Потери энергии диэлектрические

В слабых полях, т. е. при напряженностях ниже точки ионизации диэлектрические потери в газах очень малы, и они рассматриваются как идеальные диэлектрики, в которых потери энергии могут быть только за счет электропроводности, так как в неполярных газах диэлектрических потерь нет, а в полярных — поворот диполей совершается без затраты энергии и поэтому без диэлектрических потерь. [c.23]

Практический интерес к ВЧ-разряду и разряду переменного тока обусловлен рядом причин. Во-первых, благодаря периодическому во времени характеру ионизации эти разряды отличаются более высокой устойчивостью по сравнению с разрядами постоянного тока. Во-вторых, использование переменных полей позволяет использовать в качестве балластной нагрузки реактивные, например емкостные, элементы и сократить таким образом бесполезные потери энергии в разрядной цепи. Весьма важным техническим преимуществом ВЧ-разрядов и разрядов переменного тока является возможность создания газоразрядных камер с диэлектрическим покрытием электродов. И наконец, использование переменных полей обеспечивает симметричное выделение энергии, а следовательно, и распределение температур по зазору разряда, что существенно уменьшает отклонение излучения лазера от оптической оси из-за неоднородной рефракции в среде. [c.111]

Диэлектрические потери диэлектрика, включенного под постоянное напряжение, значительно меньше. При этом неравенство потерь энергии при действии постоянного или переменного напряжений наблюдается только в диэлектриках. Особенно значительные потери мощности могут возникать при больших нагреве диэлектрика и его преждевременном разрущении. [c.94]

Диэлектрическими потерями называют рассеиваемую электрическую мощность, превращаемую в диэлектрике в тепло, при воздействии электрического поля. Потери энергии в диэлектрике происходят вследствие [c.85]

Наряду с измерением диэлектрической проницаемости при лабораторных исследованиях жидкостей используется определение угла диэлектрических потерь. Диэлектрическая поляризация и электропроводность сопровождаются потерями энергии в среде, что приводит к сдвигу фаз между током и напряжением, меньшим чем 90°. Величина тангенса угла потерь, характеризующая рассеяние активной энергии в среде для параллельной схемы, [c.137]

Электронная поляризация наблюдается у всех видов диэлектриков и не связана с потерями энергии. Величина относительной диэлектрической проницаемости вещества с чисто электронной поляризацией численно равна квадрату показателя преломления света. Поляризуемость частиц при электронной поляризации не зависит от темпе- [c.39]

Суммарные потери энергии в магнитодиэлектрике определяются потерями на гистерезис, последействие, на вихревые токи и диэлектрическими потерями в изоляционной связке [c.333]

Магнитодиэлектрик должен иметь малые потери и достаточную стабильность магнитной проницаемости во времени и при колебаниях температуры. Суммарные потери энергии в магнитодиэлектрике определяются потерями на гистерезис, потерями на последействие, потерями на вихревые токи и диэлектрическими потерями в изолирующей связке. [c.353]

Так как величины и, ш, С практически являются неизменными,, то о потерях энергии в изоляции судят по величине тангенса угла диэлектрических потерь, которым обладает данный диэлектрик. [c.13]

Потери энергии в диэлектрике называют диэлектрическими потерями, а соответствующую им мощность-мощностью диэлектрических потерь. [c.20]

Потери энергии в диэлектрике называются диэлектрическими потерями. [c.13]

Высокочастотный нагрев основан на принципе преобразования электрической энергии в ее эквивалент тепловой энергии. Поскольку преобразование происходит по всей массе материала, подвергающегося воздействию тока высокой частоты, потери энергии и температурные перепады минимальны. Нагревание происходит очень быстро и относительно равномерно. Под действием высокочастотного электрического поля, направление которого меняется несколько миллионов раз в секунду, молекулы в материале подвергаются периодическим толчкам. Количество тепла, возникающего в пластмассе, прямо пропорционально мощности высокочастотных колебаний, воздействию которых оно подвергается. Однако напряжение и частота, при которых эта мощность имеет место, зависит от вида материала и его электрической характеристики, известной под названием коэффициента потерь . К счастью, большинство пластмасс, так же как и других применяемых диэлектрических материалов, имеет достаточно высокий коэффициент потерь, поэтому для их сварки токами высокой частоты применяется электрический ток невысокого напряжения и частоты. [c.123]

Тангенс угла диэлектрических потерь tgS — это характеристика, позволяющая оценить активные потери энергии, рассеиваемые Б диэлектрике при его работе в переменном электрическом поле. [c.9]

Неравенство потерь энергии наблюдается только в диэлектриках, поэтому потери мощности в диэлектриках, работающих в переменных электрических полях, называются диэлектрическими потерями. [c.10]

Поведение диэлектриков в высокочастотном поле характеризуется возникающими в них диэлектрическими потерями, которые вызывают непроизводительные потери энергии в колебательном контуре и нагрев диэлектриков. Это приводит к уменьшению электрического сопротивления в диэлектриках контуров радиоаппаратуры, а следовательно, к [c.31]

Диэлектрические потери в изоляции. Диэлектрическими потерями называют энергию, которая выделяется в диэлектрике при воздействии на него переменного электрического поля. При приложении к диэлектрику постоянного напряжения потери энергии определяются токами сквозной проводимости. При переменном напряжении возникают дополнительные потери за счет активной составляющей токов абсорбции, которые вызваны поляризацией. Потери в изоляции кабеля при переменном токе определяются [c.26]

Потеря энергии в кабеле зависит в первую очередь от электрического сопротивления жилы и емкости линии. Поэтому для кабелей связи в основном применяют медные токопроводящие жилы. Для изоляции применяют материалы, имеющие малые значения диэлектрической проницаемости е и тангенса угла диэлектрических потерь tgб. [c.51]

Различные пластмассы, внесенные в переменное электриче.-ское поле, нагреваются не одинаково интенсивно. Способность пластиков нагреваться, в переменном электрическом поле характеризуется величиной потерь энергии в нем, которую, называют фактором диэлектрических потерь, равным произведению диэлектрической проницаемости на тангенс угла потерь к = е Величина этого фактора является лучшим критерием при определении поведения материала в условиях высокочастотной сварки. - [c.133]

Если учесть потери энергии из-за соударений увлекаемых волной электронов с ионами и нейтральными молекулами, то компоненты тензора диэлектрической проницаемости будут иметь следующий вид [c.120]

Считаем, что ширина а пучка, формирующегося в линзовой линии, много меньше радиуса линз г,,. Это допущение позволяет пренебречь краевыми эффектами, связанными с конечностью апертуры оптической системы. Однако нужно, иметь в виду, что в приближении бесконечных линз (го-> °о) отсутствуют потери па излучение — так называемые радиационные потери. В реальных системах они возникают вследствие того, что часть энергии пучка, формируемого предыдущей линзой, проходит мимо последующей линзы и необратимо излучается в пространство. Помимо радиационных потерь энергия поглощается в материале линз из-за его неидеальной прозрачности эти (диэлектрические) потери мы также будем считать пренебрежимо малыми. [c.346]

ВЛИЯНИЕ СЛОИСТОЙ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ СРЕДЫ НА ПОТЕРИ ЭНЕРГИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКИ-ПОЛЯРИЗОВАННОЙ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ в НЕИДЕАЛЬНО ПРОВОДЯЩЕЙ ГРЕБЕНКЕ [c.143]

Будем рассматривать случай двухслойной диэлектрической среды N=2). Алгоритм расчета подробно изложен в предыдущем параграфе. Потери энергии будем, как и раньше, характери- [c.143]

Электронная поляризация представляет собой упругое смещение л деформацию электронных оболочек атомов и ионов. Время уста-товления электронной поляризации ничтожно мало (около 10"с). Диэлектрическая проницаемость вещества с чисто электронной поляризацией численно равна квадрату показателя преломления света п. Смещение и деформация электронных орбит атомов или яонов не зависит от температуры, однако электронная поляризация вещества уменьшается с повышением температуры в связи с тепловым расширением диэлектрика и уменьшением числа частиц в единице объема. Изменение диэлектрической проницаемости диэлектрика с злектронной поляризацией при изменении температуры обусловли-зается лишь изменением его плотности (подробнее см. далее стр. 23). Электронная поляризация наблнадается у всех видов диэлектриков и не связана с потерей энергии. [c.19]

Природа диэлектрических потерь в электроизоляционных материалах различна в зависимости от агрегатного состояния вещества. Диэлектрические потерн могут обусловливаться сквозным током или, как указывалось при рассмотрении явления поляризации, активными составляющими токов смещения. При изучении диэлектрических потерь, непосредственно связанных с поляризацией диэлектрика, можно характеризовать это явление поляризации кривыми, представляющими зависимость электрического заряда на электродах конденсатора с даниы.м диэлектриком от приложенного к конденсатору напряжения (рис. 3-1). При отсутствии потерь, вызываемых явлением поляризации, заряд линейно зависит от напряжения (рис, 3-1, а) и такой диэлектрик называется линейным. Если в линейном диэлектрике наблюдается замедленная поляризация, связанная с потерями энергии, то кривая зависимости заряда от напрял<ения приобретает вид эллипса (рис. 3-1,6). Площадь 31 ого [c.44]

Формула Линдхарда. Линдхард С сотрудниками [14] рассмотрел торможение частицы на основе флуктуационно-диссипационной теоремы (см., например, [17]), утверждающей, что потери энергии частицы, движущейся в среде с диэлектрической проницаемостью Е к, со), могут быть выражены через ее мнимую часть [c.44]

Здесь е и е" — вещественпая и мнимая части комплексной диэлектрической проницаемости e=E -f-ie". Используя Максвелла уравнения, можно показать, что кол-во тепла, выделяющееся в единице объема диэлектрика в единицу времени, т, е, мощность W потерь энергии электрич. поля, равно [c.702]

Оптические свойства. Для эл.-магн. воли оптпч. диапазона М., как правило, непрозрачны. Характерный блеск — следствие практически полного отражения света поверхностью М., обусловленного тем, что диэлектрическая проницаемость электронного газа 8 при оптич. частотах отрицательна. Диэлектрич. проницаемость М. е = Ей — о) ,/со , где ей — диэлектрич. проницаемость ионного остова, — плазменная (ленгмюровская) частота электронов. Плазменные частоты могут быть экспериментально определены по характеристич. потерям энергии быстрых электронов (с энергией при прохождении через металлич. плёнку. Они теряют энергию на возбуждение плазмонов — квантов колебаний электронной жидкости с частотой ljl (табл. 8), [c.119]

Коэффициент диэлектрических потерь определяется как отношение рассеиваемой жидкостью мощности (в вт) к произведению рабочего напряжения и силы тока (в ва) при испытании в синусоидальном поле при заданных условиях. Эта величина численно равна косинусу фазового угла или синусу угла потерь. Коэффициент диэлектрических потерь указывает, какая часть энергии рассеивается в жидкости в виде тепла. Он используется как показатель для контроля качества и как показатель изменений, происходящих в масле в результате старения или загрязнения. Коэффициент диэлектрических потерь может быть определен по методу ASTM D924-58 [23]. [c.141]

На диэлектрические потери очень заметно влияет структура материала. Плотная керамика "с малой закрытой пористостью имеет потери меньшие, чем керамика такого же состава, но с большей пористостью, вследствие потерь энергии на ионизацию газа, находящегося в порах. Диэлектрические потери возрастают с увеличением частоты тока и особенно с повышением температуры. Чистый корунд в виде а-АЬОз имеет tg6 = 3-10-4 при 20°С, а муллит — примерно 20-10 . Высокоглиноземистая керамика муллитокрем-неэемистого состава при содержании АЬОз 50—60% имеет tg6=(30— [c.166]

Наличие в стекловидной фазе стеатитовбй керамики оксидов щелочно-земельных металлов, особенно ЭаО, приводит к снижению диэлектрических потерь в стекле и в целом в керамике. Такое снижение tg6 стеатита объясняется тем, что плотность упаковки ионов в стекле возрастает при введении иона Ва +, обладающего большим ионным радиусом 0,135 нм. Благодаря этому снижается способность ионов к колебательным движениям в полях высокой частоты и, как следствие этого, уменьшаются потери энергии. Поэтому в стеатитовую массу обязательно вводят ВаО (в виде углекислого бария). Таким образом, состав стекловидной фазы всех стеатитов различен. [c.172]

Коэффициент затухания а характеризует уменьшение электромагнитной энергии при распространении её по кабелю. Уменьшение или затухание энергии объясняется потерями её в линии передачи. Различаются два вида потерь потери в металле и потери в изоляции. При прохождении тока по кабелю происходит нагревание внутреннего и внешнего проводников и возникают потери энергии (джоулевы потери). Потери в изоляции обусловлены несовершенством применяемых электроизоляционных материалов и затратами энергии на диэлектрическую поляризацию. Как потери в Meraj ie, так и потери в диэлектрике с ростом частоты увели- [c.324]

Особенность высокочастотного зажигания состоит в том, что с увеличением частоты инициирующего сигнала напряжение, при котором возникает пробой, уменьшается и при некоторой частоте достигает минимума, далее с увеличением частоты напряжение про- боя снова возрастает [6]. При коротких разрядных промежутках (не более нескольких сантиметров) минимум напряжения пробоя приходится на область частот 10—20 МГц. При длинных промежутках минимум смещается к частоте в 1 МГц и ниже [7]. Это может быть объяснено тем, что с повышением частоты инициирующий сигнал все больше шунтируется распределенной емкостью длинной газоразрядной трубки. Кроме того, с ростом частоты следует учитывать необходимость повышения инициирующего напряжения для компенсации дополнительно возникающих потерь энергии сигнала. Так, например, с увеличением частоты часть инициирующего напряжения может падать на индуктивном сопротивлении подводящих проводов,. С повышением частоты растут также потери инициирующего сигнала на электромагнитное излучение. Мощность этого излучения пропорциональна току, квадрату частоты, квадрату длины проводов и зависит от магнитной и диэлектрической проницаемостей среды. Из расчетов видно, что при частоте 10 МГц и длине проводов 10 м потери на излучение достигают 807о, ири 1 МГц — 20%, при 0,1 МГц —2%. [c.6]

Тангенс угла диэлектрических потерь. Наиболее часто величина диэлектрических потерь характеризуется тангенсом угла потерь tg6. Используется также представление о комплексной диэлектрической проницаемости, что является особенно удобным для описания зависимости диэлектрических потерь от частоты е (ш)=8 (ш)—t8"((o), tg6 = e"/e, где е = е е" — коэффициент потерь. Как известно, потери энергии в электротехнике обычно описываются углом ф. На йекторной круговой диаграмме — это угол между векторами напряжения и тока (рис. 3.4). Но при описании потерь диэлектриков эта характеристика неудобна, так как угол ф обычно мало отличается от л/2. Поэтому диэлектрические потери принято характеризовать углом б, дополняющим ф до л/2. Тангенс угла потерь численно равен отношению тока проводимости /а к току смещения /V. Так же как и е, tg6 является макроскопической характеристикой диэлектрика. Зависимость тангенса угла диэлектрических потерь от температуры, частоты электрического поля и других параметров является такой же важной характеристикой диэлектр,икО В, как и соответствующие зависимости диэлектрической проницаемости. Заметим, что введение tg6 в качестве характеристики потерь имеет физический смысл лишь в переменном синусоидальном электрическом поле. [c.74]

Современный технический прогресс тесно связан с созданием и широким применением новых неорганических материалов со специфическими магнитными, электрическими и оптическими свойствами. Среди этих материалов видное место занимают ферриты — соединения окиси железа с окислами других металлов, обладающие цеииым сочетанием ферромагнитных, полупроводниковых и диэлектрических свойств. Это позволяет применить ферриты там, где использование обычных металлических ферромагнетиков практически невозможно. Речь идет прежде всего о технике высоких и сверхвысоких частот. С увеличением частоты электромагнитных колебаний значительно возрастают потери энергии из-за возникновения вихревых токов. Мощность этих потерь прямо пропорциональна квадрату частоты и размерам тела, но обратно пропорциональна удельному сопротивлению ферромагнетика. Очевидно, что в высокочастотных полях потери энергии могут быть снижены увеличением сопротивления, а оно у ферритов достигает величины порядка 10 —10 ом см. [c.3]

С диэлектрическими потерями в газах приходится считаться в линиях элжтропера-да высокого напряжения, где всяедствне ударной ионизации вблизи проводов возникает ток короны. Потери энергии, связанвыб С прохождением этого тока между проводами п землей, могут иметь значение, соизмеримое с потерями в активных сопротивлениях проводов прн прохождении рабочего тока, [c.46]

Постоянные A и Аг определяются начальными условиями. Период этого колебания в направлении оси Z равен / = 2я/ у[а (рис. 11). Световые волокна широко применяются для управления движением световых пучков. Они действуют как световоды. При изгибании волокон, если только радиус кривизны не чрез- вычайно мал (порядка длины волны света), световой пучок следует за изгибами волокна Большим. достоинством световых волокон является малая величина потерь энергии при распространении в них световых пучков. Эта потери значительно меньше, чем потери в проводах при передаче соответствующей энергии с помощью переменных токоа Поэтому их выгодно применять для передачи информации. Однако главное преиму-щестю использования света для передачи информации связано с большой частотой света, благодаря чему, по световому пучку в световоде можно передать очень большой объем информации. Световод толщиной в человеческий волос в состоянии обеспечить переда о информации, эквивалентную многим сотням телефонных линий. Немаловажными преимуществами световодов являются также их малый диаметр, их изготовление из диэлектрических материалов, не поддающихся коррозии и стойким к другим вредным воздействиям, технологичность изготовления. [c.122]

Тангенс угла диэлектрических потерь электроизоляционных материалов увеличивается при повышении температуры, поскольку при этом уменьшается вязкость среды, облегчаются поворот диполей и их ориентация, что связано с затратой энергии. Это происходит до достижения определенной-температуры, так как при дальнейшем уменьшении вязкости снижается трение между молекулами, а следовательно, потери энергии достигает минимума, при котором ориентация происходит практически без трения. При низких температурах ориентация молекул затруднена силами взаимодействия между ними (из-за большой вязкости среды), вследствие чего tgб имеет небольшие значения. Так, тангенс угла диэлектрических потерь политетрафторэтилено-вой и полиимидно-фторопластовой электроизоляционных пленок составляет (при 10 Гц) 3 10 [c.10]

Величина тангенса угла диэлектрических потерь изоляционной жидкости должна быть минимальной. В этом случае уменьшаются потери энергии в изоляции, сни-жаётся возможность ее перегрева в рабочем режиме. Величина этого показателя зависит как от химической природы л идкости, так и от степени ее загрязнения проводящими примесями. [c.12]

Устройство наиболее распространенного гелий-неонового лазера схематически показано на рис. 9.8. Газоразрядная трубка с внутренним диаметром 1 —10 мм и длиной от нескольких десятков сантиметров до 1,5—3 м имеет торцовые плоскопараллельные стеклянные или кварцевые окна, установленные под углом Брюстера к ее оси. Для линейно поляризованного излучения с электрическим вектором в плоскости падения коэффициент отражения от них равен нулю. Поэтому брюстеровские окна обеспечивают линейную поляризацию излучения лазера и исключают потери энергии при распространении света из активной среды к зеркалам и обратно. Трубка помещена в резонатор, образованный зеркалами с многослойными диэлектрическими покрытиями (см. 5.7). Такие зеркала имеют очень высокий коэффициент отражения в нужном спектральном интервале и почти не поглощают свет. Пропускание зеркала, через которое выводится излучение, выбирается обычно около 1—2%, другого — менее 1%. Особенно удобен резонатор, близкий к конфокальному, так как он вносит малые дифракционные потери и легко поддается юстировке. [c.454]

Идея метода, развитого в этой главе, состоит в том, что в качестве собственного значения однородных задач, которые порождают систему собственных функций, берется диэлектрическая проницаемость. Дифрагированное поле представляется в виде ряда по этим собственным функциям. Собственное значение е есть диэлектрическая проницаемость вспомогательного тела, занимающего ту же область, что и тело, на котором происходит дифракция. Истинная диэлектрическая проницаемость не входит в однородную задачу. Поэтому, в частности, на собственных значениях никак не скажется комплексность нстинного е. Собственные значения вещественны, если в задаче нет других потерь, кроме диэлектрических. Если же, например, есть излучение, то метод сохраняется, дифрагированное поле по-прежнему представимо в виде ряда по собственным функциям, но собственные значения — комплексны. Знак мнимой части собственного значения положителен — это соответствует тому, что во вспомогательной однородной задаче тело является активным, в нем выделяется энергия, компенсирующая потери. Далее в этой главе приведены обобщения на случай дифракции на неоднородном теле и на векторные задачи, описываемые уравнениями Максвелла. В 7 весь этот аппарат применен к решению квантовомеханической задачи об упругом рассеянии на потенциальном поле. [c.24]

Способность пластмасс нагреваться в переменном электрическом поло оп)1еде-ляется величиной потерь энергии в них, которую называют фактором диэлектрических потерь, равным произведению диэ.тектрической проницаемости на тангенс угла потерь К г ig 6. [c.396]

Тепловой пробой — часто встречающийся вид пробоя диэлектриков, работающих под напряжением высокой частоты. Высокая частота вызывает значительные диэлектрические потери энергии, рассеиваемые в диэлектрике в виде тепла. Это дополнительно нагревает диэлектрик, что способствует тепловому разрушению. При тепловом пробое электрическая проч -10сть Е р твердого диэлектрика в сильной степени зависит от температуры t (рис. 25) и толщины к диэлектрика (рис. 26), так как с их увеличением теплоотвод затрудняется. [c.30]

Из данных табл. 2 и 3 следует, что сближение электродов в радиальном направлении (уменьшение геометрической постоянной К) приводит к увеличению удельной электропроводности, коэффициента потерь и уменьшению диэлектрической проницаемости на величину — 20%. Это можно объяснить рядом причин, и, в первую очередь, влиянием потерь энергии в жидкости, обусловленных трейием при вращении диполей на границе раздела фаз, а также в объеме преобразователя. [c.20]

Влияние межзонных переходов в случае серебра приводит к понижению этой частоты до величины, несколько меньщей ш ( 3,9 эв). Так как в данной области частот, кроме того, выполняется неравенство е2 С1, то на этой частоте имеет место резкий максимум в спектре характеристических потерь энергии (см. фиг. 35). Здесь (вблизи со,) выполняются все критерии существования плазмонов е1<С1 и е2 С1. Тем не менее появление этого максимума трудно объяснимо в рамках теории свободных электронов . Фактически оно связано с больщим и резко возрастающим вкладом межзонных переходов в 61(0)) при со— со,-. Мы имеем здесь гибридный плазменный резонанс, связанный, по существу, с коллективным характером поведения как с -, так и х-электронов. Возможность существования такого резонанса зависит, в частности, от сил осцилляторов и от частот рассматриваемых межзонных переходов. Так, у меди межзонный переход с изменением энергии около 2,1 эз характеризуется большей силой осциллятора, нежели соответствующий переход у серебра с изменением энергии 3,9 эв. Однако этот переход происходит на более низкой частоте, когда диэлектрическая проницаемость все еще отрицательна и велика по модулю. В результате 61 (со) не обращается в нуль и гибридный резонанс в меди не наблюдается. [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...