что существует линейная связь Р = кЕ между Р и (Р — дипольный момент, приобретенный 1 см среды, и — макроскопическая восприимчивость среды, Е — напряженность действующего на среду светового поля). При таких предположениях показатель преломления и другие характеристики среды не будут зависеть от интенсивности излучения. Там, где это не будет особо оговорено, будем иметь в виду случай именно линейной оптики. [c.9]

Итак, полное излучение системы состоит из трех независимых частей они называются соответственно электрическим дипольным, электрическим квадрупольным и магнитным дипольным излуче ниями. [c.253]

Заменяя множитель е под интегралом в (VI.77) лишь первым членом разложения (единицей), получим матричный элемент для дипольного перехода. В ряде случаев может оказаться, что матричный элемент дипольного перехода обращается в нуль, в то время как точное значение матричного элемента (VI.77) отлично от нуля. В этом случае нужно взять следующие члены разложения в (VI.79), и мы получим магнитное дипольное и квадрупольное излучения, вероятность осуществления которых меньше вероятности [c.255]

Правила отбора для дипольного излучения [c.256]

Правила отбора для магнитного дипольного излучения [c.256]

Явления преломления и отражения света с молекулярной точки зрения рассматриваются как результат интерференции падающей волны и вторичных волн, испускаемых молекулами среды благодаря вынужденным колебаниям зарядов, индуцированных падающей волной ( 135). В линейной оптике вынужденные колебания совершаются с частотой внешнего поля, вследствие чего падающая, отраженная и преломленная волны имеют одну и ту же частоту. Если. принимать во внимание ангармоничность колебаний зарядов в молекулах среды, то, как было выяснено в 235, индуцированный полем дипольный момент имеет слагаемые, отвечающие колебаниям с частотами, кратными частоте падающей на среду волны. Поэтому молекулы среды испускают волны и с кратными частотами, и нелинейная среда в целом создает излучение с частотами 2а>, Зсо и т. д. Это явление получило название генерации кратных гармоник света. [c.837]

Все сказанное об усилении рассеянного света относилось к стоксовой компоненте. Антистоксово рассеяние есть процесс, обратный стоксовому, и для него имеет место не усиление, а ослабление интенсивности. Причина появления мощного антистоксова излучения иная, и для ее выяснения целесообразно исходить из классических представлений о природе комбинационного рассеяния, изложенных в 162. Согласно последним комбинационное рассеяние возникает в результате модуляции поляризуемости молекул колебаниями их ядер.. Рассмотрим, ради простоты, случай двухатомной молекулы и обозначим через изменение расстояния между ядрами в сравнении с его равновесным значением. Дипольный момент молекулы, индуцированный полем световой волны, записывается в виде [c.856]

Каждая из пяти составляющих дипольного момента р имеет простой физический смысл. Член of соответствует линейной поляризации среды, определяющей индукцию D = (1 -f 4лЛ/ао) . Составляющая p , колеблющаяся с частотой (Dj, описывает усиление стоксового излучения работа поля = As os ( u / + фЛ в единицу времени есть W = p Es, и ее среднее значение за период колебаний равно [c.857]

Поскольку по предположению >> 1, наибольшую интенсивность имеют стоксовы волны, прошедшие почти всю толщину рассеивающего (и усиливающего ) объема, т. е. волны, испущенные в слое с толщиной порядка 1/а , который прилегает к левой границе объема, и индуцирующие дипольный момент Pas в слое такой же толщины у противоположной, правой границы объема. На рис. 46 эти слои указаны пунктирными линиями. Поэтому можно считать d — (г —гу) l/ j < d. Если, далее, диаметр излучающей области, определяемый диаметром пучка возбуждающего излучения 2а, достаточно мал, то (г — Г/ можно разложить по степеням поперечных координат и воспользоваться условием большого усиления [c.913]

Второе правило отбора связано с выполнением закона сохранения четности волновой функции. Теория показывает, что испускание дипольных электрических 7 Квантов разрешено по четности, если четность после у-излучения изменяется на обратную, а дипольных магнитных -квантов, если четность сохраняется. Вообще разрешенное изменение четности ядра, испускающего электрическое Y-излучение мультипольности /, описывается формулой [c.167]

В теории Рэлея рассеяние света рассматривается на малых сферических частицах. При этом считается, что такая сферическая частица является источником дипольного излучения. Соответствующие расчеты приводят к выражению для интенсивности рассеянного света [c.115]

Дипольное приближение. Как уже отмечалось, оптическое излучение принято рассматривать (в широком смысле) в диапазоне длин волн примерно от 0,01 до 100 мкм. Линейные размеры атома составляют примерно 10 —10" мкм. Таким образом, для всех длин волн Я в оптическом диапазоне выполняется неравенство [c.264]

Последняя оценка получена в предположении, что Я=1 мкм, 0 = 10 см вероятность квадрупольных переходов быстро уменьшается с увеличением длины волны излучения. Несмотря на приближенный характер результатов (11.3.19) и (11.3.20), следует заключить, что если дипольные переходы не запрещены, можно уверенно пренебрегать переходами более высоких порядков. [c.274]

Наглядное представление о происхождении колебательных спектров можно получить на основе классической модели колебания двухатомной молекулы. Согласно электромагнитной теории света, излучение и поглощение электромагнитной энергии связано с движущимися зарядами. Величина излучаемой и поглощаемой энергии зависит от изменения дипольного момента молекулы при ее колебании. Если дипольный момент при колебании не меняется, то излучения или поглощения энергии не происходит. [c.97]

Следовательно, при гармоническом изменении дипольного момента молекулы в ее ИК-спектре появится одна линия (полоса) с частотой V. Фаза колебаний молекулы совпадает с фазой излученной или поглощенной электромагнитной волны. Интенсивность спектральной линии будет пропорциональна квадрату произведено, где величина (- - имеет размерность заря- [c.98]

Под действием электромагнитного излучения в материальной среде возникает дипольный момент, атомы среды поляризуются. При малых напряженностях электрического поля излучения Е индуцированная поляризация (или электрический дипольный момент единицы объема вещества) связана с Е линейной зависимостью [c.860]

Вращательные спектры. Излучать и поглощать электромагнитное излучение при переходах между вращательными уровнями энергии могут лишь молекулы, обладающие электрическим дипольным моментом. Поэтому [c.319]

У многоатомных молекул спектры значительно усложняются. В частности, у линейных многоатомных молекул, энергетические спектры которых выражаются формулами (63.30), правила отбора для п и / при различных типах переходов различны и зависят от того, параллелен или перпендикулярен оси молекулы ее осциллирующий электрический дипольный момент. Если дипольный момент параллелен оси молекулы, то правила отбора для мод колебаний атомов вдоль оси имеют вид Аи = +1 (или Аи = = +1, +2, 3,. .. при учете ангармоничности) и А/ = +1, как и в (63.31) и (63.32). Такие колебания молекулы СО2 показаны на рис. 96. При симметричных колебаниях дипольный момент молекулы СО 2 остается равным нулю, а при асимметричных колебаниях имеется изменяющийся во времени дипольный момент, параллельный оси симметрии молекулы, который и обеспечивает спектр излучения, аналогичный спектру излучения двухатомной молекулы. При изгибных колебаниях (рис. 96) электрический дипольный момент направлен перпендикулярно оси молекулы. Правила отбора при этом имеют вид Аи = 1, А/ = О, + 1. Правило отбора А/ = О обеспечивает появление в спектре линии с частотой Юц, принадлежащей 2-ветви. [c.323]

Представим себе теперь, что ось магнитного момента не совпадает с осью вращения нейтронной звезды. Тогда магнитный момент изменяется во времени, и звезда должна излучать. Оказывается, что магнитно-дипольное излучение нейтронной звезды должно быть сосредоточено в узком конусе (раствор угла порядка 10°), есь которого перпендикулярна направлению магнитного момента (рис, 12,5). [c.613]

Допустим теперь, что падающи свет естественный. Направление его распространения примем за ось I. Пусть рассеянный свет наблюдается в направлении ОА под углом б к оси I. Угол е называется углом рассеяния (рис. 321). Направим ось X перпендикулярно к ОА я 01. Так как р я коллинеарны, то вектор р параллелен плоскости XV. Разложим его по осям X и У. Интенсивности излучений дипольных моментов р и ру найдутся по формуле (98.8), если в ней положить сначала б = я/2, [c.600]

Вывести принцип взаимиостн для дипольного звукового излучения, создаваемого источником, совершающим колебания без изменения своего объема. Решение. В данном случае [c.412]

Из этого выражения следует, что амплитуда колебаний Но пропорциональна AAs, т. е. поля возбуждающего излучения и сток-сового рассеяния приводят к резонансной раскачке ядер молекулы. Индуцированные колебания ядер, в свою очередь, приводят к еще больщей модуляции поляризуемости молекулы, к усилению стоксова излучения и возникновению у дипольного момента новых спектральных компонент. В самом деле, подставляя из (239.6) в выражение (239.3), находим [c.857]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

При увеличении интенсивности возбуждающего света возникает вынужденное комбинационное рассеяние света. Оно обусловлено тем, что возникшее в результате рассеяния излучение на комбинационных частотах в свою очередь становится возбуждающим излучением, которое действует на молекулы рассеивателя. Благодаря этому в молекулах происходит раскачка колебаний, приводящая к усилению пербизлучения на комбинационных частотах. Если рассмотреть этот процесс в классической модели излучения по этапам, то он развивается следующим образом. Суммарное электрическое поле падающей и рассеянной волн вызывает поляризацию молекулы, а возникающий при этом дипольный момент молекулы пропорционален суммарной напряженности электрического поля падающей и рассеянной волн, т. е. колеблется с соответствующей комбинационной частотой. Благодаря этому потенциальная энергия взаимодействия ядер в молекуле изменяется на величину, пропорциональную произведению дипольного момента на квадрат суммарного электрического поля. [c.267]

У ядра-капли есть еще одна своеобразная степень свободы, а именно колебания всей массы нейтронов относительно всей массы протонов. При введении этой степени свободы фактически делается допущение о том, что ядро как бы состоит из двух жидкостей — протонной и нейтронной, растворенных друг в друге. При возбуждении этой степени свободы ядро приобретает дипольный электрический момент, т. е. поляризуется. Поляризационные возбуждения связаны с глубоким изменением структуры ядра. Поэтому им соответствуют довольно высокие энергии — примерно 15—20 МэВ в тяжелых ядрах и 20—25 МэБ в легких. Колебания такого типа были использованы А. Б. Мигдалом (1945) для объяснения механизма поглощения v-излучения ядрами. Поляризационные колебания ядра аналогичны оптической ветви колебаний в ионном кристалле. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...