Поле синусоидальное

Если поле синусоидально, то работа за период определяется интегралом по замкнутому контуру Р(Е), потому что через период 1/f как Р, так и Е возвращаются к исходному значению [c.108]

Если смещающее электрическое поле синусоидально, т. е. [c.263]

Если модулирующее поле синусоидально изменяется во времени по закону (8.1.6), то индекс модуляции можно записать в виде [c.301]

При больших экспозициях записи, когда режим записи приобретает стационарный характер, амплитуда поля решетки достигает своего максимально возможного значения. Для обсуждения процесса выхода решетки на этот режим требуется уже более сложный анализ, который будет сделан в дальнейшем. Сейчас лишь заметим, что предельное значение поля решетки при дрейфовом механизме ограничено либо величиной внешнего поля либо истощением доноров или ловушек (характерная величина поля в этом случае обозначается Ед). Поле определим как максимальную амплитуду поля синусоидальной решетки, когда наступает истощение либо доноров, либо ловушек. Таким образом, Ед ограничивается минимальной из двух величин концентрацией доноров или концентрацией ловушек Np,. Если это наименьшее значение концентрации обозначить [c.12]

Начальная задача между двумя неподвижными параллельными стенками задано в момент времени t = 0 звуковое поле v — v x) определяется звуковое поле во все последующие времена. Эта задача была рассмотрена в [1, 23], считая, что стенки абсолютно жесткие (бесконечный импеданс), а распределение поля синусоидально. Начальное распределение звукового поля при t = 0 [c.85]

Таким образом, в этом случае низкочастотное поле синусоидально и дается такой же формулой, что и (1.8), обобщая ее на случай немалых А2. [c.126]

Величины индукции и напряженности поля, синусоидально изменяющиеся во времени, представляют в виде комплексов В и Я, а проницаемость — в виде комплексной проницаемости [c.37]

В случае приложения переменного магнитного поля синусоидальной формы для учета магнитных потерь удобно использовать комплексную абсолютную магнитную проницаемость i а, аналогичную по смыслу комплексной абсолютной диэлектрической проницаемости Ва в диэлектриках [c.144]

Каждый i-й электрон в поле синусоидальной волны ведет себя как маятник [c.280]

В перем. магн. полях (синусоидальных) М. в.— комплексная величина (см. Магнитная проницаемость). М. в. анизотропных тел (ферро- и ферримагнетиков) — тензор. М. в. ферромагнетиков зависит от частоты перем. магн. поля. Эту зависимость изучает магн. спектроскопия. [c.364]

Вынужденные колебания. Рассмотрим установившиеся малые колебания пузырьков в акустическом поле, когда давление вдали от пузырька, а вместе с ним и остальные параметры совершают синусоидальные колебания (в обш,ем случае со сдвигом фаз между собой), т. е. когда в (5.8.11) и (5.8.14) следует положить [c.304]

Совершенно аналогично вместо простейшего плоского поля можно рассмотреть голограмму сферической волны. В случае плоского опорного фронта получающаяся голограмма имеет вид синусоидальной зонной пластинки Френеля, которая (см. 6.1) при облучении плоской волной дает изображение точки — источника сферической волны. Разбивая произвольный объект на совокупность независимых точечных источников, для каждого [c.357]

Зафиксировав значение х, найдем, что вид функции / показывает, по какому закону изменяется с течением времени величина з, характеризующая возмущение, например напряженность электрического или магнитного. поля. Вид.функции / может быть, как уже сказано, произвольным. Особое значение имеет, как мы сейчас увидим, случай, когда f есть синусоидальная (или косинусоидальная) функция. В таком случае- [c.29]

Поле световой волны Е можно считать простой синусоидальной функцией частоты ы, т. е. Е = Е sin ы/, ибо по теореме Фурье поле иного вида всегда можно представить в виде суперпозиции таких функций, и решение более общей задачи сводится к решениям более простых задач такого типа. Положив g = 0 и разделив обе части уравнения (156.6) на т, придадим ему вид [c.553]

Пусть в упругой среде распространяются плоские синусоидальные продольные волны. Выделим мысленно в волновом поле столь малый объем с У, что деформацию в каждой части этого объема, а также скорости частиц в не.м мо.ъмо приближенно считать одинаковыми. При прохождении волны этот объем среды приобретает кинетическую и потенциальную энергии. Если р — плотность среды, [c.209]

При распространении синусоидальной звуковой волны и при отсутствии поглощения в каждой точке звукового поля смещения частиц среды и их скорости изменяются ио гармоническому закону. Кроме того, при прохождении волны в каждой точке звукового поля возникает избыточное давление Ар (см. 51), обусловленное деформацией среды. В случаях звуковых волн его принято называть звуковым давлением. [c.226]

В диэлектрике, помещенном в переменное синусоидальное электрическое поле с напряженностью Е и угловой частотой оз, возникают электрические токи двух видов ток смещения и ток проводимости. Плотность тока смещения [c.105]

Намагничивание униполярными импульсами.. Рассмотренные выше характеристики относились к переменному синусоидальному полю. В импульсных трансформаторах магнитные свойства материала сердечника определяются, так называемым, частным циклом гистерезиса (рис. 17.5). В зависимости от продолжительности н амплитуды [c.230]

Питание задающих обмоток феррозондов осуществляется от блока генераторов синусоидальным напряжением частотой 100 кГц. В блоке генераторов формируется также импульсное напряжение частотой 10 Гц для запуска формирователя импульсов блока контрастного изображения, который предназначен для выдачи на блок регистрации сигналов, обеспечивающих построчное воспроизведение на бумажной ленте плоскостного полутонового изображения рельефа магнитного поля. [c.46]

Общая характеристика. Вихретоковые методы основаны на анализе взаимодействия внешнего электромагнитного поля с электромагнитным полем вихревых токов, наводимых возбуждающей катушкой в электропроводящем объекте контроля. Плотность вихревых токов в объекте зависит от геометрических и электромагнитных параметров объекта, а также от взаимного расположения измерительного вихретокового преобразователя (ВТП) и объекта. В качестве преобразователя используют обычно индуктивные катушки (одну или несколько). Синусоидальный (или импульсный) ток, действующий в катушках ВТП, создает электромагнитное поле, которое возбуждает вихревые токи в электропроводящем объекте. Электромагнитное поле вихревых токов воздействует на катушки преобразователя, наводя в них ЭДС или изменяя их полное электрическое сопротивление. Регистрируя напряжение на зажимах катушки или их сопротивление, получают информацию о свойствах объекта и о положении преобразователя относительно него. [c.82]

Если Н изменяется во времени по синусоидальному закону с круговой частотой (В (монохроматическое поле), то зависимость (7) переходит в уравнение Гельмгольца [c.89]

Метод высших гармоник основан на возбуждении синусоидального магнитного поля с большой амплитудой напряженности, с тем чтобы проявлялись нелинейные свойства материала, и на последующем анализе высших гармоник. Специфичная особенность метода высших гармоник состоит в не- [c.136]

При переменном (синусоидальном) поле значения Рт пульсируют с частотой 2бо. Среднее за период значение ЭМС в комплексной форме [c.22]

Бюл. № 3). На продолжении дугообразных канавок выполняют синусоидальные канавки, располагая их с разных сторон листового материала так, чтобы они пересекались между собой в пространстве. У каждой верщины трещины, в каждой зоне окончания пересечения высверливают отверстия под углом 45° к поверхности листового материала. Аналогичные отверстия выполняют у кончика каждой синусоидальной канавки. После этого в каждое отверстие запрессовывают по две полу-втулки. Оси отверстий располагают таким образом, чтобы при запрессовке полувтулок в отверстия произошло сближение берегов наклонной трещины. Основная идея способа состоит в переориентировке плоскостей наклонной трещины благодаря выполнению канавок. Трещина будет следовать вдоль канавок, а ее переориентировка приводить к возникновению контактного взаимодействия берегов трещины. Раскрытие трещины будет уменьшено, что существенно повлияет на снижение СРТ. Создание остаточных напряжений по поверхности отверстий в результате запрессовки полувтулок увеличивает длительность задержки трещины. [c.456]

Контролируемый участок зуба локально намагничивается переменным полем, а о дефекте судят по изменению поперечной тангенциальной составляющей магнитного поля. Локальное намагничивание осуществляется синусоидальным током промышленной частоты 50 Гц и амплитудой до 5 А, подводимым к контролируемой поверхности с помощью двух токовых электродов, таким образом, чтобы прямая, проходящая через точки касания этих электродов, составляла некоторый угол с вероятным направлением распространения усталостной трещины по витку зуба. [c.123]

Если для создания электромагнитного поля использовать переменный синусоидальный ток и считать, что поле равномерно, то уравнения Максвелла в этом случае для пластины или полупространства можно свести к дифференциальному уравнению [c.20]

Иногда для оценки состояния материалов используют фигуры Лиссажу. В этом случае на горизонтальные пластины трубки подается сигнал, соответствующий форме намагничивающего тока. При небольших полях и синусоидальном гоке на экране прибора виден эллипс. По мере увеличения тока эллипс искажается. Вид фигуры Лиссажу зависит от формы петли гистерезиса и спектрального состава возбуждающего тока. [c.106]

Более детально спектр э.д.с. поперечной индукции в постоянном продольном магнитном поле с учетом закручивания и гистерезиса исследовался в [35]. Эти исследования показали, что э.д.с. поперечной индукции имеет (при синусоидальном первичном токе) сложный спектр, состоящий из четных и нечетных гармоник частоты первичного тока (четная обусловлена продольным магнитным полем, нечетная — закручиванием) некоторые черты спектра могут быть объяснены магнитной и упругой неоднородностью в ферромагнитной проволоке и наличием в ней постоянного циркулярного намагничивания. Таким образом, изучение спектра э.д.с. поперечной индукции дает возможность судить о некоторых свойствах ферромагнитных материалов. Можно еще добавить, что продольное магнитное поле влияет на четные гармоники гораздо сильнее, чем на нечетные. Закручивание же, наоборот, очень сильно влияет на нечетные гармоники и слабо на четные. Эти выводы подтверждаются экспериментально. [c.49]

Проведено исследование вещественной и мнимой составляющей магнитной проницаемости образцов из стали 45 при нескольких видах пластического деформирования (растяжение, сжатие, обкатка алмазной пирамидкой). Внешнее переменное магнитное поле, создаваемое соленоидом, являлось синусоидальным. Частота магнитного поля изменялась от 20 Гц до 10 кГц. [c.101]

Решена аналитическая задача определения четных и нечетных гармонических составляющих любого порядка аде проходного преобразователя, когда на ферромагнетик воздействуют одновременно постоянным и переменными (синусоидальными) магнитными полями низкой и высокой частоты. Расчет выполнен с учетом существенной нелинейности кривой намагничивания и при условии, что поле возбуждения низкой частоты больше измеряемого суммарного (постоянного и поля тока высокой частоты). [c.232]

Для неразрушающего контроля качества ферромагнитных изделий и в измерительной технике часто возникает необходимость применения наряду с переменным полем заданной частоты двух переменных магнитных полей различной частоты. Новые результаты получаются, если учитывать нелинейность кривой пере-магничивания материала, т. е. аттестовывать объект не по суммарному эффекту, а по высшим гармоническим составляющим. Так, в работе [1] даны теоретические основы статического метода контроля качества магнитных изделий по высшим гармоникам эдс измерительного преобразователя проходного типа. В рассмотренной задаче учитываются подмагничивание постоянным полем и статическая гистерезисная петля ферромагнетика, перемагничиваемого переменным магнитным полем синусоидальной формы. Установлены количественные закономерности связи гармоник эдс датчика с магнитными параметрами коэрцитивной силой, остаточной и максимальной магнитной индукцией материала. [c.5]

Если поле синусоидально, то индуцированная им поляризован-пость будет также синусоидальной Р = Рд ехр (/ш/), где Рд комплексная амплитуда дипольной поляризованности. Подставляя зна-ченне Рд в (17.16), получим [c.134]

Энергетические соотношения в поле синусоидальных звуковых волн обш еизвестны. Но для некоторых случаев нестационарных волн получаются своеобразные соотношения, которые ниже и разбираются. [c.249]

Точность измерения скорости света определяется в этом случае, во-первых, тем, насколько стабилен данный источник, и, во-вторых, тем, с какой точностью удается измерить частоту и длину волны излучения. Источниками электромагнитного излучения, наиболее удовлетворяющими этим требованиям, являются лазеры. Измерение длины В0Л1ГЫ , основанное на явлении интерференции света, производится с ошибкой, не превышающей величину порядка 10 , Измерение частоты излучения основано на технике нелинейного преобразования частоты. Используемый прибор (например, полупроводниковый диод), приняв синусоидальное колебание некоторой частоты, дает на выходе колебания более высокой частоты — удвоенной, утроенной и т. д. Этот метод с помощью нелинейного элемента излучс1П1Я кратной частоты позволяет измерять частоту излучения лазера и сравнивать его с частотами, измеренным прежде. Согласно результатам изме-рени , в1> пол 1ен ЫМ этим методом в 1972 г., скорость света в вакууме равна (299792456,2 1,1) м/с. Новые методы разработки нелинейных фотодиодов, испо.и.зусмых для смещения частот светового диапазона спектра, позволят в будущем увеличить точность лазерных измерений скорости света. [c.418]

Этот экспериментальный результат согласуется с теорией. Как показал Т. Глаубер, идеальный одномодовый лазер при значительном превышении над порогом генерирует излучение в состоянии, называемом когерентным-, в этом состоянии фотоны действительно распределены по Пуассону (см. 13.3). Поле в таком состоянии ближе всего к классической синусоидальной волне. Существенный вывод квантовой оптики состоит в том, что даже в идеальной световой волне имеют место флуктуации чисел фотонов. [c.298]

На рис. 72 приведена обобщенная структурная схема универсального вихретокового прибора, автоматизированного на основе микроЭВМ. Блок генераторов 1 содержит программно управляемый по частоте и амплитуде генератор синусоидального (или импульсного) тока, возбуждающего электромагнитное поле в объекте с помощью блока ВТП 2. Программно управляемый компенсатор 3 служит для установки точки компенсации на комплексной плоскости сигналов. Усили- [c.137]

В многофазном индукторе можно представить распределение тока в виде синусоидальной волны, непрерывно перемещающейся вдоль его поверхности в направлении, показанном оперенной стрелкой (рис. 20). В идеализированной системе магнитные силовью линии наклонены в сторону, противоположную движению поля, и перемещаются в том же направлении и с той же скоростью, что и волна А . Средние за период ЭМС в этом случае наклонены к поверхности под углом фр = фф, где //ф — угол наклона плоскостей одинаковой фазы. Такое поле сил всегда имеет вихревой характер, причем завихренность его определяется толь-44 [c.44]

При нормальном падении волн на границу к — О, y.i — ко, И2 ikg, = gi = ко, а формулы (6.28), (6.29) переходят в соответствующие матрицы коэффициентов отражения изгибных волн в стержне (см. выше). Если следы падающих волн синусоидальны и к = ко sin ф, где q> — угол падения, то гк-компоиенты волнового вектора равны 1 = /сосо8ф и >С2 = (1 + ф) При падении па защемленную границу однородной волны с амплитудой 1 отражаются две волны — однородная и неоднородная. Модуль амплитуды однородной волны всегда равен единице / п =1, модуль амплитуды неоднородной волпы l/ 2il = = (1 + соз2ф) " при изменении угла падения от О до п/2 меняется от У2 до 0. При скользящем падении ф = я/2 в (6.28) имеем Rii = —1, i 2i = о и общее поле равно нулю во всей полуплоскости ж 0. Однако если под скользящим углом надает неоднородная волна ехр (г/сц /—то существуют обе отраженные волны и их амплитуды равны Дц = —2 и / 2i = К аналогичным выводам приводит исследование формулы (6.29). При падении на свободный край однородной волны под углом ф = п/2 отражается лишь однородная волна и результирующее иоле равно нулю. При падении неоднородной во-шны отражаются две волны с амплитудами / i2 = 2(2 — v)/v, Д22 = 1- [c.180]

Здесь и в последующих таблицах В10, В25 и т. п. обозначают магнитную индукцию в гс при напряженности магнитного поля в а/см, равной соответствующей цифре при букве В 10, 25 и т. п.) Р 10/50, Р 15/50 и т. п. обозначают полные удельные потери в вт/кг при перемагничнвании ее с частотой 50 гц и максимальных значениях индукции 10 ООО, 15 ООО и т. п. соответственно, отнесенных к синусоидальному изменению индукции [c.260]

Индекс у В означает напряженность магнитного поля в ампер-витках на 1 см (aej M). Индекс у Р означает числитель — максимальное значение индукции, кыраженное в тысячах гаусс при синусоидальном изменении индукции знаменатель — частоту иеремагничиваний в герцах. , [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...