Излучение магнитно-дипольное

Рассмотрим сначала захват, сопровождающийся излучением магнитного дипольного " кванта. Обозначая через Л1 оператор магнитного момента системы нейтрон-J-протон, выраженный в ядерных магнетонах, перепишем формулу (11,5) для вероятности захвата в виде [c.100]

Итак, полное излучение системы состоит из трех независимых частей они называются соответственно электрическим дипольным, электрическим квадрупольным и магнитным дипольным излуче ниями. [c.253]

Заменяя множитель е под интегралом в (VI.77) лишь первым членом разложения (единицей), получим матричный элемент для дипольного перехода. В ряде случаев может оказаться, что матричный элемент дипольного перехода обращается в нуль, в то время как точное значение матричного элемента (VI.77) отлично от нуля. В этом случае нужно взять следующие члены разложения в (VI.79), и мы получим магнитное дипольное и квадрупольное излучения, вероятность осуществления которых меньше вероятности [c.255]

Правила отбора для магнитного дипольного излучения [c.256]

Представим себе теперь, что ось магнитного момента не совпадает с осью вращения нейтронной звезды. Тогда магнитный момент изменяется во времени, и звезда должна излучать. Оказывается, что магнитно-дипольное излучение нейтронной звезды должно быть сосредоточено в узком конусе (раствор угла порядка 10°), есь которого перпендикулярна направлению магнитного момента (рис, 12,5). [c.613]

Магнитно-дипольное излучение происходит при Д/г = 0 и Дш. = 0, 1, т. е. при переходах между компонентами тонкого или сверхтонкого расщепления линий (например, переход Ф -> Р ,). Возможны и смешанные квадрупольные электрические и дипольные магнитные переходы, например переход в конфигурации р2. [c.427]

Сверхтонкая структура и эффект изотопического сдвига также часто могут приводить к уширению спектральной линии. Такие эффекты вызываются электрическим и магнитным взаимодействиями ядер с окружающими их электронными оболочками. В случае магнитно-дипольного взаимодействия вырождение одиночных энергетических уровней снимается, уровень расщепляется на ряд уровней, общее число которых зависит от суммарного момента количества движения системы. Если это расщепление меньше допплеровской ширины или такого же порядка, то структура остается неразрешенной и излучение системы уровней выглядит как симметрично уширенная линия. Кроме того, электростатическое взаимодействие зависит от радиуса заряженного ядра. Так как этот параметр различен для каждого изотопа одного и того же элемента, испускаемое излучение будет представлять собой комбинацию излучений каждого изотопа. Излучение будет немного сдвинуто по частоте и даст уширенную неразрешенную линию. Уширение, типичное для таких эффектов, составляет величину порядка 0,1 см . Эффекты изотопического [c.323]

Мы предполагали, что энергия обменного взаимодействия определяется формулой (9,1). Если рассматривать обменные силы более сложного характера, а именно силы, зависящие от спина, то благодаря их действию возникает магнитное дипольное излучение, интенсивность которого в нерелятивистской области энергий значительно меньше, чем интенсивность электрического дипольного излучения. [c.83]

При захвате медленных нейтронов, который мы далее будем рассматривать, электрическое дипольное излучение не играет, однако, главной роли, и поэтому оказывается необходимым учитывать магнитное дипольное и электрическое квадрупольное излучение. [c.96]

Можно показать, что полная вероятность излучения (проинтегрированная по элементу телесного угла вылетаю-ш,его -кванта) складывается из вероятностей дипольного, квадрупольного и магнитного дипольного излучений иными словами, интерференционные члены между различными типами излучения в полной вероятности отсутствуют. [c.99]

Вероятность магнитного дипольного излучения имеет вид [c.99]

В том случае, когда энергия нейтрона значительно меньше энергии связи дейтрона, полная вероятность магнитного дипольного излучения, связанного с переходом между триплетными состояниями, равна [c.109]

Изменение квадрупольного момента или магнитного дипольного момента может также привести к испусканию или поглощению излучения. Однако в инфракрасном спектре интенсивность этого испускания или поглощения является ничтожно малой (см. Теллер [836] и Молекулярные спектры I, гл. V, 3). [c.259]

Поскольку магнитный дипольный момент — аксиальный вектор, его компоненты имеют те же типы симметрии, что и компоненты вращения Нх, Ву, В г (приложение I). Электрический квадрупольный момент — тензор, компоненты которого ведут себя подобно компонентам поляризуемости, т. е. как произведение двух трансляций. Следовательно, можно пользоваться данными табл. 55 тома II ([23], стр. 274) для типов симметрии составляющих хж, < х(/,. ... Например, для симметричных линейных молекул (точечная группа 1)ос ) компоненты магнитного дипольного момента относятся к типам симметрии и П , а компоненты электрического квадрупольного момента — к типам симметрии Е , Пg, Ад. Следовательно, для того чтобы данный переход был разрешенным для магнитного дипольного излучения, произведение электронных волновых функций верхнего и нижнего состояний должно относиться к тинам 2 или П . Так, при поглощении из полносимметричного основного состояния могут происходить переходы 2 — 2 , П — 2 . Аналогично нри переходах, разрешенных для электрического квадрупольного излучения, произведение волновых функций должно относиться к одному из типов симметрии 2 , П , или А . При поглощении из полносимметричного основного состояния могут иметь место переходы 2 — 2 , Пд — 2д и Ай — 2 . [c.134]

Запрещенные переходы, которые возможны для магнитного дипольного и электрического квадрупольного излучений, для наиболее важных [c.135]

Структура полос запрещенных переходов, которые становятся возможными для магнитного дипольного излучения, совершенно аналогична структуре полос при обычных электрических дипольных переходах (как в линейных молекулах). По этой причине правила отбора для квантовых чисел / и К остаются теми же, тогда как правила отбора для электронно-колебательно-вращательных типов симметрии изменяются А <--> А вместо А <-- А о [c.242]

Для молекул типа истинного симметричного волчка до сих пор не было обнаружено переходов, обусловленных магнитным дипольным излучением или кориолисовым взаимодействием. [c.243]

Магнитное дипольное излучение 134—136, [c.740]

Впервые для случая иона редкой земли в ноле закономерности явления Зеемана были экспериментально и теоретически рассмотрены на примере расщепления узкой интенсивной линии излучения Хд 1,116 мк в спектре СаР — Ти + [44, 45]. Этими исследованиями было установлено, что Я.0 1,116 мк является магнитно-дипольной линией, связанной с переходом совершаемым в чисто кубическом поле кристалла. [c.104]

Изложенные соображения не относятся к переходу системы нейтрон протон из синглетного состояния Sq в три-плетное состояние сопровождающемуся излучением магнитного дипольного If-кванта. Нейтроны с моментом /=0 (5-нейтроны), которые испытывают лобовое столкновение с протонами, могут поглощаться последними, причём излишек энергии будет излучаться в виде магнитного дипольного If-кванта. [c.97]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

В заключение настояш.его параграфа мы еще кратко остановимся на вероятности квадрупольного и магнитно-дипольного излучения, В обш.ем случае момент атома может быть разложен в ряд, где первый член соответствует электрическому дипольному моменту, а второй — электрическому квад-рупольному и магнитному дипольному моментам, Следуюш,ие члены соответствуют моментам еш.е более высоких переходов. Изменение со временем этих моментов также ведет к излу- [c.427]

Матричные элементы, входяш,ие в (П.З ), представляют собой соответственно матричные элементы дипольного, ква-друпольного и магнитного моментов системы. Этим трём слагаемым отвечает дипольное, квадрупольное и магнитное дипольное излучения. [c.99]

Подставив это выражение в формулу (П.7), найдём вероятность магнитного дипольного излучения, связанного с переходом из три-плетного состояния в основное состояние дейтрона. [c.109]

Таким образом, основную роль играют переходы из синглет-ного состояния в основное состояние дейтрона, сопровождающиеся магнитным дипольным излучением. [c.110]

Слабый переход между состояниями Ф и Ф" с поглощением или испусканием электромагнитного излучения может происходить, если даже матричный элемент электрического дииольного момента (11.144) равен нулю, так как матричные элементы операторов магнитного дипольного или электрического квадруполь-ного момента молекулы могут быть отличными от нуля (более высокие мультипольные переходы также возможны, но пока не наблюдались). Вероятности магнитных днпольных и электрических квадрупольных переходов обычно составляют около 10 и 10 соответственно от вероятности электрических ди-нольных переходов. Такие переходы также называются запре- [c.354]

Эта характеристика приближенно соответствует характеристике излучения элементарного -магнитного диполя, 1причем это соответствие тем точнее, чем меньше ka и 5. Оно объясняется тем, что при ka ъ симметричной волне преобладает магнитное поле, близкое к однородному магнитному полю в соленоиде (см. [25], стр. 394), которое на конце спирального волновода создает потоки рассеяния, определяюш ие магнитное дипольное излучение. [c.370]

Согласно теории таких переходов, разработанной Вейцзекке-ром, у-кванты различной мультипольности возникают в результате разных колебаний внутри ядра. Некоторые из этих процессов связаны с перераспределением электрических зарядов внутри ядра (электрические дипольное, квадрупольное и т. д. излучения), другие — с перераспределением токов или магнитных моментов нуклонов (магнитные дипольное, квадрупольное и т. д. излучения). Между моментами начального состояния ядра /1 и конечного состояния ядра /2 и моментом А/, уносимым у-квантом, должно существовать соотношение [c.123]

С классической точки зрения колебание магнитного дипольного момента или электрического квадрупольного момента также приводит к слабому испусканию или поглощению излучения. На основании квантовой теории вероятность перехода для магнитного дипольного или электрического квадрупольного излучения может быть рассчитана, если в выражение (11,1) для момента перехода вместо электрического дипольного момента подставить магнитный дипольный или электрический квадруполышй момент. Вероятность таких переходов будет отличной от нуля в том случае, если произведение г ) фе относится к тому же типу симметрии, что и одна из компонент магнитного дипольного или электрического квадрупольного момента. [c.134]

Важно отметить, что в отличие от разрешенного электронного перехода расстояние между первой горячей полосой и первой полосой главной прогрессии в случае запрещенного перехода пе соответствует частоте колебания в основном состоянии, а равно сумме частот антисимметричного колебания в верхнем и нижнем состояниях (v g + v ). Обратно, если разность частот первой полосы главной прогрессии и первой горячей полосы не совпадает с частотой какого-либо колебания в основном состоянии, то это является очень веским доказательством того, что рассматриваемый переход запрещен как чисто электронный переход. Можно еще добавить, что переходы, показанные на фиг. 69 пунктиром, строго запрещенные в случае перехода А2 — Ai для электрического дипольного излучения, могут происходить (с чрезвычайно малой интенсивностью) для магнитного дипольного излучения (ср. пример молекулы Н2СО, рассмотренный на стр. 270). [c.177]

Электронный переход Мг — может также происходить при магнитном дипольном излучении (разд. 2,б,а). Структура перехода должна быть совершенно такой же, как при электрическом дипольном переходе типа Mi — т. е. должна наблюдаться полоса 0—0. Однако, как уже подчеркивалось, интенсивность таких магнитных дипольных переходов обычно значительно меньше, чем в случае электричг ских дипольных переходов, индуцированных электронно-колебательными взаимодействиями. В дей-. ствительности линейно-изогнутых или изогнуто-линейных переходов таких типов не наблюдалось. [c.221]

Магнитные дипольные переходы. Как уже указывалось в разд. 1, некоторые электронные переходы, запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить для магнитного дипольного (и квадрупольного) излучения. Это относится также и к электронно-колебательным переходам, когда учитывается взаимодействие колебательного и электронного двшкений. Так, например, электронно-колебательные переходы — Ах в молекулах точечной группы или электронно-колебательные переходы Ag — Ag точечной группы С2/-,, строго запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить в случае магнитного дипольного излучения (табл. 10). Правила отбора для квантовых чисел / и А те же самые, что и для электрического дипольного излучения, а правило отбора для элек-тронпо-колебательно-вращательных типов симметрии противоположно. Следовательно, как это показано на фиг. 113, при магнитном дипольном переходе А2 — Ах наблюдаются те же подполосы и те же ветви, что и при электрическом дипольном переходе — Ль в частности, в подполосе А = О - —>- [c.270]

Единственным примером магнитного дипольного перехода, известным в настоящее время для многоатомных молекул, могут слун ить полосы формальдегида в близкой ультрафиолетовой области. Эти полосы относятся к электронному переходу 2 — 1 (мы не учитываем здесь того обстоятельства, что в возбужденном состоянии молекула имеет конфигурацию, лишь немного отличающуюся от плоской). Главные полосы представляют собой электронноколебательные полосы типа В2 — Ах- Полоса О — О строго запрещена для я,лектрического дипольного излучения, поскольку она относится к электронно-колебательному типу А2 — Ах- Ее появление в спектре с нормальной параллельной структурой может быть объяснено только в предположении, что эта полоса, как и несколько других подобных полос, обусловлена магнитным дипольным излучением (Калломон и Иннес [178]). [c.270]

Это правило отбора действует как для э.иектрического, так и для магнитного дипольного излучения. Различие состоит в том, что при электрическом дипольном излучении переходы поляризованы параллельно направлению ноля, если АМ = О, и перпендикулярно полю при АМ — + 1, тогда как при маг-1П1ТН0М дипольном излучении поляризация переходов противоположная. [c.271]

Гораздо сложнее явление Зеемана интенсивной линии 2,36 мк, наблюдаемой в спектре излучения СаГз — Ву +. Явление Зеемана, исследованное в этом случае, представлено на схемах рис. 2 для двух различных ориентаций кристалла в поле [46]. Результаты теоретического анализа на рис. 2 сравниваются с результатами эксперимента. На основе такого сопоставления указанная линия однозначно идентифицируется как магнитно-дипольный переход между штарковскими подуровгами Г4 ( Т,) и Г Анализ зеемановского расщепления позволяет определить параметр смешивания х, о котором мы упоминали выше. Оказалось, что для компоненты спин-орбитального мультиплета х = —0,5, а для X = —0,92. Эти значения полностью определяют относительное расположение штарковских подуровней в поле Оц [41]. [c.104]

Рис. 2. Схемы зеемаиовских переходов и картины явления Зеемана, наблюдаемые для магнитно-дипольной линии излучения Яо 2,36 мк в кристалле

Рис. 3. а — явление Зеемана для интенсивной электрической дипольной линии 1излучения в кристалле СаРг — Зт б — явление Зеемана для магнитно-дипольной линии излучения в кристалле ЗгРз — [47] [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...